Холла коэффициент данным

Электропроводность, коэффициент термоэдс и эффект Холла образцов данных систем измерялись компенсационным методом. Как видно из табл. 1, с увеличением х (содержания 5 в составе) электропроводность увеличивается от 10 (для. ч = 0) до 50 ом -см (для х=1), а коэффициент термоэдс уменьшается от 560 до 20 мкв град. При таком переходе энергия активации электропроводности уменьшается от 0,2 до 0,022 эв. [c.60]

Эффект Холла. (Основные теоретические и экспериментальные данные об эффекте Холла представлены в [7]. Коэффициент Холла R в металлах может быть поло- [c.738]

В табл. 30.7 и 30.8 и на рис. 30.70—30.76 приведены данные о коэффициенте Холла ферромагнетиков п редкоземельных металлов. [c.760]

Рис. 1.7. Изменение физических свойств твердости Нв, предела прочности при сжатии Осж, модуля упругости Е, коэффициента теплопроводности X, удельного электросопротивления р, коэффициента теплового расширения а, коэффициента Холла Rx углеродных материалов в зависимости от температуры обработки (вид материала указан в нижнем индексе I — КПГ, 2—ГМЗ, 3—ЕР). Для материала ЕР даны значения в параллельном (II) и перпендикулярном ( L) оси прессования направлениях

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

Рис. 26.14. Зависимость ферромагнитного коэффициента Холла сплава Fe — Ni от концентрации Ni [105] (А, ,0—данные разных авторов).

Для одиночных двумерных выступов на гладких поверхностях Холл [30, 31, 33] установил связь между возникновением кавитации и свойствами пограничного слоя на таких поверхностях. Он проводил эксперименты с несколькими основными геометрическими формами изломов поверхности на гладких плоских пластинах. Бенсон [7] использовал тот же самый метод для обобщения экспериментальных данных, полученных в случае одиночных трехмерных элементов шероховатости. В методе Холла предполагается, что влияние шероховатости, показанной схематически на фиг. 6.6, а, обычно зависит от местного распределения скорости и давления в пограничном слое. Так, коэффициент минимального давления, обусловленного элементом шероховатости в пограничном слое, должен быть функцией гидродинамических параметров, таких как [c.290]

Очевидно, что для данного материала с известной концентрацией носителей этот эффект можно использовать для определения магнитной индукции. Ясно, что для повышения чувствительности необходимо использовать материал с низкой концентрацией носителей. Так как коэффициент Холла [c.131]

Наличие описанного явления (т. е. неравенство нулю коэффициента Холла А), как и отсутствие переноса вещества с током, может рассматриваться как доказательство электронной природы явления электропроводности в данном веществе. [c.24]

Особое место в исследованиях влияния добавок на графитацию занимает бор. В ряде работ [2-1] было показано, что небольшие добавки бора значительно снижают электрическое сопротивление углеграфитовых материалов и изменяют температурный коэффициент сопротивления от отрицательного к положительному с переходом через нуль. Подобным образом изменяются коэффициент Холла, термо-э. д. с., средняя магнитная восприимчивость. В данном случае бор может рассматриваться как акцепторная добавка, входящая в состав углеродных веществ без соблюдения правила стехиометрии. Акцепторное действие бора проявляется уже после введения его в материал в количестве сотых долей процента. Оно заключается в захвате электронов, принадлежащих углеродным атомам и в разрыве валентных связей между атомами углерода. Последнее обстоятельство активирует перестройку структуры при графитации. Электронно-микроскопические исследования материалов, легированных бором, позволяют обнар жить дислокационные петли. [c.290]

Для жидких полупроводников наиболее важными из всех физических свойств являются параметры электронного переноса. Поэтому неудивительно, что большую долю существующей информации составляют результаты исследований электропроводности о, которая представляет собой наиболее легко измеряемый кинетический параметр. Частота исследований других характеристик быстро уменьшается в последовательности термо-э. д. с. 5 (коэффициент Зеебека), коэффициент Холла / н и теплопроводность х. В данной главе каждой из названных характеристик, а также магнитной восприимчивости хм посвящены отдельные параграфы. Исследования ядерного магнитного резонанса и оптических свойств настолько редки, что представляется более уместным объединить изложение имеющейся информации с обсуждением интерпретации результатов таких измерений. Это сделано в гл. 6—8. [c.20]

