Элементы гидростатики

Основные элементы гидростатики и гидродинамики [c.106]

Физический принцип гидростатики Клеро облек в математическую фор- му. Дифференциал давления на элементе длины канала приводится к форме Pdx -Ь Qdy, где Р х, у)ж Q х, у) — проекции внешних сил на оси Ох и Оу, а dx ш dy — проекции элемента канала на те же оси. Условием равновесия жидкости в канале, высказанным Клеро, является равенство [c.176]

Эйлер обращает здесь внимание на эффективность важной и ясной, по его словам, идеи давления, представленного посредством высоты столба жидкости. Далее формулируется задача, к которой, по его мнению, сводится вся гидростатика по заданным в каждой точке силе ж плотности найти давление в каждом элементе при равновесии жидкости. [c.176]

Основные элементы движения жидкости. Причинами движения жидкости являются действующие на нее силы объемные или массовые силы (сила тяжести, инерционные силы) и поверхностные силы (давление, трение). В отличие от гидростатики, где основной величиной, характеризующей состояние покоя жидкости, является гидростатическое давление, которое определяется только положением точки в пространстве, т. е. р=/ (х, у, г), в гидродинамике основными элементами, характеризующими движение жидкости, будут два гидродинамическое давление и скорость движения (течения) жидкости. [c.56]

Гидравликой называется прикладная наука, изучающая законы равновесия (гидростатика) и движения гидродинамика) капельных жидкостей. Наука о кинематическом и силовом взаимодействиях жидкости с элементами машин и механизмов называется технической гидромеханикой. [c.4]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

Гидравлические приводы. Усилия в элементах гидравлического тормозного привода определяются законами гидростатики. Схема гидравлического тормозного привода приведена на рис. [c.403]

В книге приведены сведения по гидростатике и гидродинамике, а также рассматриваются вопросы гидравлики сооружений, некоторые специальные разделы гидромеханики, движения грунтовых вод и основы теории фильтрации, вопросы гидродинамического подобия, гидравлические расчеты судоходных шлюзов и элементы теории волн. [c.2]

Для равновесия жидкости, изучаемого в гидростатике, характерно постоянство формы объема, т. е. отсутствие смещения отдельных ее частиц. Вследствие этого касательные напряжения отсутствуют и на элемент жидкости действуют только массовые силы и нормальные к поверхности силы гидравлического давления. [c.25]

В основу гидростатики положены две теоремы равенство нулю суммы всех сил, приложенных к рассматриваемому элементу жидкости и, как следствие, равенство нулю суммы моментов этих сил относительно какой-то оси. Однако, несмотря на простоту принципов, гидростатика приводит к важным результатам и выводам. [c.16]

К началу XVIII в. уровень развития гидромеханики и механики деформируемого твердого тела был неодинаков. Если элементы гидростатики получили теоретическое развитие еще в трудах Архимеда (ГП в. до н. э.), то механика деформируемого твердого тела берет свое начало только с работ Галилея (XVII в.). Причина столь неравномерного развития двух дисциплин, вошедших позднее в механику сплошной среды, лежит в самом различии материальных объектов изучения этих дисциплин. [c.159]

Принцип Клеро является естественным следствием принципа равенства давления по всем направлениям, и из последнего можно непосредственно вывести те уравнения, которые получаются из принципа равновесия жидких трубок. В самом деле, если давление рассматривать как силу, которая действует на каждую частицу и которая может быть выражена с помощью функции координат, определяющих место частицы в жидкости, то разность сил давлений, испытываемых частицей с двух противоположных и параллельных сторон, дает силу, которая стремится двигать частицу перпендикулярно к этим сторонам и которая должна быть уничтожена ускоряющими силами, приложенными к этой частице. Таким образом, если все эти силы отнести к трем взаимно перпендикулярным координатам и представить себе, что жидкая масса разделена на маленькие прямоугольные параллелепипеды, имеющие своими сторонами элементы этих координат, то мы тотчас же получим три уравнения в частных производных между давлением и заданными ускоряющими силами эти уравнения и служат для определения самого давления, а также отношения, которое должно существовать между этими силами. Этот простой способ нахождения общих законов гидростатики ведет свое начало от Эйлера (Мё-moires de Berlin за 1755) в настоящее время этот способ принят почти во всех руководствах по этой отрасли науки. [c.241]

Третье направление, античная статика и гидростатика, объединило теоретические исследования Архимеда, проведенные со всей строгостью аксиоматического метода древней геометрии, и практические правила, объясняющие действие различных механических приспособлений ( простых машин ), т. е. техническую механику того времени. Разница в научном уровне обоих элементов этого направления — теоретического и технического — огромна. Можно сказать, что между строгим и изящным методом вычисления площади круга у Архимеда и рецептом Витрувия для вычисления этой площади ( помножить половину диаметра на себя и утроить результат ) лежит пропасть. Статика и гидростатика Архимеда принадлежат, конечно, теоретической традиции, техническая механика древних — ремесленной традиции, традиции архитекторов и военных инженеров. [c.32]

