Порог локализации

Итак, оказывается, что проводимость убывает по степенному закону при приближении к порогу локализации. С другой стороны, от порога вещество является диэлектриком, причем радиус локализации бесконечно растет по степенному закону с тем же показателем 7 . Экспериментальные исследования (например, [94]) подтверждают эти заключения, причем 7 = 0,6 0,1 (радиус локализации может быть определен из диэлектрической проницаемости е соЦ). [c.197]

Полная теплоемкость 35 Полное сопротивление 61 Полуметаллы 31 Порог локализации 196 Постоянная Лоренца 44 Почти ферромагнитные металлы 236 Правило Колера 79 [c.519]

По оси абсцисс — частота стимула, кГц по оси ординат — порог локализации, град. 1—4 — [c.367]

Практическая актуальность проблемы, которой посвящена данная работа, заключается в том, что знание основных физических закономерностей поведения поверхностных слоев материалов как ниже, так и выше температурного порога хрупкости позволяет рекомендовать практике научно обоснованные методы обработки, упрочнения и формоизменения материалов, а также сформулировать Основные критерии и принципы методов локализации, интенсификации и управления кинетикой микропластической деформации применительно к оптимизации ряда технологических процессов (шлифовка, полировка, поверхностные способы упрочнения и обработки материалов, способы твердофазного соединения материалов и др.). [c.6]

Как обсуждалось в гл. 5, 4, флуктуации потенциала приводят к локализации состояний с энергией, лежащей ниже критического значения Ес, которое называется порогом подвижности. Ниже мы увидим, что значение а(Ес) играет важную роль при анализе поведения жидких полупроводников. Мотт [c.103]

Рис. 63. Изменение порогов слышимости у больного при локализации очага поражения в верхнем отделе височной области (по Бару, 1978).

Таким образом, приведенные в табл. 2 данные свидетельствуют-о том, что локализация источника звука в вертикальной плоскости, происходит несколько грубее по абсолютным значениям порога, чем-локализация звука в горизонтальной плоскости, хотя разрешающая способность в первом случае, особенно для знакомых звуков, остается достаточно высокой. [c.371]

В заключение одно тривиальное замечание для одномерных систем представление о протекании не имеет смысла. Очевидно, даже самое небольшое число неблагоприятных узлов или связей, случайно разбросанных вдоль цепочки, разрежет ее на ряд отрезков конечной длины. Обойти эти блокирующие пробки нельзя, и образование бесконечных кластеров становится невозможным. Иначе говоря, порог протекания в данном случае увеличивается до предельного значения = . Ясно, что этот вывод вполне согласуется с теоремой 8.7 о локализации всех возбуждений в неупорядоченной линейной цепочке, хотя его и нельзя рассматривать как общее квантовомеханическое доказательство указанной теоремы. Отсутствие протекания в одномерных системах связано также и с другими патологическими их свойствами — отсутствием топологического беспорядка ( 2.4) и невозможностью фазовых переходов ( 5.5 и 6.1). Вновь мы видим, что в силу своих топологических особенностей ни одна одномерная модель в принципе не может дать реалистического представления об истинной трехмерной физической системе. [c.442]

В Н. с., как и в кристалле, вводят понятие ферми-уровня 8 р. Электропроводность а Н. с. зависит от расположения 8р относительно порогов подвижности. Если 8р находится вне полосы локализов. состояний, то а слабо зависит от Т (металлич. проводимость). Если 8р лежит внутри полосы, то о экспоненциально зависит от Т [аморфный полупроводник). По совр, представлениям порог подвижности существует лишь в трёхмерных Н. с. В одномерных и двухмерных Н. с. состояния локализованы при всех энергиях, так что при достаточно низких темп-рах электропроводность носит активационный характер. Низкотемпературные термодинамич. св-ва Н. с. определяются не только длинноволновыми фононами, но и локализованными двухуровневыми образованиями, возбуждение к-рых происходит за счёт туннелирования атома из одной позиции в другую. Этими возбуждениями объясняется наблюдаемая в нек-рых диэлектрич. стёклах линейная зависимость теплоёмкости от темп-ры и аномалии теплопроводности при очень низких темп-рах. ф М о т т Н., Электроны в неупорядоченных структурах, пер. с англ., М., 1969 Мотт Н., Дэвис Э., Электронные процессы в некристаллических веществах, пер. с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 Садовский М. В., Локализация электронов в неупорядоченных системах, УФН , 1981, т. 133, в. 2 Займан Дж., Модели беспорядка, пер. с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. [c.467]

