Импульс узкополосный

Однако широкополосным преобразователям как с СВП, так и с пьезоэлементами, имеющими другой профиль поверхности, присущ и ряд недостатков. Один из них — повышенный уровень радиальных колебаний,который проявляется в качестве длинного хвоста низкочастотных колебаний после излучения зондирующего импульса, увеличивающего мертвую зону контроля. Поскольку пьезоэлемент возбуждается кольцами, составляющая вектора электрического поля, направленная вдоль поверхности пластины, при использовании СВП имеет большее значение, чем при использовании плоскопараллельной пластины, что и определяет повышенный уровень радиальных колебаний. Одна из мер уменьшения мертвой зоны — электрическое и механическое демпфирование, поэтому пьезоэлемент в прямом преобразователе (как и в обычном узкополосном) наклеивают на демпфер. Импеданс демпфера подбирают, исходя из оптимального демпфирования радиальных колебаний. [c.170]

Из анализа приведенных выражений следует, что, несмотря на непрерывное излучение УЗ-колебаний, отраженные сигналы имеют вид импульсов. Длительность т импульсов на два-три порядка превышает длительность отдельных эхо-сигналов при эхо-импульсном методе. Поэтому при непрерывном излучении, если Ус =7 0, оказывается возможным использовать узкополосные приемники, что повышает помехозащищенность системы скоростного контроля. [c.188]

Для намагничивания используются поля, далекие от насыщения. Сигнал с измерительной обмотки пропускается через узкополосный фильтр, подавляющий шумы промышленной частоты и высокочастотные помехи, обусловленные движением контролируемого материала и шероховатостью его поверхности. После фильтрации сигнал усиливается и подается на два раздельных интегрирующих усилителя. Один из них подает сигнал на модулятор импульсов. Величина намагничивающих импульсов зависит от сигнала модулятора импульсов. Постоянную времени интегрирования и коэффициент усиления можно изменять для получения наилучших результатов. Второй усилитель также регулируется по постоянной времени интегрирования и по коэффициенту усиления. Сигнал с него подается на выход устройства. Это позволяет скомпенсировать выходной сигнал по постоянному току, чтобы на записывающем устройстве выделить необходимый диапазон изменения магнитной твердости. В качестве помех в работе такого устройства отмечаются скорость движения листа (вводится специальная компенсация) и толщина листа (ослабление сигнала с увеличением толщины). Коррекция влияния толщины вводится изменением величины выходного сигнала в соответствии с заданной фактической толщиной. [c.71]

Короткие, интенсивные, узкополосные лазерные импульсы являются хорошим средством для возбуждения молекул на определенные энергетические уровни. Энергия возбуждения может расходоваться либо на излучение (флуоресцирующая эмиссия), либо на поглощение возбужденными частицами (двойная резонансная спектроскопия). На рис. 130 показан спектр флуоресценции молекулы Ja, возбужденной на длине волны 1 = 5145 А от лазера на аргоне [238]. Полосы, обозначенные 43-0, 43-1 и 43-2, представляют собой резонансно флуоресцирующий контур. [c.220]

Нестационарное удвоение частоты фазово-модулированного импульса. В соответствии с (10) оптический удвоитель частоты при длине кристалла z>Li,p можно рассматривать как узкополосный фильтр с поло- [c.115]

Для измерения фаз применяется техника, основанная на анализе динамических интерферограмм. Схема экспериментальной установки, реализующей этот метод, изображена на рис. 6.34. Исследуемый импульс вводится в интерферометр Маха — Цандера, в одно из плеч которого помещен узкополосный спектральный фильтр (эталон Фабри — Перо). Ширина полосы пропускания фильтра выбрана меньше обратной длительности импульса, так что он играет роль узкополосного фильтра, формирующего опорный импульс. Интерференция опорного импульса с исследуемым, распространяющимся по другому плечу [c.283]

