Флюгге

Задание оказалось нелегким, все выводы приходилось делать по косвенным данным. Известно было лишь следующее ядерное деление впервые открыто в лаборатории Гана через некоторое время немецкий специалист по урану Флюгге прозрачно намекнул о возможности создания атомного оружия немецкая наука была хорошо организована и обладала большими средствами разрушительный характер атомного оружия вполне соответствовал захватническим планам Гитлера. [c.202]

Из (1.14) видно, что критическое усилие можно выразить в зависимости от одного параметра со. Такая зависимость, построенная Флюгге [4.15], показана на рис. 7.2. Из этой фигуры видно, что формула Лоренца — Тимошенко применима при [c.101]

На рис. 9.4 показаны также результаты для длинных оболочек, полученные в [9.17] из решения уравнений Флюгге. Подобные результаты получены также в работе Штурма [9.16]. [c.160]

Как следует из рис. 2.20, результаты расчетов для рассмотренных оболочек средней длины по классической теории и теории Флюгге близки. Отметим также, что величина критического внешнего давления неравномерно нагретой по толщине оболочки, вычисленная с помощью формулы (5.19), примерно на 7% отличается от значения, найденного по формуле (5.20) в предположении равномерного нагрева ее до средней температуры. Результаты расчетов [c.113]

Индексы А и F при числах т, п отвечают моделям Амбарцумяна и Флюгге. [c.293]

II В. Флюгге, что заставляет сомневаться в их точности при ис--пользовании в неисследованных задачах даже в тех случаях, когда эти задачи принадлежат тому же диапазону изменения вели- [c.469]

Общим редактором всей Энциклопедии является С. Флюгге. Кроме того, каждая книга имеет своего титульного редактора. [c.567]

Задачу о кручении валов с большими выточками см. в кр иге Петерсона (R. Е. Peterson), упоминавшейся выше. См. также упоминавшуюся выше книгу под ред. В. Флюгге (W. Fliigge). [c.352]

Теория второго приближения. Основное предположение, на котором строят эти теории, записывается в виде (hfRi) 1. Различные варианты теорий второго приближения были предложены Лявом [175] и Фдюгге [93] (для цилиндрических оболочек). Теория флюгге была использована Ченгом и Хо [61] для расчета оболочек.из композиционных материалов. [c.215]

Пао [214] распространил теорию оболочек Флюгге на задачи термоупругости для ортотропных слоистых оболочек и пблучил конкретные результаты для двухслойных ортогонально-армированных цилиндрических оболочек из стеклопластика, шарнирно опертых по краям и подверженных равномерному температурному воздействию. Сравнение этих результатов с решением, основанном на аналогичном варианте теории Доннелла, показало, что кольцевые усилия и моменты для оболочек с отношением радиуса к толщине порядка 10—5 различаются примерно на 5—10%. [c.237]

Значительное число работ по вязкоупругости композитов появилось за последнее десятилетие, поэтому большинство ссылок на литературу ограничивается именно данным периодом. При этом ссылки, как правило, даются только на новейшие работы, особенно если они сами содержат обзор предыдущих исследований. Мы надеемся, что эти работы, а также монографии по вязкоупругости (Кристенсен [17], Ферри [29], Флюгге (32], Пипкин [77], Уорд [123]) и посвященные композитам обзоры (Беквиз с соавторами [7, 8], Крокоски [61]) безусловно помогут интересующемуся читателю углубить свои знания. [c.103]

Улов Интеллидженс сервис был невелик проанализировав содержание текущих научных журналов, разведчики, как и ученые, убедились, что Флюгге довольно часто печатается если предположить, что это не специальная дезинформация, то ясно, что он не занимается сколько-нибудь серьезными работами. Зато о физике-ядерщике Гейзенберге этого сказать было нельзя — его имя начисто исчезло из печати, и даже когда один из его [c.202]

Но решающая корректировка результата решения задачи устойчивости цилиндрической оболочки в классической постановке связана с учетом отклонений срединной поверхности реальной оболочки от идеально правильной цилиндрической формы, т. е. с учетом так называемых начальных неправильностей или начальных несовершенств. Впервые роль начальных неправильностей обсуждалась и оценивалась в работах Флюгге, Доннела и несколько позже в ряде работ Койтера. Окончательная ясность в этот вопрос внесена сравнительно недавно благодаря работам различных авторов, использовавших машинный счет [23]. [c.266]

Выведенные уравнения применимы к оболочкам произвольной длины. Из них можно получить известные формулы критических усилий для оболочек средней длины, а также формулы Саутуэлла — Тимошенко, Шверина, Бресса — Грасгофа для длинных оболочек. В то же время эти уравнения не намного сложнее уравнений Доннелла. Обычно подобные системы уравнений называют уравнениями типа Доннелла. Более сложные уравнения типа Доннелла при однородных состояниях в проекциях на недеформированные оси получены В. В. Болотиным [4.5 Уравнения типа Доннелла для задачи устойчивости при внешнем давлении выводились Лу [5.7]. Уравнения Лу могут быть получены из уравнений (2.34) как частный случай. В расчетах длинных оболочек часто используют уравнения Флюгге [4.I5J и Сандерса [2.16], которые значительно сложнее уравнений (2.34). Более сложные, чем (2.34), уравнения в смещениях были получены В. М. Даревским [5.2] из уравнений Лява. С по-мош,ью полученных в этом параграфе оценок величин и деформаций аналогичным образом можно упростить и уравнения, отнесенные к недеформированному состоянию оболочек. Для случая однородного исходного состояния анализ уравнений имеется в статье В. В. Болотина [4.5]. [c.64]

