Размах колебаний точки

Максимальный размах колебаний точки Е рамы [c.101]

Размах варьирования 1 (1-я) — 282 Размах колебаний точки 1 (2-я) — 3 Размерности 1 (1-я) — 322 Размерные цепи — см. Цепи размерные Размеры — Верхние отклонения 5 — 3 [c.231]

Они применили теорию Стокса для случая слегка наклонного дна, хотя, строго говоря, она предназначена только для постоянной глубины. Пусть волны бегут в направлении оси ОХ, а 2 вертикальная координата, положительная вверх. Пусть О — глубина воды, Я — высота волны (наибольший вертикальный размах колебаний точки свободной поверхности), а г) (х, t) отклонение уровня воды рт равновесного положения. Пусть ф — [c.104]

О — смещение центра 0 динамического равновесия от центра 0 статического равновесия по направлению оси х , б — размах колебаний точки крепления подвески к чаше по направлению оси Хг, А — амплитуда горизонтальных колебаний точки крепления подвески к чаше [c.194]

Задача 5.28. Точка совершает гармонические колебания вдоль горизонтальной оси х. Размах колебаний равен 20 см. Продолжительность десяти размахов равна 5 сек. Полагая, что точка в начальный момент = 0 находилась в крайнем правом положении, составить уравнение движения точки. [c.356]

Размахом колебаний называется расстояние между крайними положениями колеблющейся точки. Размах колебаний равен двум амплитудам колебаний. [c.76]

В прорези а рычага 2, вращающегося вокруг неподвижной оси А, скользит ползун 9, входящий Б точке В во вращательную пару с рычагом ]. Звено 4 входит во вращательные пары В и С с ползуном 9 и рычагом 8, жестко связанным с сателлитом 7, входящим в зацепление с зубчатым колесом 6. Возвратно-поступательное движение звена I вызывает колебания рычага 2 вокруг оси А. На рычаге 2 укреплена собачка 3, показанная на чертеже схематично, приводящая во вращение храповое колесо 5 и жестко скрепленное с ним зубчатое колесо 6, которое в свою очередь заставляет вращаться сателлит 7 с рычагом 5. Ползун 9 движется вверх и вниз в направляющей рычага 2, изменяя расстояние АВ от I до 1 и тем самым увеличивая или уменьшая размах колебаний рычага 2 и ускоряя или замедляя вращение колес 5 и 6. При обратном движении звена 1 собачка 3 выходит из зацепления и вращение колес прекращается. Частота периодических изменений угловой скорости звена 6 зависит от передаточного отношения зубчатых колес 6 и 7. [c.131]

Если сравнить размах колебаний предельных напряжений цикла а при разных коэффициентах асимметрии (рис. 3), то получатся следующие данные [c.152]

При правильной настройке инерционного пружинного гасителя (ш,. = со) соотношение (8) обеспечивается при любой амплитуде Од внешнего возбуждения, т. е. рассматриваемый инерционный гасители осуществляет слежение за интенсивностью возбуждения, изменяя соответствующим образом амплитуду своих колебаний I. Если размах колебаний гасителя лимитируется прочностными или габаритными ограничениями то его уменьшение согласно (8) может быть достигнуто увеличением массы гасителя /п,.. [c.329]

Автоколебательными называют автономные системы, в которых могут происходить периодические колебания, причем потери механической энергии непрерывно пополняются притоком энергии из источника, не обладающего собственными колебательными свойствами поступление энергии из источника управляется самим движением системы, а период и размах колебаний не зависят (в широких диапазонах) от начальных условий. Такие колебания называют установившимися (стационарными) автоколебаниями, а процесс постепенного приближения к установившимся автоколебаниям, возникающий после произвольного начального возмущения системы, — переходным процессом. Если дифференциальное уравнение движения системы можно представить в виде (2), то при относигельной малости нелинейной части обобщенной силы установившиеся автоколебания приближенно описываются зависимостью [c.22]

Так как вибратор представляет собой резонансную систему, то, в зависимости от частоты /, размах колебаний катушки будет равен [c.143]

Если принять, что расстояния от источников Si и 5г до соответствующих им волновых фронтов и одинаковы, то очевидно, что в точку а, равноудаленную от фронтов Wi и 11 2, интерферирующие волны приходят в одной фазе, т. е. горбы и впадины обеих волн прибывают одновременно. Размах колебаний поля в этой точке должен быть максимальным. Рассмотрим условия сложения колебаний в некоторой соседней точке а. Нетрудно заметить, что расстояния от этой точки до фронтов IFi и 11 2 по сравнению с предыдущим случаем изменились. Проведя перпендикуляры из точек п и а на прямые а с и аЬ, находим, что расстояние от точки [c.26]

Результат наложения всех последовательных фаз взаимодействия волны W с зеркалом Z изображен на рис. 13, е. Из рисунка следует, что значения поля в пространстве перед зеркалом проходят все фазы от изображенной жирной сплошной кривой до изображенной пунктиром таким образом, что в узлах — точках end значения поля всегда равны нулю, а в пучностях — точках ей/ размах колебаний поля всегда максимален. Структура такого рода собственно и называется стоячей волной. [c.36]