К настоящее времени процессы четырехволнового смешения нашли многообразные применения усиление когерентных пучков и изображений и операции над ними, обращение волнового фронта, создание узкополосных спектральных фильтров, сжатие импульсов во времени и др. Основные из них достаточно полно отражены в обзорах и монографиях [1-5]. Поэтому ниже будут рассмотрены главным образом приложения, в которых существенно использование именно лазеров на динамических решетках, являющихся предметом настоящей книги. Это тем более целесообразно, что большая часть таких приложений была реализована в самое последнее время (1984-1988 гг.) и имеющиеся обзоры [6-9] быстро устаревают. [c.216]

Методы измерения энергии и мощности излучения в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной частях спектра были предметом постоянного изучения и совершенствования в течение очень многих лет [1 —11]. Появление лазеров выдвинуло ряд дополнительных проблем, а также несколько упростило дело. Упрощение связано с тем, что большинство лазеров испускает почти монохроматическое излучение. Так как частотные характеристики чувствительности большинства приемников существенно не изменяются в узких спектральных областях, проще становится проблема обработки данных. Более того, поскольку требуется измерять лишь излучение с узкой спектральной полосой становится возможным использование узкополосных фильтров в сочетании с некоторыми типами приемников. Тем самым снижается влияние ряда источников ошибок, внешних шумов и уменьшаются потери, вызванные переизлучением. Разумеется, возникают и некоторые осложнения. От лазеров можно получить значительно большие плотности энергии и мощности, чем от большинства тепловых источников света, и поэтому при работе с разными фотоприемниками нужно быть осторожным, чтобы избежать насыщения или повреждения приемников излучением. Поскольку некоторые лазеры дают крайне короткие импульсы, для измерения мгновенной мощности требуются малоинерционные приемники и связанная с ними аппаратура с соответствующим быстродействием. Для преодоления таких осложнений были затрачены большие усилия по разработке надежных методик, многие из которых мы изложим ниже. Кроме материалов, содержащихся в данной главе, мы рекомендуем читателю несколько обзоров по общепринятым методикам, опубликованным ранее [12—14]. [c.107]

Отметим одну особенность работы в импульсном режиме в твердых телах с использованием спектральных методов выделения гармоник. Для разрешения импульсов необходимо, чтобы удвоенная длина образца 2L была большей, чем длина импульса в образце I = пХ, где п — число колебаний в импульсе тогда длительность импульса т = и//, а ширина радио- и акустических устройств для удовлетворительной передачи импульса Kf fln. Следовательно, L > с/2 А/, т. е. чем более узкополосна система, тем длиннее должны быть образцы исследуемого твердого тела. [c.335]

Для узкополосных шумовых импульсов (с шириной спектра же или равной ширине частотной группы) справедливы все соотношения, определенные для тональных импульсов. Для широкополосных шумовых импульсов граничная длительность импульса составляет только 50 мс, т. е. шумовые импульсы длительностью более 50 мс воспринимаются так же, как и непрерывный шум. При уменьшении длительности в 10 раз, т. е. до 5 мс, порог слышимости снижается не на 10 дБ, как для [c.33]

Громкость тональных импульсов зависит от интенсивности импульса и его длительности. На рис. 2.22 приведена зависимость разности уровней тонального импульса 1 кГц и равномерного стационарного тона от длительности импульса. Из этих данных следует, что громкость импульса определяется произведением интенсивности импульса на его длительность, причем граничной частотой является частота 100 Гц, т. е. громкость импульсов длительностью более 100 мс определяется только его интенсивностью и не зависит от длительности. Громкость повторяющих ся импульсов растет с увеличением частоты повторений до частоты 200 Гц. При более частых повторениях громкость импульсов определяется, как и для непрерывного тона. То же самое справедливо и для узкополосных шумов. [c.33]

