Расстояние фокусное зеркала

При fli = сж получим Да = /2 = F. Следовательно, фокусное расстояние сферического зеркала равно половине радиуса его кривизны. При R = ОС получим Й1 = — Й2. Г- е. изображение в плоском зеркале получается за ним, на том же расстоянии от зеркала, на котором находится сам предмет. [c.176]

Источник света состоит из двух нитей, расположенных, как показано на рис. VI.51. Фокусное расстояние параболоидального зеркала 27 мм, диаметр его отверстия 160 мм, что соответствует апертурному углу = 112 . [c.510]

В отличие от систем первого рода, являющихся укорачивающими (т.е. общее фокусное расстояние меньше фокусного расстояния первого зеркала), системы второго рода удлиняющие. Их фокусное расстояние больше физической длины [c.175]

Чтобы преодолеть это незначительное затруднение, достаточно представить каждое сферическое концевое зеркало с радиусом кривизны R (у вогнутого зеркала / > О, у выпуклого / < 0) в виде эквивалентной ему комбинации из плоского зеркала и установленной рядом с ним тонкой линзы с фокусным расстоянием f - R (рис. 2.5 фокусное расстояние сферического зеркала, как известно, равно / /2, т.е. является вдвое меньшим, зато через линзу эквивалентной комбинации световой пучок проходит при отражении от этой комбинации дважды). В результате такой замены получаем полностью эквивалентный резонатор с плоскими зеркалами. [c.71]

Используя формулу для тонкой линзы (1// - 1//) — -2/R (где I и / — расстояния от зеркала 3 до выходной апертуры АВ и изображения А В соответственно, R/2 — фокусное расстояние зеркала) и выражение для ее увеличения H/h — f/l (где Н — A Bi, h — АВ), [c.125]

Фокусное расстояние сферического зеркала (рис. 61) можно определить по формуле (14а), положив Sj = оо, s = f, п= п = , / = [c.183]

Рабочий диапазон в нм Относительное отверстие монохроматора Фокусное расстояние сферического зеркала объектива в мм [c.149]

Фокусное расстояние сферического зеркала (фиг. 96) можно определить по формуле (48 ), положив [c.189]

С целью ограничения числа параметров, определяющих положение и размеры зеркал, любой резонатор можно рассматривать как периодическую фокусирующую систему, в которой траекториям световых лучей, распространяющихся в прямом и обратном направлениях между зеркалами, поставлены в соответствие траектории лучей, периодически меняющих свое направление при попадании на искривленные поверхности линз. В параксиальном приближении тонкая линза эквивалентна зеркалу с таким же фокусным расстоянием, так что резонатор можно рассматривать как бесконечную последовательность линз, фокусные расстояния которых равны фокусному расстоянию соответствующих зеркал, а расстояние (1 между линзами равно длине резонатора (рис. 7.16) (принято считать, что радиус кривизны вогнутого зеркала положителен, а выпуклого — отрицателен). Таким образом, поведение волнового фронта в резонаторе можно изучать, рассматривая [c.497]

Зная радиусы кривизны / зеркал и принимая их за сферические зеркала, можно определить величину сбивания фокусировки автоколлиматора при известном фокусном расстоянии его объектива и при данном расстоянии до зеркала [c.24]

Дж площадь приемной антенны 1,23 м (диаметр/Зп = 1,25 м) угол зрения приемного телескопа 20 = 4-1О рад (полагалось, что приемная антенна помещается в теневой зоне в условиях космического холода и фоновое излучение от стенок телескопа и диафрагмы отсутствует). При фокусном расстоянии приемного зеркала Р = > Ъп ширина щели йх спектрального селектора (например, монохроматора), помещенная в фокальной плоскости приемного зеркала, может быть определена из соотношения йх/Р = 2 0, откуда с1а = 150 мкм. Следовательно, площадь фото- [c.196]

