Видность относительная

Относительная спектральная световая эффективность (относительная видность). Относительной спектральной световой эффективностью V% называют величину, равную отношению спектральной световой эффективности Кх при данной длине волны к спектральной световой эффективности Кт при длине волны, при которой эта величина максимальна, т. е. [c.120]

Так как видность на отдельных участках спектра различна, применяют относительную видность (относительную спектральною световую эффективность излучения)—отнощение видности данной длины волны V к максимальной ша1 (табл 6 ) [c.316]

Эффективность абсолютная световая (абсолютная видность) Эффективность относительная световая (относительная видность) Яркость [c.369]

Значения относительной и абсолютной световой эффективности (видности) при различных длинах волн [c.406]

Теперь нужно учесть неравномерность распределения яркости. Если положим, согласно Майкельсону [37], что полная интенсивность от элементарной полоски S на расстоянии л (рис. 6.3) равна В х), то этим исключается дополнительная трудность, связанная с формой источника. Фактически это сводит задачу к определению одномерного распределения интенсивности. Более того, если рассмотреть частный случай четной функции В(х) (распределение яркости, которое симметрично относительно оси на рисунке) и если сделать замену переменной х на угловую переменную ф (изменяющуюся от - фо/2 до + Фо/2), то легко получается следующее соотношение для видности [c.129]

Световые единицы установлены для спектрального состава света при температуре затвердевания платины. Переходить при световых измерениях к другому спектральному составу света следует иа основе установленных значений относительной видности (ОСТ ВКС 8485). [c.17]

Отсюда следует, что интерференционная картина в плоскости (frj) будет наблюдаться только в том случае, когда автокорреляционная функция <7 (5, Tj)7 (5 - Д5, Tj)> отлична от нуля. В этом случае функция V, определяющая видность интерференционных полос, также будет отлична от нуля. Очевидно, что видность интерферограммы имеет максимальное (единичное) значение при Д = О, т.е. там, где объектные поля, соответствующие первой и второй экспозициям, не имеют относительного сдвига. Из (7.57) следует, что этому условию соответствует плоскость, удаленная от голографического изображения на расстояние /о, определяемое соотношением [c.154]

Закономерности образования интерференционных картин, формируемых при наложении двух идентичных, но сдвинутых щ>уг относительно друга спекл-полей, свидетельствуют о том, что размеры и геометрическая структура областей существования интерференционных полос, а также распределение видности последних определяются главным образом тонкой структурой элементарных областей когерентности (спеклов), однозначно связанной с импульсным откликом изображающей системы. [c.210]

Рис. 1. Кривая относительной спектральной чувствительности человеческого глаза. Построена исходя из коэффициента равного восприятия энергии средним наблюдателем (кривая видности) [12].

Рис. 22. График относительной видности

На рис. 22 дана кривая относительной видности. По оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — коэффициент относительной видности К),. Эту кривую принято называть кривой относительной спектральной чувствительности глаза. Кривая. имеет максимум, равный единице для X — 555 нм. За пределами видимой области все ординаты кривой равны нулю. [c.49]

Данные относительной видности приведены в табл. 10. [c.49]

Для каждого монохроматического излучения световой поток пропорционален лучистому потоку, но для различных монохроматических излучений значение коэффициента пропорциональности различно в соответствии с коэффициентом относительной видности. Поэтому для получения, например, от монохроматического излучения с длиной волны X = 620 нм (красный цвет) и Кх 0,381 (табл. 10 и рис. 22) такого же светового потока, как от излучения с длиной волны X = 555 нм (желто-зеленый цвет) и Ктах = 1 > необходимо, чтобы лучистый поток первого излучения был в 2,6 раза больше лучистого потока второго излучения [c.49]

Относительная видность монохроматических излучений (дневное зрение) [c.50]

Спектральная чувствительность глаза в относительных единицах (относительная видность k) [c.207]

На рис. 30 представлена кривая спектральной чув- ствительности глаза, причем по оси абсцисс отложены длины волн в микрометрах, а по оси ординат — абсо лютные и относительные видности. Максимальная вид ность (при длине волны Я = 0,554 мкм, лежащей в зе- леной области спектра) составляет 683 лм/Вт. [c.246]

Значения относительной и абсолютной видности при различных длинах волн [c.318]

Эффективность относительная спектральная световая (относительная видность)......... [c.275]