Амплитудное ограничение. Рассмотрим предельный случай компрессии речи — предельное амплитудное ограничение, при котором речевой сигнал превращается в последовательность прямоугольных импульсов постоянной амплитуды, но с меняющимися интервалами между нулевыми переходами. При модуляции сигнала передатчика таким речевым сигналом получается телеграфный режим работы. А это означает, что все звуки речи будут иметь одинаковый и притом максимальный уровень на приеме. Если при передаче неограниченной речи слабые звуки маскировались помехами, то при таком способе передачи они окажутся выше уровней помех и разборчивость будет выше, чем при приеме неограниченной речи. Правда, качество звучания и разборчивость речи в отсутствие помех будут ниже, чем для неограниченной речи, но остаются еще в допустимых пределах. Оказывается, что предельно ограниченный речевой сигнал для слуха будет иметь распределение по частоте и по уровням, не очень сильно отличающееся от распределений неограниченной речи. На рис. 10.1 приведено среднее распределение уровней для предельного ограничения речи (кривая 2) и без него (кривая 1), крутизна кривой изменяется только вдвое, а на рис. 10.3 приведены спектральные огибающие звуков речи также для обоих условий (получаются несколько сглаженные форманты). Это объясняется тем, что слух имеет комплект узкополосных фильтров и, когда в одном или нескольких фильтрах уровень в данный момент повышается, то в других он уменьшается и наоборот, в результате чего в каждом из них процесс происходит с переменным уровнем. [c.242]

Частотная характеристика блока усиления установки УД-2 позволяет регистрировать сигналы в диапазоне частот от О до 1200 гц. Амплитудная характеристика линейна в пределах от —60 до +100 ма. В комплекте с описанными выше индуктивными датчиками давлений установка УД-2 позволяет регистрировать давления в трех диапазонах от —1 до 2 4 или 8 кг/см" . Указанные здесь пределы диапазонов являются примерными, точно они определяются при тарировании датчиков совместно с УД-2. Так как усилители в блоках УД-2 работают при некотором начальном напряжении на входе, то при переключениях диапазонов чувствительности одновременно переключаются сопротивления, шунтирующие одно из плеч пассивного полумоста, что позволяет сохранять рабочую точку блоков усиления неизменной. Достаточная помехоустойчивость измерительных каналов давлений обеспечивается узкополосной характеристикой блоков усиления и большим уровнем полезных сигналов, поступающих от индуктивных датчиков давлений. Автоматическое переключение диапазонов чувствительности по задаваемой программе осуществляется с помощью реле, смонтированных в блоках установки УД-2. Наличие записей нулевых и масштабных импульсов от многих датчиков давлений позволяет при обработке осциллограмм иметь надежные данные для анализа и расшифровки результатов измерений. [c.131]

На фиг. II. 17, а приведена усредненная характеристика одной из партий малогабаритных индуктивных датчиков давлений. По оси абсцисс отложены давления на мембрану, а по оси ординат — ток на выходе узкополосного усилителя. Датчики подбираются в партию по 10 шт. с равной чувствительностью. Характеристики датчиков снимались дважды с длительным перерывом. Усиление каналов при этом контролировалось с помощью стандартных масштабных импульсов и сохранялось постоянным. Характеристики индуктивных недифференциальных датчиков давлений также могут быть линейными и достаточно стабильными (см. фиг. II. 17). На фиг. II. 17, б приведены характеристики двух индуктивных датчиков давлений, различающихся лишь материалом, из которого сделаны их корпуса. Мембраны у обоих датчиков из мо-пермаллоя толщиной 0,15 мм, 136 [c.136]

Предположим, что ширина спектра усиливаемого импульса мала по сравнению с однородной шириной контура отдельной группы центров (узкополосный сигнал) [c.76]

Рис. 2.12. Экспериментальные зависимости усиления узкополосных (Л < Дл о) лазерных импульсов от плотности энергии излучения на входе усилителя для различных неодимовых стекол / — — ГЛС-22 (/ 27, 2 — /=- ,7, Л — а/ 2.2) (62] б — ГЛС-1 (-/ —

