Слабое радиационное поле

В случае слабого радиационного поля уравнения движения и сохранения вещества имеют тот же вид, что и при отсутствии излучения. В уравнении энергии внутренняя энергия также не изменяется, однако, в этом уравнении необходимо учесть приток лучистой энергии. [c.23]

Наличие радиационного поля в газовых потоках приводит, естественно, к появлению дополнительных критериев подобия. В слабом радиационном поле таких критериев два. Явное их выражение легко может быть получено, если перейти в системе [c.662]

Впрочем, малая чувствительность — недостаток, свойственный всем трем описанным выше методам, обусловленный тем, что все эти три метода опираются, в сущности говоря, на вторичные эффекты (рябь, радиационное давление, нагрев), а не на основные. Основным эффектом, характеризующим ультразвуковое поле, является переменное звуковое давление, величина которого всегда значительно больше, чем величина радиационного давления. Так, например, в воде для звука интенсивностью 1 вт см радиационное давление равно 0,13 г/см , тогда как амплитуда звукового давления достигает 1,7 ат.и, что соответствует 1700 г/см и, следовательно, превосходит радиационное давление в 13 тысяч раз. Почему же крылышко, реагируя на столь слабое радиационное давление, не чувствует звукового давления Потому что радиационное давление действует постоянно, а звуковое давление меняет свой знак с частотой десятков и сотен тысяч, а то и миллионов герц. Инерция крылышка при всей его легкости не позволяет ему следовать за столь быстрыми изменениями давления, и крылышко остается на месте. [c.54]

Таким образом, в облученном кристалле движущимся дислокациям необходимо преодолевать кроме обычного рельефа Пайерлса и сил взаимодействия с другими несовершенствами исходной структуры еще целый спектр барьеров радиационного происхождения изолированные точечные дефекты и их скопления, кластеры и дислокационные петли вакансионного и межузельного типов, поры, выделения, возникающие в результате ядерных превращений. В табл. 6 приведена примерная классификация барьеров по степени взаимодействия с дислокациями. Видно, что скопления вакансий и атомы растворенного вещества с симметричными полями напряжений ведут себя, как сравнительно слабые барьеры для движения дислокаций. Дефекты с тетрагональными полями (атомы внедрения в ОЦК-ме-таллах, малые призматические петли, комплексы кластер — атом примеси) являются промежуточными барьерами по сопротивлению [c.62]

При расчетах теплообмена излучением часто пользуются понятием о локальном термодинамическом равновесии, характеризующемся равновесными условиями распределения по энергетическим уровням атомов или молекул вещества при заданной температуре. Все радиационные характеристики элемента среды определяются при этом локальной температурой рассматриваемого элементарного объема, С такими условиями обычно сталкиваются на практике в тех случаях, когда электромагнитное поле, создаваемое вблизи тела посторонним источником излучения, слабо влияет на распределение по энергетическим уровням атомов или молекул вещества. Благодаря непрерывным колебаниям или столкновениям атомов и молекул вещества даже при поглощении некоторого количества энергии тело незначительно отклоняется от своего равновесного состояния. [c.9]

Во-первых, перед радиометрами помещают преграды (обычно на ультразвуковых частотах — это тонкие полимерные пленки), которые бы пропускали звук полностью (или почти полностью), а поток задерживали. Этот метод не устраняет полностью влияния потока, поскольку течение возникает (правда, при некоторых условиях значительно более слабое) сразу же за преградой. Другой метод разделения давления потока и радиационного давления — это работа в баллистическом режиме [33]. Здесь используется то не совсем изученное свойство акустического течения, что время установления течения, по-видимому, существенно больше, чем время установления звукового поля, и, следовательно, радиационное давление начинает действовать практически сразу же после включения поля, [c.202]

Устройство радиометра показано на рис. 42. Подвижная часть радиометра состоит из легкой прочной фермы 1, укрепленной на ленточных металлических растяжках на поворотной головке (корректоре) в стойке 2 и пружине в основании 3 прибора. На одном конце фермы подвешен на металлической ленте приемник радиационного давления — шар 4, а на другом укреплена прямоугольная рамка 5 из медной изолированной проволоки, взаимодействующая с полем постоянного магнита 6. Растяжки создают слабый противодействующий момент, устанавливаемый в соответствии с допустимым временем успокоения прибора, и используются для подвода тока к рамке, так как они изолированы друг от друга. В середине фермы укреплено зеркало 7. [c.357]

