Действие ударной силы па материальную точку

ДЕЙСТВИЕ УДАРНОЙ СИЛЫ НА МАТЕРИАЛЬНУЮ ТОЧКУ [c.258]

Рассмотрим материальную точку М (рис. 212), движущуюся под действием приложенных к ней сил. Равнодействующую этих сил (конечной величины) обозначим Предположим, что в некоторый момент ti на точку М, занимавшую положение В, дополнительно начала действовать ударная сила Р, прекратившая свое действие в момент /2 = 1 +т. где т —время удара. [c.258]

Таким образом, можно сделать следующие выводы о действии ударной силы на материальную точку [c.258]

Какой эс)х1)ект имеет действие ударной силы на материальную точку [c.279]

Пусть имеем систему материальных точек В,, В-,, В г. В некоторый момент времени на точки этой системы действуют внешние и внутренние ударные силы. Действием конечных сил пренебрегаем. Время действия ударных сил обозначаем т. Скорость точки 5 в начале удара обозначим 0, в конце удара — й ,, равнодействующую внешних ударных сил — равнодействующую внутренних ударных сил — Д . [c.482]

Действием конечных сил за время действия ударных сил можно пренебречь. 2. Результат действия ударной силы на материальную точку выражается в конечном изменении за время удара вектора её скорости, [c.92]

Действие ударной силы на материальную точку [c.349]

Пусть данная материальная точка массы т движется под действием обычной (неударной) силы Р. Допустим теперь, что в момент когда рассматриваемая точка имеет скорость у,, на эту точку начинает действовать ударная сила Р, действие которой прекращается в момент 2- Определим движение данной точки под действием сил Р у Р за весьма короткий промежуток времени —tl, в течение которого [c.805]

Уравнение (23.3) выражает действие ударной силы на материальную точку и читается так количество движения, приобретенное материальной точкой за время удара, равно ударному импульсу. [c.411]

Далее заметим, что эффект действия ударной силы на материальную частицу выражается в мгновенном конечном изменении скорости частишь. Действительно, если щ — скорость частишь в начале действия силы F, т. е. в момент Iq, v—её скорость в момент окончания действия силы, то по закону изменения количества движения мы имеем [c.607]

Действие ударной силы иа материальную точку.............................472 [c.13]

При более сложных задачах, когда, например, удар двух тел не является центральным, следует пользоваться общими теоремами динамики системы материальных точек, сформулированными с учетом особенностей, характеризующих удар 1) пренебрежение действием обычных сил по сравнению с ударными силами 2) равенство нулю перемещений всех точек системы за бесконечно малый промежуток времени удара. [c.588]

Итак, ударной (мгновенной) силой называется такая сила, которая действует на материальную точку (или на те.ю) в течение еесь.ча короткого промежутка времени, но достигает при этом весьма большого значения, так что ее импульс является величиной конечной. [c.571]

Пусть на данную материальную точку массы т действует в течение весьма короткого промежутка времени т ударная сила F (рис. 368). Применяя теорему о количестве движения материальной точки ( 105), получим [c.571]

Предположим, что на материальную точку в течение времени х действует, кроме ударной силы Р, еще обыкновенная (не ударная) сила Р (какой является, например, сила тяжести). Обозначая проекции этой силы на координатные оси через X, У и 2, будем иметь [c.572]

Пусть данная система п материальных точек испытывает действие некоторых ударных сил. Посмотрим, как изменится при этом количество движения системы. Так же как при доказательстве общих теорем динамики системы, разделим все ударные силы, действующие на материальные точки данной системы, на силы внешние и силы внутренние. Если обозначим скорость А-й точки системы в начале удара через Vf , скорость той же точки в конце удара через м , а количества движения системы в начале и в конце удара обозначим соответственно через и К, то [c.584]

Постараемся выяснить теперь, как изменяется кинетический момент системы материальных точек при действии на эту систему ударных сил. Сохраняя обозначения предыдущего параграфа и применяя к каждой точке системы теорему об изменении при ударе момента количества движения материальной точки относительно какого-нибудь неподвижного центра О ( 149), будем иметь [c.586]

N материальных точек на гладком основании, связанных линейными или нелинейными пружинами 4) цепочка из N маятников, совершающих ударное или безударное движение под действием сил тяжести и упругости. [c.52]

Следует отметить, что по этим же формулам в механике вычисляются работы некоторых других векторов, отличных от сил например, в теории удара фигурирует работа импульса ударной силы в так называемом принципе наименьшего действия, имеющем громадное значение в механике и математической физике, фигурирует работа вектора количества движения материальной точки в аэрогидродинамике важную роль играет так называемая циркуляция скорости [c.392]

Динамическую систему, описываемую уравнениями движения материальной точки с ударным выходом на одностороннюю связь, назовем динамическим биллиардом. Частным случаем является классический кинематический биллиард, когда на материальную точку не действуют никакие силы и ее траектория определяется только ударными выходами на связь, а отрезок траектории между двумя последовательными ударами есть прямолинейное движение с постоянной скоростью. В общем случае динамического биллиарда движение материальной точки определяется не только ударами, но и действующими на точку силовыми полями [1. [c.204]

Практическое значение теоремы об изменении импульса материальной точки при решении задач невелико, так как дифференциальная форма ее предоставляет основное уравнение динамики с разделенными переменными, и по сравнению с (6.1) она существенно новых соотношений не дает. Главная область применения теоремы в механике — это изучение мгновенных или ударных сил. Так называются силы, продолжительность действия которых весьма мала, и закон изменения их со временем практически остается неизвестным. Такие силы будут характеризоваться вектором импульса силы (9.3). [c.111]

