Связь магнитомеханическая

Сердечники, работающие в режиме крутильных колебаний, проходят предварительную термомагнитную обработку и обладают остаточной индукцией, вследствие чего не нуждаются в подмагничивании. Их параметры не изменяются после воздействия внешнего постоянного поля, не превышающего 4,8 кА/м. Зависимость коэффициента магнитомеханической связи этих сердечников от напряженности поля соленоида представлена на рис. 259. [c.217]

Параметры, указанные в табл. 97, определяют с помощью стандартной измерительной аппаратуры у стержневых образцов стандартных размеров (рис. 261). Параметры, измеренные у образцов другой конфигурации или с другим соотношением размеров, могут заметно отличаться от указанных в табл. 97. В результате естественного старения у ферритовых сердечников всех марок возникает изменение резонансной частоты, не превышающее 0,01 % в год, и коэффициента магнитомеханической связи, не превышающее 3 % в год. [c.221]

В первой части гл. 5 (ее можно назвать теоретической) описаны закономерности, связанные с магнитными константами (магнитный момент, точка Кюри, магнитострикция), процессы намагничивания, анизотропия, дано обоснование способов оптимизации гистерезисных магнитных свойств. Во второй части — рассматриваются основные группы, магнитномягких и других материалов магнитной природы (инвары, сплавы с высокой магнитомеханической связью), а также области и перспективы их практического использования. [c.17]

Коэффициент k также называют коэффициентом магнитомеханической связи. Прим. ред. [c.175]

Высокая магнитострикция, высокий коэффициент магнитомеханической связи [c.538]

Коэффициент магнитомеханической связи 104, 172 [c.398]

Коэффициент магнитомеханической связи к [c.38]

Коэффициенты магнитомеханической связи при различных граничных условиях совпадают по своей форме с соответствующими коэффициентами электромеханической связи для пьезоэлектрической керамики (см. табл. 14) при условии, что du — — 2.1 0. [c.315]

Универсальная характеристика пьезомагнитного материала - коэффициент магнитомеханической связи к , характеризующий эффективность пре -образования одного вида энергии в другой. По определению к - квадратный корень из отношения упругой механической энергии W , запасенной в материале, к энергии магнитного поля W , вызвавшего деформацию материала и появление упругой энергии. Несложный расчет дает [c.89]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Между мех21ничесиим и магнитным моментами атома существует определенное соотношенио. Если ориентировка одного из моментов а пространстве изменяется, то соответствующим образом изменяется и ориентировка другого момента. Возникающие благодаря зтой связи явления называются магнитомеханическими эффектами. [c.224]

Рис. 2.59. Зависимость коэффициента магнитомеханической связи от напряженности поля у магнитострикциониых сердечников

Температурный коэффициент магнитомеханической связи TKKt 1/ С, не более 1000-10- 800- 10- 800 10- 500- 10- 800-10- [c.218]

Даже после того, как были даны пояснения по поводу многих внешних источников демпфирования, все еще остается очень большое число механизмов, с помощью которых энергия при колебаниях может поглощаться внутри некоторого малого элемента материала при его циклическом демпфировании. Мы не станем пытаться объяснить все эти механизмы, а остановимся на некоторых из них, представляющихся наиболее существенными. Эти механизмы приведены в табл. 2.1 [2.14] для тех диапазонов частот и температур, в которых они, как правило, наиболее эффективны. Все рассмотренные здесь маханизмы связаны с внутренними перестройками микро- или макроструктур, охватывающими диапазон от кристаллических решеток до эффектов молекулярного уровня. Сюда входят магнитные эффекты магнитоупругий и магнитомеханический гистерезис), температурные эффекты (термоупругие явления, теплопроводность, температурная диффузия, тепловые потоки) и перестройка атомарной структуры (дислокации, локальные дефекты кристаллических решеток, фотоэлектрические эффекты, релаксация напряжений на границах зерен, фазовые процессы, учитываемые в механике твердого деформируемого тела, блоки в по-ликристаллических материалах и т. п.) [2.15—2.18]. [c.77]

Среди шпинелей были найдены ферриты, обладаюш ие полезными для магнитострикционных преобразователей характеристиками, т. е. с заметными магнитострикционными свойствами и в достаточной степени магнитомягкие (магнитострикционные свойства в первом приближении характеризуются величиной магнитостривщии насыш ения Ха, магнитная мягкость материала — величиной начальной магнитной проницаемости Ло и коэрцитивной силы Не). При выборе материалов для преобразователей можно пользоваться приближенными соотношениями, вытекаюш ими из работ Ван дер Бургта [7] и Шура с сотрудниками [39—40]. Эти соотношения, базирующиеся на исследованиях Бозорта и Вильямса [41, 11], связывают чувствительность преобразователей в режиме приема (11/р) и коэффициент их магнитомеханической связи К с основными статическими характеристиками материала — Хв, индукцией насыщения Вв". [c.116]