Следует обратить внимание на то, что, поскольку поле Холла направлено против оси у (фиг. 1.3), коэффициент Ец должен быть отрицательным. С другой стороны, если бы заряд носителей был положительным, знак их а -компоненты скорости был бы обратным и сила Лоренца осталась бы неизменной. В результате поле Холла имело бы направление, противоположное тому, которое оно имеет при отрицательно заряженных носителях. Этот вывод очень важен, поскольку он означает, что измерения поля Холла позволяют определить знак носителей заряда. Экспериментальные данные, впервые полученные Холлом, находились в согласии со знаком заряда электрона, определенным позднее Томсоном. Одна из замечательных особенностей эффекта Холла заключается, однако, в том, что в некоторых металлах коэффициент Холла положителен, и поэтому носители в них должны, видимо, иметь заряд, противоположный заряду электрона. Это еще одна загадка, решение которой должна дать полная квантовомеханическая теория твердого тела. В настоящей главе дан лишь простой анализ в рамках модели Друде хотя он и не способен объяснить существование положительных коэффициентов Холла, он часто находится в довольно хорошем согласии с экспериментом. [c.28]

Расхождение устраняется при использовании квантовой статистической механики. Однако в некоторых металлах сам знак термо-э. д. с., т. е. направление термоэлектродвижущего поля, противоположен предсказываемому моделью Друде. Это такая же загадка, как и расхождение в знаке коэффициента Холла. Квантовая теория твердого тела может объяснить также и обращение знака термо-э. д. с., но в данном случае ее триумф оказывается довольно скромным, ибо подлинная количественная теория термоэлектрического поля до сих пор еще не создана. При последующем обсуждении мы отметим некоторые особенности этого явления, которые делают чрезвычайно трудным его точный расчет. [c.40]

Подтверждением модели деформационного урочнения, как указывает Конрад [63], является достаточно хорошее соответствие величин а, получаемых из зависимости о = / (р )> теоретическим значениям, вычисленным по этой модели. Кроме того, коэффициенты К,у, вычисленные по имеющимся в литературе данным измерения плотности дислокаций (в меди, серебре, железе, ванадии и вольфраме), достаточно хорошо совпадают с экспериментальными значениями коэ( х[зициента /Су, определенными по кривым Холла — Петча [63]. [c.118]

Нормальная температура для гальваномагнитных преобразователей Холла. Нормальные пределы температуры для преобразователей Холла зависят от температурных коэффициентов э. д. с. Холла Цих —0,015% на 1 °С и от температурных коэффициентов сопротивления riRx 0,08%. Экспериментальные данные 30] подтвердили возможность получения антимо-нида индия ( nSb), у которого температурный коэффициент сопротивления находится в диапазоне 0,01. .. 0,057о на 1 °С. Для преобразователей классов 0,1 в этом случае нормальный предел температуры составит 2°С. [c.202]

Тогда соответственно изменяется и длина пути испарения. Но, поскольку Холл и Дидериксен приводят суммарные данные по влиянию давления на время испарения капель, не выделяя отдельно влияние коэффициента теплоотдачи и скрытой теплоты испарения, мы примем их без изменения, учитывая лишь [c.38]

На рис. 5.6 даются зависимости парциальных давлений трехатомных газов phjO, РсОг и приведенного коэффициента Холла (подвижности электронов) р/ , необходимых при расчете потерь на излучение и от эффекта Холла соответственно. Парциальные давления приведены для атмосферного давления и Со, = 23,15 вес.%. Значения р/Б даны для Со, = 23,15 вес.%. Характерно, что приведенный коэффициент Холла при низких давлениях имеет экстремальную зависимость от температуры. Величина электропроводности, как известно, существенным образом зависит от давления и концентрации кислорода в окислителе. Для рассматриваемого рабочего тела такие зависимости показаны на рис. 5.7, а (при Со, = 23,15 вес.% и различных р) и на рис. 5.7, б (при р = 1 ата и различных Со,)-Следует отметить, что величина о зависит от р в степени а, где а 1, а не 0,5, как показывает элементарная теория электропроводности. Аналогичный результат получен в [122]. [c.127]