Первые эксперименты, выполненные Робертсоном, Флюгге, Вильсоном и Ныомарком, Лундкуистом, Доннеллом (см. [5.1]), не подтвердили результатов классического решения. Критические напряжения получились на 10—50% ниже теоретических. Долгое время считали, что краевые условия для оболочек средней длины и длинных оболочек не оказывают суш,ественного влияния на. величину критической нагрузки. Фррмулу (1.5) считали справедливой и для других граничных условий. Это объяснялось локальностью краевого эффекта и форм потери устойчивости. Уточнение формулы (1.5) для различных граничных условий было получено позже. Из ряда работ этого направления отметим сначала работы, в которых исходное состояние принималось безмоментным. [c.101]

В большинстве упомянутых выше работ для определения верхней критической нагрузки несовершенной оболочки использовались нелинейные уравнения. Этой же цели можно достичь, используя уравнения устойчивости. В этом случае задача заключается в исследовании устойчивости моментных форм равновесия. При этом исходное моментное состояние определяется нелинейными уравнениями. Первыми из работ этого направления были упомянутые выше работы Флюгге [5.4], Койтера [7.36]. В работах Бабкока и Зехлера [7.19] (1962) исследовалось влияние осесимметричной начальной неправильности двух форм [c.123]

Линейная задача. В линейной классической постановке эта задача исследовалась в работах Флюгге [5.4], С. П. Тимошенко [4.16], X. М, Муштари, А. В. Саченкова [11.11] и ряде других работ, В этих работах теми же методами, что и при раздельном нагружении, получены зависимости [c.175]

Постановки задач устойчивости оболочек при неоднородных исходных состояниях были даны в работах Флюгге [5.4]. Им были получены и первые приближенные решения некоторых задач без учета искривлений элементов оболочек в исходном состоянии. С учетом искривлений элементов первые решения были получены в работах Альмрота, Браша [16.10] и Фишера [10.6]. В работе Л. И. Балабуха и Н, А. Алфутова [6.1] развит подход, не требующий предварительного определения исходного напряженно-деформированного состояния. [c.191]

Величина X находится как наибольшее собственное число матриць/ А, которая имеет двухленточное строение. При этом необходимо производить минимизацию по параметру Я. Результаты вычислений по ЭВМ, выполненные методом степенной итерации [14.2], показаны на рис. 12.3 кривой линейная теория . При этом = AqIT — отношение амплитуды усилия к критическому усилию однородного сжатия. Эта величина отличается от единицы только при малых значениях R/h, т. е. в случае относительно толстых оболочек. Таким образом, можно считать, что амплитуда осевого критического усилия при изгибе моментом близка к критическому однородному усилию. Физически это можно объяснить локальностью формы потери устойчивости — изменение усилий в пределах вмятины незначительно. Форма потери устойчивости на половине развертки оболочки показана на рис. 12.2. Изложенная постановка линейной задачи устойчивости при изгибе моментом принадлежит Флюгге [5.4]. [c.194]

I = 550мм при более сложном законе изменения температуры Т , не превышающей Гкр. Видно, что результаты расчета по классической теории (кривая 1) и теории Флюгге (кривая 2) практически совпадают. [c.259]

Из табл. 7.8 и 7.9 следует, что экспериментальные значения осевого усилия составляют 0,390-0,712 от расчетных по формуле (2.1). Для длинных оболочек критическое усилие iVjp, вычисленное на основе уравнений Флюгге, лучше согласуется с экспериментальным значением. [c.292]

В работе К- Форсберга и В,- Флюгге [70] (1966 г.) дано решение для оболоч- ки типа эллиптического параболоида при нормальной сосредоточенной силе. Сингулярное решение строится в виде ряда по косинусам полярного угла. Решения для каждого коэффициента ряда разложено тю степеням параметра, характеризующего форму параболоида. Коэффициенты степенного ряда определены через модифицированные функции Бесселя из рекуррентных, дифференциальных уравнений. , [c.254]

В остальных строках таблицы представлены полученные разными авторами решения для цилиндрических оболочек при произвольных нагрузках, которые были представлены в несвязанной форме, включая сюда хорошо известное решение В. Флюгге, которое уже много лет используется в качестве эталона. Решение Ч. By и Ч. Ли, которое подробно обсуждается ниже в 7.5, является наиболее интересным из них. Оно не предназначалось в качестве решения для тонкостенной цилиндрической оболочки и было получено в качестве побочного результата при нахожде- НИИ решения в рядах для функции нагружения толстостенного цилиндра это решение получалось последовательно по шагам без предварительного угадывания характера окончательного результата, начиная с решения уравнения (6.34) и удовлетворения уравнений трехмерной теории упругости на каждом шаге. [c.468]

В, Флюгге в тех областях нагрузки, для которых хорошо известно, что в них у )авнение (6.34) не является точным. Л. Морли получил, что указанные члены можно записать в компактной форме или просуммировать с членом, содержащим [c.469]

Существенно отличается книга Дж. Белла и от известной книги С. П. Тимошенко (История науки о сопротивлении материалов с краткими сведениями из истории теории упругости и теории соору-жений/Пер. с англ. В. И. Контовта/Под. ред. А. Н. Митинского.— М. Гостехиздат, 1957), которая, будучи значительно меньшего объема, практически в равной мере касается и теоретических, и экспериментальных исследований, уделяя значительное внимание биографиям ученых. В целом же все три труда И. Тодхантера и К. Пирсона, С. П. Тимошенко и Дж. Белла в совокупности создают картину развития и современного состояния механики твердого деформируемого тела, в особенности, если к ним присоединить упомянутые выше тома VI, VIa/2, VIa/3 и VIa/4 физической энциклопедии, издаваемой под редакцией Флюгге. Приходится только сожалеть, что не все из отмеченных книг изданы в переводе на русский язык . [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...