Интервал световой

Рис. 10.12. Чтобы световой импульс Р, имеющий скорость с, прошел к наблюдателю О (см. рис. 10.10), этот импульс должен пройти до и, отразившись, вернуться к / (обш,ая длина пробега равна 2L) за то время, в течение которого зубцы колеса по вернутся на один интервал. Физо определил с, измерив расстояние L и угловую ско рость вращения зубчатого колеса R.

Покажем на основании простого рассуждения, что явление замедления времени представляет собой обязательное следствие инвариантности скорости света. Поместим в системе отсчета S эталонные часы. Эти часы можно использовать для измерения интервала времени т, в течение которого световой сигнал проходит постоянное расстояние L от неподвижного источника до неподвижного зеркала и такое же расстояние обратно. Путь, по которому распространяется луч света, параллелен оси у. Таким образом, [c.357]

Можно произвести отсчет по любым часам в системе S. Все другие часы, неподвижные в системе 5, обязательно отсчитают тот же самый интервал времени. В частности, мы можем произвести отсчеты по тем часам в системе S, которые находятся ближе всего в пространстве к единственным часам в системе 5,. используемым для опыта по отражению. Какие-то одни часы в системе отсчета S будут ближе всего к стандартным часам в системе S, и по ним будет производиться отсчет времени, когда в системе отсчета 5 дается световой сигнал. В момент, когда этот световой сигнал возвращается и отмечается часами в системе отсчета 5, к этим часам ближе всего находятся другие-часы в системе S, по которым и будет производиться второй отсчет времени для системы 5. [c.358]

Рис. 11.27, Интервал s между испусканием светового сигнала (при i = 0) и приемом его в какой-либо точке (х,у,г) равен нулю — t - (х + у + г ) t - t й.

Рис. 11.28. В системе S интервал между событиями излучения светового сигнала и его приема равен нулю. Таким образом, в этом случае s = s.

В этом случае мы называем интервал пространственноподобным. Если каждое из двух событий находится внутри светового конуса другого события, то [c.367]

Рис. 11.32. Так как квадрат интервала s является инвариантом по отношению к преобразованию Лоренца, то на схеме светового конуса системы S получается та же гипербола. Но точка, соответствующая событию 2, находится на другом месте. Почему

В соответствии с этим при многочисленных световых измерениях необходимо принимать во внимание особенности глаза, заставляющие выделять определенный узкий участок длин волн из всего многообразия электромагнитных колебаний. Нередко термином свет называют именно узкий интервал, заключенный примерно между 400 и 800 нм. С этой точки зрения интерес представляет не просто восприятие энергии, а световое восприятие ее. Поэтому следует установить переход от энергетических величин к величинам, характеризующим световое восприятие, и целесообразно ввести специальную систему единиц, приспособленную к свойствам глаза человека. [c.51]

Поэтому принято переходный множитель, определяющий в ваттах МОЩНОСТЬ, необходимую для получения светового ощущения, вызываемого потоком в 1 люмен, измерять для определенного узкого интервала длин волн, соответствующего максимуму чувствительности глаза, а именно, X = 555 нм. Этот фактор А носит название механического эквивалента света. По новым измерениям он равен [c.55]

Важное отличие матового стекла от самосветящегося источника света состоит в следующем фазовые соотношения между световыми колебаниями в разных точках матового стекла нерегулярны, но неизменны во времени. Поэтому зернистая структура освещенности экрана также постоянна во времени. В случае же самосветящегося источника разность фаз колебаний в двух каких-либо точках его поверхности будет быстро изменяться, что приведет, очевидно, к хаотическому движению зерен и исчезновению зернистой структуры при экспонировании в течение достаточно большого интервала времени. Поэтому при использовании самосветящихся объектов в обычных условиях, с инерционными приемниками излучения, мы не наблюдаем зернистой структуры. Можно сказать, что фотографии, полученные с помощью матового стекла, отвечают мгновенному распределению освещенности, возникающей в случае самосветящихся источников. [c.110]