Определение формы линии перехода. Как и при обычном решении задачи о радиационных переходах, включим взаимодействие рассматриваемой частицы со слабым полем излучения [c.158]

Вход в плотные слои атмосферы должен происходить достаточно полого, чтобы торможение в атмосфере происходило не слишком быстро, иначе космонавт испытает гибельную перегрузку (в качестве предельного обычно принимается коэффициент перегрузки, равный 10 ). Поскольку орбиты кораблей-спутников из-за радиационной опасности располагаются невысоко, для перехода на траекторию снижения достаточно сообщить спускаемому аппарату с помощью тормозной двигательной установки слабый ракетный импульс в сторону, противоположную полету. Для этого необходима предварительная ориентация корабля. Советские корабли-спутники типа Восток перед включением бортовой двигательной установки ориентировались на солнечный свет. [c.120]

Изложенное выше дает определенную основу и для рассмотрения некоторых классов незамкнутых колебательных систем — открытых (рис. 2.5, а, б) и проходных (рис. 2.6, а, б) резонаторов, в частности бочкообразных и двухзеркальных открытых резонаторов в виде тел вращения, основным механизмом возбуждения высокодобротных колебаний в которых является образование внешних каустик (обозначены буквой К) (см. рис. 2.5). Если мысленно продолжить металлическую границу (пунктирные линии на рис. 2.5) в область экспоненциально слабого поля, то при этом структура поля практически не изменится. Это означает, что резонансные частоты (действительные части комплексных собственных частот) и распределения полей с достаточной точностью могут быть найдены по описанному выше алгоритму. Расчет радиационной добротности представляет отдельную задачу для ее решения может быть использована, например, импедансная трактовка [13] либо другие методы, причем полученная ранее информация о структуре полей и резонансных частотах системы может быть здесь весьма полезна. [c.104]

Отметим, что если слабая волна распространяется вдоль волнового вектора сильной волны, т. е. 0=0, то С точки зрения квантовой теории индуцированные радиационные процессы в данном поле полностью обусловлены эффектами отдачи при излучении и поглощении фотонов элект-ро ном (см. (15.14)). При 00=0, с1 2,з=0. Согласно [c.208]

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ. Земля представляет собой слабый постоянный магнит. Магнитное поле Земли, создаваемое электрическими токами в ядре, напоминает магнитное поле диполя, ось которого наклонена приблизительно на 11,4° к оси вращения. Напряженность поля на геомагнитных полюсах в два раза превышает напряженность поля на экваторе. Геомагнитные полюса не являются диаметрально противоположными, мысленно проведенная через них линия будет расположена на расстоянии около 1100 км от центра Земли. Геомагнитное поле располагается в ограниченной области околоземного космического пространства (вследствие постоянно действующего солнечного ветра). Область расположения геомагнитного поля называют магнитосферой Земли. В результате взаимодействия солнечного ветра с магнитным полем Земли магнитные полюса постепенно смещаются относительно поверхности Земли. В настоящее время северный магнитный полюс находится на севере Канады. Следствием этого взаимодействия являются также радиационные пояса — это пара колец ионизированного газа (плазмы), окружающие нашу Землю. [c.37]

Физические явления, возникающие при резонансе, качественно различны в слабом п сильном внешнем поле. В основе этих различий дожит характер перехода злектрона из состояния с большей знергией т в состояние с меньшей энергией п. В случае слабого внешнего поля (рассмотреппого в лекщш 4) переходы из состояния т носят спонтанный характер, соответственно состояние т является конечным (в квантово-механическом смысле), а ширина его — естественной (спонтанной, радиационной) шприной. Таким образом, резонанс в слабом поле приводит к вынужденному переходу электрона в возбужденное состояние т с его последующей спонтанной релаксацией (рис. 1). [c.69]

Факелы и флоккулы связаны со слабыми магнитными полями (2—200 гс). Активные области испускают потоки корпускул до 1013 ион/см -сек у поверхности Солпца скорость корпускул достигает 1000— 1.500 и.м сек. В активных областях хромосферы наблюдаются внезапные и сравнительно короткоживущие (от неск. минут до песк. часов) яркие образования — хромосферные вспышки, возникающие обычно в развивающихся или угасающих группах пятен и часто сопровождающиеся измепепием магнитных нолей в группе пятен, активизацией волокон и флоккулов, а также излучением в ультрафиолетовой, рентгеновской областях спектра и в радио диапазоне, выбросом корпускулярных потоков. Мощность вспышки оцени-нается баллом от 1 до 3, Во время нек-рых вспышек возникают потоки протонов больших энергий, что представляет радиационную опасность при полетах человека в космос. В солнечной короне над активной областью образуются корональные конденсации, а свечение коропальных линий становится более ярким. Активные области характеризуются повышением излучения в рентгеновской и ультрафиолетовой областях спектра, также исходящими из солнечной короны, и изменением структуры хромосферы и короны. [c.570]

