Метод Джонса

Твердость по методу Джонса [c.90]

В дальнейшем мы будем интересоваться поляризационными характеристиками излучения лишь в немногих специально оговоренных случаях пример расчета С помощью метода Джонса будет приведен в 3.1. [c.26]

Термически индуцированная деполяризация линейно поляризованного света. При прохождении линейно поляризованного света через активный элемент цилиндрической формы происходит частичная деполяризация, выражающаяся в появлении света с ортогональной поляризацией. Напомним, что с поляризационной точки зрения такой активный элемент представляет собой фазовую пластинку с переменными по сечению направлениями главных осей, характеризуемых углом 0(г, ф) и величиной фазового сдвига б(г, ф) (см. п. 1.2). В соответствии с этим доля поляризованного света может быть определена методом Джонса. [c.46]

В более сложных резонаторах (рис. 2.27, в, г) наличие анизотропных элементов, обладающих различными типами пространственной симметрии анизотропии (осесимметричная— для активного элемента, однородная — для призмы), приводит при расчете методом Джонса к довольно прихотливому распределению ориентаций азимутов собственных поляризаций в поперечном сечении резонатора. Вопрос о том, каков характер излучения, генерируемого лазером с таким резонатором, будет рассмотрен ниже. [c.93]

Состояние поляризации мод лазерного резонатора. Метод Джонса [c.73]

Состояние поляризации волны в методе Джонса описывается вектором Джонса [c.74]

Метод Джонса. Основное функциональное уравнение [c.184]

Следует отметить, что, хотя в настоящее время для расчетов используется почти исключительно метод Джонса, другие приемы описания поляризации излучения (например, сфера Пуанкаре) также с успехом могут быть использованы для создания графоаналитических методов расчета и даже для построения расчетных аналоговых устройств. [c.143]

На практике часто требуется найти небольшие изменения собственных состояний поляризации некоторого идеализированного резонатора при воздействии на него различного рода возмущений. При этом характеристики собственных волн идеального резонатора известны. Возмущения могут быть связаны с погрешностями изготовления резонатора, с наличием остаточной анизотропии, с учетом наведенной анизотропии за счет внешних факторов (магнитные поля, механические напряжения). Если таких возмущений несколько, то расчет по описанному выше методу Джонса усложняется, а окончательные формулы делаются громоздкими. В то же время указанные факторы могут существенно повлиять на характеристики собственных поляризаций резонатора. В этом случае целесообразно использовать для расчета метод возмущений [76 [c.159]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЙ МЕТОД ДЖОНСА [c.679]

Экспериментальный метод Джонса [c.679]

А. Д. Янг распространил метод Джонса на сжимаемые течения. Уравнение неразрывности теперь имеет вид [c.680]

Твердость по методу Джонса кг см [c.112]

Интенсивность световой волны но методу Джонса определяется следующим выражением [c.503]

Метод Джонса—Хуанга основан на сложении атомных теплоемкостей, входящих в состав данного химического со- [c.230]

Вычисления уравнения состояния, проведенные для аргона методом молекулярной динамики, показали хорошее совпадение с экспериментом практически для любых плотностей вплоть до тройной точки. Вместе с тем при увеличении плотности согласие с экспериментальными данными ухудшается. Обычно это рассматривается как указание на существенность вклада многочастичных взаимодействий. Для эффективного их учета считают двухчастичный потенциал зависящим от плотности. В связи с этим встает вопрос о правомерности использования двухчастичного потенциала для описания взаимодействия в реальной системе многих частиц. В ряде работ было показано, что даже не зависящий от плотности двухчастичный потенциал является эффективным, учитывающим многочастичные взаимодействия. Действительно, например, параметры потенциала Леннард—Джонса определяются на основе тех или иных экспериментальных данных, которые отражают все взаимодействия, существующие в системе, а поэтому и эти параметры эффективно зависят от всех видов взаимодействий в системе. График истинного (двухчастичного) потенциала взаимодействия будет несколько глубже используемого на практике потенциала Леннард—Джонса >. [c.206]