Итак, голографическая интерферометрия предоставляет несколько возможностей для полного определения относительной деформации и вращения вблизи одной точки поверхности объекта. Каждая из этих возможностей имеет свои преимущества, например, большой выбор направлений наблюдения — в методе частичной локализации или яркость и хорошая видность полос — в методе полной локализации, поэтому на практике наиболее эффективной может оказаться их комбинация. Кроме того, как видно из соотношения (4.111), следует также учитывать, каким образом измеряется смещение. [c.132]

Тонкая структура индивидуальных спеклов играет также существенную роль в закономерности продольного распределения видности интерференционных полос, возникающих при суперпозиции идентичных спекл-полей. При этом учет тонкой структуры спеклов позволяет не только объяснить осциллирующий характер распределения видности в продольном сечении интерферограмм, но и уточнить сложившиеся представления, в частности, показать, что распределение видности относительно фурье-плоскости, являющейся плоскостью полной корреляции, носит ярко выраженный асиммет- жчный характер. [c.211]

Относительная видность (относительная световая эф фективность). Как мы уже говорили выше, видность в отдельных участках спектра различна. Отношение видности света данной длины волны к максимальной назьь вается относительной видностью или относительной световой эффективностью [c.245]

Так как зидиость на отдельных участках спектра различна, то применяют относительную видность (относительную спектральную световую эффективность) Ух, представляющую собой отношение видности данной длины волны к максимальной [c.181]

Чувствительность глаза к свету различной длины волны можно охарактеризовать кривой видности. Абсциссами этой кривой служат длины волн К, а ординатами — относительные чувствительности глаза щ, т. е. величины, обратно пропорциональные мощностям монохроматического излучения, дающим одинаковые зрительные ощущения. Несмотря на субъективность таких оценок, воспроизводимость их достаточно хороща, и кривая видности, как показывают измерения, не сильно меняется при переходе от одного наблюдателя к другому. Лишь у немногих людей глаза заметно отклоняются от нормы. [c.51]

Существует несколько аспектов, в которых опыт Юнга иллюстрирует типы физических явлений, связанных с двумя главными темами этой книги, упомянутыми в начале данного раздела. Рассмотрим вопрос, относящийся к спектральному и пространственному распределению источников излучения. Чтобы полосы в опыте Юнга имели хорошую видность -достаточную четкость,-для освещения апертур важно использовать весьма малые источники. Группы полос, полученных от пространственно разнесенных точек, не очень мальк источников, смещены одна относительно другой, так что результирующая интерференционная картина имеет низкую видность. [c.13]

С максимальной видностью. Однако реальный источник имеет конечный размер, и полосы, обусловленные излучением из других точек, смещены относительно полос, обусловленных излучением из S. Более того, при использовании обычных тепловых источников света вне зависимости от того, как велика временная когерентность, интерференционные картины, обусловленные светом, испущенным различными точками источника, являются полностью аддитивными по интенсивности (т. е. интерференция между ними отсутствует), поскольку они совершенно не связаны. Поэтому свет от всего источника вызьшает размытие полос, как показано на рис. 1.3, с вьггекающим отсюда уменьшением видности картины полос. [c.17]

Показательна также так называемая относительная видность V=KjJКтиж, т. е. отношение спектральной видности к ее значению при длине волны Я=555 нм, где видность максимальна (см. рис. 5). [c.57]

В нашем зксперименте излучение, соответствующее различным поперечным модам, равномерно распределено по пространству, и с помощью оптической системы формирования изображения из него вьщелен относительно узкий пучок. Эта ситуация зквивалентна наличию одной поперечной моды с богатым набором продольных. Позтому стабильная интерференционная картина существует во всей зоне суперпозиции опорной и объектной волн в силу вьшолнения условия пространственной когерентности - любые произвольно выбранные области зтих пучков взаимно скоррелированы. На основании такого предположения и записано выражение (3.14) для амплитуды объектной волны диффузно рассеянного многомодового излучения. Следовательно, вместо степени когерентности I7i2(r)l в зтом-случае можно рассматривать степень временной когерентности 1мт( ) I воспользоваться приведенным, например, в [74] выражением для видности интерференционных полос [c.54]

Таким образом, видность гологра4 1чес1а й интерферограммы определяется как нормированный фурье-образ функции пропускания зрачка наблюдательной системы. При этом пространственными частотами фурье-преобразования являются величины о = и т о = Ьо/Х<7, определяющие относительное смещение изображений. Позтому видность зависит как от [c.196]

