Постоянное слабое магнитное поле

Постоянное слабое магнитное поле. Обратимся к вопросу об электромагнитных свойствах сверхпроводников. В этом параграфе мы ограничимся рассмотрением поведения сверхпроводников в достаточно слабых полях, величины которых малы по сравнению с величиной критиче- [c.398]

Увеличение концентрации примесей приведет, очевидно, к тому, что радиус корреляции электронов в сверхпроводнике будет уменьшаться. Для достаточно концентрированного сплава роль параметра корреляции перейдет от Е,, к длине свободного пробега электронов. При таких концентрациях мы вправе ожидать появления новых характерных свойств у сверхпроводника. Не ставя своей целью в этой книге последовательное изложение теории сверхпроводимости, мы коснемся здесь только одного вопроса — о свойствах сплавов в постоянном слабом магнитном поле. Это позволит нам, однако, в полной мере продемонстрировать своеобразную технику теории поля, чрезвычайно полезную при изучении такого рода объектов. [c.422]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

В области очень слабых магнитных полей (участок /, рис. 6-1) магнитная индукция растет линейно с ростом напряженности, магнитная проницаемость остается постоянной это так называемая начальная относительная магнитная проницаемость. Эта область намагниченности используется обычно в технике слабых токов (нелинейная зависимость между магнитной индукцией и напряженностью поля приводит к искажению передаваемых сигналов). В области средних полей (участок 2) магнитная проницаемость резко возрастает и проходит через максимум. В первой части этого участка рост магнитной индукции происходит очень круто. В области средних полей (участок 3) происходит лишь слабое увеличение магнитной индукции. В области сильных полей (участок 4) рост магнитной индукции происходит очень замедленно по пологой прямой (наступает насыщение). К числу ферромагнитных материалов по своим свойствам можно отнести магнитную [c.290]

Более детально спектр э.д.с. поперечной индукции в постоянном продольном магнитном поле с учетом закручивания и гистерезиса исследовался в [35]. Эти исследования показали, что э.д.с. поперечной индукции имеет (при синусоидальном первичном токе) сложный спектр, состоящий из четных и нечетных гармоник частоты первичного тока (четная обусловлена продольным магнитным полем, нечетная — закручиванием) некоторые черты спектра могут быть объяснены магнитной и упругой неоднородностью в ферромагнитной проволоке и наличием в ней постоянного циркулярного намагничивания. Таким образом, изучение спектра э.д.с. поперечной индукции дает возможность судить о некоторых свойствах ферромагнитных материалов. Можно еще добавить, что продольное магнитное поле влияет на четные гармоники гораздо сильнее, чем на нечетные. Закручивание же, наоборот, очень сильно влияет на нечетные гармоники и слабо на четные. Эти выводы подтверждаются экспериментально. [c.49]

В области сильного тока применяют в основном электротехническую сталь и технически чистое железо, В области слабого тока применяют материалы специального назначения с высокой магнитной проницаемостью в слабых магнитных полях, с малыми потерями в полях высокой и сверхвысокой частоты, с постоянной магнитной проницаемостью, с высокой индукцией насыщения, а также термомагнитные и магнитострикционные. [c.130]

Отличие пермеаметров для магнитномягких материалов от пермеаметров для материалов магнитнотвердых заключается в большей точности измерения слабых магнитных полей в первых и значительно более высоких предельных магнитных полях в последних. Так, например, сама величина напряженности магнитного поля в начальной части кривой индукции листовой электротехнической стали меньше, чем допустимая погрешность при определении напряженности магнитного поля при исследовании сплавов для постоянных магнитов, Извест- [c.157]

В (8.1) мы объединили импульс и вектор-потенциал в единый вектор Р. Если описывать движение электрона в Р-пространстве, то и здесь мы находим из (8.4) и (8.7) круговые орбиты на плоскости постоянной энергии, т. е. плоскости, перпендикулярной к В. Переход к описанию в Л-пространстве встречает затруднения если перейти от функции Гамильтона в (8.1) к соответственному оператору Гамильтона, то Р будет оператором, компоненты которого не коммутируют. Компоненты Р/% (которые соответствуют компонентам Л при отсутствии магнитного поля) не могут, следовательно, служить осями (классического) пространства для описания движения электрона. (Для более подробного ознакомления см., например, Брауэр [9].) Для слабых магнитных полей можно не считаться с этими возражениями и отождествить Р/А-пространство с Л-пространством при отсутствии магнитного поля. Тогда (8.4) вместе с (7.7) дает закон движения для Л-вектора электрона [c.42]

