Напряжение ядра

Здесь Ui p)—вектор перемещений в произвольной внутренней точке р(х) Ui Q) и ti(Q)—граничные значения перемещений и вектора напряжений. Ядра-функции Tij p, Q) и Uij p,Q) описывают направленные вдоль Xi компоненты векторов напряжений и перемещений в точке Q(x) в результате действия единичной нагрузки в направлении Xj в точке р(х)2), В уравнении (9) учитывается вся совокупность условий на границе в общем случае в корректно поставленной задаче теории упругости задаются значения tj на части границы 5 и значения Uj на оставшейся части Su- При стремлении р х) к точке границы Р х) уравнение (9) переходит в систему интегральных уравнений, связывающую перемещения точек границы и действующие на границе усилия. Следуя [7, 8], можно получить граничное интегральное уравнение [c.53]

Напряжение ядра и напряжение ввода/вывода [c.87]

Год Источник питания (напряжение ядра) [В] Технологический процесс [нм] [c.87]

Интересно, что, начиная с 350 нм процесса, напряжение ядра изменялось прямо пропорционально технологическому процессу. Однако существуют физические причины, не позволяющие опуститься значительно ниже 1 вольта (эти причины основаны на технологических аспектах, таких как входной порог переключения транзисторов и перепад напряжений), поэтому эта лестница напряжений в недалеком будущем может закончиться. [c.87]

Здесь G, G t — расход массы сплошного и дискретного компонентов потока в поперечном направлении,вызванный крупномасштабными турбулентными пульсациями f— поверхность нагрева txt, v , и.гт — температуры и скорости компонентов потока в районе турбулентного ядра s, s t — касательные напряжения, относящиеся к непрерывной и дискретной среде потока. [c.188]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Представляет интерес установить область таких удалений силы Р от оси, при которых нормальные напряжения по всему поперечному сечению будут одного знака. Такая область называется ядром сечения. Это важно для брусьев из материалов, плохо сопротивляющихся растяжению (например, для кирпичной кладки, бетона и серого чугуна). [c.342]

Итак, ядром сечения называется область вокруг центра тяжести поперечного сечения, которая обладает следующим свойством если внецентренно приложенная нагрузка расположена в области ядра, то нормальные напряжения во всех точках поперечного сечения имеют один знак. [c.342]

Течение суспензий с частицами в виде волокон исследовалось в работе [221]. Эксперименты, описанные в работе [137], были проведены с разбавленными суспензиями, содержащими бумажные волокна при концентрациях от 0,1 до 1,0 вес.%. Ламинарное течение наблюдалось в двух зонах в центральном ядре, где перепутанные волокна сконцентрированы в образование типа пробки , и в очень тонком периферическом кольцевом слое чистой воды толщиной й, где скорость уменьшается от значения в ядре потока до нуля. Измеренные коэффициенты трения изменяются по законам, сходным с установленными для других суспензий (разд. 4.1). Показано, что существует следующая связь между толщиной кольцевого слоя чистой воды й и напряжением сдвига на стенке Тщ-. [c.199]

Существует критическое минимальное значение напряжения, ниже которого растрескивание не происходит. Значение критического напряжения снижается с увеличением концентрации водорода. На рис. 7.12 представлены такие зависимости для стали SAE 4340 (0,4 % С), насыщенной водородом при катодной поляризации в серной кислоте, затем кадмированной для удержания водорода и подвергнутой действию статической нагрузки. Концентрацию водорода систематически снижали отжигом. Задержка перед появлением трещин связана, по-видимому, с тем, что для диффузии водорода к специфическим участкам вблизи ядра трещины и для достижения достаточной для разрушения концентрации требуется время. Эти специфические участки окружены дефектами, возникающими в результате пластической деформации металла. Атомы водорода из кристаллической решетки, диффундируя к дефектам, переходят в более низкое энергетическое состояние. Тре- [c.150]

В окрестности центра тяжести существует область, называемая ядром сечения. Если след силы Р находится внутри ядра сечения, напряжения во всех точках сечения будут одного знака. Если сила приложена за пределами ядра сечения, нейтральная линия пересекает сечение, и напряжения в сечении будут как сжимающими, так и растягивающими. Когда точка приложения силы находится на границе ядра, нейтральная линия касается контура сечения. Чтобы определить ядро сечения, надо представить себе, что нейтральная линия обкатывается вокруг сечения. Точка приложения силы вычертит при этом контуры ядра. [c.158]

Область кристалла, непосредственно прилегающая к дислокации, называется ядром дислокации. В этой области смещения атомов и напряжения, возникающие в металле вследствие наличия дислокации, не подчиняются закону Гука. На рис. 12.37 показано распределение напряжений в окрестностях краевой дислокации. Поле напряжений от дислокации за пределами ядра имеет гиперболический характер, который изменяется по мере приближения к ядру. Напряжения в зоне, удаленной от ядра, можно вычислить по следующим формулам [c.471]