С точки зрения динамики удар характеризуется тем, что количества движения точек материальной системы приобретают конечные приращения за очень малый промежуток времени, равный продолжительности удара. Если предположить, что этот промежуток времени бесконечно мал, то количества движения точек системы при ударе будут разрывными функциями времени, поскольку имеют разрывы первого рода. Наличие указанных изменений количеств движения можно объяснить действием сил большой интенсивности и. малой продолжительности во времени. Если предположить, что продолжительность удара бесконечно мала, то силы, действующие на точки системы при ударе, следует считать бесконечно большими по интенсивности, а продолжительность их действия, равная продолжительности удара, будет бесконечно малой. Поэтому силы, вызывающие внезапное изменение количеств движения точек системы при ударе, называются мгновенными (ударными). [c.458]

Элементы теории удара. Явление удара. Ударная сила и ударный импульс. Действие ударной силы иа материальную точку. Теорема об изменении количества движения механической с 1стемы при ударе. Прямой центральный удар тела о иенодвнжную поверхность угфугий 1 неупругий удары. Коэффициент восстановлен я при ударе и его опытное определе П е. Прямой центральный удар двух гел. Теорема Карно. [c.10]

Если на материальную систему наложены такие связи, что имеет место теорема живых сил, и если в течение чрезвычайно короткого промежутка времена -с система находится под действием ударных неколебательных) сил, то при т -> 0 [c.516]

Такое, почти мгновенное, конечное изменение количества движения объясняется тем, что при ударе развиваются очень большие силы хотя эти силы действуют на материальную точку или на тело в течение очень малого промежутка времени, но их нмиульс является конечной величиной. Такие силы называются мгновенными или ударными. [c.571]

УДАР, явление, имеющее место при внезапном изменении режима движения тела или системы материальных точек вследствие столкновения с другим телом или системой материальных точек. У. характеризуется действием относительно значительной силы в течение малого промежутка времени. Сила, возникающая при У., обычно очень велика, время же действия ее ничтожно мало, вследствие чего затрудняется I измерение как самой силы, так и времени, в те- чение которого она действует. Поэтому при У. измеряют импульс силы, к-рый имеет нек-рое определенное конечное значение. Импульс силы при У. часто называют силой У. или же просто У. Импульс силы при У. обычно настолько значителен, что при рассмотрении явления У. возможно пренебрегать импульсами других сил, действующих на тело, как силы тян ести, силы притяжения или отталкивания и т, д., рассматривая только импульс силы, вызванный У.,— ударный импульс. Перемещение тела или точек системы во время У. является величиной того же порядка малости, что и время, в течение к-рого действует сила У., [c.219]

Из факта, устанавливаемого формулой (2.10.1), можно сделать и обратное заключение, а именно, если заставить конец стержня двигаться с постоянной скоростью, то позади фронта волны напряжения будут постоянными. Пусть, например, по концу стержня производится удар телом очень большой массы, движущейся со скоростью V. Тогда от конца пойдет фронт ударной волны со скоростью с, материальная скорость частиц за фронтом будет равна V по формуле (2.10.1) a — Evl . Нам осталось определить скорость распространения фронта волны с. Для этого выделим из рассматриваемого стержня участок длиной dx между сечениями i—1 и 2—2 (ряс. 2.10.2). Пусть в момент времени t фронт упругой волны проходит через сечение 1—1, в момент t + dt через сечение 2—2. Для этого нужно, чтобы dx = dt. Применим к выделенной части стержня второй закон Ньютона. В течение времени dt в сечении 1—1 действует сила oF, тогда как сечение 2—2 остается непапряженпым, следовательно, импульс силы равен oF dt. В начальный момент t вся выделенная часть была в покое, в момент t + dt вся она движется со скоростью V, следовательно, изменение количества движения есть [c.71]

Следствия из принципа реакций. Отнесем данную материальную систему S к галиледрым осям Q -f] и рассмотрим очень короткий промежуток времени т, в течение которого на систему среди прочих приложенных сил действуют силы, имеющие характер ударов в смысле, разъясненном в предыдущем пункте каждая такая сила на основании уравнения (Ij дает импульс /, не равный нулю. Вводя в виде вспомогательных неизвестных возможные реактивные удары, возникающие в отдельных точках вследствие наличия связей, мы будем отличать между силами как обыкновенными, так и ударными, действующими на любую точку силы внешнего происхождения от сил внутренних и будем обозначать через результирующую первых сил. Совокупность всех внутренних сил, действующих на систему в силу равенства действия и противодействия, составляет векторно уравновешенную систему (т. е. систему с равными нулю результирующей и результирующим моментом) поэтому для любого момента будут оставаться в силе основные уравнения движения (гл. V, 2) [c.464]

Основываясь на работе Гласстоуна [180], определим некоторые понятия. Превышение в ударной волне стандартного атмосферного давления на 101,4 кН/м (6,895 кН1и = фунт на кв. дюйм) называется избыточным давлением. Наибольший материальный ущерб при ядерном взрыве наносит именно ударная, или взрывная, волна. Поскольку результирующая сила, действующая на сооружение, возникает при разнице в давлении воздуха на различные поверхности этого сооружения, то при оценке разрушающего воздействия ударной волны следует рассматривать избыточное давление. На фронте ударной волны избыточное давление имеет максимальное значение и называется пиковым избыточным давлением. По мере движения ударной волны от места образования избыточное давление во фронтальной зоне непрерывно уменьшается и через короткий промежуток времени (когда фронт ударной волны распространился на некоторое расстояние от огненного шара) давление позади фронта становится меньше атмосферного. Это — так называемая отрицательная фаза ударной волны. Другим важным параметром является динамическое давление, или скоростной напор, значение которого пропорционально скорости ветра и плотности воздуха за фронтом ударной волны. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...