Рассеяние узкополосного импульса

Рассеяние узкополосного импульса. [c.114]

Используя приближение однократного рассеяния и приближение первого порядка теории многократного рассеяния, которое рассматривается в следующем разделе, можно получить важные формулы, описывающие флуктуации волн, распространение узкополосных и широкополосных импульсов, а также учесть движение частиц. Эти вопросы представляют особый интерес для специалистов, занимающихся проблемами связи, поэтому они подробно рассматриваются в этой и в последующих главах. [c.86]

Формулы (5.31) и (5.32) представляют собой обшие выражения для функции когерентности и интенсивности выходного импульса Ыо(г ) в случае узкополосного сигнала, получающиеся в первом приближении теории многократного рассеяния для неподвижных частиц. Отметим, что окончательное выражение [c.117]

При контроле за загрязнением может возникнуть еще одна дополнительная проблема, о которой упоминалось ранее. Сигнал комбинационного рассеяния от молекул загрязняющей компоненты в шлейфе может перекрываться с сигналами О- или 5-ветвей комбинационного рассеяния основной компоненты Пример такого случая представлен на рис. 3.22. В одной из первых фундаментальных работ, где исследовались вопросы применения комбинационного рассеяния для контроля за загрязнением окружающей среды (405, 83], было показано, что в большинстве случаев можно устранить спектральную интерференцию, используя узкополосные спектральные фильтры. На рис. 9.53 приведен наглядный пример различий, существующих в спектрах комбинационного рассеяния в обратном направлении и наблюдавшихся на расстоянии 20 м, для обычной атмосферы, дымового шлейфа от горящей нефти и выхлопных газов автомобиля [83]. В табл. 9.8 даны значения соответствующих концентраций молекул атмосферного N2 результаты, приведенные в скобках, считаются менее точными. Эти Данные получены с помощью Мг-лазера, генерирующего импульсы излучения с длиной волны 337 нм, длительностью 10 не, частотой следо- [c.455]

Согласно табл. 3.6, большинство загрязняющих веществ имеют полосу поглощения в инфракрасной части спектра. Однако у некоторых из них (например, у Оз, ЫОг, ЗОг и небольшого числа металлов) абсорбционные характеристики лежат в видимой или ультрафиолетовой спектральной области. Ряд исследователей использовали метод дифференциального поглощения и рассеяния в этих спектральных областях для измерения концентрации молекул ЗОг, Оз и ЫОг в атмосфере. Для демонстрации того, что в натурных условиях можно добиться указанных в табл. 3.6 значений чувствительности при измерении концентрации этих трех загрязняющих веществ, в работах [398, 193] использовали кювету длиной 2,5 м на расстоянии 306 м. В работах [198, 399] в натурных условиях на трассе длиной 0,8 км при измерении содержания ЗОг в атмосфере была достигнута чувствительность 10 . Измерения проводили с помощью перестраиваемого лазера на красителе с удвоением частоты, накачиваемого лампой-вспыщкой. Выходная энергия составляла 100 мкДж, длительность импульса 1,3 мкс, ширина линии — менее 0,03 нм. Несколько позднее [400, 401] лазер на красителе, накачиваемый лампой-вспышкой, также использовали для измерения концентрации N02 в воздушном бассейне над Редвуд-Сити (шт. Калифорния). В этом случае лазер генерировал импульсы длительностью 700 не с длиной волны 448,1 и 446,5 нм и выходной энергией 10 мДж. Угол расходимости лазерного луча был равен 1,3 мрад, частота повторения импульсов—5 импульс/с, щирина линии — 0,2 нм. Приемная оптическая система включала телескоп Ньютона с диаметром зеркала 51 см и ряд узкополосных интерференционных фильтров. Некоторые результаты, полученные с помощью этой системы, показаны на рис. 9.51. Как нетрудно заметить, результаты лидарных измерений хорошо согласуются с данными, полученными по стандартной методике при условии, что скорость ветра во время измерений составляла менее 5 км/ч. [c.452]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...