На рис. 2.12 представлены экспериментальные зависимости усиления M. = W84 узкополосных (Ауг< Лу ) импульсов, спектрально совпадающих с центром линии люминесценции и имеющих сравнительно большую длительность от плотности энергии излучения Ш яо на входе усилителя для трех типов стекол при фиксированном для каждого из них значении а1. Точки на оси ординат представляют усредненное по сечению усиление слабого сигнала усилителем — Мо=ехр(а/). Относительное падение усиления с ростом плотности энергии входного сигнала происходит тем сильнее, чем больше сечепие усиления стекла. Обобщенные экспериментальные зависимости плотности энергии усиливаемых импульсов [c.85]

Эта трудность уже преодолена в оптическом диапазоне несколькими методами а) путём использования техники штарковских импульсов [183] б) путём применения техники внутрирезонаторной частотной модуляции [184] в) за счёт использования акустооптического модулятора [185]. Важным элементом оптических схем всех этих методов является узкополосный непрерывный лазер, позволяющий осуществлять селективное возбуждение широких неоднородно-уширенных спектральных линий [186]. Поскольку в эксперименте по фотонному- [c.173]

Для повышения жесткости испытаний использовали циклическое нагружение образцов при температуре около минус 5°С. Применяли пятиканальную аппаратуру специальной компоновки, включающую стандартные блоки серии АФ НПО Волна (датчики, предварительные и основные усилители) и дополнительные блоки формирования узкополосных спектральных компонентов непрерывной акустической эмиссии (разработка МИИТа), а также многоканальный статистический анализатор импульсов АИ-1024, панорамный спектроанализатор С4-25, [c.191]

Основное назначение и принципы построения виброиспытательиых комплексов. Виброиспытательный комплекс (ВИК) является многофункциональным, позволяющим воспроизводить гармоническую, нолигармониче-скую узкополосную и широкополосную случайную вибрацию, а также вибрацию, модулированную импульсом различной формы. [c.291]

Поскольку для определения математического ожидания и дисперсии косинуса фазовой ошибки необ.ходимо знание плотности распределения фазы смеси щ(<р), для ее измерения был создан исследовательский стенд. Кро.ме того, была создана оригинальная аппаратура для непосредственной регистрации числовых характеристик фазы — и Измерение плотности распределения клиппированной смеси осуществлено на 256-канальном анализаторе типа АИ-256-1, имеющем наряду с режимом амплитудного анализа режим анализа временных интервалов. Так как анализатор рассчитан на короткие (с передним фронтом 0,2—4 мксек) импульсы, была разработана специальная приставка, обеспечивающая необходимые параметры входных сигналов. Узкополосные случайные помехи образуются путем пропускания сигнала генератора шумов Г2-12 через фильтры с высокой добротностью и изменяемой резонансной частотой. Для анализа была принята. модель в виде суммы А2 векторов сигнала Ас и помехи Ап, вращающи.хся со скоростями 05с И о5 = К(Ос соответствеино. При этом условие клиппирования предполагает измерение фазовой ошибки между Ас и Л л в момент, когда вектор А пересекает мни.мую ось слева направо (рис. 3). Учитывая равномерность распределения фазы по.мехи е [c.306]

На рис. 2.65 и 2.66 представлены для случая / = 3000 Гц и Lq = = 120 дБ осциллограммы пульсаций давления вблизи кромки сопла и соответствующие узкополосные спектры при различных значениях параметра к = То/Т = 0,1-0,9 и при гармоническом сигнале. Неоходимо отметить, что при заметных отличиях осциллограмм пульсаций давления вблизи кромки сопла от гармонических соответствующие спектры характ иэу-ются большим числом сравнительно мощных гармоник. Следовательно, в этом случае по существу реализуется многочастотное акустическое возбуждение струи. При этом в качестве характерной частоты / в дальнейшем использовалась частота прямоугольных электрических импульсов, которые подавались на динамик. В случае гармонического сигнала, как следует из спектра на рис. 2.63, уровень гармоник пренебрежимо мал (он на 40 - 50 дБ [c.103]