Расчеты для систем с потенциалом взаимодействия Леннард- Джонса проводились также методом молекулярной динамики. [c.206]

На основе метода Монте-Карло и метода молекулярной динамики проведены расчеты различных термодинамических свойств системы частиц с потенциалом Леннард—Джонса. [c.207]

Методом молекулярной динамики исследовалось также суперпозиционное приближение и было показано, что для потенциала Леннард—Джонса оно нарушается при малых расстояниях. [c.208]

Важную, но значительно более сложную проблему представляет исследование поверхностных явлений. В этом случае сравнению с объемной системой уменьшается количество сматриваемых атомов, что приводит к более бедным статиста ским данным. Несмотря на это удалось исследовать переходный слой по методу молекулярной динамики для системы частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса. [c.208]

Остановимся теперь на вопросах, связанных с точностью метода молекулярной динамики, которые становятся особенно важными при усложнении вида потенциала межмолекулярного взаимодействия, так как в этом случае значительно увеличивается время вычислений. Пределы возможностей современных ЭВМ ограничены расчетами систем, состоящих из нескольких сотен чэ- стиц. Поэтому важно проанализировать эффективность используемых разностных схем. Для системы твердых сфер разностные схемы сходятся достаточно хорошо, а для системы частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса сходимость гораздо хуже, так как потенциал взаимодействия сильно зависит от расстояния. Поэтому при первоначальных исследованиях использо- [c.208]

Исследования методами трансмиссионной электронной микроскопии подтверждают, что связь между соединенными посредством диффузионной сварки волокнами из нержавеющей стали и интерметаллидными продуктами реакции носит механический характер [24] Джонс [36] также наблюдал, что сцепление на границе раздела является механическим и граница тоже может служить местом зарождения трещин. [c.397]

После этого необходимо найти уравнения для величин, поддающихся измерению, с целью связать эксперимент и теорию. Можно, в частности, вычислить функции, описывающие ближний и дальний порядок в соответствии с определением этих величин рентгеновским и электронографическим методами. Другой задачей будет вычисление теплосодержания в функции температуры. Здесь можно сослаться на экспериментальные исследования Сайкса и Джонса [153, 154, 357, 358]. Можно далее изучить температурную зависимость электросопротивления. [c.81]

Н. И. Мусхелишвили, в значительной мере стимулировало интерес к проблеме Римана, к которой, как оказалось, приводятся многие задачи теории упругости. Усилиями Т. Карлемана, Ф. Д. Гахова, Н. И. Мусхелишвили, И. Н. Векуа и многих других авторов была создана стройная теория краевой задачи Римана. Почти одновременно выяснилось, что многие другие задачи математической физики приводятся к этой же проблеме, если применить метод Винера—Хопфа или же его модификацию — метод Джонса 1136]. [c.138]

Многие сложные двулучепреломляющие оптические системы, такие, как широкоугольные электрооптические модуляторы [1], светофильтры Лио [2—5] и светофильтры Шольца [6, 7], используют прохождение света через последовательность поляризаторов и фазовых пластинок. Действие каждого такого элемента (поляризатора или фазовой пластинки) на состояние поляризации распространяющегося света нетрудно рассчитать и без применения матричной алгебры. Однако, в случае когда оптическая система состоит из многих таких элементов, каждый из которых ориентирован под разным азимутальным углом, расчет всей оптической системы оказывается весьма сложным. Существенно упростить его позволяет лишь применение определенного систематического подхода. Исчисление Джонса, предложенное Р. Джонсом в 1940 г. [8], представляет собой мощный матричный метод, в котором состояние поляризации задается двухкомпонентным вектором (см. разд. 3.4), а каждый оптический элемент описывается матрицей 2x2. Общая матрица полной системы получается перемножением всех таких матриц, а состояние поляризации распространяющегося света вычисляется как произведение вектора, определяющего поляризацию входного пучка, на общую матрицу. Сначала в данной главе мы изложим математический формализм матричного метода Джонса, а затем используем его для расчета некоторых двулучепреломляющих фильтров. [c.132]

