Дифференциальные первого порядка

Задача содержит четыре искомых скорость да, температуру Г, плотность р и давление р. Для их определения имеем ур авнения (1) — (4) алгебраическое (3) и три дифференциальных первого порядка. Для дифференциальных принимаем граничное условие Д5). Вследствие малой теплопроводности жидкости вторым членом в (5) можно пренебречь и представить его в виде [c.102]

Для четырех искомых имеем четыре уравнения, из них одно — алгебраическое (79) и три дифференциальных — первого порядка. Для трех дифференциальных уравнений имеем граничное условие (81). Вследствие малой теплопроводности жидкости вторым членом в этой формуле можно пренебречь и граничное условие представить в форме [c.282]

Решение этого уравнения (которое легко превратить из функционального в дифференциальное первого порядка) в общем виде представляет линейную по I функцию [c.102]

Интегрирование частных дифференциальных уравнений первого порядка [c.156]

Интегрирование дифференциальных уравнений в частных производных первого порядка вида [c.156]

Уравнение решается значительно проще выражений, записанных в [Д. 36, 102], так как представляет собой дифференциальное уравнение первого порядка, но уже линейное ввиду того, что при переходе к пульсационным скоростям возникает возможность пренебрежения заведомо малыми величинами (и от/ от) < 1. Решение такого уравнения не представляет затруднений при известной зависимости пульсационной скорости сплошной среды. Для достаточно однородного ядра турбулентного потока можно пренебречь зависимостью v от координат и представить ее функцией только времени. Используя закон пульсаций сплошной среды в обычно принимаемом виде [c.105]

Уравнения Лагранжа (41) представляют собой п обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка для обобщенных координат q . Эти уравнения многими способами можно свести к системе 2п уравнений первого порядка путем введения новых переменных. Канонические уравнения или уравнения Гамильтона дают такую систему дифференциальных уравнений первого порядка, эквивалентную уравнениям Лагранжа, в наиболее удобной симметричной форме. [c.416]

Гз ( ),. .. компонентами Л -мерных векто)Юв 1(с), g( ), г ( ) соответственно. Тогда уравнения (2. 4.12), (2. 4. 13) можно записать в операторном виде как одно дифференциальное уравнение первого порядка [c.33]

Уравнение (6. 3. 26) является линейным дифференциальным уравнением первого порядка в частных производных. Его решение может быть найдено при помощи метода характеристик [89]. Оно имеет следующий вид [c.251]

Уравнение (6. 8. 35) является дифференциальным уравнением первого порядка с единственным однородным решением [c.283]

Дифференциальное уравнение, описывающее абсорбцию газа, сопровождаемую химической реакцией первого порядка, в предположении малости осевой конвекции запишем следующим образом [112] [c.305]

Эти дифференциальные уравнения первого порядка можно решить для заданных условий при гд и условий, указанных выше. Вводя функцию тока для частиц дискретной фазы [c.341]

Исключим из равенств (2.28), (2.29), (2.34) величины А2(у) и А4. В результате получим линейное однородное дифференциальное уравнение первого порядка для определения А5(у). Вспоминая условие (2.24), сразу заключаем, что [c.78]

Оставляя в дифференциальном уравнении лишь величины первого порядка малости, получаем [c.362]

Рассмотрим метод, предложенный Гамильтоном , позволяющий S уравнений Лагранжа вида (126.3) преобразовать в систему 2s обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка, называемых каноническими уравнениями Гамильтона. [c.366]

Уравнения (132.5) называются каноническими уравнениями механики, или уравнениями Гамильтона. Уравнения Гамильтона представляют собой систему обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка. Интегрирование этих уравнений дает 25 величии с/,, (/2..... qs, Ри Рг,. ..у Ps в функции времени t и 2s [c.369]

Уравненпе (139.1) представляет собой линейное дифференциальное уравнение в частных производных первого порядка относительно неизвестной функции S, зависящей от (s+1) переменных/, Qi, Qit f Qs- [c.382]

Разностную оценку производных типа (4.64) можно использовать для числовых расчетов дифференциальных уравнений, в которые входят лишь производные первого порядка. При наличии производных второго порядка, например, в уравнениях электромаг- [c.110]

Мы получили дифференциальное уравнение движения материальной точки в поле центральной силы в полярных координатах. В отличие от исходной системы уравнений (32) это уравнение (37) является уравнением первого порядка. Более того, оно легко сводится к простой квадратуре, так как переменные в нем разделяются [c.85]

В правых частях уравнений (20) стоят функции только гамильтоновых переменных. Поэтому система уравнений (20) замкнута относительно этих переменных и представляет собой систему 2п дифференциальных уравнений первого порядка, которые полностью определяют изменение во времени координат q и обобщенных импульсов р, если заданы начальные условия, т. е. значения координат и импульсов в момент = 0. Если заданы начальные значения лагранжевых переменных, то, используя формулы (9), можно подсчитать начальные значения обобщенных импульсов, получить таким образом начальные данные для уравнений (20), и, проинтегрировав эту систему уравнений, полностью определить движение в гамильтоновых переменных. Зная, как изменяются во времени координаты и обобщенные импульсы, можно затем, если это необходимо, по формулам (12) подсчитать, как изменяются во времени скорости q. [c.263]

