Усилие поперечное касательное

Таким образом, при растяжении (сжатии) призматического стержня, в поперечных сечениях которого нормальное усилие постоянно, касательные напряжения в продольных и поперечных сечениях равны нулю. [c.34]

Выше, при рассмотрении деформаций вала, было установлено (рис. 7.2в), что по граням элемента материала, совпадающим с поперечными сечениями, возникают только касательные усилия, характеризуемые касательными напряжениями т. Вектор [c.135]

Приведем формулы для вычисления обобщенных удельных усилий этого подставим поперечные касательные [c.192]

Заметим, что результирующее усилие в любом поперечном сечении, например 00, равно нулю. Но это не значит, что касательные и нормальные напряжения равны нулю. Однако момент усилий Мх в сечении может быть обеспечен только распределением нормальных усилий (напряжений) касательные усилия (напряжения), лежащие в одной плоскости, не могут дать момента ( плечи равны нулю). В приближенной теории пренебрегают влиянием касательных напряжений в сечении, так как они очень малы. И сравнение результатов расчета с опытом подтверждает допустимость этого пренебрежения. [c.317]

Таким образом, усилие T имеет три компоненты Г,,,, — нормальное усилие, Г,,,, — касательное усилие и Г,, , — поперечное касательное усилие, которое еще называется перерезывающей силой. Момент Ж,,, имеет две компоненты —крутящий [c.107]

Таким образом в моментной теории оболочек мы должны определить в каждой фиксированной точке х , х ) серединной поверхности 5 и для всякого касательного орта I в этой точке пять величин нормальное усилие T , касательное усилие Г,,,,, поперечное касательное усилие или перерезывающую силу Тц , изгибающий момент ЛГ, ,, и крутящий момент M y которые действуют на дугу 5, ортогональную орту I. Определение усилий и моментов, очевидно, равносильно определению пяти моментов -(0) (1) (1) [c.109]

Статическая сторона задачи. Рассмотрим равновесие нити. Так как нить предполагается совершенно гибкой, то растягивающие усилия в каждом поперечном сечении должны быть направлены по касательной к кривой провисания нити. В точках прикрепления эти усилия равны реакциям опор. Обозначим последние соответственно через Та и Тв- Выберем начало координат в левой точке подвеса нити и направим оси координат так, как показано на рис. 146, а. [c.148]

Иначе обстоит дело в том случае, когда главная центральная ось сечения, перпендикулярная к нейтральной линии, не является осью симметрии (рис. 308). Касательные напряжения в стенке и полках здесь приводятся к усилиям Гст и Тп, показанным на рис. 308, 6 (как и раньше, вертикальными касательными напряжениями в полках пренебрегаем). Поперечная сила Q, являющаяся равнодействующей этих усилий, [c.317]

Определение изгибающих моментов и поперечных сил необходимо для расчета балок на прочность, так как только зная внутренние усилия, можно найти нормальные и касательные напряжения, возникающие в поперечных сечениях балки. [c.278]

Поперечная сила Q представляет собой равнодействующую касательных усилий, возникающих в соответствующем поперечном сечении детали, следовательно, в указанном сечении возникают касательные напряжения, которые принято называть напряжениями среза и обозначать т р. Для обеспечения прочности детали расчетные напряжения среза не должны превышать допускаемых [c.216]

Если известна ориентация кристалла относительно направления действующих напряжений, то можно вычислить касательную (скалывающую) составляющую напряжений, при которой начинается пластическая деформация для каждой из возможных для данного кристалла систем скольжения. Для вывода расчетной формулы рассмотрим монокристалл в виде - цилиндра, С площадью поперечного сечения S, к которому вдоль оси приложено растягивающее усилие F (рис. 4.15). [c.131]

При расчете оболочек по моментной теории полагают, что нормальные и касательные напряжения неодинаковы по толщине оболочки h, а поэтому в ее сечениях возникают тангенциальные силы Na, л э, 5 =S —S, поперечные силы Q<, и Qp, изгибающие моменты Ма н и крутящие моменты =М а =н (рис. 94 все усилия отнесены к единице длины нормального сечения). [c.231]

