Приведенный импульс

В соотношениях (4.13-4.15) используется максимальное значение приведенного импульса смещения, и в этом смысле они удобны лишь тогда, когда имеются экспериментально полученные значения Ад. Лля решения вопроса о том, каким образом изменяет ся Н(т) в зависимости от электрических паг амет- [c.113]

Здесь, как и ранее, по верхним повторяющимся индексам к, относящимся к координатным осям, производится суммирование /> / sii 3 si и определяют соответственно интенсивность фазовых переходов, силу на частицу со стороны несущей жидкости, работу межфазных сил, межфазный теплообмен и поверхностную энергию, отнесенные к одной частице. Далее, величины л У(12)1 У(12)2 W(i2)i, /С(12) определяют импульс, внутреннюю энергию и пульсационную энергию массы i-й фазы, претерпевающей фазовый переход. Величина гр характеризует изменение числа дисперсных частиц за счет дробления, слипания и образования новых частиц с и gf — соответственно приведенные тен- [c.186]

Вернемся к рассмотрению динамики вторичных вихрей. Из приведенных выше вычислений следует, что интенсивность поперечных пульсаций крупных вихрей существенно определяет перенос энергии и импульса. Для оценки этой интенсивности или частоты будем исходить из следующих допущений [c.138]

Для приведения системы (126.3) к каноническому виду вместо переменных Qj и qj (обобщенных координат и обобщенных скоростей) введем новые переменные — обобщенные координаты и обобщенные импульсы р/, где [c.366]

Для того чтобы ударные импульсы в опорах были равны нулю, должны быть выполнены три условия, изложенные в обзоре теории. Согласно третьему условию, точка приложения ударного импульса, называемая центром удара, должна отстоять от оси вращения на расстоянии с1, равном приведенной длине физического маятника, ось при- [c.570]

Векторы скоростей тел в конце удара и расположены на линии удара, так как к каждому из тел приложен импульс, направленный по линии удара. Проектируем обе части приведенного равенства на линию удара [c.492]

Точка пересечения /< линии действия ударного импульса о плоскостью, проходящей через ось вращения и центр масс при отсутствии ударных реакций в подшипниках, называется центром удара. Любой по числовой величине ударный импульс 8, линия действия которого проходит через точку К перпендикулярно плоскости, содержащей ось вращения и центр масс, не вызывает ударных реакций в подшипниках если ось вращения является главной осью инерции для точки О — точки пересечения оси вращения с перпендикулярной плоскостью, содержащей ударный импульс 5 если расстояние от оси вращения до линии действия ударного импульса I равно приведенной длине физического маятника если центр удара К и центр масс С лежит по одну сторону от оси вращения. [c.524]

Действие, вычисление, проекции, определение, точка приложения, модуль, направление, величина, работа, зависимость, разложение, перенос, момент, линия действия, вектор, приведение (к центру, к простейшему виду), проекция, импульс, единица, циркуляция. .. силы. Система, пара, сумма, уравновешивание, равенство, законы. .. сил. Зависимость. .. между силой (и силовой функцией). Под действием. .. силы. [c.78]

В настоящем издании сделаны некоторые изменения и добавления. Прежде всего изменена (с целью упрощения) последовательность изложения сначала рассматривается закон сохранения импульса, а затем закон сохранения энергии (в предыдуш,их изданиях было наоборот). В связи с такой перестановкой обе главы пришлось довольно существенно переработать. Добавлены новые примеры и задачи на закон сохранения импульса, более подробно рассмотрен вопрос о потенциальной энергии системы частиц, введено понятие о полной механической энергии системы, находящейся во внешнем иоле, даны условия равновесия твердого тела, приведен ряд примеров на кинематику специальной теории относительности и др. [c.5]

Рассмотрим этот процесс сначала в Д-системе, где до и после столкновения обе частицы имеют одинаковые по модулю и противоположные по направлению импульсы (рис. 4.11). Более того, так как суммарная кинетическая энергия частиц до и после столкновения одинакова, как и их приведенная масса, то, согласно (4.61), импульс каждой частицы в результате столкновения изменит только направление на противоположное, не меняясь при этом по модулю, т. е. р/ = —р где t=l, 2. Последнее относится и к скорости каждой частицы в Д-системе [c.116]

Как видно из приведенного вывода, эффект Доплера является следствием двух явлений замедления хода движущихся часов (корень в числителе формулы (2)) и уплотнения (или разрежения) импульсов, связанных с изменением расстояния между источником и приемником (это учтено в первом равенстве формулы (1)). [c.206]

Эта величина мала по сравнению со значением момента импульса относительно Солнца, приведенным выше в соотношении (77). [c.201]

Рис. 9.21. Орбиты тел, имеющих одни и те же приведенную массу ц и момент импульса J, но различные энергии Е, причем центр сил всех орбит находится в одной и той же точке О. Все орбиты пересекаются в точках Р и Р.