Исследуя затухание крутильных колебаний, Кулон показывает экспериментально, что первичной причиной его является, не сопротивление воздуха, а какое-то несовершенство в материале проволочных подвесов. При малых амплитудах он устанавливает, что уменьшение амплитуды за цикл приблизительно пропорционально амплитуде. Но в тех случаях, когда размах колебаний [c.69]

Как известно из курса теоретической механики, ускоренные или замедленные движения масс вызывают инерционные силы, воздействующие на элементы конструкции так же, как и статические нагрузки. Особенностью динамических нагрузок является то, что в большинстве случаев они вызывают колебания, причем при периодическом повторении малых динамических воздействий в определенных условиях происходит накопление энергии системы. Постепенно увеличивается размах колебаний, а вместе с ним и интенсивности инерционных сил до очень больших значений. Это явление, называемое резонансом, особенно опасно для сооружения, так как разрушение может произойти при малых воздействиях и в конструкциях, достаточно прочных по отношению к обычным статическим нагрузкам. [c.119]

Так как задвижка закрыта, то начиная с конца четвертой фазы процесс гидравлического удара начнет повторяться. Часть энергии жидкости при гидравлическом ударе переходит в тепло, поэтому размах колебаний давления Ар с течением времени затухает и процесс прекращается. [c.47]

Обратим внимание на то, что при увеличении параметра г размах колебаний переменной X увеличивается как Тг а период колебаний в исходном времени t уменьшается как 1/Уг. [c.294]

Результат в какой-то мере неожиданный гармонический осциллятор, на который действует периодическая сила, при условии = ш (или более слабом, когда а — а>о) демонстрирует непериодическое движение. Размах колебаний растет со временем темп нарастания зависит от амплитуды внешнего воздействия (рис. 3.1). [c.91]

Если установившееся состояние системы — автоколебания, то для характеристики ее точности нужно знать по крайней мере две величины среднее значение ошибки (смещение центра колебаний) и размах колебаний. Практически весьма важной величиной является также частота, или период колебаний. [c.126]

Минимально возможный для данной системы размах колебаний получается, если параметры системы выбрать так, чтобы точка в пространстве параметров оказалась на границе (148). Параметры системы, при которых выполняется условие (148), можно считать опти- [c.129]

Отсюда видно, что положению равновесия соответствует особая точка типа неустойчивого фокуса. Имеется один устойчивый предельный цикл, следовательно, в системе существует мягкий помпаж. Амплитуда колебаний давления 0,1 ат, а расхода порядка 0,2 м /с размах колебаний соответственно 0,2 ат и 0,4 м /с. Нарастание колебаний достаточно медленное. [c.177]

Обе эти характеристики показаны на рис. 1.9. Переходная характеристика h t), получаемая подстановкой величин (1.66) — (1.67) в качестве фазы и ампли-туды переходного импеданса Z(/ )) в формулу (1.28), изображается кривой II на рис. 1.8. Подъем, у этой кривой менее крут, чем у кривой I на том же рисунке, но поскольку меньше также и размах колебаний, то можно думать, что характеристики (1.66), (1.б7) обес-печивают несколько более верное воспроизведение, чем характеристики (1.63), (1.64). [c.32]

На рис. 71 приведена схема одного из наиболее простых балансировочных станков (рамная балансировочная машина). Основной частью станка является рама ЛОВ, которая может совершать колебания вокруг оси О. Восстанавливающий момент при колебаниях рамы создается пружиной С, коэффициент жесткости которой обозначим через с. Размах колебаний некоторой точки Е рамы фиксируется пии1ущнм острием или стрелкой индикатора. Рама несет два подшипника Л и В, в которые устанавливают вал балансируемого ротора. Принимая плоскости / и //за плоскости уравновешивания, располагаем ротор так, чтобы плоскость // проходила через ось вращения О. При таком расположении ротора дисбаланс А не оказывает влияния на движение рамы вместе с ротором, что дает возможность определить дисбаланс А) независимо от Ац. [c.100]

Исследуем эту формулу. Пусть, например, сопротивление среды таково, что каждый последующий размах вдвое меньше предыдущего, т. е. т] = 2. Тогда ti/t= 1,024. Следовательно, период колебаний изменится только на 2,4%. Увеличение же периода на 10%, т. е. значения Ti/x=l,l, соответствует т] = 4,2 (каждый последующий размах в 4,2 раза меньше предыдупхего). Такое быстрое уменьшение раз-махов приводит практически к тому, что система очень быстро ос-тадавливается. Итак, даже малые сопротивления среды весьма быстро гасят свободные колебания точки и по истечении некоторого промежутка времени их можно считать исчезнувшими. [c.204]