Будем считать, что анизотропия плазмы связана только с присутствием постоянного однородного магнитного поля (индукцию которого внутри плазмы обозначим через В ). В таком случае общая линейная зависимость между индукцией и напряженностью слабого монохроматического электрического поля имеет вид [c.265]

Пусть плазма находится в постоянном однородном магнитном поле В произвольной величины и слабом переменном электромагнитном поле, в котором [c.268]

Схемы описанного выше типа могут иметь самые различные применения. Поскольку скорость их срабатывания очень велика, то существует мнение, что они могут быть использованы для детектирования радиосигналов по колебаниям магнитного поля. Более вероятно, что эти устройства найдут применение для измерения слабых магнитных полей с помощью простого подсчета числа максимумов в осциллирующем токе. Возможно, что они могут быть использованы в устройствах, позволяющих поддерживать постоянство магнитных полей (или, скорее, потоков) с очень высокой степенью точности. Вероятно, они будут полезны в элементах памяти вычислительных машин. Возможны такие ситуации, где они могут быть применены как датчики напряжения для этого необходимо при постоянном поле В определять изменение площади кольца. [c.354]

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ. Земля представляет собой слабый постоянный магнит. Магнитное поле Земли, создаваемое электрическими токами в ядре, напоминает магнитное поле диполя, ось которого наклонена приблизительно на 11,4° к оси вращения. Напряженность поля на геомагнитных полюсах в два раза превышает напряженность поля на экваторе. Геомагнитные полюса не являются диаметрально противоположными, мысленно проведенная через них линия будет расположена на расстоянии около 1100 км от центра Земли. Геомагнитное поле располагается в ограниченной области околоземного космического пространства (вследствие постоянно действующего солнечного ветра). Область расположения геомагнитного поля называют магнитосферой Земли. В результате взаимодействия солнечного ветра с магнитным полем Земли магнитные полюса постепенно смещаются относительно поверхности Земли. В настоящее время северный магнитный полюс находится на севере Канады. Следствием этого взаимодействия являются также радиационные пояса — это пара колец ионизированного газа (плазмы), окружающие нашу Землю. [c.37]

Одним из наиболее распространенных является электродинамический преобразователь. Он имеет наибольшее значение в технике как сильного, так и слабого тока. Электродинамический преобразователь выполняется в самых разнообразных конструктивных формах, но в принципе устройство его сводится всегда к системе проводников, могущей перемещаться в постоянном однородном магнитном поле. [c.88]

Несравненно большей точностью обладают методы, основанные на явлении ядерного магнитного, резонанса, состоящего в том,что спин ядра, находящегося в сильном постоянном магнитном поле, может опрокидываться под действием слабого высокочастотного поля определенной (резонансной) частоты. Для примера [c.51]

Ориентация спинов в доменах при отсутствии магнитного поля показана на рис. 12, б. При слабых полях (рис. 12, в) увеличивается объем доменов, магнитные моменты которых образуют наименьший угол с направлением внешнего поля. После снятия слабого поля доменные границы возвращаются в исходное положение. При сильных полях (рис. 12, г) смещение доменных границ носит необратимый, скачкообразный характер, и кривая намагничивания при этом имеет наибольшую крутизну. С ростом внешнего ноля возрастает роль второго механизма намагничивания — механизма вращения, т. е. магнитные моменты доменов постоянно поворачиваются в направлении поля. Когда все магнитные моменты доменов сориентируются вдоль поля, наступает насыщение намагниченности (рис. 12, д). [c.26]

