Газа течение молекулярное

На практике одновременно имеют дело с огромным числом возбужденных центров, которые находятся в возбужденном состоянии различное время. Для веществ, обладающих молекулярным свечением (газы, жидкости, молекулярные кристаллы), характерен экспоненциальный закон затухания (4.1). В этом наиболее простом случае под длительностью возбужденного состояния характерной для данного вещества, понимают среднюю длительность возбужденного состояния его центров свечения т, или, что то же самое, время, в течение которого яркость его свечения убывает в е раз (е=2,73 — основание натуральных логарифмов). При этом фактическое пребывание в возбужденном состоянии отдельного центра свечения может существенно отличаться от величины т. Таким образом, за время т успевает высветиться 74 %- всех возбужденных центров свечения. Экспоненциальный ход затухания,, описываемый уравнением (4.1), представляет собой единственный случай, когда весь ход процесса определяется значением величины т. [c.174]

Если мы имеем пористую мембрану с размерами пор, меньшими, чем длина свободного пробега молекул, то трансмембранный перенос осуществляется по механизму эффузии (кнудсеновского течения). Молекулярно-кинетическая теория для эффузионного механизма дает следующее выражение для потока газа [c.221]

Геттеры 29, 30 Границы зерен 9, 22 Газа течение вязкостное 33 молекулярное 33 турбулентное 33 [c.302]

Динамика разреженных газов исследует движение газов с молекулярно-акинетической точки зрения. Она решает две основные задачи задачу получения макроскопических (гидродинамических) уравнений и всех входящих в них коэффициентов переноса, исходя из известных законов взаимодействия молекул, и задачу исследования течений газов [c.423]

ТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ЖИДКОСТЕЙ. Для газов возможны 2 вида течения — молекулярное и вязкостное, а для жидкостей только вязкостное, к-рое по своему характеру может быть ламинарным или турбулентным. См. Ламинарное течение. Турбулентное течение. Разреженных газов аэродинамика, Эффузия. [c.184]

В статистической механике разреженных газов (свободное молекулярное течение без столкновений) встречаются задачи, в которых успешно можно использовать конечноэлементные модели в шестимерном (г-пространстве. Молекулярная плотность предполагается достаточно низкой, а температура достаточно высокой, так что каждая молекула газа может рассматриваться как классическая частица с определенным положением и импульсом. Поведение содержаш егося в некотором объеме газа в классической кинетической теории ) описывается функцией распределения / (х, V, г), определенной таким образом, что она характеризует число молекул, находяш ихся в момент времени t в элементарном объеме dSi шестимерного фазового пространства х , Хз и задают положение молекулы, а х = иг, хв = суть [c.181]

Необходимым условием активного протекания коррозии в сероводородсодержащих средах является наличие влаги, в которой сероводород находится в диссоциированном состоянии. В этом случае имеет место электрохимическая коррозия, катодный процесс протекает с водородной деполяризацией, в результате чего в системе образуются атомарный и молекулярный водород. При относительно малой влажности (4-26%) сероводород оказывает незначительное влияние на углеродистую сталь, вызывая, например, в течение 30 суток лишь потускнение ее поверхности. Наличие капельной влаги усиливает сероводородную коррозию сталей примерно в 100 раз по сравнению с атмос([)ерой сухого газа [13]. [c.14]

Расчеты, выполненные на основе данной модели, показали, что с увеличением молекулярной массы компонентов исходного газа разность температур АТ в начале процесса энергоразделения и в конце его уменьшается. Для примера на рис. 6.7 представлены графики изменения АТ разности температур в зависимости от степени расширения Р /Р в вихревом струйном течении углеводородных газов, которые имели следующие составы в массовых долях [c.172]

На рис. 12.1 нанесены границы различных режимов течения газа в координатах М = /(Я,), включающих 1) нижнюю границу свободно-молекулярного течения, соответствующую значению М/1 = 3 2) верхнюю границу течения со скольжением, которая отвечает значению М/У1 1 = 0,1 3) верхнюю границу течений [c.134]

Вторым членом соотношения (12), учитывающим температурный крип, чаще всего можно пренебречь, так как при высоких продольных градиентах температуры и очень больших разрежениях, когда этот член особенно существен, обычно реализуется свободно-молекулярное течение газа без гидродинамического пограничного слоя. Однако в некоторых специальных случаях (например, обтекание головной части ракеты во время входа ее в сравнительно плотные слои атмосферы) условие (12) используется в полном виде. [c.137]

Тепло трения в пристенном слое определим приближенно по законам молекулярного течения газа. На основании (71) и (99) из 6 и (2) из 1 напряжение трения на стенке при скорости Wi (имеющейся на расстоянии I от стенки) и значительно меньшей, чем скорость молекулярного движения, имеем [c.139]

СВОБОДНО-МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.147]

Свободно-молекулярные течения газа и элементы кинетической теории газов [c.147]

В первых работах Эпштейна ) и Смолуховского ), посвященных свободно-молекулярному течению газа около твердого тела, предполагалось, что скорость упорядоченного движения газа мала по сравнению со средней скоростью хаотического движения молекул. Мы не станем пользоваться этим ограничением и приведем решение задачи для произвольного значения числа Маха в [c.154]