Этот результат свидетельствует о сохранении релятивистской энергии при столкновении. Приведенное рассуждение должно напомнить читателю ход рассуждения о сохранении импульса и энергии в гл. 3. [c.383]

Предельный закон, по которому будет происходить окончательное затухание ударных волн со временем (или, что то же, с расстоянием г от оси), можно найти аналогично тому, как это было сделано выше для плоского случая. Из приведенного там вывода видно, что предельный закон отвечает времени, когда смещение бг верхней точки профиля становится уже большим по сравнению с первоначальной шириной импульса U (под которой будем понимать, например, расстояние от переднего разрыва до точки с и = 0). Это смещение на пути от Г до г <С /"i есть [c.540]

По направлению ф = 0 импульсы от всех щелей приходят одновременно периодические воздействия не возникают, и нулевой максимум остается белым . Все эти выводы находятся в соответствии с обычной теорией дифракционных решеток (см. 46). Приведенное рассуждение показывает механизм воздействия дифракционной ре- [c.221]

Электромагнитное излучение всех длин волн обусловливается колебаниями электрических зарядов, входящих в состав вещества, т. е. электронов и ионов. При этом колебания ионов, составляющих вещество, соответствуют излучению низкой частоты (инфракрасному) вследствие значительной массы колеблющихся зарядов. Излучение, возникающее в результате движения электронов, может иметь высокую частоту (видимое и ультрафиолетовое излучение), если электроны эти входят в состав атомов или молекул к, следовательно, удерживаются около своего положения равновесия значительными силами. В металлах, где много свободных электронов, излучение последних соответствует иному типу движения в таком случае нельзя говорить о колебаниях около положения равновесия свободные электроны, приведенные в движение, испытывают нерегулярное торможение, и их излучение приобретает характер импульсов, т. е. характеризуется спектром различных длин волн, среди которых могут быть хорошо представлены и волны низкой частоты. [c.682]

Таким образом, в согласии с приведенными рассуждениями и в соответствии с опытом интервал Т между последовательными импульсами равен продолжительности цикла, т. е. [c.813]

Пытаясь согласовать результаты измерений Пешкова по скорости второго звука с выводами своей теории, Ландау отметил, что предложенное вначале соотношение между импульсом и энергией не приводит к правильным результатам. Поэтому он предложил видоизмененный энергетический спектр (приведенный на фиг. 24), в котором импульсы ротонов группируются вблизи некоторой величины р , в окрестности которой соотношение между импульсом и энергией имеет вид [c.877]

В приведенных примерах применения закона сохранения момента импульса для системы твердых тел рассматривались моменты импульса относительно параллельных осей, и поэтому дело сводилось к алгебраическому сложению моментов импульса [c.423]

Приведенный (нормализованный) эмиттанс — произведение эмиттанса на приведенный импульс Ру = [c.62]

Для изучения разрешающей способности достаточно знать только форму приведенного к 1 м импульса и поглощающие свойства изучаемой толщи. Для изучения сравнительных воэмож -ностей различных источников необходимо располагать приведенными импульсами этих источников и исследовать значения инте гралов из (4.1) и (4.3) в зависимости от поглощения. Для оценки глубинности исследований необходимо знать интенсивность импульсов, величину l(hJ н уровень нерегулярных помех в полосе пропускания регистрирующего тракта. [c.110]

В качестве величины, количественно характеризующей разрешающую способность источника, для электроискрового ИСТОЧНИК и импульсных поверхностных источников будем принимать длительность приведенного импульса - длительность функции источ ника. Для источника типа Вибросейс - длительность приведен- ного импульса, получаемого после корреляционной обработки. Разрешающая способность записи для отражений от границы, расположенной на глубине /У, будет определяться шириной спектра регистрируемых на поверхности земли отраженных волн, В этом случае амплитудный спектр регистрируемь1х колебаний имеет вид [c.110]

Как видно из (4,4), ширина спектра Sq(u>J определяет только потенциальную, разрешающую способнос , обеспечиваемую источником, В соответствии с stjim длительность приведенного импульса есть минимально возможная длительность импульса отраженных волн, которая характеризует запись до деконволюции. Ширина спектра поглощенного импульса за счет действия множителя будет меньше ширины спектра приведенного им- [c.111]

В (4,6) под Aq(T) имеется в виду либо приведенный импульс для импульсных источников, ли приведенный импульс источника Вибросейс , полученный после автокорреляционной обработки. [c.111]