Если предположить, что напряженность магнитного поля постоянна или, что почти то же самое, постоянен ток в индукторе, то при постоянной частоте мощность зависит от произведения рр. Поэтому Крр часто называют фактором поглощения [1]. При температурах ниже точки магнитных превращений фактор поглощения возрастает с течением времени вследствие роста удельного сопротивления, тогда как магнитная проницаемость остается почти неизменной. По достижении поверхностью температуры магнитных превращений магнитная проницаемость, а вместе с ней и мощность быстро падают. В дальнейшем удельная мощность снова начинает слабо возрастать за счет медленного роста удельного сопротивления, оставаясь много меньшей не только своего максимального, но и начального значения. [c.99]

Для любых полей физический смысл сохраняет лишь квантовое число М, Определяющее проекцию полного момента атома на направление внешнего магнитного поля Н. В сильных полях М = Жу - - М , в слабых полях М — Мр. Для каждого данного подуровня квантовое число М сохраняет в любых полях постоянное значение. Подуровни с одинаковыми М не пересекаются. На рис. 302 и 303 сопоставлены расщепления термов в слабых и сильных полях при разных значениях ядерных моментов. [c.536]

В этих системах используется ряд приемов, позволяющих развернуть луч в пространстве механическое вращение зеркал и призм, колебание зеркала с помощью вибраторов и пьезоэлементов и др. [261. На рис. 35, д показана схема сканирования лазерного луча 1 по поверхности детали 3 с помощью вибрационного дефлектора 2. Управление углом поворота дефлектора можно осуществлять как механическим, так и электромагнитным способом. Механический способ управления имеет ряд существенных недостатков вследствие своей инерционности, в частности, невысокую точность и сравнительно малые скорости перемещения светового пятна. Эти недостатки выражены слабее в системе с вибрационными дефлекторами, принцип работы которых основан на том, что отражающее зеркало крепится к рамке гальванометра, находящейся в постоянном магнитном поле. При прохождении тока через рамку зеркало поворачивается и смещает отраженный луч с требуемой скоростью на определенный угол [771. [c.57]

Для определения знака магнитного момента нейтрона между анализатором А и поляризатором Я был помеш,ен соленоид С (рис. 21), создаюш,ий слабое постоянное продольное магнитное поле. Под действием этого поля возникает прецессия магнитных диполей нейтронов, направление которой определяется знаком магнитного момента и устанавливается поворотом анализатора. [c.79]

На фиг. 3 приведены также линии, соответствующие постоянным значениям магнитного поля. Ниже В энтропия очень слабо зависит от величины поля в этой области силы взаимодействия приводят к значительному упорядочению в кристалле. При температурах, намного превышающих 2, убывание энтропии при паложепип магнитного поля также мало в этой области ориентирующее действие поля почти полностью устраняется тепловым движением. В промежутке между этими областями энтропия сильно зависит от поля, и метод размагничивания является здесь наиболее эффективным. [c.428]

В ряде случаев требуется такой магнитный материал, у которого магнитная проницаемость не зависит от напряженности магнитного поля. В частности, этот материал применяют в некоторых дросселях, трансформаторах тока с постоянной погрешностью, в аппаратуре дальней телефонной связи, высокочастотной многоканальной электросвязи, некоторых измерительных приборах и пр. К таким материалам относится перминвар — тройной сплав железа, никеля и кобальта. Магнитная проницаемость перминвара при специальной термообработке остается практически постоянной до значения напряженности магнитного поля 80—160 А/м. Применение перминвара ограничивается технологическими трудностями и высокой стоимостью. К числу сплавов, отличающихся известным постоянством магнитной проницаемости в слабых магнитных полях, относится сплав изоперм, состоящий из железа, никеля и меди с добавкой алюминия. Применяется он в производстве высококачественной телефонной аппаратуры, например для изготовления сердечников некоторых катушек. [c.300]

В области очень слабых магнитных полей (участок /, рис. 8-1) магнитная индукция растет линейно с ростом напряженности, магнитная проницае.мость остается постоянной это так называемая начальная магнитная проницаедюсть. Эта область намагниченности используется обычно в технике слабых токов (нелинейная зависимость между магнитной индукцией н напряженностью поля приводит к искажению передаваемых сигналов). В области слабых полей (участок 2) магнитная проницаемость резко возрастает и проходит через максимум. В первой части этого участка рост магнитной индукции происходит почти вертикально. В области средних полей (участок 3) происходит лд1шь слабое [c.293]