Следует подчеркнуть, что указанное преобразование зарегистрированных сведений осуществляется чрезвычайно быстро. Минимальное время,необходимое для восстановления изображения, можно оценить с помощью следующих рассуждений. Пусть просвечивающая волна представляет собой световой импульс с длительностью т. Импульс ограниченной длительности можно рассматривать как набор монохроматических волн, причем спектральная ширина импульса бv, согласно изложенному в 21, связана с т универсальным соотношением бvт = 1. Голограмма, будучи, по существу, дифракционной решеткой, произведет спектральное разложение импульса, и изображение каждой точки предмета будет соответствующим образом расширено. Для того чтобы такое уширение практически не было заметным, спектральная ширина импульса должна быть меньше интервала частот, разрешаемого голограммой-решеткой (см. 50). На основе высказанных соображений легко показать, что длительность импульса должна удовлетворять условию [c.268]

Таким образом, единственное направление, по которому в силу взаимной интерференции волн может распространяться излучение, есть направление, определяемое условием os б = с/у, имеющим смысл только в случае движения со сверхсветовой скоростью (и > с). Конечно, в реальном опыте световой конус не будет бесконечно тонким, ибо поток летящих электронов имеет конечную апертуру и известный разброс скоростей у, равно как и показатель преломления п имеет несколько различные значения для разных длин волн видимого интервала. Все это дает более или менее узкий конический слой около направления, определяемого условием os 9 = dv. [c.764]

В основном различают два типа когерентности — пространственную и временную. Чтобы свет обладал временной когерентностью, он должен состоять из волн одной строго определенной длины иными словами,. это должен быть строго монохроматический свет. Пространственная когерентность характеризует регулярность фазы световой волны по ее фронту (временная когерентность, как мы виде.пи, связана с регулярностью фазы световой волны вдоль направления ее распространения). Свет с высокой степенью временной когерентности можно описать, считая, что все гребни волн должны распространяться в пространстве на строго определенных одинаковых расстояниях друг от друга. Если гребни какой-либо плоской световой волны неожиданно собьются с шага так, что интервал между последующими гребнями увеличится, то это будет равносильно внезапному изменению разности фаз между. этой и другой, интерферирующей с ней волной. В таком случае интерференционная картина смещается на. экране влево или вправо. В излучении, не обладающем временной когерентностью, интервалы между гребнями волн случайны и нерегулярны, по.этому интерференционная картина смещается очень быстро и хаотически. В результате мы видим равномерно освещенный экран. [c.11]

Величину светового потока спектрального интервала dX по аналогии с (24.1) представим в виде [c.132]

Напомним, что для измерения интервала требуются часы, расставленные в разных местах, и для их синхронизации необходимы световые сигналы. Таким образом, для определения интервала в общем случав необходимы измерения при помощи всех трех основных инструментов . [c.282]

Для количественного анализа проблемы освещения необходимо знать единицы измерения. Освещенность могла бы определяться в ваттах на квадратный метр поверхности, но при этом не учитывалось бы свойство человеческого глаза по-разному воспринимать различную длину волн светового спектра. Для того чтобы учесть это свойство, была введена единица люмен (лм). Световой поток Ф источника света в люменах, имеющего спектр энергии РЩ в ваттах на единицу интервала волнового спектра, равен [c.265]

Мы располагаем различными техническими средствами, которые позволяют обнаруживать и измерять излучение электромагнитных волн любого диапазона — от длинных, применяемых в радиотехнике, до кратчайших, регистрируемых счетчиками проникающих излучений, но, как бы ни была велика мощность излучения, мы по отношению к нему слепы , если длины волн этого излучения выходят за границы указанного интервала. Более того, даже внутри этого интервала чувствительность нашего глаза различна и, следовательно, различные участки видимой области спектра обладают различной световой эффективностью ) Это значит, что светящиеся поверхно- [c.291]

Если бы волновой интервал светового излучения был бесконечно мал, а оптическая система (обьектив) совершенна, то функция у/д(х,у) [c.175]

Правило смещения. Установленное Вином правило смещения гласит длина волны, соответствующая максимальной излучательиой способности, обратно пропорциональна абсолютной температуре. Прежде чем доказать это, введем функцию е(Я,, Т). Очевидно, e(v, T)dv и г к, T)dX есть световой поток, приходящийся на интервал частот dv или, соответственно на интервал длин волн dX. Поскольку e(v, T)dv = e(l, T)dK то отсюда следует [c.328]