Как изменятся наибольшие,нормальные и касательные напряжения в поперечных сечениях балки, если ее круглое сечение заменить сечением в виде кольца той же площади F, приняв отношение внутреннего диаметра к наружному, равным Предполагается, что внутренние усилия в обоих случаях остаются неизменными. [c.122]

При развитом ламинарном движении жидкости скорость в нормальном сечении потока изменяется плавно от нулевых значений у твердых стенок до максимальных на оси потока. Нулевое значение скорости объясняется прилипанием жидкости на твердых границах. Характерным признаком развитого ламинарного движения является слоистая структура потока. Скорость слоев, равноудаленных от оси потока, одинакова. Частицы жидкости, движущиеся в трубе круглого сечения с одинаковой скоростью, образуют слои в форме цилиндрической поверхности. Слои, жидкости, движущиеся быстрее, увлекают за собой слои, движущиеся медленнее. Смещение слоев относительно друг друга вызывает между ними касательные усилия, т.е. силы вязкости. При ламинарном движении касательные напряжения при сдвиге слоев возникают в результате поперечного молекулярного переноса количества движения, т.е. носителями количества движения между слоями являются молекулы. [c.36]

Сила д, складывающаяся из элементарных касательных усилий, действующих в сечении, называется поперечной или перерезывающей силой. [c.145]

Продольное усилие N и изгибающий момент М определяют нормальные напряжения од/ и ал<, а поперечная сила Q — касательные напряжения t, развивающиеся в точках поперечного сечення кривого бруса. [c.287]

Решение. В произвольном поперечном сечении бруса с координатами центра тяжести х, у п углом р наклона касательной к оси X изгибающие моменты и продольные усилия имеют значения от действия заданных сил и Ру (рис. 174, а) [c.301]

Силы Р стремятся сдвинуть листы относительно друг друга. Этому препятствует болт, на который со стороны каждого листа передаются распределенные по контактной поверхности силы (рис. 191, а и б). Равнодействующие последних, равные Р, направлены противоположно (рис. 191, а). Усилия стремятся срезать болт по плоскости раздела листов /п — п, так как в этом сечении действует наибольшая поперечная сила Q = P (рис. 191, в). Считая, что касательные напряжения распределены равномерно, получим [c.219]

Согласно общему плану ( 26), начнем вывод с рассмотрения статической стороны задачи. Проведем поперечное сечение m — m на произвольном расстоянии х от начала координат (рис. 239, а). В плоскости сечения (рис. 239, б) проведем координатные оси у и z ось у совместим с силовой линией (линией пересечения силовой плоскости с плоскостью сечения), а ось г проведем на произвольной пока высоте, но перпендикулярно к оси у. Ось х направим перпендикулярно к плоскости сечения. Выделим в сечении элемент площади dF, координаты которого у и 2. В общем случае на элемент могли бы действовать напряжения о и т. Однако при чистом изгибе все усилия и моменты, связанные с касательными напряжениями,— Qy, Q2 и Л/кр — равны нулю. На основании выражений (3.29) — (3.34) можно принять, что касательных напряжений в сечении нет и на элемент dF будет действовать только усилие odF = dN. Поэтому из всех формул (3.29) — (3.34) останутся только три [c.259]

ОСЬЮ симметрии (рис. 312). Касательные напряжения в стенке и>пол-ках здесь приводятся к усилиям Т и 7 , показанным на рис. 312, 6 (как и раньше, вертикальными касательными напряжениями в полках пренебрегаем). Поперечная сила Q, являющаяся равнодействующей этих усилий, [c.338]

