Метод обратных лучей

МЕТОД ОБРАТНЫХ ЛУЧЕЙ [c.205]

Метод обратных лучей [c.328]

Метод обратных лучей успешно применяется при построении теней, падающих от одного предмета на другой. [c.328]

Сопоставление двух решений позволяет заключить, что в первом случае отпадает необходимость определять точку пересечения светового луча, который проходит через точку О, с плоскостью треугольника. Преимущества метода обратного луча становится более ощутимыми при построении теней от многогранника на многогранник и определении собственных теней тел, ограниченных кривыми поверхностями. [c.330]

Решение этой задачи на эпюре приведено на рис. 129 и 130. В первом случае тень прямой ОЕ на плоскость треугольника построена методом обратного луча, а во втором — с помощью двух точек Е и Ох, в которых с плоскостью треугольника пересекаются соответственно данная прямая и световой луч, проходящий через точку О. Плоскости 9 L V и Н ] Н являются теми проектирующими плоскостями, которые проводятся через прямую ОЕ и луч для определения указанных точек. Так как точка 0 оказалась за контуром АВС, то часть тени прямой будет находиться на плоскости треугольника, а часть — на плоскости проекций. [c.70]

Каждая линия искомого контура будет представлять собой пересечение лучевой плоскости, проходящей через ребро неосвещенной грани одного многогранника, с освещенной гранью второго. Таким образом, в основе всех построений будет определение тени прямой на плоскости. Такая задача рассматривалась в 30, где для ее решения был привлечен метод обратных лучей. Сущность этого метода иллюстрирует рис. 335, на котором показано построение тени [c.227]

Тень от свеса кровли АВ на плоскость Т можно построить также методом обратного луча, сущность которого заключается в следующем (рис. 190, а и б). [c.165]

На рис. 189 приведено построение методом обратного луча тени от прямой AD (свес кровли) на плоскость Т. Тень пойдет через точку G(g g) на плоскости Т параллельно АО, так как свес кровли параллелен плоскости стены Т. [c.166]

В чем сущность метода обратного луча и в каких случаях целесообразно применять указанный метод [c.166]

При построении теней целесообразно в отдельных случаях пользоваться методом обратного луча. На рис. 214, а показано построение этим методом тени от карниза на стену. Для этого из От — точки пересечения падающих теней от угла здания КОт и от карниза АтОт проводим луч в обратном направлении до пересечения с углом здания в точке О. В этой точке будет тень от карниза на угол здания и через эту же точку пойдет тень от карниза по стене (направлена она будет в точку схода ,). [c.182]

Рис. 266. Схема построения падающей тени методом обратного луча

Аналогичными приемами найдем последовательно сопряженные значения jy, Су и т. д. до С . В данных построениях прямого и обратного лучей и заключается графический способ вычисления относительного повышения напора у регулирующего органа при гидравлическом ударе. Такие построения можно произвести для различных рядов сопряженных значений t и, следовательно, получить любое количество значений С за время гидравлического удара. Данный метод одинаково пригоден как для случая закрытия, так и для случая открытия регулирующего органа. Зная величины С, легко перейти к напору или давлению перед регулирующим органом по формулам [c.52]

Покажем применение этого метода на примере построения тени прямой на плоскости треугольника. На рис. 465 построены падающие тени треугольника АВС и прямой ОЕ на плоскости Н. Через точку общую теням прямой ОЕ и стороны ВС, проведен обратный луч, пересекающий указанные прямые соответственно в точках /С, и К. . [c.328]

Метод обратной съемки с эталоном, несмотря на ряд достоинств, имеет и ряд недостатков, ограничиваюш,их его применение, например необходимость очень точного измерения расстояния от образца до пленки, неодинаковое поглощение рентгеновских лучей в исследуемом и эталонном материалах, различное нх тепловое расширение и т. д. [c.655]

Центровой профиль кулачка с роликовым толкателем можно построить методом засечек. Для этого соединяют ось вращения кулачка А с точками Во, Вх, Ва и т. д. Отрезки АВо, АВг, АВ и другие в выбранном масштабе дают величины необходимых радиусов кулачка г , Гд,, и др. Таким образом, скалярные величины первой полярной координаты проектируемого профиля известны. Проведя ряд концентрических дуг найденными радиусами г = АВх, г — АВ и т. д., определяют на этих дугах точки профиля кулачка I, 2, 3 и др. (рис. 4.21, 6). Кулачок должен повернуться на угол ф, когда точка / его профиля придет в точку Вх, находящуюся на траектории толкателя. Следовательно, отложив от радиуса, 4Вх угол ф в сторону, обратную вращению кулачка, и построив луч Л/ на пересечении его с ранее проведенной дугой радиуса Гэ, = ЛВх, находят точку/ центрового профиля кулачка. Для построения точки 2 профиля от радиуса АВ откладывают угол 2(р и проводят луч А2. На пересечении его с дугой радиуса г = АВ2 находят точку 2 и т. д. [c.135]

