Интенсивность света, выходящего

Интенсивность света, выходящего из сетки, состоящей из полосок и щелей одинаковой ширины, хотя и характеризуется ступенчатой функцией, может быть представлена после разложения в ряд Фурье суммой синусоид. [c.58]

Для получения интенсивности света, выходящего из рассеивающего слоя, достаточно теперь подставить выражения (41) или (42) в (23). [c.333]

Прохождение света через линзу описывается амплитудной функцией пропускания линзы (7.1.19). Тогда взаимная интенсивность света, выходящего из линзы, имеет вид [c.278]

Наконец, взаимная интенсивность света, выходящего из линзы, должна распространяться на дополнительное расстояние I до задней фокальной плоскости. Используя снова закон распространения (5.4.8), в параксиальном приближении получим для взаимной интенсивности на задней фокальной плоскости выражение [c.278]

Если Ло снова, представляет собой взаимную интенсивность света, выходящего из плоскости объекта, а 2о — расстояние от плоскости объекта до линзы, то взаимная интенсивность Л [c.281]

Т. о. интенсивность света, выходящего из анализатора, окажется равной [c.157]

Поперечность световых волн. О ней свидетельствует следующий эксперимент (рис. 179). Возьмем два поляроида (т. е. два листа из полупрозрачного вещества, также называемого поляроидом) и поставим их последовательно на пути светового пучка, расположив их плоскости перпендикулярно к направлению пучка ). Поворачивая второй поляроид вокруг оси, совпадающей с осью пучка, мы обнаружим, что интенсивность света, выходящего из второго поляроида, меняется при повороте на 360° наступают два положения (отличающихся друг от друга на 180°), при которых свет не проходит через второй поляроид, и два положения (повернутых относительно первых на 90°), при которых свет почти полностью проходит. [c.166]

При проведении абсорбционного анализа с использованием закона Бугера — Ламберта — Бера необходимо измерить зависимость интенсивностей входящего и выходящего из раствора световых потоков от длины волны монохроматического излучения. Основная трудность при таких измерениях состоит в том, что ослабление интенсивности света при прохождении через кювету связано не только с поглощением его растворенным веществом, но и с изменением его первоначального направления при отражениях от поверхностей стенок кюветы, а также в результате рассеяния поглощающей средой. [c.189]

Здесь 6 = (2 sin 20 sin (a/2) — амплитуда выходящего луча. В книгах по оптике в качестве меры интенсивности света принимается удвоенный квадрат амплитуды. В данном случае интенсивность света [c.38]

Необходимо отметить, что в уравнении (2.15) угол р, определяющий ориентацию главных осей пластинки, входит только в множитель, зависящий от времени, и что интенсивность выходящего света не зависит от угла р. Иными словами, интенсивность света в любой точке от ориентации пластинки в ее плоскости не зависит. [c.42]

Следует заметить, что величина / (как и /у) — не только излучаемая, но и поглощаемая элементом поверхности dS интенсивность. Следовательно, эта же величина представляет собой интенсивность, выходящую из отверстия в стенке полости. Подставляя (2.18) в (2.22), находим выражение для спектральной интенсивности света, излучаемого полостью, являющейся черным телом. [c.33]

Свет, выходящий из передней фокальной плоскости, предполагается квазимонохроматическим и имеющим взаимную интенсивность Лр 2 2)- Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность 11 хи уй Х2, У2) света, падающего на линзу. Чтобы по возможности упростить расчет, воспользуемся параксиальным, или малоугловым, приближением, которое позволяет принять в фор- [c.277]

В формуле (7.5.18) I — интенсивность пучка, выходящего из слоя поглощающего вещества, толщиной / /о — интенсивность пучка, падающего на слой — показатель поглощения, различный для различных длин волн %, но не зависящий от интенсивности света. [c.493]

Таким образом, интенсивность плоско-поляризованного света, выходящего из анализатора, определится равенством [c.136]

