Калибровочное преобразование глобальное

Калибровочная инвариантность электродинамики 293, 431 калибровочное преобразование глобальное 432 [c.751]

Здесь мы воспользовались калибровочной свободой электродинамики и включили дополнительные члены в модифицированные потенциалы (14.6) и (14.7). Из-за этой связи с калибровочными преобразованиями, соотношения (14.3) и (14.4) называются, соответственно, глобальным и локальным калибровочным преобразованием. [c.432]

Рассмотрим те глобальные С. 7(1), судьба к-рых зависит от свойств электрослабого взаимодействия [4]. Сохранение барионного числа и лептонного числа в СМ гарантировано инвариантностью класСич. лагранжиана относительно двух независимых групп (7(1) фазовых преобразований. С учётом квантовых поправок соответствующие этим группам барионный и лептонный токи становятся аномальными и приобретают дивергенции, пропорциональные плотности топологич. заряда электрослабых калибровочных бозонов. Потенциальная энергия в теории с глобальными С. (7(1) периодична, как и в КХД, по обобщённой координате X (она, конечно, построена теперь из электрослабых калибровочных полей), причём минимумы разделены барьерами высотой порядка и 10 ТэВ (ЛС й — [c.520]

Переход от глобальной Ц, с, к локальной калибровочной группе SVO) с коэф, преобразований, зависящими от точки пространства-времени, привёл к формулировке квантовой хромодинамики (КХД)—калибровочно-инвариантной (см. Калибровочная инвариантность) теории взаимодействия цветных кварков и глюонов, заменившей собою прежнюю мезонную теорию сильных взаимодействий адронов. [c.421]

Если действие остаётся инвариантным и при выпол-веиии над рассматриваемым полем нек-рых других, не входящих в группу Пуанкаре непрерывных преобразований симметрии — преобразований внутр. симмет-рий,— из теоремы Нётер следует тогда существование новых сохраняющихся динамич. величин. Так, часто принимают, что ф-ции поля комплексны, налагают на лагранжиан условие зрмитовости (см. Эрмитов оператор) и требуют инвариантности действия относительно глобального калибровочного преобразования (фаза а не зависит от х) а" (з ) е и (ж), (i )- -e- i (л ). Тогда оказывается (как следствие теоремы Нётер), что сохраняется заряд [c.301]

При наличии В системе симметрий, не связанных с пространством-временем (внутренних симметрий), Н. т. позволяет построить и другие сохраняющиеся величины. При этом в выражении (4) для нётерова тока остаётся только второй член. Напр., если в системе с комплексным полем ф действие инвариантно относительно глобального (с фазой а, не зависящей от х) калибровочного преобразования 1-го рода [c.341]

Более важна для дальнейшего симметрия относительно глобального калибровочного преобразования Ф Фехр(гх), где х — постоянная действительная фаза о такой симметрии можно говорить, если Ф — комплексный параметр порядка. Это [c.179]

Локальные С, Бели параметры преобразований для глобальных С. можно рассматривать как произвольные ф-ции пространственно-временных координат, то говорят, что соответствующие С. выполняются локально. Предположение о существовании локальной С. позволяет иосгроить теорию, в к-рои сохраняющиеся (благодаря наличию глобальной С.) величины (заряды) выступают в качестве источников особых калибровочных полей, переносящих взаимодействие между частицами, обладающими соответствующими зарядами. Поскольку во всякую динамич. теорию входит обобщённый импульс, оператор к-рого — 1д д при дейст- [c.508]

Как известно, симметрией какой-либо теории называется инвариантность ее уравнений относительно некоторых специальных преобразований. Широко известны лоренц-инвариантность, изотопическая инвариантность и др. При этом обычно предполагается, что симметрия имеет глобальный характер, т. е. параметры преобразования (скорость при лоренц-преоб-разованиях, параметры изотопического поворота) не зависят от координат и времени. Если, однако, параметры преобразования зависят от координат и времени и тем не менее инвариантность теории имеет место, то такая симметрия называется локальной. Естественно, что в этом случае сохранение инвариантности теории можно обеспечить только за счет введения в нее некоторых новых компенсирующих (калибровочных) эффектов. Так, например, глобальная лоренц-сим-метрия нарушается, если скорость системы зависит от времени, однако, введя компенсирующее гравитационное поле, можно аолучить локальную лоренц-симметрию. Аналогично существует инвариантность уравнений квантовой механики относительно локального фазового преобразования волновой [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...