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮХ) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.112]

В первом поколении схем сбора измерительных данных математическая идея метода реализуется в самом последовательном и ясном виде. Объект сканируется одиночным коллимированным лучом. Сначала при поступательном (линейном) движении жесткой рамы, на которой закреплены излучатель и детектор, регистрируется полная проекция слоя р (г, ф) при фиксированном угле ф = ф . Затем рама поворачивается на достаточно малый угол Дф = 80/М, и повторяется очередной цикл линейного перемещения рамы. Такой процесс заканчивается обычно после измерения М проекций в процессе поворота рамы на 180°. Каждая четная проекция измеряется при обратном направлении линейного сканирования. [c.462]

Г рафик перемещения S = S (t) строится методом графического интегрирования, которое представляет собой действие, обратное графическому дифференцированию (см. 3.5). Для этого ось абсцисс графика ускорений разбивают на интервалы, соответствующие, например, углам поворота кулачка, равным 10°. Отложив полюсное расстояние Яз, проводят лучи РдЛ, РаВ, Р С и PaD. Параллельно этим лучам на строящемся графике скорости v = v (t) проводят линии ОА, АВ, В С и СЬ (рис. 5.9, б). [c.128]

Решение этой задачи на эпюре приведено на черт. 450 и 451. В первом случае тень прямой DE на плоскость треугольника построена методом обратною луча, а во втором —с помощью двух точек Е я D, в которых с плоскостью треугольника пересекаются соответственно данная прямая и световой луч, проходящий через точку D. Плоскости у1Г, и <31 П, являются проецирующими плоскостями, KOVO-рые проводягся через прямую DE и луч д.чя определения указанных точек. Так как точка I) оказалась за контуром треугольника, то часть [c.205]

Метод обратных лучей является весьма удобным, но не единственным средством построения тени от многогранника на многогранник. В некоторых случаях рационально использовать точки пересечения ребер с гранями, на которые падает тень данного ребра. Эти точки не всегда могут быть в пределах контура грани. Так, на рис. 338 тень ребра 5Л пирамиды на грани призмы построена с помощью точек К и Кг, в которых ребро пересекает продолженные за пределы своих контуров грани призмы ЕРР Еу и Тень ребра 5Л на плоскость первой грани определена точками Кх и 8п- Последняя представляет собой тень вершины 5 на грань ЕРЕхЕх. В точке х тень ребра преломляется и с одной грани переходит на другую. [c.230]

Покажем применение этого метода на примере построения тени прямой на плоскоо ь треугольника. На черт. 449 построены палаш щие тени треугольника AB и прямой D/. ii.i плоскость а. Через точку К , общую теням прямой DE и стороны ВС, проведен обратный луч, пересекающий указанные прямые соог-nei TB HHO в точках К и К. [c.205]

Метод Закса. Принцип метода ясен из фиг. 59. Из щелц 1 узкий пучок рентгеновых лучей падает перпендикулярно на плоскость образца 2 и отражённые в обрат-ном направлении (отсюда название метод обратной съёмки ) лучи попадают на плоскую плёнку В, поставленную параллельно плоскости образца на таком расстоянии Л от него, чтобы можно было зафиксировать отражения с углами около 80°. Расстояние а от щели (ближайшей к трубке) до плёнки должно удовлетворять равенству [c.168]

Геометрические искажения в голографическом кинематографе могут быть обусловлены сильной дисторсией сверхсветосильных объективов, применяемых для передачи объема. Использованием метода обратного хода лучей через объективы в процессах съем- [c.263]

Смещение интерференционных линий на рентгенограмме связано с рядом особенностей структурного состояния материала. В первую очередь оно обусловлено закономерностями отражения рентгеновских лучей от атомных плоскостей в линейно напряженном поликристаллическом агрегате. Измеряя относительное изменение межплоскостного расстояния MId, можно определить сумму главных напряжений Ti + в направлении нормали к плоскости главных напряжений Adid = (0i + о )1Е, где Е — модуль упругости — коэффициент Пуассона. Стандартный метод определения суммы ofi + 2 — метод обратной съемки с эталоном, период решетки которого известен. Метод определения остаточных упругих напряжений с помощью нескольких снимков, выполненных под углом к поверхности (метод sin ip), позволяет определять, кроме того, упругие постоянные Е и р,. Определение межплоскостного расстояния при четырех различных положениях рентгеновского луча по отношению к поверхности исследуемого образца позволяет раздельно оценить главные напряжения. [c.74]