Раздел оптики, в котором пренебрегают конечностью длин волн, что соответствует предельному переходу О, называется геометрической оптикой ), поскольку в этом приближении оптические законы можно сформулировать па языке геометрии. В рамках геометрической оптики считается, что энергия распространяется вдоль определенных кривых (световых лучей). Физическую модель пучка световых лучей можно получить, если пропустить свет от источника пренебрежимо малого размера через небольшое отверстие в непрозрачном экране. Свет, выходящий из отверстия, заполняет область, граница которой (край пучка лучей) кажется на первый взгляд резкой. Однако более тщательное исследование показывает, что интенсивность света около границы изменяется хотя и быстро, но непрерывно, от нуля в области тени до максимального значения в освещенной области. Это изменение не является монотонным, а носит периодический характер, что приводит к появлению светлых и темных полос, называемых дифракционными. Размер области, в которой происходит это быстрое изменение интенсивности света, порядка длины волны. Следовательно, если длина волны пренебрежимо мала ио сравнению с размерами отверстия, то можно говорить о пучке световых лучей с резкой границей ). При уменьшении размеров отверстия до величины, сравнимой с длиной волны, возникают эффекты, для объяснения которых требуется более тонкое исследование, Однако если ограничиться рассмотрением предельного случая пренебрежимо малых длин волн, то па размер отверстия не накладывается никакого ограничения и можно считать, что из отверстия исчезающе малых размеров выходит бесконечно тонкий пучок света — световой луч. Будем показано, что изменение поперечного сечения пучка световых лучей служит мерой изменения интенсивности света. Кроме того, мы увидим, что с каждым лучом можно связать состояние поляризации и исследовать его изменение вдоль луча. [c.116]

Значение интенсивности света / возвращающегося пучка, выходящего из поляризатора. Обсудите частные случаи для разных значений угла а. [c.127]

При изменении толщины кристаллов параметрическое взаимодействие обнаруживает типичные осцилляции. Длина когерентного взаимодействия для трех волн, распространяющихся в направлении оси г, составляет около 1 мм. Относительная интенсивность света с частотой мь + определяет величину компонент тензора восприимчивости четвертого ранга. Сигналом сравнения служил сигнал, выходящий из бензола. Эффект, наблюдаемый в бензоле, является, конечно, наиболее сильным, что связано с резонансом для комбинационной восприимчивости. В других веществах измеряется существенно нерезонансная компонента тензора нелинейной восприимчивости. Численные значения восприимчивостей [c.250]

При том положении трубы, для которого построен рис. 488, б. частота, па которую настроена аппаратура, не совпадает ни с одной из частот, входящих в состав спектра света, падающего на решетку или призму. В соответствии с этим свет, выходящий из трубы, — его спектр показан на рис. 488, в —имеет весьма слабую интенсивность и является существенно немонохроматическим (цвета, входящие в состав падающего света, в нем представлены более или менее равномерно). Будем теперь, поворачивая трубу с помощью микрометрического винта ( ручка настройки ), уменьшать О, т, е. увеличивать к . Кривая зависимости интенсивности проходящего света от к, которую мы будем называть (для того чтобы подчеркнуть аналогию с резонатором) кривой настройки , будет деформироваться, ее главный максимум будет плавно смещаться вправо. Эта кривая будет последовательно принимать вид, показанный на рис. 488, б, г. [c.511]

Если исследовать оба выходящих пучка при помощи турмалина или стеклянного зеркала, то обнаруживается, что оба они вполне поляризованы, и притом во взаимно перпендикулярных плоскостях. Колебания вектора О обыкновенной волны происходят перпендикулярно к главной плоскости, а необыкновенной — в главной плоскости. Свойства обоих лучей по выходе из кристалла, за исключением направления поляризации, конечно, ничем друг от друга не отличаются, так что название необыкновенный имеет смысл только внутри кристалла. Интенсивности обоих лучей одинаковы ), если на кристалл падал естественный свет. [c.383]

Если один из пучков по выходе из первого кристалла заставить упасть нормально на грань второго кристалла, то мы опять получим два пучка, лежащих в главной плоскости второго кристалла и поляризованных так же, как и раньше, по отношению к главной плоскости второго кристалла. Таким образом, направление поляризации зависит только от ориентации кристалла и не зависит от того, поляризован ли падающий на него свет или же он является естественным. Интенсивности обоих пучков будут, однако, в случае поляризованного падающего луча зависеть от угла а между направлением колебаний в падающем поляризованном луче и главной плоскостью второго кристалла. Действительно, во втором кристалле направление колебаний в необыкновенном луче, лежащих в главной плоскости второго кристалла, составит угол а с направлением колебаний в падающем поляризованном свете, а направление колебаний в обыкновенном луче образует с ним угол я/2 — а. Если амплитуда падающей на второй кристалл волны равна А, то амплитуды обеих волн, выходящих из кристалла, будут равны [c.383]