Пространственные параметры лазерного пучка рассчитывают, пользуясь понятием эквивалентного конфокального резонатора, образованного двумя сферическими зеркалами с одинаковыми радиусами. Фокусы зеркал совпадают. Для такого резонатора половина расстояния между зеркалами, т. е. фокусное расстояние каждого зеркала, является конфокальным параметром лазерного пучка [22] . Любой резонатор с зеркалами различной кривизны и различным расстоянием между ними может быть заменен эквивалентным конфокальным резонатором, конфокальный параметр которого определяется по формуле [c.320]

Выражение остаточных аберраций и внешних параметров систем типов А, А и С, С через радиусы кривизны сферических поверхностей. Предполагая, что предмет находится в бесконечности (обратный ход лучей), можно вычислить остаточные аберрации, а также 0, й, 5г и т. д. зеркальной системы, выразив их через радиусы кривизны сферических поверхностей. Для этой цели введем два параметра Я = Г11(2( ) и а = г /г , где Г = — эквивалентное фокусное расстояние двух зеркал. Приняв во внимание, что оптические силы выпуклого и вогнутого зеркал соответственно равны ф1 = —2/г1 и Фа = 2/гг, положительное расстояние между вершинами зеркал приведем к следующему виду [c.176]

В оптико-механическую систему 5 входит зеркало 10 для поворота луча лазера 12 на 90°, линза 13 с фокусным расстоянием 254 мм, линза 14 с фокусным расстоянием 12 мм, линза 15 с фокусным расстоянием 63 мм датчик 16 системы слежения механический привод И системы слежения. [c.301]

Итак, для заданного гауссова пучка всегда можно так подобрать зеркала и их расположение, чтобы он преобразовался сам в себя . При рассмотрении квантовых генераторов практический интерес представляет обратная постановка вопроса каковы параметры гауссова пучка, удовлетворяющего принципу цикличности, при заданных расположении и фокусных расстояниях зеркал Вычисления (см. упражнение 250), основанные на формуле (229.1), приводят к следующему результату для зеркал с одинаковыми фокусными расстояниями / ) [c.803]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Принцип работы призменного спектрографа описан в задаче 1. Роль коллиматорного объектива в спектрографе ИСП-22 выполняет вогнутое зеркало с алюминированной поверхностью. Его фокусное расстояние /1 = 600 мм, диаметр — 40 мм. Так как сфе-у)ическое зеркало не обладает хроматической аберрацией, лучи [c.32]

Предварительный габаритный расчет оптической системы. Расчет производится на основании теории идеальной оптической системы и в предположении, что линзы являются тонкими, в предварительном расчете призмы и зеркала заменяют воздушным слоем, длина которого равна длине хода в них осевого луча, деленной на показатель преломления их стекла. Затем, исходя из необходимого расположения оптических элементов системы, их фокусных расстояний и диаметра одной из диафрагм, рассчитывают последовательно диаметры отверстий всех элементов по уравнениям тангенсов [c.234]

При наклоне зеркала на угол а, вызванном непрямолинейностью (см. положение 1), смещение (As) отраженного изображения креста будет Д = 2fa, где f, — фокусное расстояние объектива. Величина смещения As определяется по барабану 3 окулярного микрометра трубы. [c.745]

Пусть Ml и Ма — вершины параболоидальиых зеркал, d — расстояние между ними примем за единицу фокусное расстояние первого зеркала. Если — фокусное расстояние второго, то [c.378]

Иллюстрацией к сказанному может служить рис. 2.22, на котором изображен ход лучей для сходящейся (сплошные линии) и близкой к ней (штриховые) волн по оптической линии, эквивалентной упомянутому телескопическому резонатору. Этот резонатор, состоящий из софокуспых вогнутого и выпуклого зеркал (рис. 3.8а), имеет коэффициенг увеличения М = -/i//2 > 1, где /1 и /2 — фокусные расстояния этих зеркал. Его обширные практические применения связаны с тем, что здесь не показанная на рис. 2.22 расходящаяся волна, следуя к выпуклому зеркалу (т.е. на угшстках линии с четными номерами), имеет плоский волновой фронт. Сходящаяся волна, в свою очередь, обладает плоским фроыом на > аст-к ах с нечетными номерами. [c.114]