Вернемся к рис. 103, на котором приведены снимки интерферограмм, полученные при различных значениях относительного отверстия //2Л объектива фотоаппарата. Видно, что при увеличении относительного отверстия уменьшается область, где контраст полос близок к единице. Кроме того, достаточно отчетливо наблюдается осцилляция видности по мере удаления от центра вращения, хотя во вторичных максимумах видность существенно меньше, чем в главном. Тем не менее можно заметить, что при переходе от одного максш ма видности к другому интерференционные полосы испытывают поперечный сдвиг на половину периода, что соответствует изменению фазы на я. Можно в зтой связи считать, что видность [c.197]

Плавное уменьшение видности от главного ко вторичным ее максимумам, а также эффекты осцилляций видности и сдвига полос на п нетрудно объяснить, пользуясь pti . 107, на котором схематически показано распределение амплитуд в перекрывающихся идентичных спекпах дпя четьфех характерных значений их относительного смещения, подобно тому, как зто было сделано выше дпя круглого зрачка. [c.201]

Для определения области локализации интерференционных полос и их видности в спекл-интерферометрти необходимо, так жв как и в голографической интерферометра , учесть относительное смещение световых полей, соответствующих исходному и смещенному состояниям объекта. Очевидно, что интерференционшле полосы локализованы там, где это смещение равно нулю, т.е. в рассматриваемом случае — на оси относительного поворота световых полей, которая определяется выражением (8.43). Размеры области локализации и изменение видности полос в ней будут определяться и формой элементарной области когерентности объектного поля в рассматриваемой плоскости, которая в свою очередь определяется размерами и формой зрачка наблюдательной системы или фильтрующего отверстия. [c.207]

Здесь можно рассчитывать на выявление новых данных относительно особенностей воспроизведения фазы спеклограммами, регистрируемыми в разных областях объектного поля, в частности применительно к обращению волнового фронта, а также относительно свойств диффузно рассеянных волн, формируемых в высших максимумах дифракции применительно к интерференционным измерениям. Интересные результаты может дать дальнейшее исследование процессов пространственной фильтрации в голографии и оптике спеклов применительно к разделению информации о различных составляющих сложного перемещения объекта, а также развитию методов обработки информации и анализа структуры поверхности. Все зто должно привести к более глубокому осмыслению физической общности голографической и спекл41нтерферометрии, уточнению их метрологичес-юсх возможностей. Углублению представлений о физическом механизме голографической интерферометрии, безусловно, будет способствовать изучение тонкой структуры спеклчюлей и ее роли в изменениях видности голографических интерферограмм. [c.217]

Теперь результирующая видность интерференционных полос зависит от величины т, т. е. от действительного положения интерференционных полос в интерференционной картине. Фаза (относительное положение) этих полос может также изменяться в зависимости от величины PiaW- На рис. 1 показаны для сравнения профили интен- [c.56]

При описании фотосенситометрических данных и составлении технических условий обычно используют светотехнические величины. Это не вызывает удивления, поскольку главное применение фотоэмульсий — получение изображений для восприятия глазом человека. Светотехническая единица освещенности люкс относится только к видимому свету, спектр которого обычно лежит в диапазоне 400—700 нм. Человеческий глаз не одинаково чувствителен ко всем длинам волн в пределах указанного диапазона, его цветовая чувствительность описывается кривой видности глаза, иллюстрируемой на рис. 1. Каждая точка этой кривой соответствует относительной видности при некоторой длине волны, т. е. доле максимальной видности, принятой за 1,000 при Х=555 нм. [c.103]

Пусть теперь нам нужно определить эквивалентную энергетическую освещенность на длине волны 488 нм. Из кривой видности находим, что относительная видность на длине волны 488 нм равна приблизительно 0,2, или, точнее, 0,192 по колориметрическим таблицам ).Следовательно, 1 Вт (Х=488 нм)=0,192x680 лм (555 нм) или 131 лм. Таким образом, 1 лк (488 нм) равен [c.104]

Это утомительное вычисление равносильно делению эквивалентной энергетической освещенности на длине волны 555 нм (1,47 эргх Хсм 2-с ) на относительную видность, соответствующую интересующей ас длине волны, т. е. 1,47 эрг-см- -с 1/0,192= [c.104]

Отношение коэффициента видности при длине волны X. к максимальному значению этого коэффициента Vmax называется коэффициентом относительной видности Кх для данной длины волны, т. е. [c.49]