С помощью формулы (11.63) можно найти физические зависимости величин в окрестности порога локализации. Разумно предположить, что при размерах порядка длины пробега I все зависимости являются простыми, т. е. на этих размерах a e pgl/A, 0 = а1 е р11ф (еуА)(Цк) . Поэтому в (11.63) мы возьмем 0 1. [c.197]

В случае одномериого (случайного) потенциала все состояния частицы локализованы, каким бы слабым ни был случайный потенциал. При этом для состояния с большой анергие длина локализации L равна по порядку величины длине I свободного пробега частицы (в приближении однократного рассеяния). В двумерном случае все состояния также локализованы, но длина локализации экспоненциально возрастает при возрастании энергии. В трёхмерном случае спранодлив т. н. критерий локализации Иоффе — Роге л я — М о т т а если длина волны де Бройля Л частицы, в частности электрона, меньше, чем длина свободного пробега I, то состояния являются подвижными при имеется порог подвижности Sg и все состояния с энергией S <. g локализованы. [c.83]

Нарушения кристаллич. структуры приводят в определённой части энергетич. спектра к локализации электронных и фононных состояний. В аморфных полупроводниках локализованными оказываются электронные состояния, лежащие в запрещённой зоне там, где плотность состояний относительно мала. Электроны, находящиеся в локализов. состояниях, могут переносить ток лишь путём прыжков из оДного состояния в другое (см. Прыжковал проводимость). Т. к. состояния имеют разную энергию, прыжки осуществляются лишь с поглощением или испусканием фононов. При Г О К этот механизм ее работает и локализов. состояния вообще не могут переносить электрич. ток. Энергетич. граница между локализов. и делокализов. состояниями наз. порогом подвижности. Хим, потенциал (уровень Ферми jr) в аморфных полупроводниках находится глубоко в запрещённой зоне, и при не очень низкой Т электропроводность осуществляется с помощью теплового заброса электронов в состояния, лежащие Bbinie порога подвижности. Т. о., порог подвижности играет роль электрич. границы разрешённой зоны. При самых низких темп-рах электропроводность становится прыжковой. [c.342]

Расчет, выполненный в [71], показал, что в условиях совмещения обоих этих процессов (попутного и встречного) безрезонаторная генерация возможна и порог ее возникновения вдвое ниже, чем для случая одного лишь встречного четырехпучкового взаимодействия. При этом небольшое отступление от коллинеарности встречных волн накачки на величину, большую угловой селективности, возникающей в кристалле решетки, — приводит к однозначной локализации генерационных пучков в пространстве условиями синхронизма (рис. 4.37) [c.171]

Высокая структурная однородность и пластичность поверхностного слоя подтверждается гибовымн испытаниями. Образцы с покрытием ЭВТ-10 выдерживают угол загиба 90° после нагрева 4 ч и закалки, тогда как для незащищенных образцов это время ограничивается 1—2 ч. С увеличением времени нагрева на поверхности стали начинают развиваться диффузионные и окислительные процессы с их интенсивной локализацией по границам зерен. Момент начала разрушения границ зерен по времени точно совпадает с так называемым порогом хрупкости . Хрупкость проявляется в резком уменьшении ударной вязкости и угла загиба. Очевидно, ослабление сил связи по границам зерен служит не только концентратором, но и причиной появления растягивающих микронапряжений в очень тонком поверхностном слое. Резко повышается чувствительность к коррозионному растрескиванию под напряжением. Следует отметить, что термообработка кор- [c.144]

Следует отметить, что наличие упомянутых выше порогов важное не только в принципиальном отношении, оно суш ественнои в чисто прикладном аенеите проблемы, ибо приводит к локализации проявления виброэф- [c.222]

Таким образом, несмотря на определенную разноречивость данных, полученных при обследовании больных с периферическими и центральными поражениями слуховой системы, обнаруживаются в основном те же закономерности, которые были установлены у животных при экспериментальном разрушении слуховых центров. Так, при поражении слуховых областей коры больших полушарий головного мозга у больных преимзпцественно страдает различение временных свойств сигналов. При этом пороги слышимости (за исключением случаев острой корковой глухоты), дифференциальные пороги по интенсивности и частоте существенно не страдают. Следует также подчеркнуть, что, несмотря на большое количество исследований, выполненных на больных, многие вопросы, связанные с дефицитом слуха при центральных поражениях слуховой системы человека, нуждаются в дополнительном систематическом исследовании при выявлении точной локализации очага поражения современными методами исследования (компьютерная топография, термовидение и др.). [c.150]

