Критические свойства таблицы

ТАБЛИЦА 2.1. Составляющие для определения критических свойств [c.21]

ТАБЛИЦА 2.2. Погрешности расчета критических свойств [c.23]

Рассмотрим 7—5-диаграмму водяного пара (рис. 7.3). Общие свойства этой диаграммы были описаны ранее (см. 18). Т—5-диаграмма строится по данным специальных таблиц, содержащих параметры Т, 5 и 5", полученные на основании опытов и теоретических исследований. Так как энтропия воды в тройной точке, т. е. при = 0,01°С (7 = 273,16 К), обычно принимается равной нулю, это состояние в 7—5-диаграмме соответствует точке М. Откладывая для разных температур 7 значения 5 и 5", получим нижнюю (х = 0) и верхнюю (х=1) пограничные кривые с критической точкой К, соединяющей их. [c.85]

Для реальных газов критическое давление может быть найдено по точке пересечения кривых ш/= = т/ р) и а — а р), первая из которых построена по формуле (7.36) с использованием, например, для водяного пара таблиц или к—5-диаграммы, а вторая — с использованием таблиц термодинамических свойств вещества. Используются также приближенные расчеты по формулам идеального газа со значением показателя адиабаты к для данного реального газа (для водяного пара см. 14). [c.182]

Основные свойства чугуна предопределяются его структурой, которая в значительной степени зависит от состава чугуна [1—6]. Влияние элементов может быть частично выявлено по изменению критических точек или линий диаграммы железо — углерод (см. фиг. 1 и табл. 1). Данные таблицы следует рассматри- [c.2]

Причину такого явления авторы усматривают в специфических для околокритического состояния свойствах вещества, не отражаемых одними только закономерностями термодинамики. Не останавливаясь на соображениях, высказанных в упомянутых работах (анализ заключений авторов изложен в работе [Л.46]), следует все же заметить, что экспериментальные значения с , приведенные в таблицах и графиках, трудно считать подтверждением тезиса о плавном изменении теплоемкости. Например, в критической точке (по соображениям авторов v = [c.24]

До последнего времени определение указанных производных представляло значительные трудности и для ряда областей параметров состояния не могло быть выполнено с требуемой точностью, так как издававшиеся ранее таблицы свойств водяного пара в этих областях составлялись графическим путем (без привлечения уравнений состояния) со сравнительно редким шагом по давлению и температуре. Это в первую очередь относится к области, близкой к критической точке, надкритической области и областям, прилегающим к линии насыщения, где термодинамические свойства претерпевают наиболее сильные изменения. [c.3]

Почти одновременно авторы работ [2.62, 2.13, 2.14], опираясь на известный к тому времени ограниченный экспериментальный материал, предложили таблицы термодинамических свойств на кривых сосуществования и /i, Ig р-диаграммы. В [2.62] охвачена область температур от 223 К до критической точки, в [2.13, [c.61]

По мере накопления экспериментального материала исследователи составляли таблицы термодинамических свойств воздуха, основанные на обобщении и критическом анализе имеющихся экспериментальных данных. Однако даже в самых последних отечественных и зарубежных таблицах не учтены результаты всех выполненных к настоящему времени экспериментальных работ, в том числе и экспериментальных исследований плотности газа при высоких температурах и плотности жидкости под давлением, проведенных авторами настоящей монографии. Весьма существенным является и то обстоятельство, что во всех ранее изданных таблицах оценка погрешности табулированных величин проводилась недостаточно строго, в основном посредством сопоставления результатов расчета с экспериментальными данными, которые для ряда свойств отсутствуют. [c.3]

Такое положение в значительной мере объясняется исключительной трудностью проведения эксперимента в окрестности критической точки, недостаточной надежностью опытных данных и отсутствием хорошо разработанных методов расчета термодинамических свойств веществ в критической области. Как следствие, существующие таблицы термодинамических свойств для ряда технически важных веществ не содержат достаточно полных и точных данных в этой области. [c.3]

ТАБЛИЦЫ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ВОДЫ В КРИТИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ [c.160]

В книге освещены все современные проблемы и направления в области исследования структуры и физико-химических свойств жидких металлов и сплавов. Даны критический обзор и оценка всех достигнутых к настоящему времени результатов изучения строения и свойств чистых жидких металлов и многокомпонентных жидких систем. Книга обладает достоинствами справочного издания, так как содержит 51 таблицу, включающую экспериментальные данные по термодинамическим, кинетическим, электрическим, магнитным и другим свойствам металлических расплавов. [c.4]