Из соотношения (3.10) можно понять, что необходимость обеспечения высокого коэффициента эффективности теплопередачи может вступить- в конфликт с требованиями к величинам других характеристик рабочего тела. Чтобы найти наилучший компромисс между этими факторами, необходимо провести на ЭВМ численное моделирование работы всей системы при ис-пользованиии различных рабочих тел для нескольких вариантов двигателя. Это очень долгий и сложный процесс, являющийся к тому же весьма дорогостоящим мероприятием при проектировании, и поэтому при начальных оценках и проработках конструкции его, конечно же, не стоит применять. Эмпирических формул типа соотношений Била или Мальмё, которые помогали бы при выборе рабочего тела, не существует, по-видимому, вследствие недостатка в экспериментальных данных, что не позволяет получить более или менее разумных корреляционных зависимостей. Однако предложенный Уокером [10] простой подход, основанный на результатах оригинального исследования установившегося течения Холла [И], позволяет приближенно дать частичный ответ на поставленный вопрос. Применяя аналогию Рейнольдса, связывающую тепловой поток и сопротивление трения во внутренних течениях, можно выразить сравнительный тепловой поток при использовании конкретного рабочего тела для системы с заданным отношением сопротивления к тепловому потоку и заданным диапазоном температур соотношением [c.310]

С помощью данных по измерению коэффициентов Холла можно получить более ценную информацию. Значения коэффициента Холла, приведенные в приложении XIV по литературным данным, к удивлению показывают, что многие жидкие металлы по своему поведению приближаются к ярко выраженному случаю газа свободных электронов N е R=—1). Учитывая крайнюю трудность при выполнении точных измерений коэффициента Холла, можно сказать, что данные различных источников совпадают очень хорошо. Поведение, соответствующее состоянию почти свободных электронов таких металлов, как галлий, германий и олово, к удивлению, учитывает и воз- [c.138]

По термодинамическим данным, в этих жидких сплавах должны обнаруживаться по преимуществу связи разнородных атомов. Прямое доказательство, основанное на изучении дифракции, говорит о том, что в некоторых случаях жидкость состоит из структурных комплексов, образованных прочными ассоциациями компонентов. Такое комплексообразование наиболее очевидно в жидкости при составе, соответствующем соединению в твердом состоянии. Эти комплексы по структуре совершенно отличаются от соответствующих твердых веществ, но имеют сходные характеристики связи. Получающаяся в результате этого локализация электронов проводимости в связанных состояниях между связанными в комплексы атомами и дает наблюдаемое максимальное удельное сопротивление при составе соединения. Зависимость от состава удельного сопротивления часто можно объяснить в терминах вырождающейся полупроводимости в жидкости при нестехиометрических составах, в то время как его температурной зависимостью можно объяснить разрушение комплексообразной структуры и получающееся в результате увеличение концентрации отрицательных носителей тока за счет освобождения электронов из связанного состояния. Значение коэффициента Холла, соответствующее состоянию почти свободных электронов в некоторых жидких интер металлических соединениях, очевидно, не является точной мерой действительной свободы электронов. Некоторое количество свободных электронов всегда присутствует в таких жидкостях (только жидкости с удель- [c.175]

Рис. 26.10. Зависимость ферромагнитного коэффициента Холла для усов железа от температуры [98]. (Штрих-пунктирная линия — данные [97] для поликристалличес-кого железа).

Предложена двухзонная модель энергетического спектра электронов бинарных соединений V5SI3 и УбОез с тетрагональной структурой. С помощью этой. модели рассчитаны некоторые параметры переноса и электронного спектра эффективные массы электронов и дырок, их подвижность и концентрацил, а также плотность состояний вблизи уровня Ферми при О К. энергия частичного перекрытия валентной зоны и зоны проводимости. При расчетах указанных параметров использовались данные о коэффициентах электропроводности, абсолютной термоЭДС, Холла, магнитной восприимчивости, а также их температурных зависимостях. [c.118]