А — схема расположения излучателей S, — прямой сигнал, Sf — задержанный сигнал, а — угол между излучателями. Б — локализация воспринимаемого звука по оси абсцшс — время между включением So и St, мс по оси ординат — воспринимаемый угол локализации источника звука <р, град. Вертикальная штриховая линия — порог появления отельного ощущения от задержанного сигнала. [c.380]

Дифференциальшле пороги по скорости движения слитного звукового образа при интерауральных различиях стимуляции по времени. Существенным показателем разрешаюш ей способности слуховой системы при локализации движения СЗО являются дифференциальные пороги по скорости этого движения. На рис. 166, А представлены абсолютные дифференциальные пороги скорости движения СЗО (Асо) как функция абсолютной скорости этого движения. Отчетливо видно возрастание значений дифференциальных порогов при [c.391]

Следует подчеркнуть, однако, что ни аналитическая теория, ни опыт машинных расчетов не указывают на то, что между двумя рассмотренными выше режимами существует строгое разграничение. Создается впечатление, что при переходе переменной из полностью разрешенной зоны в псевдозапрещенную зону постоянная локализации у (A) изменяется довольно плавно. Принципиально это обстоятельство очень важно. В самом деле, есть основания думать ( 9.8), что в двумерных и трехмерных неупорядоченных системах энергетический спектр делится порогами подвижности на части, отвечающие локализованным и делокализо-ванным состояниям. Кинетические характеристики возбуждений, занимающих эти части спектра, в корне различны. Однако [c.373]

Предположим теперь, как и ранее, в случае (9.112), что последовательные множители в произведении (9.120) статистически независимы. Мы получим тогда первоначальную оценку Андерсона для минимального значения критического отношения бс. соответствии с формулой (5.187) полное число различных путей длины L без самопересечений по порядку величины равно , где через обозначена постоянная связности для данной решетки. В формулах (9.116) и (9.118) следует поэтому заменить z на g, тогда критическая величина (9.119) уменьшится в /z раз. К сожалению, в результате введения этой поправки в общий критерий локализации (9.116) пороги подвижности попадают глубоко внутрь обычной блоховской зоны в почти идеальной упорядоченной системе, что совершенно нефизично. [c.423]

В области энергий над порогом протекания, (13.29), соответствующим случайной потенциальной энергии f" (R), вместо компактного локализованного состояния с волновой функцией типа ф представляется более разумным искать оптимальное делокализо-ванное состояние, волновая функция которого конечна в области пространства со сложной геометрией, с отростками , проникающими в участки, разрешенные по энергии. Однако в этой ситуации остаются неразрешенными сомнения относительно внутренней согласованности феноменологических допущений, на которых основан вывод формулы (13.40) [34—36]. Пользуясь в этом круге задач методом интегралов по траекториям (см. 7.9) [37—42] 2), мы должны, как и выше, нарушить трансляционную симметрию системы с помощью предположения о локализации. Это позволяет нам вытянуть часть делокализованных состояний в область отрицательных энергий (хвост), где они становятся локализованными. При другом подходе оказывается необходимым прибегать к грубой аппроксимации в самих уравнениях, постулируя существование самосогласованного поля, действующего на электрон при его движении по образцу. Этот метод, однако, весьма сложен в математическом отношении, и его применение пока еще не дало окончательного ответа на несколько академический вопрос [c.576]

Закон первой волны сохраняет свою силу, как и эфф локализации суммы в звуковом поле нескольких источников. Однако здесь вероятность того. >1то даввое (наблюдаемое) отражение будет услышано, уменьшается еслн между ним и прямым звуком оказываются другие отражения. Это же справедливо и для абсолютного слухового порога, порога восприятня эха, порога равной громкости прямого звука и эха, а также порога эха как помехи. Вопросы абсо.1К<тного слухового порога подробно рассмотрены в работах Бурггорфа (1961) н Серафима (1961. 1963). [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...