О пригодности магнитострикционного материала для целей электроакустического преобразования судят по величине его характеристик, которые определяют важнейшие свойства преобразователя к.п.д., чувствительность в режиме излучения и приема. Связь свойств преобразователя с характеристиками материала получают из расчетов колебаний магнитострикционных преобразователей (см., например, [14, 47, 48]). Такие расчеты проводят в предположении линейной связи между величинами Я, Б, а и 8, где В, а, е — амплитуды переменной индукции, механического напряжения и деформации, вoзникaюD иe в магнитострикционном материале при наложении переменного магнитного поля с амплитудой Н, меньшей величины постоянного поля подмагничивания Важнейшие динамические магнитострикционные характеристики X = (а/Л)е, Л= (В/а)н (индексы при скобках означают постоянство соответствующего параметра). Величина Я характеризует чувствительность магнитострикционных излучателей по напряжению, т. е. отношение звукового давления на оси излучателя к амплитуде напряжения на его обмотке величина Л определяет чувствительность по току (она же характеризует чувствительность магнитострикционных приемников). Важной характеристикой является коэффициент магнитомеханической связи К, определяющий отношение механической энергии к энергии магнитного поля в сердечнике при работе излучателя на частотах, лежащих значительно ниже резонанса для тех случаев, когда потерями можно пренебречь. Между этими характеристиками существует связь, выражаемая соотношением [c.120]

Все основные динамические характеристики магнитострикционных материалов являются функцией постоянного поля подмагничивания Н . С ростом подмагничивания магнитная проницаемость падает, магнито-стрикционная постоянная Я растет до значений индукции подмагничивания, равных 0,9—0,9558 (для ферритов это соответствует, как правило, Яо 100 а) коэффициент магнитомеханической связи К имеет максимум при сравнительно небольших значениях величину Яд, соответствующую максимальному К, называют оптимальным подмагничивающим полем — Яопт- Величина Л имеет обычно максимум при Яопт- Значение р с ростом Я(, растет. Величина имеет минимум в области значений Яо, соответствующих максимуму К [51, 52]. Как показали измерения, на ферритах этот минимум выражен очень резко [50]. [c.121]

А -эффект — один из важнейших эффектов, характеризующих связь между магнитными и упругими свойствами материала [1]. Повышенный интерес к исследованию этого эффекта на магнитострикционных ферритах связан с применением последних в качестве сердечников магнитомеханических преобразоват аей, в которых А -эффект используется непо- [c.85]

Перейдем теперь к другому классу взаимодействий механической структуры с электромагнитными полями, часто оказывающимися намного сильнее только что упомянутых электро-и магнитомеханических взаимодействий. Например, токонесущая структура (провод, стержень, пластина, оболочка) под действием сильного магнитного поля может деформироваться. Это показывает, что электромагнитные поля могут создать механические силы чрезвычайно большой величины. Такие силы квадратичным образом зависят от электромагнитных полей, и, если они самоиндуцированные, для них нужны пространственно неоднородные поля. Для этого типа электромагнитного воздействия всегда характерна нелинейная зависимость от электромагнитных полей, и это обстоятельство не связано с величиной электропроводности материала или каким-либо требованием к его симметрии. Следовательно, оба слагаемых, выражающих вклад электромагнитного поля в полную формулировку закона [c.12]

Сильное постоянное магнитное п6 ле Яо, подавляя малые периодически изменения намагниченности, увели-чивает механическую добротноси Смех ( материалах с большим коэф фициентом магнитомеханической связи). Это результат ДЕ-эффекта. Зависи мость Смех от 0 используется длй управления характеристиками магни тострикционных преобразователей, [c.38]

Пьезомагнитные свойства материалов определяют константами, к которым относятся упругие и пьезомагнитные модули, магнитострикционная постоянная, магнитная проницаемость, коэффициент магнитомеханической связи. Среди пьезо-магннтных материалов можно выделить две группы металлы и сплавы из металлов и пьезомагнитную керамику — ферриты. В практике сложилась такая терминология если материал магнитопровода металлический, преобразователь называют магнитострикционным, если ферритовый — пьезомагнитным. Условимся далее все преобразователи, работающие на основе пьезомагнитного эффекта, называть магнитострикционньши. [c.112]

Скорости звука в пьезоактивном материале в рел имах приема и излучения связаны через коэффициент магнитомеханической связи [c.118]

Электромагнитные преобразователи, изображенные на рис. 9.1 и 9.2, могут ыть как поляризованными, так и неполяризованными. Поляризованные электро-агнитные преобразователи требуют наличия источников постоянного и пере-[ениого токов, питающих либо две раздельные катушки, либо одну, но в последам случае в цепь источников вводятся соответствующие разделительные эле-енты (дроссели и емкости). Использование поляризованных электромагнитных истем позволяет получать совпадение частот механических колебаний с часто-ой электрического питания, делает магнитомеханическую связь линейной, а так-1е дает возможность получения сравнительно больших амплитуд смещения. 5месте с тем следует отметить достоинства неполяризованной системы возмож-юсть использования более низких частот при возбуждении позволяет снизить ютери в материале сердечника и уменьшить реактивное сопротивление намагни-[ивающей катушки. Кроме того, в этом случае не требуется источник поляри-ующего тока. Существенным недостатком неполяризованной системы является (аличие нелинейных искажений. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...