Напряжение Холла

Коэффициент Холла легко находится экспериментально из измерения напряжения Холла на клеммах Л и S на установке типа изображенной на рис. 13.11.1. Это позволяет легко установить, является ли образец полупроводником п- или р-типа, и определить концентрацию носителей заряда. [c.337]

Наклонная граница II 255 Намагниченность (плотность магнитного момента) II 259-260 Намагниченность насыщения II 318 в парамагнетике II 271 в ферромагнетике II 318 Направления кристаллографические, правила их обозначения I 102, 103 Напряжение Холла I 27 Невырожденные полупроводники II 195. См. [c.402]

Таким образом, в слабых полях магнетосопротивление квадратично (что, конечно, уже было заложено в основу расчета, приведенного в приложении 14, путем введения члена а/Н в формулу для проводимости), а Pi2, т.е. холловское сопротивление, очень быстро спадает в полях, меньших примерно Hq/3. Если использовать более простую теорию, которая приводит к формуле (П14.11), то получается качественно подобный результат с тем отличием, что напряжение Холла спадает еще быстрее при Я — 0. [c.431]

Зависимость напряжения начала пластического течения а или деформирующего напряжения Од от размера зерна подчиняется соотношению Холла—Петча 2 [c.238]

Значения констант уравнений Холла—Петча (142) при определении пределов текучести и деформирующего напряжения при заданной деформации [c.243]

Одновременно с двойникованием возможно развитие пластической деформации скольжением. Реализация того или иного вида пластической деформации будет оп-. ределяться соотношением критических напряжений сдвига ао для скольжения и Оод для двойникования внутри фрагментов. Размер зерна dx (или фрагмента), соответствующий равенству напряжений сдвига и двойникования, получается совместным решением уравнений Холла—Петча для сдвига и Петча—Стро для двойникования [c.246]

Если выразить ток в А, напряженность магнитного поля — в А/м, холловское напряжение — в В, толщину образца — в см, то коэффициент Холла равен (см /К) [c.279]

Таким образом, измерив разность потенциалов Холла при известном токе/, напряженности магнитного поля, Я и толщине образца Ь рассчитываем Ry.. Далее, если известны коэффициент Холла и электропроводность, легко вычислить концентрацию носителей заряда и величину подвижности. [c.280]

Скорость может быть выражена через концентрацию дырок н плотность тока / = e pv. Поэтому напряженность ноля Холла " [c.180]

Холла будет возрастать до тех пор, пока оно не уравновесится полем обратного направления от зарядов, накапливающихся на боковых электродах. Если учесть влияние теплового движения, то для напряженности поля Холла получается выражение [c.181]

Напряжение (В) на выходе преобразователя Uy при поперечном эффекте Холла [2] [c.11]

И ЭДС напряжения Uy в преобразователе Холла. [c.12]

Приборы магнитостатического типа не имеют этих недостатков. Их действие основано на определении изменения напряженности магнитного поля (с помош,ью преобразователей Холла, феррозондов, рамки с током, магнитной стрелки и т. д.) в цепи электромагнита или постоянного магнита при изменении расстояния между ним и ферромагнитным изделием из-за наличия немагнитного покрытия. [c.60]

Задавая длину плоскости скольжения Е как часть размера зерна П, и решая уравнение (2.25) относительно приложенного напряжения т, получаем выражение, эквивалентное эмпирическому уравнению Холла— Петча, [c.50]

По эмпирической зависимости Холла—Петча напряжение течения связано также с величиной 1/D, где D — средний диаметр зерна. [c.8]

При питании X. д. от источника напряжения V эдс Холла где ц — подвижность осн. носителей заряда. Коэф. использования X. д. = где —мощность, потребляемая входной цепью, Р —мощность, выделяемая во внеш. нагрузке поэтому для создания X. д. необходимо использовать полупроводники с высокой подвижностью носителей заряда. К таким материалам относятся германий, арсенид галлия, антимонид индия. [c.414]

Экспериментальное соотношение Петча-Холла отражает взаимосвязь напряжений начала пластического течения, например, предела текучести, и диаметра зерна [c.9]

Соотношение Петча-Холла не учитывает влияния предварительной пластической деформации, т. е. деформационного упрочнения, на значение напряжений начала пластического течения. Кроме того, как известно, значение предела текучести металла существенно зависит от температуры, тогда как размер зерна предварительно отожженного и не имеющего фазовых превращений металла остается неизменным. Тем не менее, соотношение Петча-Холла работоспособно, но только для недеформи-рованного металла при постоянной температуре в обозримом диапазоне размеров зерна (от 10 до 10" м). [c.9]