Подробное исследование основных свойств расплавленного теллура было проведено Кабане и Фриделем [34]. Их заключения в значительной степени основаны на нейтронографических исследованиях Турана и Брейля [244, 245], обсуждавшихся в гл. 3, 5, которые показывают, что при умеренных температурах атомы Те связаны в основном тремя ковалентными связями с соседними атомами. В рамках модели молекулярных орбита-лей, обсуждавшейся в гл. 5, 3, третья ковалентная связь приводит к тому, что электрон занимает антисвязывающие ст -со-стояния, которые образуют зону проводимости Те. Поэтому Кабане и Фридель предложили считать, что лежит в зоне проводимости, что находится в соответствии с отрицательными значениями коэффициента Холла. Они также провели подробный анализ данных по сдвигу Найта и пришли к заключению, что его значение согласуется со значением Л (Е/), принятым в их модели. Предполагается, что среднее координационное число 2 уменьшается до значений меньше 3 при Г<500°С [34, 245], но эта тенденция, по-видимому, меньше, чем предполагалось вначале, поскольку Туран [243] недавно-обнаружил, что г = 2,85 при 403 °С. Переход с повышением температуры от образования связей с двумя соседними атомами к образованию трех валентных связей Кабане и Фридель приписали возрастанию энтропии. [c.174]

Величины коэффициента размножения и изотермического коэффициента реактивности для реактора Колдер-Холл рассчитаны по многогрупповой методике (см. разд. 10.3.3). Результаты, интерпретированные в соответствии с формулой четырех сомножителей, представлены в табл. 10.2 (начало кампании) и в табл. 10.3 (при выгорании 800 Мвт ymKulm, т. е. приблизительно в середине кампании) [73]. При расчетах данных табл. 10.3 отравляющий эффект продуктов деления, включая ксенон-135 и самарий-149, не рассматривался, т. е. все изменения реактивности связаны лишь с выгоранием урана-235 и накоплением плутония-239. [c.463]

Несмотря на то, что при расчете рассмотренных температурных коэффициентов был сделан ряд существенных упрощений (равномерное по топливному элементу выгорание урана-235 и накопление плутония-239, пренебрежение поглощающим действием продуктов деления), расчетные данные находятся в хорошем согласии с экспериментальными [74]. На первый взгляд может показаться, что положительный изотермический температурный коэффициент реактивности в середине кампании реактора при температуре около 500° К может вызвать неустойчивость работы реактора. Однако, благодаря отрицательному мгновенному температурному коэффициенту топлива и большой теплоемкости замедлителя, приводящей к медленному увеличению температуры реактора, в управлении реактором перемещениями регулирующих стержней или другими способами не возникает особых трудностей. Это подтверждено изучением переходных режимов на реакторе Колдер-Холл [75] во всех опытах реактор оставался устойчивым, а если тепловыделение увеличивалось, то очень медленно. [c.465]

Взяв объемную концентрацию носителей 1,23 10 см я ць = = 750 см /В-с, можно рассчитать коэффициент Холла и удельное сопротивление при комнатной температуре как функции поверхностного потенциала. Расчеты поверхностной подвижности не распространены пока на случай вырождения. Грин > получил выражение для подвижности электронного газа, весьма схожее с результатом Земела [109] для невырожденного случая. Из-за отсутствия численных значений для случая вырождения в расчете подвижности были использованы невырожденные величины. Питературные данные по холловской поверхностной подвижности очень ограниченны даже для невырожденного случая [ПО]. [c.379]

Исследование тонких слоев 5пТе показало, что поверхностное рассеяние в них является в значительной степени зеркальным [66]. Свойства пленок толщиной всего в 300 А (подвижности при комнатной температуре и при 77 К) практически те же самые, что и у монокристаллов (по данным Олгейера и Хаустона [7]). Как показывает опыт, наблюдается систематический рост коэффициента Холла с уменьшением толщины пленки. Объяснения этому квлению пока не дано. [c.386]

Таблица коэффициентов отражения дана Холлом [51] для п, х = 0,1—6 Вашичеком [52] с дополнениями 17 [c.259]

На рис. 7.15 приводятся результаты аналогичной обра-)тки опытных данных Холла и Прайса, полученных для )ех различных законов подвода теплоты. Исходные дан-эге о распределении локальных коэффициентов тсплоот-ачи по длине трубы показаны на рис. 7.16. Опыты прожились при развитом динамическом пограничном слое [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...