Экспериментальные исследования характеристик лазерной системы были проведены при радиусах кривизны выпуклого зеркала генератора i = 1, 2, 3, 5, 7 и 10 см и расстояниях / = 115 см, Lq = 320 см, Ькол = 140 см и Li = 280 см. При этом зеркала коллиматора имели фокусные расстояния, вычисленные по формулам (5.1) и (5.2). Например, при Л = 3 см фокусное расстояние входного зеркала коллиматора составляло 78 см, а выходного — 36,5 см. [c.144]

Фокусное расстояние сферического зеркала (рис. 2.47) можно слределить по формуле (2.11а), положив 51= оо, / = а, п = п = 1, / = х = г/2. [c.127]

С вогнутыми, помимо меньшего астигматизма, заключается еще в простой возможности создания весьма компактных автоколлилш-ционных конструкций спектрографов. Спектр при больших фокусных расстояниях коллиматорного зеркала удается получить практически плоский. [c.148]

На рис. 10.47а повазана схема оптической установки для вычисления поля направлений. Амплитудный транспарант F с отпечатком пальца освещается пучком когерентного света от He-Ne лазера L. Пучок формируется коллиматороь4 К. Призма Р позволяет вводить отпечатки пальцев в реальном времени, если отпечаток вводится с амплитудного транспаранта, то призма играет роль поворотного зеркала. Система поворотных зеркал Mi, М2, М3 позволила смонтировать оптическую установку на небольшом столе. SLi и SL2 — линзы фурье-коррелятора. SF — фазовый пространственный фильтр, который показан на рис. 10.476. Так как размер поля дактилограммы — 20 мм, а размер поля камеры — 10 мм, линзы фурье-коррелятора имеют разные фокусные расстояния. Фокусные расстояния линз должны подбираться с учетом двух условий [c.651]

Фокусное расстояние параболического зеркала 270 мм, действующее относительное отверстие 1 4,5. Линейная дисперсия с призмой из стекла Ф1 (для Л = 1,3 мкм) 0,102 мкм мм, с призмой из фтористого лития (для л = 4,5 мкм) 0,035 мкм/мм, с призмой из каменной соли (для Я = 11,8 мкм) 0,186 мкм мм, с призмой из бромистого калия (для = 16 мкм) 0,291 мкм1мм. [c.440]

Д. Д. Максутов [8, стр. 334] указал на возможность построения менискового Шмидта (рис. 8.18). В этой системе на удвоенном фокусном расстоянии от зерка.ша устаиовлена входная диафрагма без коррекционной пластинки. Роль коррекционного элемента исполняет мениск, находящийся вблизи фокуса. Центры кривизны его поверхностей совмещены с центром входной диафрагмы, т. е. такая система является концентрической менисковой системой. В силу атого все лучи, проходящие через входной зрачок, равноправны. Такая система свободна от внеосевых аберраций — комы и астигматизма всех порядков. В этом заключается ее преимущество перед классической системой [c.289]

На рисунке б-ом приведены увеличенные в 8 раз негативные изображения диффракционных пятен внутренних снимков I и внешних снимков Е для зеркала с фокусным расстоянием =1145 мм. Расстояние от зеркала до светящейся точки оставалось неизменным и было равно 35070 мм., так что расстояние от зеркала до изображения было 1183 мм. Наиболее действующая длина волны была 430 [А[л. Диаметр отверстия диафрагмы р и удаления или внефокальных снимков от фокуса менялись. [c.14]

С отверстиями диаметром в фокусного расстояния, удаляя внефокальные снимки от фокуса настолько, что диффракционные пятна на них не были искажены взаимной интерференцией, но сохраняли свой наиболее выгодный для измерения вид, мы получали точность в 0,002—0,003 мм. при расстояних от зеркала до изображения близких к фокусному. [c.16]

