Намагниченность (плотность магнитного момента)

Наклонная граница II 255 Намагниченность (плотность магнитного момента) II 259-260 Намагниченность насыщения II 318 в парамагнетике II 271 в ферромагнетике II 318 Направления кристаллографические, правила их обозначения I 102, 103 Напряжение Холла I 27 Невырожденные полупроводники II 195. См. [c.402]

Под намагниченностью какого-либо образца магнитного материала обычно понимается плотность магнитного момента этого образца. Из приведенных двух определений магнитного момента вытекают и два определения плотности этих моментов [c.39]

Плотность магнитного момента Рм, т. е. намагниченность, имеет размерность причем единица намагниченности системы [c.39]

Ферромагнетик в магнитном поле. Если шар состоит из магнито-мягкого ферромагнетика, то вектор плотности магнитного момента параллелен вектору напряженности магнитного поля Н. Начальный участок кривой зависимости намагниченности от величины напряженности магнитного поля — отрезок прямой линии. В слабых полях магнитный момент р( ) = 3 (// — 1)/(// + 2)НV, 1 — магнитная проницаемость материала. [c.315]

Коэффициенты поляризуемости частицы. Для диэлектрического шара радиусом а коэффициент а = Зео[( — 1)/(е + 2)]. Если шар состоит из магнито-мягкого ферромагнетика, то вектор плотности магнитного момента параллелен вектору напряженности магнитного поля. Начальный участок кривой зависимости намагниченности от величины напряженности магнитного поля линеен. Поэтому для слабых полей [c.245]

Мерой интенсивности намагничивания ферромагнитной среды служит вектор намагниченности (интенсивности намагничивания) /, равный плотности магнитного момента в данном объеме. [c.6]

Если намагничивание среды в некотором объеме неоднородно, то намагниченность / определяют как среднюю плотность магнитных моментов в ием [c.6]

ТОЧКИ Зрения спиновые волны можио описывать с помощью вектора намагниченности, или, что то же, плотности магнитного момента М г, t). Уравнение движения для плотности магнитного. момента, определяющее его изменение со временем, имеет следующий вид (см., например, [1]) [c.371]

Аналогичное поведение обнаруживается, если проанализировать на первый взгляд совершенно иные явления с помощью соответствующего аппарата. Типичным и хорошо изученным примером является поведение магнитных кристаллов. Аналогия проявляется, если сопоставить плотность п с намагниченностью, т. е. средним магнитным моментом частицы М, а давление Р — с магнитным полем SS. Уравнение состояния магнетика связывает намагниченность с магнитным полем и температурой равновесного кристалла [c.324]

Упругое и неупругое рассеяние нейтронов. В гл. 5 мы обсуждали вопрос об определении формы фононного спектра по данным неупругого рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов. Картина рассеяния рентгеновских фотонов определяется пространственным распределением электронного заряда, т. е. лишь плотностью заряда, независимо от наличия или отсутствия намагниченности. Нейтроны же, распространяясь в кристалле, обнаруживают два аспекта своих свойств и волновой, и магнитный, поскольку обладают собственным магнитным моментом [c.560]

Наконец, следует отметить, что дипольное поле электронов (Не) в месте расположения данного ядра включает вклады от всех ионов Си + образца и, следовательно, как известно, зависит от формы образца. Эту зависимость можно вычислить с помош ью классической магнитостатики, принимая плотность намагниченности равной М = TV ( m), где N — число элементарных ячеек в единице объема, а ( m) — средний магнитный момент элементарной ячейки. [c.189]

Покажите, что намагниченность невырожденного электронного газа определяется выражением (31.44) для независимых магнитных моментов (где следует положить I = Уг) для этого подставьте в (31.59) разложение функции Ферми в пределе малой плотности / [c.284]

Рассматривая систему таких молекул, будем считать ее плотность п = N/V постоянной и исследовать эволюцию не вектора fi, а намагничения М = пц (т, е. магнитного момента 1 см системы). Релаксационные механизмы (их из общих физических соображений по крайней мере два спин-решеточное взаимодействие и спин-спиновое взаимодействие) [c.386]