Метод обратной съемки является разновидностью метода Дебая—Шеррера. Принцип его заключается в том, что источник излучения и пленка представляют собой практически одно целое. Вследствие высокой чувствительности съемки в отраженном излучении этот метод особенно пригоден для определения малейших изменений размеров кристаллической решетки образца. В соответствии с этим отраженное излучение прежде всего применяется для определения фазового состава твердых растворов, а также упругих напряжений. Преимуществом этого метода является то, что рефлексы и 2 наблюдаются раздельно (расщепление ван-Аркеля) и таким же образом можно проводить их измерения. Недостаток метода заключается в том, что из-за незначительной проникающей способности рентгеновских лучей может быть исследована лишь структура поверхности. Чтобы устранить возможные повреждения поверхности в результате механической обработки, ее перед началом съемки следует слегка протравить. На практике нашли применение две разновидности этого метода плоской пленки по Заксу и Вертсу и конусной пленки по Реглеру. Наиболее широко распространенным является метод плоской пленки, поэтому более подробно рассмотрим лишь этот метод. [c.152]

Ренгенографическпй метод может быть использован для пс-следования продуктов окисления на металлах — распознавания ОКИСЛОВ, определения величины и ориентации кристаллов, измерения параметров решетки. Этот метод особенно пригоден для исследования толстых слоев окалины. Отделенная от металла и размолотая в порошок окалина может быть использована в качестве образца для рентгенографического исследования. Если образуются слои окислов различного состава, то часто их можно разделить и исследовать каждый в отдельности. Если окалина удерживается силами сцепления иа металле, то ренгеиогра-фическне исследования проводят методом скользящего луча (под малыми углами) и методом обратной съемки. Отделенные от металла пленки можно еще исследовать и методом порошка. [c.225]

Метод обратной съемки. Пучок рентгеновских лучей (фиг. 19) падает пер ц ендикулярно плоскости образца. Отраженные в обратном направлении лучи падают [c.60]

Метод прерываний (метод Физо). Первый экспериментальный метод определения скорости света земных источников был разработан в 1849 г. Физо. Схема опыта Физо изображена на рис. 30.4, а. Свет, распространяющийся от источника 5, частично отражается от полупрозрачной пластинки Р и направляется к зеркалу М. На пути луча располагается прерыватель света — быстро вращающееся зубчатое колесо К, ось которого 00 па-ра,ялелы1а лучу. Лучи света проходят через промежутки между зубьями, отражаются зеркалом М и направляются обратно через зубчатое колесо и пластинку Р к наблюдателю. [c.199]

Кроме методов этих двух групп разработаны и применяются-множество других методов измерения тепловых потоков, базирующихся на разнообоазных физических явлениях и эффектах. Это, например, методы, основанные на фотоэлектрических и радиометрических эффектах, оптический способ, где конвективный тепловой поток определяется по углу отклонения луча, пропорциональному градиенту температуры в ламинарном подслое, а также методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности. Последние используются в современной теплоэнергетике пока что меньше, чем энтальпийные методы и методы, основанные на решении прямой задачи теплопроводности. Исключение составляют методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности, совершенствование которых при наличии быстродействующих вычислительных машин с большой памятью создало им хорошую основу для практического использования. [c.272]

В это же время Лаплас ) приложил метод, примененный Мопертюи для получения с корпускулярной точки зрения закона преломления обычного луча, к задаче двойного лучепреломления. Лаплас использовал принцип наименьшего действия, математическая сторона которого настолько усовершенствовалась со времен Мопертюи, что стало возможно применять его К более сложным проблемам, чем иростое преломление света. Лаплас предположил, что кристаллическая среда действует на световые корпускулы необыкновенного луча так, что изменяет их скорость в отношении, которое зависит от наклона необыкновенного луча к оси кристалла. В самом деле, разность квадратов скоростей обыкновенного и необыкновенного луча пропорциональна квадрату синуса угла, который образует необыкновенный луч с осью кристалла. Принцип наименьшего действия тогда приводит к закону преломления, тождественному с тем, который был найден Гюйгенсом. Закон преломления необыкновенного луча может быть также выведен из принципа Ферма при допущении, что скорость обратно пропорциональна той, которая предполагается при рассмотрении вопроса с помощью принципа наименьшего действия скорость, соответствующая принципу Ферма, согласуется со скоростью, найденной Гюйгенсом. [c.803]

Исходная идея была дана R. Walter om [31 ]. Он предложил определять разностную частоту и знак при ней при сравнении двух частот, находящихся в большом целочисленном отношении, считая число вершин растянутой синусоиды, проходящих через отметку на экране осциллографа. При этом оба напряжения подаются на усилители оциллографа и обратный пробег луча затемняется. Помимо определения знака при разностной частоте, можно наблюдать вдвое более быстрое движение синусоиды, чем при методе синусоидальной развертки (разность частот — Nf достигает 3—4 гц). [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...