Kf. — относительный коэффициент видности излучения. Пределы интегрирования при определении величины фототока могут быть сужены со стороны ультрафиолетовой области излучения границей пропускания окна, через которое освещают фотоэлемент со стороны инфракрасного излучения — порогом фотоэ( екта (фотоэлемент становится нечувствительным [c.62]

Прежде чем перейти к рассмотрению собственно голографической интерферометрии, остановимся в гл. 2 на некоторых основных положениях дифференциальной геометрии и механики сплошных тел, а в гл. 3 — на принципах формирования изображения в голографии. В гл. 2 приводятся сведения, которые являются основой изложения всей книги. В гл. 3 рассматривается с одной стороны, получение исследуемых волновых фронтов, и, с другой стороны, детально. анализируются свойства изображения, в частности, аберрации, которые могут возникать, если оптическая схема, используемая при восстановлении, отлична от х ы регистрации. В этой же главе показано взаимопроникновение понятий механики и оптики. Затем в основной части книги — гл. 4 — исследуется процесс образования интерференционной картины, обусловленной суперпозицией волновых полей, соответствующих двум данным конфигурациям объекта, и обратная задача — измерение деформаций объекта по данной интерференционной картине. В ней, во-первых, показано, как определяют порядок полосы, т. е. оптическую разность хода интерферирующих лучей, и как отсюда находят вектор смещения. Во-вторых, рассмотрены некоторые характеристики интерференционных полос, их частота, ориентация, видность и область локализации, которые зависят от первых производных от оцтйческой разности хода. Затем показано изменение производной от смещения (т. е. относительной деформации и наклона). В-третьих, определено влияние изменений в схеме восстаноэле ния на вид интерференционной картины и методы измерения. Наконец в гл. 5 кратко приведены некоторые возможные примеры использования голографической интерферометрии для определения производных высших порядков от оптической разности хода в механике сплошных сред, [c.9]

В первых двух параграфах этой главы будем полагать, что волновые поля в точности таковы, как если бы они исходили непосредственно от освещенных поверхностей объекта. Это означает, что голографический процесс восстановления считается идеальным (соответствующие условия описаны в п. 3.1.2), а голограмма рассматривается как окно, через которое можно наблюдать световые волны (так называемая обычная голографическая интерферометрия). Таким образом, нет необходимости уточнять, только одно или оба волновых поля восстановлены голографически точно так же можно не уточнять, чем обусловлены изучаемые состояния объекта — статической деформацией или же промежуточными состояниями во время движения объекта. В п. 4.1 дадим простое описание явления интерференции, используя понятие оптической разности хода между двумя лучами. Оптическая разность хода определяется вектором Смещения между парой точек, в которые приходят лучи. Этот вектор можно измерить, исследуя ход полос на интерферограмме, В п. 4.2 проанализируем явления интерференции, рассматривая малые области вокруг выбранных на поверхности объекта точек и совокупность отраженных ими лучей. Наиболее важный момент заключается в том, что здесь будут фигурировать первые производные от оптической разности хода и, следовательно, производные от смещения, т. е. тензоры относительной деформации и вращения, в знании которых специалист более всего заинтересован. Получаемые результаты связывают указанные величины с направлением, пространственной частотой, видностью, контрастом и локализацией интерференционных полос. [c.79]

Прежде, чем перейти к дальнейшему анализу обоих типов локализации, сделаем некоторые дополнительные пояснения относительно упрощенного описания явления интерференции, приведенного в пп. 4.1 и 4.2.1. Там рассматривались только два луча из всего пучка лучей, участвующих в образовании интерференционной полосы, т. е. подразумевалось, что все лучи вносят одинаковый вклад в формирование полосы. В принципе это справедливо только для случая полной локализации. Действительно, из выражения (4.75) следует, что в этом случае номер полосы зависит только от О. Однако это приближение годится также и в общем случае, но при условии, что апертура оптической системы V наблюдения очень мала, так что изменением йОкчля 8 в (4.70) можно пренебречь. Тогда полосы можно наблюдать повсюду, однако они будут иметь слабую яркость и подчас весьма невысокую видность. Здесь мы можем определить номер полосы в любой точке К вдоль направления наблюдения. Если, наоборот, величинами 40 и б нельзя пренебречь вследствие того, что не мала апертура, то может возникнуть [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...