Важное значение при установлении связи между напряжениями и деформациями имеет выбор вида ядер ползучести и релаксации. Как мы уже установили в 13.2, одним из наиболее простых является экспоненциальное ядро [c.301]

Определяя экспериментально ту частоту радиоволн, которая поглощается п вызывает переориентацию атомов, и зная напряженность магнитного поля Н, из равенства (III.81) можно вычислить значение магнитного момента ядра (г . [c.122]

В этом параграфе будут изложены способы экспериментального определения ядер U я К, определяющих связь напряжений с деформациями. Рассмотрим сначала случай однородного напряженного и деформированного состояния, характеризуемого единственным компонентом тензора напряжений сг( ) и деформаций e(t). Выделяя из ядра К сингулярную составляющую, запишем связь между е( ) и а( ) в форме [c.215]

Таков же метод определения параметров ядра и модуля по опытным кривым релаксации напряжений, с той лишь разницей, что здесь совмещаются опытные кривые модуля релаксации [c.238]

Опрокидывающий эффект резонансного высокочастотного поля очевиден из рис. 18, где изображены положения векторов магнитного момента ядра и напряженности переменного поля Я4 для [c.75]

Из (3.43) следует, что при г- 0 напряжения стремятся к бесконечности, т. е. в центре дислокации не выполняется закон Гука. Здесь для определения поля напряжений нужно пользоваться дискретной атомной моделью. Область вокруг линии дислокации, в которой не применима линейная теория упругости, называют ядром дислокации. Радиус ядра дислокации го Ь. [c.106]

Выше мы предположили, что возвращающая сила является квазиупругой, т. е. Fi=kx. То, что при малых смещениях х это так, нетрудно показать на примере обсужденной водородоподобной модели атома. Из рис. 8.2 видно, что возвращающая сила Fy представляет собой проекцию силы притяжения между ядром и электроном на направление напряженности поля, т. е. [c.279]

Постоянство отношения F/j соблюдается только до тех пор, пока скорость V заряженных частиц достаточно мала по сравнению со скоростью света с. Изучить связь между силой и ускорением при и, сравнимых с с, можно при помощ,и тех же опытов, которые были описаны выше, но для этого нужно располагать потоком достаточно быстрых частиц. Ускорение электронов до скоростей, сравнимых со скоростью света, не представляет больших технических трудностей. Уже при ускоряющем напряжении в 100 киловольт скорость электронов значительно превышает половину скорости света. Но для ускорения более тяжелых частиц, например ионов (т. е. атомов, лишенных одного или нескольких своих электронов), до скоростей, сравнимых со скоростью света, требуются специальные сложные устройства, описанные ниже ( 54 и 56). Частицы, обладающие скоростями, сравнимыми со скоростью света (например, испускаемые при радиоактивном распаде электроны и ядра гелия), также могут быть использованы в опытах для изучения связи между ускорением и силой. [c.91]

Во втором случае напряжения достигают предельного значения Оу, как в верхней, так и в нижней частях сечения и наряду с этим имеется упругое ядро сечения высотой 2а (рис. 94). [c.175]

Так как нормальные напряжения в упругом ядре сечения в свете высказанных ранее допущений распреде- ляются по линейному закону, то, беря за начало координат точку, в которой напряжения равны От, а следовательно, со = О, график величины (В в зависимости от расстояния изобразим в соответствии с рис. 96. Если известны абсцисса и ордината одной из точек кривой, аналитически [c.180]

Ядро сечений — некоторая область вокруг центра тяжести сечения, внутри которой приложенная продольная растягивающая (сжимающая) сила вызывает во всех точках сечения напряжения только одного знака. [c.163]

Источник питания, указанный в таблице, используется для питания внутренней логики ПЛИС, поэтому это напряжение называется напряжением ядра (на самом деле для подключения питания и земли задействуются несколько выводов микросхемы). Различные стандарты ввода/вывода используют сигналы с напряжениями, уровни которых значительно отличаются от напряжения ядра, поэтому каждый банк ввода/вывода данных может иметь свой дополнительный вывод питания. [c.87]

Для решения задачи без этих допущений необходимо отойти от упрощенной схемы потока и рассмотреть наряду с турбулентным ядром и турбулентный пограничный слой, состоящий из переходного слоя и вязкого подслоя. Имея в виду, что величины, относящиеся к внешней границе слоя и подслоя, будут соответственно без штриха и со штрихом, относящиеся к твердым и жндким (газообразным) компонентам с индексом т и без ил-декса и относящиеся ко всему потоку — с индексом п , рассмотрим последовательно касательные напряжения и тепловые потоки в вязком подслое, а затем в промежуточном слое и турбулентном ядре. [c.185]