Ята система нелинейных дифференциальных уравнений не может быть проинтегрирована в замкнутом виде. Ограничиваясь малыми колебаниями, для которых можно положить приближенно sin ф ф, со фа 1, и пренебрегая малыми величинами выше первого порядка малости, представим уравнения (4) и (5) в виде [c.604]

Е-". П р я м о й метод исследования. Для изучения устойчивости движения системы материальных точек запишем систему дифференциальных уравнений движения в виде системы первого порядка [c.645]

Это уравнение является обыкновенным дифференциальным уравнением первого порядка. Приняв h - сх.2, на основании выражений (6.41) имеем [c.165]

Каждое из уравнении (6.51) является дифференциальным уравнением первого порядка, интегрирование которого сводится к квадратуре [c.168]

В этой главе на ряде конкретных примеров будут изучены колебательные процессы в системах, поведение которых описывается дифференциальными уравнениями первого порядка, в консервативных системах второго порядка, а также в системах любого порядка с полной диссипацией энергии. [c.20]

Динамической системой первого порядка (или системой с половинной степенью свободы) называется динамическая модель, движение которой описывается одним дифференциальным уравнением первого порядка [c.20]

Уравнение (2.3) представляет собою оператор, который по заданным в момент времени t величинам q, q позволяет найти эти же величины в момент времени t + At. Следовательно, состояние системы с одной степенью свободы определяется двумя величинами обобщенной координатой II обобщенной скоростью. Рассмотрим три логически возможных случая, когда динамика системы, описываемой уравнением (2.3), сводится к изучению решений некоторого дифференциального уравнения первого порядка. [c.23]

Обыкновенные уравнения дифференциальные первого порядка 1 — 206 Овал Кассини I — 265 Овальность — Контроль 4 — 34 [c.446]

Эти пять уравнений —(7.23), (7.24), (7.32), (7.33) и (7.37) — представляют собой основные уравнения дЯя случая В , = О = = С = 0, Nup = 2и D = 24/Вср. Они образуют систему обычных нелинейных дифференциальных уравнений первого порядка. Ее решение осложняется тем обстоятельством, что при условиях, близких к условиям торможения, скорость газа почти равна скорости частиц, а его температура близка к температуре частиц. Кроме того, должны быть определены скорость звука в смеси и условия в горле. [c.305]

Законы сохранения (дивергентные формы уравнений) широко применяются в методе интегральных соотношений, при построении консервативных разностных схем и при постановке вариационных задач газовой динамики. Примерами являются публикации [1-4]. Теорема Нетер и ее обобшение [5] позволяют находить законы сохранения для систем дифференциальных уравнений второго порядка. Для применения этих теорем необходимо изучить групповые свойства исходных уравнений [6] и использовать вариационный принцип, из которого эти уравнения следуют. Для вырожденных функционалов, порождающих уравнения первого порядка, теряется взаимно однозначное соответствие между группами, допускаемыми уравнениями, и законами сохранения некоторым группам могут соответствовать дивергентные уравнения, состоящие из нулей [5]. Теорема Нётер использована, например, Ибрагимовым [7] для получения полной системы законов сохранения безвихревых течений газа, описываемых уравнением второго порядка для потенциала скоростей. [c.17]

Метод Остроградского — Якобн позволяет свести задачу об отыскании 2s первых интегралов дифференциальных уравнений кано-иической системы (132.5) к задаче определения полного интеграла некоторого уравнения с частных производных первого порядка. [c.382]

Для определения коэффициентов теплопроводности тонкослойных материалов может быть применен стационарный метод с использованием датчиков теплового потока (тепломеров). Формальное преимущество теплометрического подхода состоит в том, что он позволяет в правой части уравнения теплопроводности использовать вместо дифференциального оператора второго порядка по температуре (6-3) оператор первого порядка по тепловому потоку. Пер- [c.135]

По условию задачи требуется определить уравнение настильного участка траектории Л4о7И), непосредственно прилегающего к начальному положению точки /Ио- Так как этот участок траектории близок к горизонтальному, то, считая а величиной первого порядка малости, мы можем с точностью до слагаемых первого порядка малости включительно заменить в уравнении (< ) а на х (разность х — а является величиной второго порядка малости). Теперь дифференциальное уравнение (8) принимает вид [c.57]

Это дифференциальное уравнение в частных производных называется уравнением Гамильтона — Якоби. Таким образом, мы получили дифференциальное уравнение первого порядка в частных производных, которому должна удовлетворять производящая функция q .,. .., qs, ai, 2,. .., a.,, t) с основными перемои- [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...