Результат, полученный при теоретическом анализе свойств дисперсионных соотношений и связанный с наличием нормальных волн с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей, оказался довольно необычным в теории волноводного распространения, содержание и основные понятия которой формировались на базе изучения относительно простых ситуаций в акустике и электродинамике. В связи с этим проведены эксперименты [16, 228], целью которых была проверка возможности возбуждения такого типа волн. Эксперименты проводились для цилиндров и призм из различных материалов, возбуждаемых с торца пьезоэлектрическими преобразователями. Подводимый сигнал представлял собой узкополосный гауссов импульс с различными несущими частотами. Вследствие дисперсии первоначальный импульс искажался и на выходе наблюдались импульсы, соответствующие нормальным распространяющимся модам, возкюжным при данной частоте. По времени задержки приходящих импульсов вычислялась групповая скорость соответствующих мод. О степени согласования теоретических и экспериментальных данных можно судить по рис. 47, взятому из работы [228]. На нем приведены вычисленные (сплошные линии) и замеренные (точки) данные о групповой скорости для пластины из плавленого кварца 20,32 X 1,77 х 0,0381 см. При расчетах принималось Сз = 3,8 X 10 м/с, V = 0,17. Степень согласования теоретических и экспериментальных данных очень высокая. Кроме того, приведенные в работе [228] осциллограммы наглядно свидетельствуют о возможности эффективного возбуждения обратных волн. Приведенные экспериментальные данные достаточно интересны также с точки зрения оценки возможности модели бесконечного упругого слоя при анализе волновых процессов в конечных телах. [c.142]

Остановимся на кратком анализе характеристик принимаемого сигнала в случае импульсного подсвета цели. Имеется в виду случай, когда в силу немонохроматичности излучения лазера излучаемый сигнал во времени и в пространстве представляет собой после довательность отдельных рассредоточенных импульсов, и можно говорить об изучении и приеме каждого импульса в отдельности. Наибольший интерес представляет рассмотрение импульсов излучения с пространственной протяженностью, меньшей или равной протяженности лоцируемых объектов, что соответствует длительности импульсов от единиц до сотен не. Импульсы такой длительности могут генерироваться существуюш,ими типами лазеров. При указанных длительностях зондируюш,его сигнала и частотах колебаний оптического диапазона ( 10 Гц) он является относительно узкополосным и поэтому, как и ранее, (1.1.30) может быть записан в виде произведения медленно , меняющегося амплитудного множителя на высокочастотное колебание. Такую же форму записи можно применить и для пространственного описания зондирующего сигнала в направлении цели. [c.36]

В реальной ситуации лазерным локатором может излучаться сигнал более сложного спектрального состава, чем рассмотренный идеальный узкополосный сигнал. Реальным режимом, позволяющим генерировать импульсы малой длительности, является режим синхронизации мод. При полной синхронизации сигнал представляет собой последовательность импульсов длительностью IjNQ, следующих с интервалом Т=2я/й. Интенсивность этого импульсного сигнала описывается выражением [c.40]

Наконец, подчеркнем, что Лоберо и Кайзеру (см., напри-ме р, [9.32] и цитированную там литературу), а также Пискар-скасу [9.11] удалось получить возбуждающие и пробные импульсы длительностью до субпикосекунд на основе одиночных импульсов от твердотельных генераторов, используя их в качестве импульсов накачки соответствующим образом подобранных параметрических генераторов (см. гл. 8). Полученные таким путем импульсы отличаются от импульсов лазеров на красителях особенно фронтами, на которых энергия спадает на несколько порядков ниже максимума круче, чем по экспоненциальному закону. Это позволяет очень точно измерить и малые пробные сигналы, что делает возможным определение времен релаксации в пять раз более коротких, чем длительность импульса [9.32]. Такие параметрические генераторы могут быть включены как в канал возбуждения, так и в канал пробных импульсов, что обеспечивает свободный выбор переходов возбуждения и излучения в широком диапазоне (рис. 9.13). Особый интерес представляет возможность выбора обеих длин волн в ближней инфракрасной области спектра, что позволяет непосредственно возбуждать и изучать колебательные переходы. Подчеркнем, что фотометрическая точность при измерении поглощения узкополосных параметрических пробных сигналов в общем случае превышает точность измерений с использова- [c.340]