Если принять последний механизм диффузионной ползучести, то чем больше составляющая растягивающего напряжения, перпендикулярная границе зерна, тем больше концентрация вакансий. Поэтому вакансии перемещаются с границы зерна, перпендикулярной растягивающему напряжению, на границу, параллельную этому напряжению. Холл и Риммер [711 исследовали скорость роста пор по механизму зернограничной диффузии и вывели уравнение, определяющее время до разрушения. На рис. 3.43 представлены результаты проведенных этими авторами испытаний меди на длительную прочность при гидростатическом давлении (медная проволока диаметром 0,5 мм, давление — аргон, температура 410 °С) и результаты их теоретического анализа (сплошные линии). Между экспериментальными и расчетными данными наблюдается хорошее соответствие. [c.86]

Намагниченность (плотность магнитного момента) II259—260 Намагниченность насыш ения П 318 в парамагнетике П 271 в ферромагнетике II318 Направления кристаллографические, правила их обозначения 1102, 103 Напряжение Холла 127 [c.422]

Изменение магнитного поля вызовет изменение напряжения Холла, которое можно испопьзовать для управления разрядом свечи. На рис. 6.64 показано устройство генератора импульсов, основанного не эффекте Холла. Магнитное поле, создаваемое постоянным магнитом, может прерываться лопастями обтюратора, врещающегося на валу распределителя зажигания. [c.129]

Заметим в заключение, что лри высоком уровне напряжения Холла первичная обмотка катушки отключена и свеча дает разряд, т.е. разряд свечи происходит в момент, когде попесть обтюратора выходит из зазора. [c.130]

Если вдоль пластинки полупроводника, находящейся в магнитном поле (рис. 13.5) пропускать ток с плотностью /, то в поперечном направлении появится электрическое поле напряженностью E .. Это явление получило иазвание эффекта Холла. Допустим, что полупроводник обладает дырочной проводимостью. На заряд е , движущийся со скоростью v, в магнитном поле с индукцией В, перпендикулярной скорости, действует сила Лоренца / = e vB. С другой стороны, действующая на заряд сила пропорциоиальна напряженностн ноля Ex. f = e Ex. Отсюда, [c.180]

Чувствительность по напряжению магниторезисторов к слабым магнитным полям меньше, чем у преобразователей Холла. [c.12]

Полупроводники могут служить также нагревательными зшемен-тами (силитовые стержни), индикаторами радиоактивных излучений, с их помощью также можно измерять напряженность магнитного поля (преобразователи Холла) и т. д. [c.230]

Германий применяется для изготовления выпрямителей переменного тока различной мощности, транзисторов разных типов. Из него изготовляются преобразователи Холла и другие, применяемые для измерения напряженности магнитного поля, токов и мощи сти, умножения двух величин в приборах вычислительной техники и т. д. Оптические свойства германия позволяют использовать его для фототранзисторов и фоторезисторов, оптических линз б большоГ светосилой (для инфракрасных лучей), оптических фильтров, модуляторов света и коротких радиоволн. Внутренний фотоэффект в германии наблюдается и при поглощении средних и быстрых электронов, а также при торможении элементарных частиц больших масс. Так, при поглощении а-частицы отмечается импульс тока продолжительностью около 0,5 МКС, соответствующий прохождению 10 электронов. Поэтому германий может быть использован и для изготовления счетчиков ядерных частиц. На рис. 8-18 приведена вольт-амперная характеристика мощного германиевого выпрямителя б воздушным охлаждением. Рабочий диапазон температур германиевых приборов от —60 до -f70 °С при повышении температуры до верхнего предела прямой ток, например у диодов, увеличивается почти в два раза, а обратный — в три раза. При охлаждении до —(50—60) °С прямой ток падает на 70—75 %. [c.255]

Ли [54, 102], используя другую модель — модель зернограничных источников, попытался объяснить уравнение Холла — Петча путем рассмотрения начального этапа пластической деформации, т. е. объяснить начальную плотность подвижных дислокаций и ее связь с размером зерна. Исходя из того что скопления дислокаций редко наблюдаются (хотя специально оговаривалось, что это не является достаточным доказательством их отсутствия). Ли [54, 102] выдвигает альтернативный вариант объяснения, согласно которому начало пластической деформации в поликристалле связывается с эмиссией дислокаций выступами на большеугловых границах зерен. Из модели такой границы было рассчитано напряжение, необходимое для отрыва абсорбированной границей дислокаций и эмиссии ее в зерно. Это напряжение оказалось примерно одного порядка с напряжением предела текучести, следовательно, рассматриваемый процесс возможен без больших концентраций напряжения, т. е. без плоских скоплений дислокаций. [c.51]