II. обусловлен, в основном, ориентацией под действием поля Н магнитных моментов т атомов и молекул парамагнетика. В слабых магнитных полях, т. е. когда тН кТ (гдо к — Вольцмана постоянная, Т—абс. темп-ра), магнитный момент М, приобретаемый парамагнетиком, пропорционален Н, т. е. М (Я) = хН, где X — парамагнитная восприимчивость. У парамагнетиков — существенно положительная воличииа. [c.584]

Де Я1 соответствует В[ и д. б. взята с соответствующим знаком. Напряженности поля, соответствующие измеренным индукциям, определяют для кольцевых образцов вычисле-1гием по вышеуказанной ф-ле, для пермеаметров— по его постоянной (см. Пермеаметр). Если в пермеаметре имеется приспособление также и для И. напряженности поля, то баллистич. гальванометром при тех же силах тока в намагничивающей цепи, при к-рых измерялась индукция, измеряется и Я методом, аналогичным описанному выше с калиброванной катушкой или магнитным потенциометром. Для испытания образцов в слабых магнитных полях порядка 1 Ое и меньше пермеаметрами пользоваться не следует, т. к. ярмо пермеаметра искажает И. (см. Пермеаметр). В этом случае применяют кольцевые образцы, а с прямолинейными образцами испытание производят в разомкнутой магнитной цепи в пустотелом соленоиде. Ось соленоида [c.523]

Случай приложенного магнитного поля. Второй характерной длиной сверхпроводника служит упомянутая нами ранее глубина проникновения слабого магнитного поля. Рассмотрим полубеско-нечный сверхпроводник, занимающий область г > О, и приложим слабое магнитное поле, направленное вдоль оси /. При г<0 поле постоянно и равно Яо. Возьмем ротор от обеих частей выражения для тока (5.90). Тогда можно видеть, что в низшем порядке по магнитному полю в правой части остается лишь слагаемое V х А. В этом легко убедиться, представив параметр порядка опять в виде суммы постоянного слагаемого и малой добавки первого порядка по Я, зависящей от координат. Выражение [c.596]

Главнейшим недостатком магнитного С. к. является зависимость его показаний от магнитного состояния корабельного корпуса. Под действием судового железа, намагничиваемого полем земли, магнитная стрелка устанавливается в плоскости компасного меридиана, составляющего с плоскостью магнитного меридиана угол, называемый девиацией (<54. В магнитном отношении различают два вида железа твердое и мягкое. Твердое железо трудно намагничивается, но сохраняет полученные магнитные свойства довольно долгое время мягкое железо обладает обратными свойствами—легко намагничивается, но столь же легко и теряет свои магнитные свойства по удалении из магнитного поля. Учет влияния судового железа, которое бывает двух родов и в целом представляет собой тело неопределенной формы, в математической форме возможен пока только лишь для частного случая нахождения железного бруска в однородном и слабом магнитном поле (таким магнитным полем и является земное). Именно для этого случая французский геометр Пуассон дал гипотезу, сводящуюся к двум положениям 1) намагничивание железной массы произвольной формы пропорционально намагничивающей силе, если эта сила постоянного в данной массе направления, и 2) получающаяся магнитная ось имеет в данной массе постоянное иаправление, не совпадающее в общем случае с направлением намагничивающей силы. Возьмем прямоугольную систему координат с началом в центре магнитной стрелки и разложим силу магнетизма Т на три составляющие X, У и 2. Каждая из этих составляющих будет намагничивать мягкое железо корабля, к-рое следовательно начнет действовать на северный конец магнитной стрелки силами тХ, пУ и lZ, имеюгцими по Пуассону постоянное относительно корабля направление и пропорциональными силам X, У и Я. Разложив силы тХ, пУ и 1Е, а также силу К (постоянную по величине и направлению) от магнетизма твердого железа (а также и магнетизма мягкого железа, вызываемого им) по трем избранным осям и затем просуммировав их по каждой оси в отдельности, получим ур-ия Пуассона [c.139]

