Вектор смешения

Упругие смещения Ду технологической системы возникают под влиянием неравномерности припуска AZ, вызывающей действие неуравновешенных сил в диаметральной плоскости, и зависят от податливости технологической системы. Вектор смешения оси обрабатываемого отверстия отклоняется от направления смещения припуска на угол, соответствующий направлению действия неуравновешенной силы. [c.734]

Здесь и/ - компонента вектора смешения, ро - равновесная плотность, Оцс - тензор напряжения (по повторяющимся индексам подразумеваем суммирование). Связь между Од и осуществляется через тензор деформаций [c.12]

Если представить вектор смешения и в виде суммы потенциальной (и,) и поперечной или вихревой (и,) компонент, то уравнение (2.8) распадается на два [c.13]

ЛЛ. Рассмотрим трещину произвольного разрыва, занимающую область G плоскости Хз = О в безграничной упругой среде. Вдоль такой трещины имеются, вообще говоря, скачки bj (к = 1,2,3) трех компонент вектора смешений точек поверхностей трещины. С компонентами скачка смещений bj естественно соотносятся компоненты объема трещины, равные проинтегрированным по области трещины функциям bk(xi,X2) [c.126]

Точки— Векторы смешений 634 [c.819]

Пусть /х(г) и /г (г) - два каких-либо вектора смешения-напряжения. Тогда скалярная величина [c.130]

Для этих воли переменная г в волновом аргументе отрицательна, а углы отклонения векторов смешения [c.15]

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

Мы будем обозначать вектор одной буквой Р1, представляющей его длину или модуль и помещенной на его конце. В тех случаях, когда можно опасаться смешения с буквами, изображающими числа, мы будем [c.16]

Математическая модель парогенератора в целом включает в себя модели всех теплообменников условия, отражающие последовательность их расположения ио трактам рабочей среды и газа уравнения, описывающие смешение потоков модель топки уравнения граничных условий, описывающие связь между координатами системы и внешними возмущающими воздействиями в граничных сечениях моделирующей системы. Для описания линейных динамических систем с большим числом звеньев наиболее удобна векторно-матричная форма уравнений, в которых векторами являются входные и выходные координаты элементов системы, а матрицы составляются из их передаточных функций [Л. 75, 77]. Такая форма описания необходима для составления унифицированных алгоритмов и программ решения систем. Как указывалось в предыдущей главе, линейная модель парогенератора для поставленных целей должна составляться и реализовываться на основе частотных методов расчета. [c.138]

Величины А, В или и зависят от механизма смешения в пористой среде. В каждой точке пористой среды вектор средней скорости изменяется произвольно по отношению к локальной скорости [c.441]

Шз (Од и т. п.) совпадает с частотой соответствующего разрешённого правилами отбора перехода в исследуемой системе. Для получения сигнала достаточно большой интенсивности используют явление синхронной генерации сигнала смешения, когда одновременно с условиями (1) или (2) выполняются условия фазового синхронизма для волновых векторов Ц., к , кз, кз взаимодействующих волн [c.308]

Измерения С. т. обычно осуществляются по его магн. действию. При этом различают истинно электрич. ток с плотностью У (ток проводимости, конвекционный и т. п.) и ток смешения с плотностью У и — ( /4Л.)дD/дt (О — вектор электрич. индукции). Иногда величину. поп + i w.)dS называют полным током. [c.496]

Рис. 10.1. Зависимость параметрического усиления от расстройки волновых векторов Ак для нескольких значений мощности накачки Р . Смешение максимума усиления от точки Ак = О обусловлено эффектами ФСМ и ФКМ.

Эффектами ФСМ и ФКМ в отличие от процесса четырехволнового смешения можно пренебречь. Это означает, что в приближении неистощенной накачки нелинейная составляющая расстройки волновых векторов отсутствует. Уравнение (10.5.10) легко решается, что позволяет получить выражение для мощности второй гармоники [c.312]

Естественный свет является таким, в котором направление светового вектора в любой точке не подчиняется никакому ограничению. Он может рассматриваться как смешение плоско поляризованных лучей со всевозможными азимутами поляризации. [c.12]

Обращаем внимание читателя на необходимость строго различать три оси, смешение которых является источником частых ошибок эти оси таковы 1) мгновенная ось вращения тела, по которой направлена мгновенная угловая скорость (о 2) главный векторный кинетический момент Ко тела относительно неподвижной точки О, по которому направлена ось OZi и вокруг которой совершается прецессионное движение с угловой скоростью (Oi 3) ось собственного вращения Oz. Следует также помнить, что (Оо и 0)1 являются не проекциями вектора (о на оси Oz и Ozu а его составляющими по этим осям, т. е. (о = (Оо + (Оь [c.255]

Понятие цвета (как трехмерной математической величины) и законы смешения имеют геометрическую интерпретацию в трехмерном пространстве, которое называется трехкоординатным цветовым пространством. В этом пространстве каждый цвет, заданный тремя цветовыми координатами, представляется вектором. [c.35]

Трехкоординатное цветовое пространство, построенное на основе этих цветов, показано на рис. 1.4.8. Ориентация осей основных цветов выбрана так, чтобы единичная плоскость X Y + Z = ) представляла собой прямоугольный треугольник. Вектор S пересекает плоскость в точке S, которая характеризует цветность, задаваемую координатами цветности х и у. Из рисунка следует, каким образом цвета R, G, В располагаются относительно цветов X, У, Z. Вся область реально существующих цветов заключена внутри цветового треугольника XYZ, и координаты цветности всех реальных цветов в этой системе положительны. Основные цвета в координатах XYZ нереальны, так как они чище спектрально чистых цветов с р = 1, но они могут быть выражены через реальные цвета R, О, В путем математических преобразований. Поэтому цветовое уравнение (независимо от того, каким являются основные цвета X, Y я Z) описывает процесс смешения реальных существующих цветов в виде [c.39]