ТО такую величину мы будем называть неаддитивной, или величиной нулевого класса аддитивности (в более заграничном варианте — интенсивной). Примером такой величины прежде всего является обсужденная нами в п. 2 температура 0, а также давление р в пространственно однородной системе и все удельные величины, удельная энергия (средняя энергия, приходящаяся на одну частицу системы) е=ё1М, удельный объем v=V N, удельная теплоемкость с=С/Л, намагничение (магнитный момент единицы объема) М1У=тп, где т=М1М — средний магнитный момент, приходящийся на частицу системы, а п=М1У=11и — средняя плотность числа частиц, и т. д. (по возможности мы будем придерживаться правила обозначать величины 1-го класса большими, а нулевого класса — соответствующими маленькими буквами). [c.31]

Но это еще не все в XIX столетии было обнаружено, что при действии электрического поля на заряженное тело, пространственно неоднородного электрического поля на поляризующееся тело и пространственно неоднородного магнитного поля на намагниченное тело в нем возникает плотность массовых сил. Кроме того, на электрический диполь, помещенный в электрическое поле (например, между обкладками конденсатора), и на магнитный диполь (стрелка компаса), находящийся в магнитном поле (между полюсами магнита или в магнитном поле Земли), действует момент сил, пока диполь не приобретает определенную ориентацию. Наконец, открытия в молекулярной физике и квантовой механике в XX столетии показывают, что некоторым материальным телам можно приписать плотность спина (внутренний момент импульса), который проявляется в макроскопически наблюдаемых эффектах. Поэтому естественно рассмотреть следующие общие уравнения, описывающие среды в электромагнитных полях, которые заменяют уравнения (2.4.20), (2.4.21), (2.4.24), (2.4.26) и (2.8.10) [c.158]

Намагниченность (плотность магнитного момента) II259—260 Намагниченность насыш ения П 318 в парамагнетике П 271 в ферромагнетике II318 Направления кристаллографические, правила их обозначения 1102, 103 Напряжение Холла 127 [c.422]

СГСМ соответствует 10 единиц намагниченности СИ. Плотность магнитного момента в ряде литературных источников и в зарубежных стандартах принято называть магнитной поляризацией размерность магнитной поляризации МТ /- ]. В системе СГСМ понятия намагниченности и магнитной поляризации совпадают. При этом единица намагниченности (или магнитной поляризации) системы СГСМ равна 4и-10 единиц магнитной поляризации СИ. [c.39]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ — средняя по нек-рой области,/,,р,— средняя плотность магнитного момента среды, заполняющей данную область 1 = M/V, где V — объем области, М — магнитный момент среды (он равен векторной сумме магнитных моментов всех заключенных в объеме молекул, ионов и т. д.). Предел /рр = dMjdV, когда V уменьшается до физически бесконечно малой величины dV, наз. намагниченностью /среды в точке, к к-рой стягивается объем V. (Для объема dV характерно то, что он еще велик по сравнению с атомными неоднородностями среды, но уже настолько мал, что даже значительные измененпя его существенно не сказываются на величине /рр). Н. наз. однородной в пределах рассматриваемого объема, если в каждой его точке I имеет одну и ту же величину и направление. Н. тела зависит от напряженности внешнего магнитного поля II магнитных свойств вещества, формы тела и его рас-нологкения во внешнем поле (см. Магнитное насыщение, Намагнимивани.ч кривые). Между полем в вещество Н и полем Яр существует соотношение Н = = //р — 7V/pp, где N — размагничивающий фактор. В изотропных веществах нанравление / совпадает с направлением Я в анизотропных, в частности монокристаллах ферромагнетиков, направления I vi Н в общем случае различны. Р- И. Янус. [c.353]

При Г = О намагниченность (или плотность магнитного момента) М (Н) квантовомеханической системы объемом V в одноррдном магнитном поле ) Н [c.259]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Зеемановское расщепление энергетич. зоны электронов (см. Зонная теория) в магн. ноле Н на две подзоны с противоположными проекциями спина сопровождается нарушением скомпенсиров. заселённости подзон (отвечающей распределению Ферми — Дирака), Более заселённой оказывается нижележащая (низкоэнерге-тич.) подзона, у электронов к-рой спиновый магнитный момент направлен по полю. В результате возникает положит, спиновая намагниченность (парамагнетизм). Её значение при произвольном виде плотности электронных состояний в зоне П( ) и Я 0 определяют численными методами из выражения [c.550]