Простейший пример такого рода можно рассмотреть на основе результатов предыдущего параграфа. Пусть тонкая пластина произвольной формы в плане подвергнута действию равномерно распределенного усилия р, нормального к ее контуру Г (рис. 8.13.2). Если пластина не имеет вырезов, в ней возникает напряженное состояние 0ц = 022 = р, 033 = 012 = 023 = 031 = 0. В плоскости XiX все оси — главные, и на любой площадке, параллельной оси Хз, нормальное напряжение есть р, а касательное равно нулю. Предположим теперь, что в пластине сделано отверстие радиусом а, и найдем распределение напряжений. Прежде чем решать эту задачу, заметим, что схема, изображенная на рис. 8.13.2, может быть применена и к другой задаче. Пусть мы имеем дело не с тонкой пластиной, а с очень длинным цилиндром, фигура на рис. 8.13.2 представляет его поперечное сечение. К боковой поверхности цилиндра приложены нормальные усилия р, равномерно распределенные по всей поверхности. Вдоль оси цилиндра просверлено отверстие по всей длине. По-прежнему, если отверстия нет, то Оц = 022 = р, О12 = О23 = О31 = О, но напряжение Озз О, оно найдется из условия сохранения плоских сечений. Для нахождения Озз нужно оговорить, чему равна сила, приложенная к торцам и растягивающая либо сжимающая цилиндр. В том и другом случае распределение напряжений Оц и 022 будет одним и тем же. Внешняя нагрузка такова, что в теле нельзя указать предпочтительного направления, поэтому распределение напряжений осесимметрично и дается формулами (8.12.7). Для определения констант получаются следующие условия Ог = О при г = я, Qr- р при г ->оо. Отсюда [c.272]

Наконец, последнее условие состоит в том, что сумма касательных усилий, распределенных по верхнему концу стержня, должна быть равна Р. Принимая ширину поперечного сечения равной единице, или считая Р нагрузкой на единицу толщины пластинки, для верхнего конца 0 = 0, получаем ь ъ [c.100]

Определив момент относительно оси г от касательных усилий, задаваемых напряжениями (в), можно показать, что в этом случае результирующая поперечной силы проходит через центр тяжести С поперечного сечения. [c.373]

Построить эпюры касательных усилий q в открытом профиле в виде швеллера, вычислить касательные силы Т в стенке и полках от действия поперечной силы Q=325 кГ, направленной 1) вертикально и 2) горизонтально. [c.115]

Круглая тонкостенная труба со средним радиусом г и толщиной стенки t находится в условиях изгиба под действием изгибающего момента М и поперечной силы Q. Вывести формулы для нормального напряжения а и погонного касательного усилия в функции центрального угла р. Построить эпюры о и <7 по сечению трубы. [c.119]

Рис. 13.44. К примеру 13.9 а) поперечное сечение стержня и действующие в нем усилия, соответствующие касательным напряжениям 6) эпюры напрялсений в точках поперечного сечения, расположенных у контура а) эпюра напряжения тех же точках ,

Вырежем из оболочки нормальными сечениями, хфоведен-ными в направлении линий кривизн, элемент с длинами дуг исходной поверхности, равными i4idOfi и 42<1а2 (рис. 1,2). В этих сечениях действуют тангенциальные нормальные Оц,а22, тангенциальная касательная Oi 2 и поперечные касательные напряжения < 13 > < 2 3- Интегрируя их по толщине пакета слоев, переходим к удельным нормальным Ti, Т2, касательным T i2 21 и поперечным Qi, Q2 усилиям [c.13]

Установлено, что нормальные напряжения могут вызвать упругие деформации и привести к хрупкому разрушению металла. Тангенциальные или касательные напряжения вызывают остаточные деформации сдвига и могут привести к вязкохму разрушению металла. Максимальные значения нормальных и касательных напряжений наблюдаются на различных площадках или сечениях образцов. Так, при растяжении максимальные нормальные напряжения имеют место в поперечных сечениях образца, т. е. в площадках, перпендикулярных к направлению действующего усилия. Максимальные касательные напряжения наблюдаются на площадках об- [c.160]

Рассмотрим упругое тело вращения (например, стержень переменного сечения), обладающее цилиндрической анизотропией с осью анизогропии, совпадающей с осью вращения z и непрерывно-неоднородное, с упругими характеристиками aij, зависящими только от двух координат. Для определенности будем считать, что одиЕ торец закреплен неподвижно (жестко), а по другому распределены касательные усилия, приводящиеся к скручивающему моменту по боковой поверхности распределены усилия tn, касательные к контуру поперечного сечения и не меняющиеся вдоль этого контура. Деформируясь, тело останется телом вращения, если плоскости меридиональных сечений являются плоскостями упругой симметрии если [c.345]