Пример электрической структурной схемы телевизора приведен на рисунке 17.4. Прочитаем ее. Сигналы несущей изображения с частотой 49,75 МГц и сигналы несущей звука с частотой 56,25 МГц принимаются антенной, поступают в усилитель высокой частоты УВЧ и из него в смеситель, в который подаются также сигналы гетеродина. Из смесителя сигналы поступают в усилитель промежуточной частоты (УПЧ) звукового канала и в УПЧ канала изображения. В звуковом канале звуковой сигнал усиливается усилителем промежуточной частоты (УПЧ) на частоте 27,75 МГц, детектируется и преобразуется в сигнал низкой частоты с полосой 20... 10 000 Гц, усиливается в усилителе низкой частоты (УНЧ) и поступает на динамик. В канале изображения сигнал усиливается в УПЧ в полосе частот 29,5—34,25 МГц, детектируется видеодетектором, превращается в видеосигнал с полоской 0...4,75 МГц и поступает в видеоусилитель. Сигналы с видеоусилителя поступают на кинескоп в цепи синхронизации разверток электронного луча по строкам и по кадрам через селектор синхронизации импульсов. Выходя из селектора синхронизации импульсов, сигналы имеют прямоутольнучо форм импульса и частоту 15 625 Гц (частота развертки по строкам) и 50 Гц (частота развертки по кадрам). Импульсы пилообразной формы с указанными частотами поступают в обмотки отклоняющей системы кинескопа. Кроме того, сигнал развертки по строкам поступает на [c.359]

Погрешность обката обычно выявляют на кинематомерах, позволяющих установить несогласованность движения режущего инструмента (фрезы) и заготовки зубчатого колеса (стола станка) при зубообразовании. Так, на зубофрезерных станках (схема VI табл. 13.1) преобразователь / выдает импульсы, характеризующие угловое положение етола станка, а преобразователь 2 — импульсы, характеризующие положение шпинлеля. Блок 3 служит для приведения масштаба импульсов высокоскоростного звена 2 к масштабу тихоходного звена / станка. После сравнения импульсов в устройстве 4 разность фаз, пропорциональная погрешности углового по- [c.331]

В приведенной выше последовательности операторон элемент PNM(J) будет воспринят как оператор, значение которого определено позже. Он введен для задания наименований обобщенных импульсов. [c.16]

Импу. 1ьсов теорема — см. Теорема импульсов Импульсы обобщенные 87 Инварианты приведения М8 Инерции закон —см. Ньютона закон пе 1вып [c.342]

На рис. 6.25 приведены моменты импульса некоторых составных частей Солнечной системы. Попробуем просто для контроля самих себя оценить какое-нибудь из приведенных на рис. 6.25 значений моментов импульса. Возьмем, например планету Нептун, орбита которой очень близка к круговой. Среднее расстояние Нептуна от Солнца, приведенное в одной из работ, 2,8-10 миль 5-10 км б-Ю " см. Период обращения Нептуна относительно Солнца составляет 165 лет л да 5-10 с. Масса Нептуна около Ы028 г. Момент импульса Нептуна относительно Солнца равен [c.200]

Схематический разрез сетчатки приведен на рис. 35.2, а. Свет поступает со стороны, соответствующей верхней части рисунка. Непосредственно светочувствительными являются так называемые рецепторные клетки — колбочки и палочки, заложенные в последнем слое сетчатки (см. рис. 35.2, б). Именно в палочках и колбочках свет вызывает первичное раздраж екие, которое превращается в электрические импульсы. Последние передаются через ряд промежуточных клеток и выходят из сетчатки по волокнам зрительного нерва. Эти волокна (число их порядка нескольких миллионов) передают сигналы в подкорковые центры, а оттуда — в кору головного мозга. Число рецепторных клеток весьма велико. В глазу человека число колбочек достигает 7 миллионов, а число пало- [c.674]

Как видно из приведенного выводя, на нзменеиие количества движения системы влияют только импульсы внешних сил, или, [c.132]

Картину явления, наблюдавшуюся при более низких температурах (ниже 0,5° К), удается объяснить на основе предположения о том, что при этих температурах длина свободного пробега фононов становится порядка длины волны второго звука или порядка размеров полости. В этом случае вообще не имеет смысла говорить о втором звуке. Резкий передний край принимаемого импульса может быть обусловлен фононами, приходящими прямым путем со скоростью v . Значение v , полученное во всех трех трубках (если ввести запаздывание в 8 мксек, вызванное, возможно, тепловыми сопротивлениями, обнаруженными Капицей, на поверхностях нагревателя и термометра), составляет 236 i- 4 м/сек, что находится в хорошем согласии со значением Чейса и Херлина, приведенным выше. Большое размытие пмпульса, по-видимому, обусловлено фононами, приходящими к приемнику после большого числа столкновений со стенками и диффузного рассеяния на них. [c.571]

Теория Ландау. Б раннем варианте своей теории Ландау рассматривал спектр фононных возбуждений, отделенный от ротонных возбуждений, т. е. от элементарных возбуждений вихревого движения, энергетической щелью Д, равной по порядку кТх- Хотя Ландау критиковал аргументы Бпйла, он постулировал соотношение между импульсом и энергией ротона, аналогичное предложенному Бийлом, де-Буром и Михельсом для всех возбуждений [см. формулу (43.1)]. Таким образом, при допущении, что ротоны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна, термодинамические соотношения будут здесь подобны соотношениям, приведенным в п. 43. [c.877]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...