Из сказанного должно быть ясно, что в таких случаях задачи о дифракционном преобразовании распределения комплексной амплитуды и об изменении состояния поляризация по прохождении сложной оптической системы могут рассматриваться независимо друг от друга. С методами решения первой мы уже ознакомились анализ поляризационных харак-хертстик когерентных пучков удобнее всего производить методом Джонса. [c.25]

Методом Джонса рассмотрено больпюе количество кольцевых анизотропных резонаторов. В качестве примера приведем результаты исследования кольцевого анизотропного резонатора (см. рис. 1.21, г), приведенные в работе [26]. Резонатор, рассмотренный там, образован тремя зеркалами, расположенными в вершинах правильного треугольника (одно из зеркал сферическое, а два — плоские). В резонаторе имеется 12 брюстеровских границ, ячейка Фарадея и полуволновая пластинка, развернутая на угол относительно системы координат, связанной с резонатором. [c.108]

Метод Джонса широко используется для расчета собственных состояний поляризации оптических резонаторов [65, 66, 70—75, 130, 132]. Выбрав расчетное поперечное сечение и рассмотрев полный цикл распространения волны в полости резонатора, можно составить циклический матричный оператор Джонса с учетом всех анизотропных элементов резонатора. Циклический оператор является произведением частных операторов, опи-сываюш их действие каждого из анизотропных- элементов, которые проходит волна. Составлять циклический оператор можно двумя способами, идентичными по физическому содержанию, но различаюш,имися методически. [c.150]

После А. Бетца аналогичный способ для определения профильного сопротивления разработал, как уже было упомянуто, Б. М. Джонс [ ], причем окончательная формула, к которой приводит метод Джонса, несколько проще формулы Бетца. [c.679]

Рассмотрим процесс записи и восстановлепия голографических интерферограмм фазовых объектов и методику расшифровки получаемых интерферограмм для многолучевых оптических схем. Для теоретического анализа воспользуемся методом Джонса (R. С. Jones, 1941 г.) [3], учитываюгцим в комплексной форме векторный характер электромагнитных волн. В данном методе плоская световая волна (точнее вектор электрической наиряженности) представляется в комплексной форме в виде вектор-столбца [c.503]

В общем случае, при прохождепии световой волны через слабо поглощающий фазовый объект происходит изменение не только фазы волны, но и изменение состояния поляризации. По методу Джонса, вектор электрической паиря-жеппости Е световой волны, прошедшей через фазовый объект, записывается следующим образом [c.503]

Применим метод Джонса для описания записи двухэкснозиционных голограмм фазовых объектов по трехлучевой схеме с двумя опорными пучками света. Распределение амплитудного пропускания голограммы за счет интерференции всех световых волн в обгцем случае представляется следуюгцпм образом [c.504]

По сравнению с потенциалом (10.52) потенциал Леннард — Джонса (10.53) представляет больший интерес, так как он достаточно хорошо описывает взаимодействие между частицами ряда реальных веществ, для которых известны многие экспериментальные данные. Система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса представляет не только теоретический, но и практический интерес. В одной из первых работ, где методом молекулярной динамики исследовалась система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса, сравнивались результаты численного эксперимента с данными для аргона. Потенциал взаимодействия Леннард—Джонса является двухпара-метрически.м. Результаты расчетов представляют в приведенных единицах, выбирая в качестве единицы энергии е, единицы длины о. Результаты расчетов для каждого конкретного вещества будут отличаться лишь в силу того, что они имеют разные е и о. С другой стороны, экспериментальные данные можно использовать для определения е и а. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...