Рассмотрим элемент оболочки (рис. 460). В общем случае в сечениях, которыми выделен элемент, действуют погонные (отнесенные к единице длины сечения) усилия (рис. 460, а) и моменты (рис. 460, б) нормальные усилия jV, и N , касательные (сдвигающие) усилия Si и поперечные силы Qi и Qj изгибающие моменты Mi и М , крутящие моменты Mi p и Жакр. Исходные дифференциальные уравнения для расчета оболочек, полученные с учетом всех этих усилий и моментов, оказываются настолько сложными, что интегрирование их даже для простейших задач связано с большими математическими затруднениями. [c.468]

Выясним теперь, какое значение имеет смещение равнодействующей Q относительно центра тяжести сечения. Для наглядности рассмотрим один из простейщих случаев, когда на консоль швеллерного сечения действует вертикальная нагрузка Р (рис. 313, а), причем силовая плоскость совпадает с одной из двух главных плоскостей стержня (плоскостью ху). Эта нагрузка вызывает в сечениях балки переменные по длине изгибающие моменты М х) = Рх и поперечную силу Q x) = P (рис. 313, б). В сечениях появляются касательные напряжения т — в стенке и т — в полках. Поперечная сила Q х) = Р, являющаяся равнодействующей касательных усилий, в любом сечении смещена относительно геометрической оси стержня (оси х) на одно и то же расстояние zo + z . [c.339]

Принятая система обозначений в данном случае упрощена по сравнению с обычной, касательные усилия и крутящие моменты отсутствуют вследствие симметрии оболочки и действующей нагрузки, для обозначения сил и моментов достаточно теперь одного индекса 1 для продольного направления и 2 для поперечного. Напряженное состояние, даваемое формулами (12.13.2), называется безмоментным состоянием, изгибающие моменты равны нулю, в оболочке действуют только усилия Га. в действительности безмомент-ное состояние в оболочке реализовано [c.421]

Таким o6p i30M, на граничном срезе работу на возможных перемещениях производят нормальное усилие iVv на перемещении fiuv касательное усилие Nx на касательном перемещении обобщенная поперечная сила Kv на нормальном перемещении 6ai изгибающий момент /V(v на повороте нормального элемента вокруг направления т. В угловых точках работу на нормальном перемещении угловой точки ()Wi совершает сосредоточенная сила [c.389]

Это решение полностью совпадает с элементарным решением, которое дается в курсах сопротивления материалов. Следует заметить, что это решение является точным лишь в том случае, когда касательные усилия на конце распределяются по тому же параболическому закону, что и касательные напряжения г у и интенсивность нормальной силы в заделке пропорциональна у. Если усилия на конце распределяются иным образом, распределение напряжений (б) не является точным, решением для области -уу близи конца консоли, однако в сил у принципа Сен-Венана оио ожет стаНться,- удовлетворительным для. поперечных сечений,. - достаточно удаленных от этого конца. [c.60]

Короткий тонкостенный стержень, сечение которого пока-л зано на рисунке, жестко защемлен по контуру на одном конце, а на другом конце нагружен силами =10 ООО кГ и Ру=Ъ ООкГ, лежащими в плоскости поперечного сечения. Считая, что стенки стержня работают только на сдвиг, вычислить координаты центра сдвига Хс и Ус, построить эпюру касательных усилий в стенках и найтк наибольшее касательное напряжение [c.48]

Прочность коробки обеспечена, остается рассчитать шов. Поперечный лакле-почный шов должен воспринимать поток касательных усилий q = T-t. Каждая заклепка воспринимает силу P = 915-0,2- , = 183 i, где i — шаг заклепочного шва. Выбираем диаметр заклепки условия прочности соединения на срез и смятие, находим, что максимальный шаг заклепок не может превышать 0,62 см. Однако иэ технологических соображений нельзя [c.282]

Смотреть страницы где упоминается термин Усилие поперечное касательное : [c.7] [c.132] [c.319] [c.358] [c.208] [c.145] [c.387] [c.150] [c.299] [c.303] [c.426]

Некоторые общие методы построения различных вариантов теории оболочек (1982) -- [ c.109 ]

ПОИСК

I касательная

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...