Обменное взаимодействие между электронами соседних магнитных атомов в ферромагнетиках и ферримагнетиках приводит к тому, что индивидуальные магнитные моменты всех атомов в таком материале принимают определенную ориентацию и материал приобретает спонтанную намагниченность М при отсутствии внешнего поля. На первый взгляд это находится в противоречии с тем фактом, что при нормальных условиях даже ферромагнитные материалы не обнаруживают внешней магнитной поляризации. Этот кажуш,ийся парадокс был разрешен в 1907 г. Вейссом, указавшим, что ферромагнетик всегда разбит на некоторое количество микроскопических областей — доменов. Внутри доменов намаг-виченность равна Ms, но домены ориентированы в различных направлениях таким образом, что во внешнем пространстве их магнитные моменты компенсируются, и тело не обнаруживает внешней намагниченности. Это имеет крайне важное значение для изучения материалов. Действительно, существует ряд методов, позволяющих наблюдать стенки доменов, т. е. области, разделяющие домены с разным направлением намагниченности, причем изучение спонтанной намагниченности Ms может дать интересные сведения о структуре материала. Кроме того, большое значение при исследовании структуры материалов могут иметь положение и плотность расположения стенок доменов, а также их характерные особенности. [c.285]

Изменение физических свойств воды — струкгуры, плотности ее, поверхностного натяжения, вязкости и др. при воздействии магнитного поля зависит от магнитной восприимчивости воды и содержащихся в ней ионов. Соединения и ионы, находящиеся в воде, обладают определенными магнитными свойствами, характеризующимися магнитной восприимчивостью последняя определяет способность ионов и соединений изменять свой магнитный момент под воздействием внешнего магнитного поля. С увеличением магнитной восприимчивости по-рышается намагниченность частиц, их индуцированный [c.15]

Рис. 17.3. а) Изменение намагниченности со временем прн включении поля. В момент времени / = О неиа-магниченный образец с ЛЬ(0) = О помещается в постоянное магнитное поле Во. Намагниченность возрастает со временем и достигает, наконец, нового равновесного значения Мо = %оВо. Этот эксперимент определяет величину Г1 — время продольной релаксации, б) Изменение магнитной энергии системы со временем. В эксперименте, описанном в связи с рис. а, плотность магнитной энергии —М В уменьшается по мере того, как возрастает спиновая населенность нижнего уровня. Асимптотическое значение, достигаемое при 3> Г1, равно —МоВо. Энергия перетекает из системы спинов в систему колебаний решетки, именно поэтому время релаксации Т1 называют временем спин-решеточ-ной релаксации. [c.598]

Первый член представляет собой изотропное контактное взаимодей-ствие, в то время как второй — взаимодействие магнитного момента у%1 с определяемым из классической магнитостатики магнитным полем, существующим внутри непрерывного распределения намагниченности с плотностью М = — 2Рд8, где д ф . Эта плотность намагниченности обусловлена электронным спином. [c.185]

Цифро-кодовая информация записывается на магнитную ленту после преобразования сигналов в заданную последовательность импульсов. При магнитной записи импульсов не ставится жестких требований к идентичности формы сигналов вполне достаточно, чтобы система воспроизведения записи надежно распознавала два возможных состояния носителя намагниченности и размагниченности. Здесь основным критерием является плотность записи, т. е. число импульсов, которое можно разместить на единице длины носителя записи. При кодировании по двоичной системе используются два способа импульсной записи с возвращением к нулю и без возвращения к нулю. В первом случае двоичной единице соответствует местное повышение намагничивания, а нулю — начальное намагничивание носителя. При таком способе записи лента никогда не выходит из состояния полного насыщения. В случае записи без возвращения к нулю двоичной единице соответствует момент изменения направления намагниченности ленты, а нулю — интервалы ленты без изменения намагниченности. При этом способе обеспечивается более высокая плотность записи на ленте. [c.159]

Размагничивающим действием обладают вихревые токи (токи Фуко), возникающие при движении доменной стенки. Их создает электрическое поле, индуцируемое в тех областях, в которых изменяется направление намагниченности. Напряженность электрического поля и плотность вихревых токов зависят от скорости движения доменной стенки. Они определяются условием иметь в каждый момент времени в неперемагниченном объеме напряженность результирующего магнитного поля не больше Яс. Именно под влиянием вихревых токов и магнитной вязкости динамическая петля гистерезиса с возрастанием частоты приобретает эллиптический характер. Характеристиками динамической петли являются зависимость максимального значения индукции max ОТ максимального значения напряженности поля Ятах ДЛЯ семейства симметричных динамических петель гистерезиса амплитудная (динамическая) относительная магнитная проницаемость [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...