Теоретически идеальная мембрана—это такая материальная поверхность, для которой напряжение, приложенное к любому ее линейному элементу, действует всегда в касательной плоскости. Мы будем рассматривать только случаи, когда поверхность мембраны в невозмущенном состоянии представляет собой плоскость и находится под действием равномерного, или однородного , напряжения,—т. е. предполагается, что напряжения, приложенные к любым двум параллельным и равным отрезкам, одинаковы по направлению и по велич11не. Далее, будем считать для простоты, что напряжение, приложенное к любому линейному элементу, перпендикулярно к этому элементу. Из рассмотрения сил, действующих на контур треугольной площадки, следует, что напряжение (на единицу длины), как и в гидростатике, одинаково для всех направлений линейного элемента. Это равномерное напряжение и называется натяжением мембраны обозначим его через Р. Его размерность—это сила, деленная на длину, или [c.181]

Эту формулу можно легко получить, определяя компоненты в направлении нормали к поверхности сил, действующих на прямоугольный элемент тонкого поверхностного слоя, ограниченный лн-(щями кривизны но здесь нет необходимости приводить это дока-нательство, которое можно найти почти во всех современных учебниках по гидростатике. [c.568]

Оексвкое уравнение гидростатики. Закон Паскаля. Выделим в однородной жидкости, находящейся в покое, элемент АУ в виде прямоугольного параллелепипеда с площадью горизонтального основания AS и высотой Н (рис. 5). Рассмотрим условия равновесия выделенного элемента. Пусть давление на плоскость верхнего основания pj, а на плоскость нижнего основания р. Силы давления Р и Р г, Рз, PI, действующие на вертикальные грани [c.13]

Если вращающееся тело представляет собой пластину, причем ось Ог расположена в ее плоскости, то эффективные силы для элемента площади, отстоящего от оси Ог на расстоянии х, равны —(й тх и тх. Как следует из элементарной гидростатики или из соображений, высказанных в п. 47, результирующие этих двух систем параллельных сил будут соответственно равны — и Мх и обе они приложены к центру давления площади, причем ось подвеса следует считать расположенной на поверхности жидкости. (Положение центра давления оказывается известным, когда известна система точек, равномоментная этой площади (см. п. 47).) В таких случаях давление на ось подвеса, обусловленное эффективными силами, приложено к проекции центра давления на ось. [c.103]

Давление в покоящейся жидкости р в.соответствии с основными уравнениями гидростатики является однозначной функцией глубины точки Л. Сила давления на элементарную площадку шириной Ь действует по нормали и численно равна аР рЬйк. Равнодействующая сил давления равна сумме элемента )ных вектбрв, Действующих на всю площадь твердой границы, равновесие которой рассматривается в задаче. [c.43]

Из состояний равновесия, определяемых условиями (1) или (2), практически реализуются лишь те, к-рые явл. устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике. с. М Тарг РАВНОВЕСИЕ статистическое состояние замкнутой статистич. системы, в к-ром ср. значения всех физ. величин, характеризующих состояние, не зависят от времени. Р. с.— одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же роль, как равновесие термодинамическое в терлюдинамике. Р. с. не явл, равновесным в механич. смысле, т. к. в системе при этом постоянно возникают малые флуктуации физ. величин около ср. значений. Теория Р. с. даётся в статистич. физике, к-рая описывает его при помощи разл. Гиббса распределений (микроканонич., канонич. или большого канонического) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой, запрещающего или допускающего обмен с ней энергией или ч-цами. В теории неравновесных процессов важную роль играет понятие неполного Р. с., при к-ром параметры, характеризующие состояние системы, очень слабо зависят от времени. Широко применяется понятие локального Р. с., при к-ром темп-ра и химический потенциал в малом элементе объёма зависят от времени и пространств, координат её ч-ц. См. Кинетика физическая. д. н. Зубарев. РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ, состояние термодинамич. системы, в к-рое она самопроизвольно приходит через достаточно большой промежуток времени в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии теплопровод ность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации — малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает определённого типа контактов со средой (напр., теплового контакта с термостатом, обмена с ним в-вом). Изоляция осуществляется обычно при помощи неподвижных стенок, непроницаемых для в-ва (возможны также случаи подвижных стенок и полупроницаемых перегородок). Если стенки не проводят теплоты (как, напр., в сосуде Дьюара), то изоляция наз. адиабатической. При теплопроводящих (диатермических) стенках между системой и внеш [c.601]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...