При образовании скопления дислокаций и соответствующей концентрации напряжений у вершины скопления представляется весьма вероятным, что пластическая деформация в соседнем зерне начнется в результате работы зернограничных источников [54, 102]. Удаляясь от поверхности зерна, дислокации, эмитированные этими источниками, взаимодействуют с дислокациями сетки Франка и могут создать новые источники типа источников Франка — Рида. Поскольку эти новые источники не заблокированы примесями, они оказываются способными либо к размножению полных дислокаций, либо (при достаточно высоком уровне напряжений сдвига) — к размножению частичных дислокаций, т. е. к образованию двойника, например, по полюсному механизму Коттрелла — Билби или по механизму Шлизви-ка [20] (рнс. 2.17). Развитая в работе [22] модель, в которой двойникование начинается после частичной (за счет скольжения) релаксации концентраторов напряжений, приводит к получению аналогичной уравнению Холла — Петча для скольжения зависимости напряжения начала двойникования от размера зерна [c.60]

В начале параграфа было указано, что холловское напряжение прямо пропорционально индукции маг-HHTfioro поля для полей не слишком высокой напряженности. Как показывает расчет, критерием слабости поля и, следовательно, применимости полученных выше выражений для холловской э. д. с. и постоянной Холла является следующее требование [c.269]

Влияние размера зерна. Механические свойства поликристалли-ческих металлов и сплавов существенно зависят от протяженности и состояния границ зерен [36]. Зависимость предела текучести (а ) и вообще напряжения течения при заданной степени деформации поликристаллов от среднего размера зерна (d) или удельной площади поверхности зерна (SJ хорошо описывается эмпирическим отношением Холла — Петча [37] [c.74]

Так же как и хлориды, щелочь при соответствующих условиях может вызвать коррозию под напряжением аустенитной нержавеющей стали. По данным Г. Е. Галонкола [111,125], аустенитная нержавеющая сталь 18-8 не подвергается коррозии под напряжением в растворе гидроокиси лития с pH 10—И при температуре 266° С. Однако-в воде с таким же значением pH (вблизи теплопередающих поверхностей) концентрация щелочи может увеличиваться, а сталь при наличии напряжений — разрушаться [111,126]. По данным Р. Е. Холла [111,127], концентрация щелочи у теплопередающей поверхности может достигать 50—100 г/л при начальной концентрации ее в воде 1 г/л. Чем выше перепад температуры на теплопередающей поверхности, тем интенсивнее на ней концентрируется щелочь. При тем- [c.158]

Н 01 L 39/22) Доплера G 01 S (для контроля движения дорожного транспорта (13, 15, 17)/00 в радарных системах 1>152-2>15А)-, Зеебека, в термоэлектрических приборах Н 01 L 35/(28-32) Керра (для модуляции светового пучка в электроизмерительных приборах G 01 R 13/40 для управления (лазерами Н 01 S 3/107 световыми лучами G 02 F 1/03-1/07)) Лэнда, в цветной фотографии G 03 В 33/02 Мейснера, в электрических генераторах Н 02 N 15/04 Мессбауэра, в устройствах для управления излучением или частицами G 21 К 1/12 Нернста—Эттингхаузена, в термомагнитных приборах 37/00 Овшинского, в приборах на твердом теле 45/00 Пельтье, в охладительных устройствах (полупроводниковых приборов 23/38 в термоэлектрических приборах 35/28)) Н 01 L Поккелса, для управления лазерами (Н 01 S 3/107 световыми лучами G 02 F 1/03-1/07) Рамона, в лазерной технике Н 01 S 3/30 Фарадея, для управления световыми лучами G 02 F 1/09 Холла <в гальваномагнитных приборах Н 01 L 43/(02-06) в датчиках-преобразователях устройств электроискрового зажигания F 02 Р 7/07 Н 03 (в демодуляторах D 3/14 в приборах с амплитудной модуляцией С 1/48) для измерения G 01 R (напряженности магнитных полей или магнитных потоков 33/06 электрической мощности 21/08) для считывания знаков механических счетчиков G 06 М 1/274 в цифровых накопителях информации G 11 С 11/18)] использование Эхолоты G 01 S 15/00 [c.223]

ХОЛЛА ДАТЧИК — полупроводниковый прибор, преобразующий на основе Холла эффекта индукцию внеш. магн. поля в электрич. напряжение. Представляет собой тонкую пластинку (или плёнку) полупроводника (напр., Si, Ge, GaAs, InSb), укреплённую (напылённую) на прочной подложке из диэлектрика (слюды, керамики, феррита), с четырьмя электродами для подведения тока и съёма эдс Холла (Fx). [c.413]

Так как сигнал с элемеш а Холла невелик, зависит от силы тока (напряжения питания) и температуры, полупроводниковый датчик (рис. 2.7 содержит, кроме элемента Холла 3, стабилизатор напряжения 7, усилитель 4, формирователь сигнала 5, выходной транзистор 6. Все элементы размещены в одной микросхеме. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...