В справочнике критически проанализированы все доступные авторам экспериментальные работы по теплофизическим свойствам метилового спирта, на основании их составлены уравнения и рассчитаны таблицы для жидкости, газа и надкритической области. Отдельно табулирована плотность метилового спирта в состоянии жидкости при нормальном атмосферном давлении. [c.3]

Полученное уравнение (4) описывает экспериментальные данные в газовой и жидкой фазах (до трех критических плотностей) при температурах выше 2,2° К, удовлетворяет критическим условиям и состоянию насыщения, т. е. представляет собой единое уравнение состояния. Уравнение (4) используется для расчета таблиц термодинамических свойств гелия. [c.176]

Эту задачу можно выполнить, пользуясь таблицами свойств водяного пара, заменяя (др/ди) Ap/Av т. е. через первые табличные разности при постоянной энтропии. По таблицам [Л. 4] находим значения 5 = 6,698 кдж/(кг-°К.) и 0 = 3543 кдж/кг и затем составляем расчетную таблицу (с а )=/(р). Интервалы для давления выбираем в окрестности критического давления ркр О,55 130=71 бар. [c.136]

В работе анализируются отечественные и зарубежные исследования термодинамических и физических свойств фреона-22, который является одним из наиболее распространенных и перспективных холодильных агентов. Приводится таблица термодинамических свойств перегретого пара этого вещества в интервалах температур от —100 до 4-250° С и давлений 0,02—65 бар. Представлены таблицы термодинамических свойств в состоянии насыщения (от —105° С до критической точки) и калорические диаграммы. Проанализированы и приведены в табличном виде данные о теплопроводности, вязкости, поверхностном натяжении и диэлектрических свойствах фреона-22. [c.2]

В книге рассмотрены наиболее распространенные уравнения состояния для жидкости, обоснована форма уравнения состояния, справедливого в широком интервале температур и плотностей, и изложена методика его составления. Критически проанализированы экспериментальные и расчетные данные о термических и калорических свойствах жидких азота, кислорода, аргона и воздуха. На основе составленных уравнений состояния для этих веществ получены подробные таблицы значений термодинамических свойств от кривой насыщения до давления 500 бар и температуры 50— 180° К- По табличным данным для каждого вещества построены диаграммы состояния плотность — температура, энтальпия — давление и энтропия — дав.чение. [c.2]

Экспериментальные значения теплопроводности заимствованы, когда проводности, рассчитанных по методу Роббинса—Кингри, было взято из Е146Ь]. водности служили работы [15, 193, 35]. 2) Погрешность = [(расч.—эксп,)/эксп.] 100%. Критические свойства неизвестны. это возможно, из работы [69]. Большинство значений теплО Другими источниками включенных в таблицу данных о теплопро [c.452]

Гаким образом, установлено наличие в критической точке универсальной связи между фрактальной размерностью структуры зоны предразрушения и комплексом свойств среды (таблица 4.6), претерпевающей неравповесный фазовый переход. [c.349]

Критически проанализированы экспериментальные данные об основных теплофизических свойствах титана и промышленных титановых сплавов, изложены методы определения наиболее достоверных Значений. Рассмотрены температурные зависимости теплофизн-ческих характеристик, влияние легирования на свойства указанных материалов. Приведены таблицы температурной зависимости термодинамических свойств титана, предлагаемые в качестве стандартных справочных данных. [c.23]

Исследований показали, что а -у превращение наблюдается только в сплавах, содержащих 2% А1. Критические точки A i и Ас, оказались равными 745—780 С и 845—885 С. Закалка этих сплавов производилась с температуры 900° С. Остальные сплавы после отжига hm jih структуру феррит -f карбиды и интер-металлиды. Упрочнение этих сплавов при термической обработке (закалка, старение) вызывается дисперсионным твердением, а возможно и упорядочением. Были исследованы их структура и механические свойства после закалки с разных температур (820—1100° С) и установлена температура закалки. Поскольку стали предназначены для азотирования, в таблице приведены свойства после закалки и ложного азотирования. [c.185]