В зависимости от условий освещенности и чувствительности фотопленки путь свету от объектива к фотопленке открывается с помош.ью затвора на заданный интервал времени, обычно на сотые доли секунды. Световой поток регулируется н 1со,яьцевым отверстием в диафрагме за объективом, диаметр отверстия можно плавно изменять. [c.273]

Особый интерес представляют два источника ошибок в опытах этого типа. Во-первых, в измеренный интервал времени входит не только время прохождения света, но также и время пробега электронов, переносящих сигнал между электродами фотоэлемента. Время пробега электронов зависит от положения изображения источника света на фотокатоде. Перемещение изображения на несколько миллиметров вызывает разность во временах пробега порядка 10- с. В ранних опытах этого типа сравнивались промежутки времени для двух световых пучков. Длина пробега одного пучка была постоянной, а длина пробега другого менялась. Однако было невозможно сфокусировать на фотокатоде совпадающие изображения от обоих пучков. Используя один пучок, Бергстранд получал только одно изображение. При этом надо было вводить поправку на время пробега электронов, но благодаря надлежащей фокусировке он смог добиться того, чтобы поправка была постоянной для данного прибора. Во-вторых, в точках максимума и минимума силы тока фотоэлемента, изменяющейся по синусоидальному закону, [c.321]

Есть все основания полагать, что свет, испускаемый каким-либо атомом, сохраняет характер поляризации неизменным на протяжении времени, довольно длительного по сравнению с периодом колебания. Действительно, интерференция световых пучков (даже излучаемых не лазерами) может происходить при очень большой разности хода (до миллиона длг н волн), когда, следовательно, интерферируют между собой волны, кспущенные в начале и в конце временного интервала, охватывающего миллион колебаний. Возможность возникновения при этом интерференции доказывает, что состояние поляризации сохраняется на протяжении большого числа колебаний. Таким образом, излучение отдельных атомов может при благоприятных обстоятельствах (разреженный газ) сохранить неизменной не только начальную фазу, но и ориентацию колебаний в течение довольно длительного времени ( 10 с). [c.380]

Та совокупность электромагнитных волн, которая называется светом (иногда видимым светом), представляет собой узкий интервал длин волн, заключенных примерно между 400 и 800 нм. Они действуют непосредственно на человеческий глаз, производя специфическое раздражение его сетчатой оболочки, ведущее к световому восприятию. Вследствие этого указанный интервал длин вОлн играет особую роль для человека, хотя по своим физическим свойствам он принципиальнане отличается от примыкающих к нему более длинных и более коротких электромагнитных волн. Несмотря на то, что границы светочувствительности глаза субъективны, тем не менее резкое падение чувствительности человеческого глаза к концам этого интервала (ср. 8) оправдывает установление специальных названий для соседних областей спектра. [c.400]

Большим преимуществом всех приемников света, использующих внешний фотоэффект, является то обстоятельство, что их фототок не изменяется при изменении нагрузки. Это означает, что при малых значениях фототока можно применить практически сколь угодно большое сопротивление нагрузки и тем самым достичь значения падения напряжения на нем, достаточно удобного для регистрации и усиления. С другой стороны, заменяя сопротивление на емкость, можно, измеряя напряжение на этой емкости, получать величину, пропорциональную усредненной величине светового потока за заданный интервал времени. Последнее чрезвычайно важно в тех случаях, когда необходимо измерить световой поток от нестабильного источника света — ситуация, типичная для спектроаиалитиче-ских измерений. [c.651]

Таким образом, величина светового потока с1Ф данного спектрального интервала связана с шириной этого интервала iiv соотношением с1Ф = vdv, где v — коэффициент, характеризующий ис-пускагпельную способность нашего тела для частоты V. [c.688]

Мы можем, конечно, представить испускательную способность не в функции частоты V, а в функции длины волны Я, т. е. построить график не Е , а х (см. рис. 36.3, 6). Поскольку площади как под той, так и под другой кривой определяют интегральную энергию излучения, то рационально выбрать масштабы так, чтобы площади эти были равны. Выделяя каждый раз площадку, дающую величину одного и того же светового потока йФ, приходящегося на интервал частот или интервал соответствующих длин Еолн дХ, найдем [c.688]