Покажем, что вдоль оси постоянного винтового магнитного поля волновой пакет геликонов может распространятья в виде тороидального вихря, локализованного экспоненщ1ально [7.13, 7.14]. При этом решение слабо зависит от шага винта, который может находиться в интервале от нуля (случай z -пинча) до бесконечности (прямое поле). Ищем решение (7.50) в виде Н = Я(г, z-ut), г — радиальная координата в цилиндрической системе. Тогда из (7.50) получаем [c.173]

Для определения холл-фактора Гх, связывающего постоянную Холла йд с концентрацией носителей соотношением п р) = Гх1еиц, необходимо измерение зависимости постоянной Холла от магнитного поля. Известно, что в слабом магнитном поле В, когда выполняется условие <С 1, холл-фактор определяется типом рассеяния носителей заряда в решетке [6]. В области сильных полей, удовлетворяющих условию 3> 1, холл-фак- [c.130]

Наряду с ионным источником со слабым магнитным полем (типа источника, предложенного Г. Кауфманом) рассматриваются источники с сильным периферийным магнитным полем, так называемой зубчатой конфигурации (рис. 2.11). Вдоль боковой цилиндрической поверхности устанавливается несколько рядов постоянных магнитов, изготовленных, например, из самарий-кобальтового сплава. Соседние магниты обращены в камеру разными полюсами, в результате чего вдоль цилиндрической стенки создается местное сильное магнитное поле зубчатой или арочной конфигурации, которое защищает боковые стенки источника от первичных электронов (индукция магнитного поля около нескольких килогаусс на поверхности полюса). Задняя стенка камеры защищается аналогичным образом. [c.65]

Ограниченная мощность динамомашин и иного электротехнического оборудования, имеющего в своей основе постоянные магниты, объясняется тем, что такие магниты имеют слабое магнитное поле. Решение состоит в создании электрических магнитов, представпяющих собой железный сердечник с намотанной на него катушкой из провода. [c.10]

Ясно также, что происходит в том случае, когда после изотермического намагничивания поле адиабатически снимается. Пока расстояния между энергетическими уровнями равны [1вН, функция распределения, а вместе с ней также S п М зависят лишь от комбинации HIT. Следовательно, если i5" постоянно, то постоянно II М, температура убывает пропорционально полю и распределение ионов но уровням не нарушается. Однако при достижении слабых полей, когда силы взаимодействия становятся того же порядка величины, что и действие ноля, расстояния между уровнями перестают быть пропорциональными полю. Ионы нерераснределяются по уровням таким образом, чтобы энтропия сохраняла постоянное значение, магнитный момент уменьшился и температура стремилась к значению, определяемому схемой уровней в ноле, равном нулю. Чем слабее силы взаимодействия ионов, тем меньше расш енление уровней и тем ниже конечная температура. [c.426]

Если на диаграмме восприимчивость—эитропия провести линии постоянного магнитного поля, то оказываотся, что в случае слабых полей у этих кри- ых обнаруживается максимум /. Этот максимум с возрастанием напряженности поля смеш ается в сторону более низких значений энтропии и уже для средних нолей выходит за пределы экспериментально достижимой области. (В случае хромовых квасцов при более высоких полях наблюдается еще второй максимум, однако природа этого максимума совершенно неясна, и здесь мы не будем на этом останавливаться.) [c.516]

Остаточный магнитный момент в нолях напряженностью в несколько эрстед почти не зависит от напряженности поля, хотя в некоторых случаях он возрастает на несколько процентов [56]. Однако в очень слабых нолях он резко убывает и при самой низкой энтропии исчезает уже в иоле напряженностью 30 эрстед (это значение одинаково и для Я н для Н ). На фиг. 84 изображена часть диаграммы —S (соответствующая кривой С на фиг. 50), на которой ироведены липни постоянного остаточного магнитного момента (пунктирные линии значение S для каждой липни дано в гаусс-см моль). Оказывается, что геометрическое место точек максимумов восприимчивости [c.554]

Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst и Е = = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh<1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...