Скольжение осуществляется в результате перемещения в крнс-сталле дислокаций (рис. 28). При действии вдоль плоскости скольжения касательных напряжений в направлении, указанном стрелкой, атомы вблизи ядра дислокации перемещаются справа налево на расстояния (1 2 3 -> 4 5 -> 6 7 8 9 -> 10 11 12 13 -> -> 14 15 16 17 18), значительно меньше межатомных. Атомы смещаются не только в плоскости чертежа, но и во всех атомных слоях, параллельных этой плоскости [c.44]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

При отсутствии электрического поля электронное облако расположено симметрично относительно атомного ядра (рис. 141), а в электр1меском поле с напряженностью Е оно изменяет свою форму и центр отрицательно заряженного электронного облака уже не совпадает [c.142]

Циклотрон. В этом ускорителе заряженные частицы — протоны, ядра атомов гелия — разгоняются переменным электрическим полем постоянной частоты в вакууме в зазоре между двумя металлическими электродами — дуантами. Дуанты находятся между полюсами постоянного электромагнита (рис. 188, а). Под действием магнитного поля внутри дуантов заряженные частицы движутся по окружности. К моменту времени, когда они совершают половину оборота и подходят к зазору между дуантами, направление вектора напряженности электрического поля между дуантами изменяется на противоположное и част1щы [c.181]

При завершении перехода дилатон-компрессон на всех уровнях организации системы срабатывает другой механизм диссипации энергии. Дело в том, что зона компрессона, то есть зона максимума напряжений является потенциальной ямой для отрицательно заряженной субстанции [62]. Поскольку в металле имеется значительное количество свободных электронов, вакансии, лишенные положительно заряженного атомного ядра, являются отрицательно заряженными областями Начинается движение вакансий в зоны компрессонов и объединение их в микропоры. При достижении критического расстояния между ними поры сливаются и образуется микротрещины (см. рис. 58). Они распространяются под углом 120° - факт, который наблюдался многими исследователями, но до сих пор не получивший точного объяснения. [c.81]

Возникающие поперечные напряжения в одноосно нагруженном брусе локализуются во внутреннем ядро в зоне шейки при растя-же(1ИИ и бочки при сжатии с онтигидростатическим давлением [c.42]

Я пределе, что н4РУшает регулярность упругого изменения объема бруса, вызывает скачок теплоемкости и, соответственно, фазовый термодинамический переход при критических напряжениях за пределом упругости. Граница, ядра — гетерогенной фазы, имеет коэ(1>фициент Пуассона равный нулю и является зоной деструкции тела. [c.42]

В эксперименте обнаружены полиморфные изменения в растянутых стальных образцах, развивающиеся как в ядре , так и и наружной оболочке , как следствие гетерофазного массопереноса, первноса энергии деформирования при развитии интенсивных полей напряжений сдвига, ][ >ацесс полиморфных превращений в наружной оболочке начинается уже при Oj = O.Voo.a- [c.42]

В первом случае автономная система стремится сохранить свое первоначальное состояние за счет направленного изменения физических параметров процесса без учета электрических н мехапических характеристик. сварочных машин. Так при точечной сварке самопроизвольное увеличение сварочного тока, связанное с гойышением напряжения питающей сети, вызывает uepei рев свариваемого металла, что приводит к росту температуры в зоне сварки, снижению сопро-тивлеиия пластической деформации, увеличению размеров контактов, снижепиго плотности тока я соответственно температуры и размеров соединений (диаметра ядра) до значений, близким к первоначальным по следующей схеме [c.112]

Такие большие и постоянные во времени магнитные поля получать непосредственно пока не удается. Поэтому для получения полей с Я л 1Q5 э в ядерной физике применяется метод Роуза — Гортера (1948 г.), заключающийся о использованга парамагнитных веществ. Электроны парамагнитных атомов соз дают в районе атомного ядра магнитные поля с напряже[ ностью как раз такого порядка ( 10 э). Эти поля будут ори ентированы одинаково, если поляризовать магнитные моменты электронов. Последняя задача сравнительно проста, так как магнитные моменты электронов примерно в 1000 раз больше магнитных моментов ядер, в связи с чем для их поляризации нужны поля с напряженностью всего в несколько сот эрстед. [c.159]

Здесь Kg (t, Tj), K (t, T]) — ядра объелшой и сдвиговой ползучести. Они могут быть определены аналогично ядру ползучести К (t, Ti) при одноосном напряженном состоянии по кривым ползу- [c.347]

Пусть на бесконечную плоскость действуют заданные объемные силы p/ i(J i, Х2 , pF2(xi, Х2) и при Xi, 2 00 проекции вектора перемещения и компоненты тензора напряжений стремятся к нулю. Определим для случая плоской деформации напряженное состоя-иие. Умножим уравнения равновесия (6.5) и уравнение совместности деформаций (б.П) на ядро Фурье ехр + и проинте- [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...