Преобразователем является фотодиодная матрица МФ-14Б, в плоскости которой находятся 32X32 чувствительных элемента. Матрица включена в режиме накопления и осуществляет преобразование оптического сигнала в электрический аналоговый пропорционально величине светового потока за время накопления. Допускается регулирование интервала времени накопления и чувствительности по условиям освещенности рабочей сцены. Результат обработки изображения в цифровой форме выдается через выходной буфер ЭВМ в систему управления роботом. СТЗ имеет две градации яркости (выходной сигнал в виде цифрового шестнадцатиразрядного двоичного кода) время обработки изображения 60 мс разрешающая способность 2,5 мм. [c.348]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Фотоэлектрические преобразователи типа ПФС и моделей 76101—76401 выпускаются серийно и предназначены для многодиапазонной сортировки. Световой поток от источника света 1 (рис. 11.3, д), размещенного в осветителе 2, направляется на зеркало 17, закрепленное на скрученной ленте 16, на которую через пружинный угмьник 15 воздействует измерительный шток 7. Механическая часть измерительной цепи унифицирована с оптикатором (см. п. 5.5). Отражаясь от зеркала /7, световой индекс освещает один из фоторезисторов 5, номер которого определяет номер сортировочной группы. При засвечивании фоторезистора меняется его омическое сопротивление и выдается сигнал в цепь исполнения. В преобразователях моделей 76101—76401 перед набором фоторезисторов установлена коробчатая маска 3 со щелями, шаг которых соответствует интервалу сортировки. Чтобы повысить разрешающую способность преобразователей, в маске 3 перед каждым фотоприемником делают две щели с шагом, равным 0,5 от интервала сортировки [c.307]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

Акустооптнч. фильтры — устройства, позволяющие выделить из широкого спектра оптпч. излучения достаточно узкий интервал длин световых волн, удовлетворяющих условию Брэгга. Изменяя [c.48]

Здесь — спектральное распределение эиергии излучения, ж(Х), /(Х), г( ) — удельные коэф. цвета мо-нохроматпч. излучений, 683 — коэф. перехода от энергетич. величины лучистого потока (в Вт) к фото-метрич. величине светового потока (в люменах). Интервал суммирования обычно берётся 5-f-lO нм. [c.418]

Частицы нулевой массы (напр,, фотоны) в любой системе отсчёта движутся со скоростью света с. Поэтому М. л. таких частиц будут изображаться изотропными кривыми в п.-в., интервал между любыми дву.мя точками на к-рых (понимаемый как интеграл от з) равен нулю. В п.-Б. Минковского М. л. безмассовых частиц, пересекающих начало четырёхмерной системы координат, образуют световой конус, разделяющий п.-в. [c.157]

Операция устранения расходимостей может быть формализована и без использования соотношений П. типа (2), т. к. в пространственно-временном представлении УФ-расходимости обусловлены особенностями гронагаторов (одночастичных ф-ций Грина) Штюкель-берга — Фейнмана [Е. С. О. Stue keIberg, 1948 Фейнман, 19491 по переменной квадрата интервала = = — X на поверхности светового конуса ( = 0). [c.564]

В настоящее время (1990-е гг.) существует много разл. лазеров, работающих во всех диапазонах спектра — от рентгеновского до далёкого инфракрасного. Однако применение лазерных усилителей в оптич, приборах до сих пор весьма ограничено. Связано это с тем, что усилители в лазерах и оптич. системах используются по-разному. В лазерах обычно стремятся получить предельно высокую направленность излучения, применяя для этого оптические резонаторы и ограничивая число генерируемых мод. В оптич. системах обычно требуется передать болыпой объём информации, заложенный в распределении амплитуд и фаз (иногда и поляризации) по полю зрения, на к-ром укладывается порядка 10 разрешаемых элементов. Такая много-канальность и есть одно из осн. преимуществ оптич. систем с У. я. Это накладывает дополнит, требования на У. я. для оптич. приборов, к-рый должен обладать большой угл. апертурой, чтобы пропустить большой объём информации, обеспечивать значит, усиление за один проход усиливающей среды и, естественно, не должен вносить искажений в усиливаемые световые поля. Достижение высокого усиления (а желательно иметь коэф. усиления 0,1 — 1,0 сми составляет осн. трудность на пути создания лазерных У. я. для оптич. систем. Высокий коэф. усиления (при прочих равных условиях) легче получить для узкого спектрального интервала и в коротких импульсах. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...