Для оценки влияния рабочих условий РСВД на степень охрупчивания сварных соединений производилась тепловая выдержка металла сварного блока, из которого после выдержки изготавливались ударные образцы. Тепловая выдержка происходила при температуре 350 °С в течение 1000 ч. После тепловой выдержки ударная вязкость основного металла почти не изменилась, а свойства металла различных зон сварного соединения в основном заметно повысились и кривые температурной зависимости ударной вязкости и доли волокна в изломе сдвинулись влево, т. е. в направлении более низких температур. Вследствие этого критические температуры хрупкости ЗТВ в основном металле и шва существенно понижаются (таблица). [c.290]

В справочнике приведены таблицы значений девяти териодввамн-ческих производных, показателя адиабаты и скорости звука для воды водяного пара в области давлений от 0,1 до 50 МПа в температур от 0 до dOO . Отдельнаи подробная таблица трех производных дана для критической области. Все табличные значения получены на основе Международной системы уравнений для точного описавня термодинамических свойств воды н водяного пара. [c.2]

Матрица А этого уравнения обладает многими замечательными свойствами. Она является весьма разреженной матрицей общего вида, ее система фундаментальных ортонормированных функций обеспечивает хорошую устойчивость численного процесса решения краевой задачи, в определителе отсутствуют точки разрыва 2-го рода, формируется без привлечения матричных операций. Эти преимущества позволяют эффективно определять спектр собственных значений — корни уравнения (7.62). Точность спектра зависит, естественно, от точности исходной модели, где, напомним, используется только один член ряда (7.2). Уравнение (7.62) позволяет определять критические силы как статическим (при со=0), так и дцнамическим методами. При определении собственных значений пластин нужно учитывать, что из уравнения (7.62) можно получить спектры частот и критических сил при фиксированном числе полуволн в направлении оси ОХ (например, для коэффициентов А, В, С таблицы 7.1 одна полуволна в направлении оси ОХ и множество полуволн в направлении оси ОУ). Вычисляя коэффициенты А, В, С при второй частоте колебаний балки, из уравнения (7.62) можно получить спектры пластины для двух полуволн в поперечном и множества полуволн в продольном направлениях и т.д. Точность решения задач устойчивости и дцнамики прямоугольных пластин по МГЭ определим из примеров. [c.436]

Обзорные таблицы охватывают период около 50 лет, но в действительности экспериментальные исследования термодинамических свойств фреона-10 начаты еще в 80-х годах прошлого столетия, когда Реньо (1882 г.) и Юнг (1891 г.) определили температурную зависимость давления насыщенного пара в интервале от тройной точки (или точки затвердевания) до критической. В дальнейшем ps, Г -измерения выполняли неоднократно, и полный список работ, опубликованных до 1929 г., можно составить по данным [0.50, 1.59, 1.94]. В справочнике [0.50] приведены также таблицы значений ортобарических плотностей пара и жидкости (д и q") по данным труднодоступных в настоящее время работ Юнга (1910 г.) и Урихта (1932 г.). И, наконец, опытные данные старых работ по р , Qs, о, Ср обобщены в справочнике Тиммерманса Физико-химические константы чистых органических соединений (1950 г.), материалы которого, в свою очередь, использованы в известных справочниках Н. Б. Варгафтика [0.6, 0.7]. По этим причинам в список экспериментальных исследований (см. табл. 6 и 7) не включены работы, опубликованные до 1929 г., и не даются прямые ссылки на первоисточники в тех случаях, когда результаты измерений малозначительны или их можно найти в легкодоступных обзорных работах. Последнее соображение имели в виду и при цитировании более поздних экспериментальных работ. Тем не менее список экспериментальных исследований и библиография оказались очень внушительными. [c.25]

Уравнения состояния и таблицы. Впервые уравнение состояния для области перегретых паров до плотности ПО кг/м давления до 2 МПа, температур до 473 К было разработано Бен-нингом и Мак-Харнессом [2.35] на основе полученных ими опытных данных. Этими же авторами была предложена аналитическая зависимость давления насыщенных паров от температуры, экстраполяцией которой до критической точки получено значение критического давления. Применяя правило прямолинейного диаметра и используя экспериментальные данные об ортобари- ческих плотностях в работе [2.35] получено значение критической плотности. Температурные зависимости упругости пара, ортобарических плотностей предложены авторами экспериментальных исследований этих свойств [2.60, 2.56, 2.21], точность описания которых соответствует случайной погрешности экспериментов. В дальнейшем [5.47, 2.62, 2.13, 2.14] предлагались и другие уравнения, описываюш.ие уже совокупность опытных данных, указанных выше. [c.60]