Здесь такая скорость смеси, при которой не происходит пульсаций давления. Она определяется экспериментально. Если = = idem, то при возрастании р2 от нуля до единицы всегда можно найти такое значение w , при котором не происходит пульсаций давления. Вид функций w (Р) представлен на рис. 46. Зависимость амплитуды пульсаций давления от газосодержания более сложного вида. Для труб четырех диаметров она показана на рис. 47, где А — приведенная удвоенная амплитуда (размах колебания давления), т. е. [c.127]

Размах колебаний (расстояние от ДО fmax) равен двум метрам. Проекция скорости точки на направление движения определится по формуле [c.341]

Рис. 13. Образование стоячей волны в пространстве перед зеркалом, а — процесс отражения волны от зеркала. Падающей волне распространяющейся в реальном пространстве А, в зазеркалье В соответствует ее зеркальное изображение. Вследствие потери полуволны на поверхности зеркала Z фазы зеркальной волны следует сменить на противоположные (волна Wz). Выходя из зазеркалья, волна Wz образует отраженную от зеркала волну W". й — результирующая картина колебаний поля в пространстве перед зеркалом, полученная посредством сложения амплитуд падающей и отраженной волн. На рис. end — изображена аналогичная рис. а II Ь, соответственно, картина колебаний поля в какой-то следующий момент времени, характеризующийся тем, что точка а падающей волны сместилась ближе к зеркалу Z. е — стоячая волна, образованная в результате положения всех последовательных фаз взаимодействия волны W с зеркалом Z. Амплитуда колебаний стоячей волны меняется в пределах от кривой, изображенной жирной сплошной линией, до кривой, изображенной пунктиром (см. рис. е). Из рисунка следует, что в узлах стоячей волны — в точках с н rf —- амнлит) да колебаний поля всегда равна нулю, а в пучностях точках е и / —размах колебаний максимален

Размах колебаний давления при указанном волновом процессе и соответственно уровень вибраций и возбуждаемого шума зависят в основном от мгновенндй мощности обратного потока жидкости при выравнивании давлений, определяемой, в свою очередь, перепадом давления в цилиндре и окне нагнетания, а также полнотой заполнения цилиндра жидкостью при проходе им зоны всасывания и характером его канализации-при переходе через перевальную перемычку. Очевидно, если цилиндр отсечь при всасывающем ходе его Поршня от окна всасывания задолго до прихода К нейтральному (мертвому) положению, то цилиндр не будет полностью заполнен жидкостью, ввиду чего забросы давления, вызванные обратным потоком жидкости, могут быть значительными. Этим условиям соответствует превышение угла упреждения (для данного направления вращения цилиндрового блока) над углом запаздывания фг в распределении (ф1 > Фа см. рис. 73, б). [c.309]

PrV-образов течения, полученных в соответствующие моменты времени с временной задержкой в О, Г, 2Т, ЗТ. Такое кратно-периодическое осреднение мгновенных полей скорости позволяет, как и в стационарном случае, существенно уменьшить случайную ошибку измерений, и, с другой стороны, оно практически полностью устраняет ошибку смещения, связанную с нестационарными изменениями структуры потока. На цв. рис. 6 демонстрируется сравнение полученных результатов с трехмерным нестационарным расчетом, метод которого детально описан в [Shen et al, 2001]. На рисунке показаны сечения 25 мгновенных трубок тока постоянного расхода с неравномерным шагом, как и на цв. рис. 5. Размер окна определяется координатами [-3R/A-, ЪК/А] в горизонтальном и [ii/8 1Н/Щ в вертикальном направлениях. Из приведенных сечений трубок тока видно перемещение области пузыревидного распада вихревой структуры в осевом направлении сверху вниз, причем размах колебаний существенно превосходит амплитуду колебаний визуализированной структуры течения (рис. 7.66). Кроме того, PIV-образы течения фиксируют существование замкнутого пузыря, в то время как он полностью отсутствует при визуализации. В момент времени t = Q пузырь находится в высшей точке своей траектории (у неподвижного дна) и растет, достигая своего максимального размера при t = Т/А. Затем он сносится основным потоком вниз к вращающейся крышке, одновременно уменьшаясь в размере вплоть до полного исчезновения. В момент времени t-T/2 пузырь находится в нижней точке своей траектории и еще отчетливо фиксируется. При i = ЗГ/4 пузырь визуально не наблюдается, но на его перемещение вверх указывает локальное расширение трубок тока у оси, отчетливо наблюдаемое в верхней части рисунков. Затем, достигнув крайнего верхнего положения, пузырь возникает вновь (момент времени i = 0) и начинает расти в размерах. Цикл повторяется снова. [c.471]

В первых работах относительно колебания регуляторов паровых машин не было обращено вниманпе на то, что в случае постоянного трения мы имеем разрывную величину, откуда следует необходимость рассматривать каждый размах колебания отдельно и пользоваться двумя различными уравнениями (117) и (118). Оба эти уравнения соединяли в одно и писали их в форме [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...