Рис. 12.8. К определению силы давления газа на стенку при молекулярном течении

Используя выражения (94), (75) и (90), получаем окончательное выражение для давления, которое оказывает свободно-молекулярное течение газа на элемент поверхности, ориентированный по нормали к составляющей скорости невозмущенного потока газа [c.161]

Рис. 12.10. К определению аэродинамических сил на пластине при молекулярном течении газа

Рис. 12.11. Зависимость коэффициента подъемной силы пластины от числа Маха при молекулярном течении газа

Свободно-молекулярное течение газа в длинной трубе [c.169]

Рис. 12.16. К определению расхода газа в трубе при молекулярном течении

Рис. 12.17. К определению расхода газа через элементарную площадку поперечного сеченин трубы при молекулярном течении

Из выражений (134) — (137) видно, что величина средней скорости течения газа при свободно-молекулярном режиме не зависит от плотности (или давления) газа. [c.173]

Расход газа в трубе при молекулярном течении 170, 171, 173 [c.300]

Допустим, что в рассмотренном случае первый сосуд соответствует объему с пробой, а второй — ионизационной камере ионного источника. Как следует из выражения (3.4), в ионизационной коробке Ьтношение концентраций компонент изменится обратно пропорционально корню квадратному из отношения их масс, т. е. смесь обогатится легкой компонентой. Но из анодного коробка на пути к высоковакуумному [насосу также сохраняются условия течения газа в молекулярном режиме. Очевидно, что из ионного источника легкая компонента будет снова откачиваться быстрее, а внутри анодного коробка произойдет обогащение тяжелой компоненты по тому же закону. Это означает, что отношение парциальных давлений в анодном коробке возвратится к исходной величине. Фракционирование, возникшее при натечке газа в ионный источник, компенсируется при откачке его из источника. Казалось бы, неприятности, связанные с фракционированием, устранены. Однако такое заключение преждевременно. [c.76]

Наиболее трудный и пока открытый вопрос, из-за которого Лада называет звездные струи загадочными, каков источник двпнлеипя струйных течений молекулярного газа Характерная величина пмпульса струй па несколько порядков превосходит импульс, который может породить световое давление или звездный ветер, не говоря об изотропном характере последних. По масштабам величин только гравитационное поле может служить достаточным источником струйного движения. Это мнение разделяет Хенриксон [228], который делает предполо кение о том, что струйные истечения являются парадоксальным, ыо, видимо, неизбежным следствием гравитационного захвата вещества массивным объектом. Одпако и он вынужден констатировать, что природа возникновения крупномасштабных газовых течений вблизи массивных объектов остается неясной. [c.142]

Остановимся на некоторых результатах исследования участков гидродинамической и тепловой стабилизации течений в каналах. Весьма подробное изучение ламинарного и турбулентного течения совершенного газа в начальном участке круглой трубы при до- и сверхзвуковых скоростях проведено Б. А, Жестковым (1953) при ряде предположений теплообмен между стенками и газом отсутствует, молекулярное и турбулентное числа Прандтля равны единице, профили скорости в переменных Дородницына задаются в виде некоторых универсальных зависимостей. [c.808]

Снова используя универсальность по.Гхченной связ [ по отношению к различным газам, найдем соотнопюние между степенью герметичности по рабочему и контрольному газам для молекулярного режима течения газов [c.233]

При длительном течении тщательно очищенной капельной жидкости без вьвделения пузырьков растворенного газа сквозь исследованные пористые металлы со средним диаметром пор 14...26 мкм не происходит заметного увеличения гидравлического сопротивления вследствие адсорбционных и прочих молекулярных эффектов. [c.28]

Динамические характеристики одиночных частиц (твердых частиц, жидких капель или пузырьков газа) уже достаточно подробно исследованы, как правило, с помощью методов механики одиночной частицы [138, 243, 283]. За исключением отдельных случаев, приложение динамики одиночных частиц к системам, состоящим из множества частиц, не приводило к успешным резуль-татад . Однако качественная аналогия с молекулярно-кинетической теорией и свободномолекулярным течением оказалась очень полезной при определении соответствующих параметров взаимодействия частиц между собой и частиц с границей [588]. [c.16]

При очень больших значениях числа Кнудсена (К>1) пограничный слой у поверхности тела не образуется, так как ре-эмитированные (отраженные) поверхностью тела молекулы сталкиваются с молекулами внешнего потока на далеком от него расстоянии, т. е. тело не вносит искажений в поле скоростей внешнего потока. Для этого режима свободно-молекулярного течения газа , который по имеющимся данным наблюдается при M/R > 3, трение и теплообмен на поверхности обтекаемого тела рассчитываются из условия однократного столкновения молекул газа с поверхностью. [c.133]

Свободно-молекулярный режим течения наблюдается в сильно разреженном газе, когда число Кнудсена значительно больше единицы (М/Их > 3). [c.147]

Девиен и др. ) изучали молекулярное течение сухого воздуха по металлической трубке длиной 80 см и диаметром 4 см в опытах измерялся расход газа и величины давления на рас- [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...