До создания лазеров этот принцип не подвергался сомнению и считался надежно подтвержденным всей совокупностью экспериментальных и теоретических данных о распространении света в веществе. Известно лишь несколько работ, в которых высказывалась мысль о том, что принцип линейности в оптике следует рассматривать, как первое приближение в описании оптических явлений, и предпринимались попытки обнаружить оптические эффекты, выходящие за рамки этого приближения. Уже упоминалось об опытах Вавилова (1920) по проверке линейности закона поглощения света веществом, аналитическим выражением которого является известный закон Бугера — Ламберта — Бера (см. 21.6). И хотя в этих опытах был использован очень широкий диапазон интенсивностей световых потоков, никаких отклонений от закона Бугера — Ламберта — Бера не было обнаружено. Причина неудачи заключалась в низкой спектральной плотности [c.298]

Перейдем к рассмотрению процесса генерации. Образование инверсной заселенности еще не гарантирует высокой интенсивности светового потока, выходящего из активного вещества. Степень усиления зависит от коэффициента усиления кус и длины активного слоя I. В простом виде эту зависимость можно представить следующим образом ( = оехр(/ ус/), где о — интенсивность света, падающего на поглощающий слой вещества щ — интенсивность света, выходящего из него /гус = = —йпогл. Если бы удалось сильно увеличить длину активного стержня, то излучение, выходящее из его торцов, было бы весьма интенсивным, причем оно существовало бы даже, если бы и не было внешнего потока. Первичным источником была бы люминесценция, многократно усиленная при прохождении большой длины усиливающего слоя (это явление называют сверхлюминесценцией). [c.277]

Сочетание поляризатора и четвертьволновой пластинки в круговом полярископе дает свет, поляризованный по кругу. Тем же путем, как это сделано в книге, покажите, что поворот поляризатора и четвертьволновой пластинки на одинаковый угол не влияет на интенсивность света, выходящего из анализатора при любом состоянии установленной в полярископе двоякопре-ломляющей пластинки. [c.60]

Рис. 7.4. а — интерферометр Майкельсоиа для измерения степени временной когерентности электромагнитной волны в точке Я б — зависимость интенсивности света, выходящего в направлении распространения волны С, от разности L3 — L2 между длинами плеч интерферометра. [c.452]

В статье вычисляется интенсивность света, выходящего из рассеивающего слоя, с одной стороны освещенного параллельным нучком света, а с другой — ограниченного плоской стенкой, отражающей диффузно падающий на нее свет, причем альбедо этой стенки считается заданным. [c.325]

Однако, если оси двух николевых призм наклонены под некоторым углом 6, то если интенсивность света, выходящего из первой призмы, будет /, а соответствующая амплитуда любого основного вектора (скажем, магнитного) будет А, то этот свет, поляризованный в азимуте первой николевой призмы, может быть представлен колебанием магнитного вектора [c.59]

Фиг. 5.4. Диаграмма для расчета интенсивности света, выходящего из резонатора Фабри -- Перо в случае, когда в резонаторе находятся люминесци-

Полная интенсивность света, выходящего из прпзмы, равна [c.178]

Обычно в опытах подобного рода изучают не интенсивность или oKpa i y света, выходящего из системы, а наблюдают изменение интерференционной картины. Для этого необходимо осветить кристаллическую пластинку, помещенную между двумя Николями, непараллельным пучком света и спроецировать линзой картину на экран. В проходящем свете наблюдаются интерференционные полосы, соответствующие постоянной разности фаз. Их форма существенно зависит от взаимной ориентации поляризаторов и оси кристаллической пластинки. [c.208]

Рис. 10.17. Измерение с Вергстрандом осно.1 вывается на методе фазочувствительного ин дикатора и похоже на опыт, иллюстрируемый приводимыми здесь графиками (см. рис. 10.16). Интенсивность света, поступающего от источника в ячейку Керра, постоянна а), но свет, выходящий из ячейки Керра, модулирован б). Передвигая зеркало М, можно изменять время прохождения светом пути от К до D, так что свет поступает в D, как показано на оис. 10.17 (в). Есл мы чуть-чуть отодвинем М, свет поступит позднее (г). Чем дальше отодвинуто М, тем еще позднее поступит свет д ж). Теперь предположим, что чувствительность индикатора модулируется, как показано здесь (э). Сигнал от индикатора возникает только тогда, когда этот индикатор обладает чувствительностью и при этом на него поступает свет. В результате мы получаем график а ) чувствительности индикатора к световому сиг-> налу а). Для светового сигнала б) мы имеем падающий свет и чувствительность индикатора совпадают по фазе (б ). Для светового сигнала в) имеем в ). Для светового сигнала г) разность фаз между падающ-им светом и чувствительностью индикатора равна 180 , т. е. их фазы противоположны, и поэтому сигнал индикатора обращается в нуль (г ). Для светового сигнала 5) имеем д ). Когда мы непрерывно изменяем положение зеркала М, получается следующий график среднего по времени величины сигнала индикатора (е ). Расстояние между двумя соседними максимумами на этой кривой соответствует изменению длины пути света на 2Д1. вызванному перемещением зеркала М 2ДЬс= = l/Vp q следовательно, с 2 где Vp -