Вообще через ( , т], мы иногда будем обозначать вектор, имеющий компонентами I, Г1, Так же обозначается точка с координатами т , но смешение здесь невозможно. [c.25]

Почти монохроматическая волна может возникать в результате смешения некогерентных (т. е. идущих от независимых источников) волн одной частоты или волн близких частот, не различимых прибором. Тогда невозможно ввести векторы Ьх и Ьг, так как фаза ао все время меняется. Поэтому описание поляризации такой волны более сложно, чем для строго монохроматической волны. [c.252]

Изучение связанных колебаний в терминах вектора смешения можно найти в работе Ашана [1 ]. Здесь же мы изучим главным образом вопросы, связанные с частотами рассеяния изложение с некоторыми изменениями следует работе Санчео-Паленсмя[6]. [c.425]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Объединяя условия (9-3), уравнения смешения (9-4) и условия, определяющие точки разделения, составим уравнение, описывающее зависимость векторов входных координат всех теплообменников по рабочей среде от векторов их выходных координат, от векторов входных координат по рабочей среде первого теплообменника по ходу первичного тракта Хвых и первого теплообменника по ходу вторичного тракта Xl+ibx, а также от вектора внешних возмущающих Воздействнй расходами воды на впрыски 6W [c.145]

Совокупность условий (9-3), определяющих последовательность Соединения теплообменников по газовому тракту, и условий, задающих точки разделения газовых потоков, а также уравнений смешения газовых штоков (9-6), описывает зависимость вектора отклонений температур газов на входе в теплообменники Тех от вектора отклонений температур газов иа выходе теплообменников Твых и отклонения температуры газов на выходе из топки АО" [c.145]

В нецентросимметричных кристаллах процесс четырёхволновой спектроскопии является интерференцией прямого (собственно эффекта четырёхволновой спектроскопии с участием кубич. нелинейной восприимчивости) и каскадного (два последоват. процесса трёхволновой спектроскопии с участием нелинейной восприимчивости 2-го порядка) процессов. Последний процесс идёт с генерацией на первом этапе эл.-магн. волны промежуточной частоты, напр. разностной Шр = = с — 0)2 (её волновой вектор кр на рис. 6), а на втором — сигнальной волны путём смешения одной из [c.309]

Из формы спектра усиления, показанного на рис. 10.1, следует, что четырехволновое смешение возникает и в том случае, когда условие х = 0 в выражении (10.3.1) выполняется не строго. Величина допустимой расстройки волновых векторов зависит от длины световода L и когерентности длины L oh Предполагая, что материальный вклад А/сд, доминирует в (10.3.1), можно связать L oh с частотным сдвигом Ц,, используя выражения (10.2.26) и (10.3.6). В результате имеем [c.293]

Волновые векторы взаимодействующих волн при встречной схеме попарно коллинеарны и лежат в одной плоскости, а при попутной схеме — иа образующей прямого кр)тового конуса. Обе схемы являются четырехпучковыми и могут быть реализованы при любом угле схождения опорных и сигнальных волн в отличие от обычной в нелинейной оптике ситуации существенно отличных частот взаимодействующих волн, когда угол меду волнами фиксирован. Случай фиксированного угла синхронизма реализуется при попутном квазивырожденном четырехволновом Смешении [c.15]

Накачка активной среды АС осуществлялась отдельным источником с длительностью излучения 1 мс. Сигнальный пучок 3, когерентный с пучками накачьси, вводился внутрь резонатора по его оси через зеркало Зг и отверстие От в юстировочном экране Э. Пройдя кювету с нелинейной жидкостью, он частично отражался от ее задней полупрозрачной зеркальной стенки 3i, образуя пучок З. В результате четырехволнового смешения по попутной схеме возникал пучок 4, обращенный по отношению к сигнальному пучку 3. Для этого направления распространения четверки взаимодействующих пучков 1, 2, З и 4 выбирались такими, чтобы их волновые векторы лежали на конусе синхронизма (п. 1.1.3), показанном на рис. 1.36. [c.212]

Равенство оптических путей встречных волн накачки и генерации автоматически обеспечивает взаимную когерентность в парах интерферирующих пучков 1-4 и 2-3, записывающих пропускающие решетки с совпадающими волновыми векторами. Это позволяет использовать для накачки изл)гчение лазера на многих продольных модах, а в качестве резонатора волоконные световоды огромной длины (10 ми более), что необходимо для повышения чувствительности гироскопа на смешении волн ). При этом возросшие потери легко компенсируются усилением фотореф-рактивных кристаллов. [c.221]

Поляризационное пассивное обращающее зеркало, удовлетворяющее рассмотренным условиям, впервые было реализовано на вынужденном рассеянии Мандельштама—Бриллюэна [41]. Затем оно было использовано при вырожденном четырехволновом смешении в фоторефрактивных кристаллах [36] (рис. 7.8). Устройство представляет собой интерферометр Майкельсона с общим пассивным обращающим зеркалом (рис. 7.6), в котором расщепитель пучков является поляризационным и разлагает падающий пучок 1 с произвольной линейной либо эллиптической поляризацией на ортогональные компоненты 2 а 3. Расщепитель ориентирован так, чтобы одна из компонент (на рис. 7.8 пучок 2) имела вектор поляризации, лежащий в одной плоскости с с-осью самонакачивающегося ФРК-лазера. Пластинка Х/2 поворачивает вектор поляризации второй компоненты (пу- [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...