Уравнение справедливо до 473 К и плотно-/м . Е. А. Кременовской и С. Л. Ривкиным [2.19] предложено также уравнение кривой упругости, полученное при совместной обработке всех известных экспериментальных данных. Оно действительно вплоть до критической точки. Сравнение опытных и расчетных значений приведено на рис. 17. Средние квадратические отклонения рассчитанных по уравнению значений давлений насыщения от опытных данных [2.19], [2.33, 2.34], [2.60], [2.56] и [2.21] составляют соответственно 0,17 0,44 0,23 0,50 и 0,80%. По указанным уравнениям [2.23, 2.19] рассчитаны таблицы термодинамических свойств, в том числе изобарная теплоемкость и скорость звука, значения которых вполне удовлетворительно согласуются с известными экспериментальными данными. [c.61]

В 1971 г. И. И. Перельштейном [3.2, 3.19, 0.20] были составлены таблицы термодинамических свойств фреона-12 с учетом новейших для того времени прецизионных эксперимента/льных исследований [3.18, 3.63]. Уравнение состояния, представленное в вириальной форме, с точностью эксперимента описывало все опытные данные вплоть до двух критических плотностей и 200° С. При этом в уравнении состояния в качестве первых температурных функций использовали тщательно выделенные второй и третий вириальные коэффициенты, что обеспечивало надежную экстраполяцию по температурам. Однако приведен- [c.108]

Общий вид кривых на рис. 3.35—3.38 подтверждает, что торф является одним из наиболее легко прессуемых материалов. Для получения брикетов с относительной плотностью 0,85 — 0,90 достаточно 20% давления от критического. Рассмотренные виды торфа образуют ряд прессуемости в том порядке, в котором они приведены в табл. 3.7. Параметр в последней строке таблицы четко отражает эту последовательность. Необходимо также отметить полное соответствие данной последовательности с рядом брикетируемости для низинных торфов [108], построенным в результате статистической обработки большого массива данных, характеризующих физико — механические свойства брикетов. [c.122]

Спиридонов и соавторы [215] на основании одной из разновидностей машинного эксперимента разработали методику расчета таблиц термодинамических свойств реальных газов и жидкостей. Методика обеспечивает оптимальное описание термических данных уравнением состояния вириального вида и позволяет оценить погрешность итоговых расчетных значений Калорических величин. Как и в работах [212—214], в статье [215] не оценена возможность использования рекомендуемой етодики для расчета термодинамических функций в критической области. [c.133]

Эта величина, естественно, зависит от акустического числа Маха и от нелинейных свойств среды. В табл. 8 приведены значения Л для нескольких интенсивностей ультразвука в двух жидкостях, имеющих одинаковые волновые сопротивления, но существенно различающихся нелинейными свойствами, и в воздухе при нормальных условиях. Там же указаны амплитуды скорости смещений соответствующие им числа Маха, скорость звука Го и плот-гюсть среды Ро в последнем столбце таблицы привеа,ены критические расстояния для двух частот V = Со/(л<А)). Согласно этой таблице, нелинейные искажения в газах при указанных интенсивностях могут достигать значительной величины непосредственно у источника. Однако, покшмо отмеченной уже низкой эффективности излучения ультразвука в газы, в них очень велико поглощение ультразвуковых волн. В жидкостях же, лаже при самых больших числах хМаха [c.78]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Сведения о каждом фреоне представлены в такой последовательности ГОСТ, МРТУ, ТУ, применение, основные константы (молекулярный вес, температуры кипения и плавления, критические константы), давление паров, плотность, удельный объем, вязкость, поверхностное натяжение, теплота образования, теплоты парообразования, испарения, разложения, энергия диссоциации связи, теплоемкость (включая показатель адиабаты), теплопроводность, электрические свойства (электропроводность, диэлектрические постоянные, диэлектрическая прочность, пробивное напряжение), коэффициент преломления, скорость звука, сжимаемость, растворимость, набухание, термодинамические свойства, холодопроизводи-тельность, теп.чоотдача, токсичность, коррозия, техника безопасности. Данные и библиографические ссылки, не подходящие ни под одну из этих рубрик, сведены в разделы Разное . Необходимо отметить, что некоторые параметры (плотность, теплота испарения, теплоемкость) отражены также в таблицах термодинамических свойств. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...