Светящаяся точка 8 весьма малого диаметра (порядка 0,1—0,2 мм. в нашем случае), располагается на двойном фокусном расстоянии от зеркала по возможности ближе к оптической оси (рис. 11). Изображение 8 точки получается на том же расстоянии от зеркала, неподалехсу от оси. [c.36]

Из этой формулы следует, что, исследуя зеркало при двойном фокусном расстоянии от него до источника света, нет необходимости измерять с большой точностью расстояния от зеркала до источника света, или от этого последнего до ножа, а также устанавливать источник света в фокусе одной из вон аеркала. [c.40]

Испытание зеркал методом Фуко с параллельным пучком света. Хотя мы и говорим, что исследовать зеркало по зонам методом Фуко можно одинаково точно как при двойном фокусном расстоянии, так и о параллельным пучком света, необходимо отметить, что количественное определение продольной аберрации или продольного отклонения представляет собой слабую сторону метода Фуко. Этот метод приспособлен для того, чтобы подмечать тени на фоне светлого диска, но определить величину соответствующих им отклонений лучей и, особенно, отнести их к определенной зоне зеркала несравненно более трудно. Методом Фуко выгоднее всего пользоваться для качественного определения аберраций зеркала, так что расстояние от зеркала до светящейся точки во время исследования должно быть то, для которого зеркало предназначено — двойное фокусное для сферического и бесконечно большое для параболического. При такой установке втим методом можно будет подметить почти такие же малые аберрации, как и методом Гартманна. [c.42]

В оптиметрах используется принцип автоколлимации и оптического рычага (рис, 5.7). Если в фокальной плоскости объектива ОБ (рис. 5.7, а) расположить светящийся объект, например, шкалу, изображение каждого штриха А этой шкалы, расположенного на расстоянии п от оптической оси О, пройдя объектив и отразившись от зеркальной плоскости 377, расположенной под углом 90° к оптической оси, и снова пройдя объектив ОБ, спроецируется также на фокальную плоскость симметрично точке О на расстоянии п = п. Если зеркальную плоскость ЗП повернуть на угол ср к оптической оси, каждое изображе 1ие штриха, например точка О, сместится на расстояние t, определяемое двойным углом отражения 2<р t = F-2 tg rp, где F — фокусное расстояние объектива, В оптиметрах (рис. 5.7, б) перемещение h измерительного наконечника ИН приводит к повороту зеркала ЗП на плече а, поэтому передаточное отношенне оптического рычага (при малых угла ср) [c.120]

Расположим в сечениях Zl и гз два сферичееких зеркала с такими фокусными расстояниями Д и /з. чтобы поверхности зеркал [c.802]

Непараллельность пучков, падающих на призму, возникает вследствие неточной установки щели в фокусе коллиматорного объектива. При наличии в нем хроматической аберрации точная установка невозможна, так как фокусное расстояние такого объектива зависит от длины волны. Поэтому коллиматорные объективы обычно исправляют на хроматическую аберрацию, для чего их склеивают из линз различных сортов стекла или используют в качестве коллиматор-ного объектива вогнутое зеркало. Оно не обладает хроматической аберрацией. [c.20]

Юстировку пластин интерферометра производят тремя юсти-ровочными винтами 5, которые через пластинчатые пружины осуществляют нажим на переднюю пластину. При этом выступы промежуточных колец слегка деформируются, что дает возможность установить зеркала параллельно друг другу с высокой степенью точнбсти. Контроль юстировки производят путем наблюдения интерференционных колец при освещении интерферометра ртутной лампой с зеленым светофильтром, выделяющим линик> ртути 546,1 нм. Для увеличения поля зрения между лампой и интерферометром устанавливают конденсорную линзу с фокусным расстоянием 90 мм. Если при перемещении глаза по направлению к какому-нибудь из юстировочных винтов диаметры колец увеличиваются, следует слегка усилить нажим этого винта, если уменьшаются — ослабить винт. Интерферометр можно считать отъюстированным, если по всему полю пластин диаметры колец одинаковы. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...