Электрооптические кристаллы находят широкое практическое применение. Из них изготовляются оптические затворы и модуляторы для передачи информации с использованием лазерного пучка, генерации гигантских импульсов излучения. Модуляторы света применяются в световой связи, в светодальномерах, в устройствах звукозаписи звукового кино, в цветном телевидении, в автоматических поляриметрах, в устройствах скоростной фото- и киносъемки и пр. Электрооптические преобразователи используются в управляемых узкополосных интерференционно-поляризационных светофильтрах, в устройствах для измерения высоких напряжений, в оптических элементах счетно-решаюших систем. Создавая неоднородное электрическое ноле в электрооптическом кристалле, можно эффективно изменять направление распространяюш,егося в нем светового пучка. Остановимся кратко на некоторых из перечисленных применений. [c.206]

Многоштаркова модель более точно, чем одноштаркова, характеризует особенности усиления и съема энергии в неодимовых стек-1ах импульсами с различным спектральным составом. Расчетные ависимости плотности энергии на выходе Ws Для разной относи-"ельной длительности усиливаемого импульса tJXl при узкополосном и широкополосном сигналах представлены на рис. 2.10. Видно, 1тс в случае широкополосного импульса извлечение энергии из ак-"ивной среды происходит более эффективно. Точно так же, предпо- [c.82]

Рис. 2.10. Расчетные записимости плотности энергии на выходе усилителя с неоднородна уширенной линией люминесценции от относительной длительности усиливаемого импульса для одноштарковой 4) и многоштарковой (/—3) 153] моделей линии при разном спектре н форме усиливаемого импульса 1 — ЮО см— (широкий спектр) 2 — два узкополосных

Этот вывод не следует считать строгим, поскольку явление сверхизлучения является тонким эффектом, требующим для своего протекания соблюдения довольно жёстких условий (2.127). Кроме того, подача коротких лазерных импульсов для формирования импульса сверхизлучения с последующим охлаждением может снизить эффективность охлаждения, так как спектральная ширина такого импульса может быть значительной. С другой стороны, стоит здесь отметить, что существуют способы получения спектрально узких коротких импульсов от непрерывного узкополосного источника излучения. [c.102]

Рис. 5.2. Трёхимпульсная оптическая последовательность, использованная в работе [179] при реализации фотонного локинга. Х,У — направления векторов поляризации импульсов во вращающейся вокруг оси 2 системе координат. Первый импульс 1 с площадью "г = тг/2 служит для создания узкополосной когерентности на оптическом переходе с длиной волны 589,7 нм. Второй сдвинутый по фазе на 90° импульс служит для запирания захвата псевдодиполей). Третий импульс является пробным и служит для детектирования

В 5.3, посвящённом фотонному локингу, уже обсуждались способы получения в оптике последовательностей узкополосных лазерных импульсов с крутыми фронтами. Целесообразно отметить, что оптическим аналогом поля Н в ЯМР является электрическая поляризация возбуждающих импульсов. К настоящему времени не известны прямые эксперименты по многоимпульсному сужению однородной ширины спектральных линий оптических переходов. Однако, отметим, что в эксперименте [198] обнаружен рост сигналов флуоресценции (а также эхо-сигналов) при резонансном воздействии на образец многоимпульсной оптической последовательности. Этот рост связывают с достижением лучшей инверсии населённости резонансных уровней после действия импульсной последовательности по сравнению со случаем воздействия на среду одиночного тг-импульса. [c.180]

Вторая работа [252] — теоретическая она посвящена исследованию возможности квантового процессинга в неорганических кристаллах, легированных редкоземельными ионами. Индивидуальный кубит ассоциируется с ионом, находящимся в определённом спектральном пакете . Существенное значение имеет узкополосность лазерного излучения, которая должна обеспечить возбуждение конкретного иона, как в случае спектроскопии одиночных молекул. Кроме того, аппаратура должна гарантированно обеспечить формирование тг-импульсов. И, наконец, эта аппаратура должна быть способной фиксировать излучение одиночных ионов. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...