Иначе говоря, мы всегда наблюдаем неравновесные или квази-равновесные процессы, например, процесс нагрева холодного детектора раскаленным источником (заметим, что детектор с инверсией населенностей, наоборот, охлаждается). Слабая связь зарядов с детектором и сильная с термостатом-подогревателем ставит -Е и Р в неравноправное положение. Например, одиночная молекула, сильно взаимодействующая с термостатом и слабо — с полем, или молекулярный пучок вблизи источника являются простейшими моделями, в которых дипольные моменты в первом приближении могут считаться равновесными. Радиационные поправки дают естественное уширение и лембовский сдвиг линий, а также приводят к слабому двухфотонному излучению в области прозрачности ( 5.1). [c.117]

Изменение степени рециркуляции г приводит к изменению температурного поля топки, концентрации и дисперсного состава частиц сажи и, как следствие, к изменению всех радиационных характеристик пламени — спектральных и интегральных. Влияние стедени рециркуляции дымовых газов на концентрацию и дисперсный состав частиц сажи в пламени рассматривалось в предыдущих параграфах. Опыты, проведенные на котлоагрегате ТГМП-114, показали, что увеличение степени рециркуляции г дымовых газов в топочную камеру приводит к уменьшению коэффициента поглощения пламени аф и коэффициента поглощения потока частиц сажистого углерода ас в зоне максимального тепловыделения. В то же время в удаленных от этой зоны областях топки изменение г очень слабо сказывается на указанных величинах. Изменение степени рециркуляции г незначительно влияет на коэффициент поглощения газообразных продуктов сгорания а . Увеличение а , связанное с уменьшением температуры пламени при увеличении г, компенсируется соответствующим уменьшением этой величины в связи со снижением концентрации в пламени СО2 и НаО. Изменение же величины с с изменением г примерно аналогично по своему характеру соответствующему изменению концентрации сажи в пламени [л. [c.142]

В выражении (8.15.2) через п(р,г) обозначен коэффициент преломления реального волокна, в то время как через /2о(р), и Е обозначены соответственно показатель преломления и поперечные компоненты т-й и/2-й мод идеального волокна. При записи уравнений (8.15.1) пренебрегалось взаимодействием с континуумом радиационных мод, так что в этом приближении общая мощность направляемых мод сохраняется. Кроме того, предполагалось, что для любого z реальные оптические волокна слабо отличаются от идеальных (рис. 8.21) и, следовательно, электромагнитное поле можно по-прежнему разлагать по модам идеального волокна. В более общем случае, например когда ось оптического волокна отклоняется от прямолинейной (так называемые микроизгибы см. рис. 8.22), упомянутое разложение оказывается [c.613]

От зимы к лету характер изменения величин Gt и а /д с высотой в тропосфере северного полушария несколько меняется. В частности, летом (в отличие от зимы) приземный максимум изменчивости температуры и влажности отсутствует не только в океанических районах, но и на всей территории арктического бассейна, где, как считалось ранее (см., например, [2.40]), он должен также наблюдаться. Это связано с тем, что летом в условиях полярного дня роль радиационного фактора в формировании поля температуры над Арктикой весьма ограничена. К тому же в теплое полугодие слабее развит межширотный и зональный перенос воздушных масс. Оба указанных обстоятельства сказываются на величинах изменчивости температуры и влажности воздуха в приземном слое атмосферы. [c.103]

Неравномерное распределение радиации в различных географических районах при постоянной высоте связано со структурой реального геомагнитного поля, В районах с аномально слабой напряженностью геомагнитного поля по сравнению с дипольным полем частицы радиационных по51Сов опускаются наиболее низко к поверхности Земли например, абсолютный минимум напряженности геомагнитного поля в гигантской отрицательнои Южно-Атлантической аномалии в районе бразильского побережья). Здесь протоны внутреннего радиацконногв пояса могут быть обнаружены на высоте 200—300 км. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...