При освещении первой пластинки параллельным пучком лучей одной длины волны мы получим более или менее интенсивный свет в зависимости от разности хода А выходящих лучей. При освещении белым светом пластинка будет казаться нам равномерно окрашенной. При освещении же расходящимся пучком лучей мы увидим в фокальной плоскости объектива, помещенного на пути лучей 2 я 3, систему интерференционных полос, соответствующих данному г, т. е. полосы равного наклона. Лучи 1 я 4 т цопадают в оправу объектива. Мы получим максимум для лучей тех направлений, для которых А = йе sin i = m Ч К, где т — четные числа. Для направлений, соответствующих нечетным значениям т, будет наблюдаться минимум. Угловое расстояние между полосами определяется изменением угла i на величину Ai, при котором разность хода меняется на %, т. е. [c.132]

Нетрудно понять смысл наблюдаемых явлений. Плоскополяри-зованный свет, выходящий из поляризатора падая па кристаллическую пластинку, дает начало двум когерентным волнам, идущим с различной скоростью и приобретающим известную разность фаз, зависящую от толщины пластинки и различия в показателях преломления для обоих пучков. Так как колебания в этих волнах взаимно перпендикулярны, то они ведут к образованию эллиптнчески-поля-ризованного света. В точках, соответствующих различным толщинам кристаллической пластинки, форма и ориентация эллипсов могут быть различны, но интенсивность результирующего света везде одинакова, и пластинка кажется равномерно освещенной. Поместив после кристаллической пластинки второй поляризатор N2, мы от каждой волны можем пропустить лишь ту слагающую колебаний, которая параллельна главной плоскости поляризатора N2- Таким образом, в обеих волнах остаются лишь колебания, лежащие в одной [c.516]

Необходимо сказать несколько слов по поводу записи согласованного пространственного фильтра (СПф), устанавливаемого в плоскости Ро. Для этого в плоскости Р) помещается эталонный объект у) и его фурье-образ Я регистрируется в плоскости Р2 совместно с плоской опорной волной для регистрации используется фотопленка или ПВМС). Хорошо известно, что результирующее пропускание в плоскости Pi (после соответствующего преобразования распределения интенсивностей в амплитудное иропус-кание) содержит четыре компоненты, одна нз которых пропорциональна Н". Эти компоненты имеют различные несущие пространственные частоты. Таким образом, для выделения требуемой компоненты Я вторая часть оптической схемы (справа От Рз) должна быть отклонена от оси на некоторый угол, как показано на рис, 5.8. Такое расположение элементов схемы позволяет снизить требования ко второму фурье-объективу и эффективно выделить требуемую компоненту светового поля, исхо-дяшего из плоскости Р . Несущая частота опти1[еского сигнала, записываемого в плоскости Рг, должна в несколько раз превы-шать диапазон пространственных частот эталонного изображения. Кроме того, практические соображения часто диктуют необходимость еще больших углов отклонения света, выходящего из плоскости Pi, с тем чтобы он не попадал на некоторые другие оптические элементы системы. [c.269]

Можно обойти эту проблему, используя для измерения П-фактора различные длины волн возбуждения, поскольку С-фактор - это характеристика монохроматора испускания, а не длины волны возбуждения. Эта точка зрения может быть проиллюстрирована следующим примером. При изм1 [)1чши поляризации флуоресценции белка (340 нм) часто используют длину волны возбуждения 300 нм. Бри этой длине волны свет, выходящий из монохроматора возбуждения, почти полностью поляризован в вертикальном направлении, в результате чего интенсивность излучения в горизонтальном направлении недостаточна для измерения С-фактора. Поэтому для измерения нужно использовать несколько различных длин волн возбуждения, обычно 280, 285, 290 и 295 нм, и затем усреднить величину О-фактора. На практике эти величины почти одинаковы, но усреднение повышает точность определения. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...