Распределение интенсивности света в диффракционных спектра

Сравним диффракционные картины, полученные Бэром для разной длины волны света (см. фиг. 217), с рассчитанным распределением интенсивности в диффракционных спектрах, по- [c.180]

На фиг. 221 изображено распределение интенсивности света в диффракционных спектрах для 24 различных значений а в пределах от [c.180]

Ф и г."228. Распределение интенсивности света в диффракционных спектрах двух бегущих звуковых волн, полученное методом скрещенных спектров. [c.185]

Ю-5 а 5 Ю -20 15-Ю 5 к к Фиг. 229. Распределение интенсивности света в диффракционных спектрах стоячей волны при перпендикулярном (а) и косом (б) падении света, полученное методом скрещенных спектров. [c.185]

При рассмотрении диффракционных спектров колеблющегося стеклянного куба (фиг. 380) обращает на себя внимание совершенно нерегулярное распределение интенсивностей диффракционных световых точек на обоих кольцах. Это обусловлено следующей причиной. В кубе возбуждается волна, распространяющаяся горизонтально волны, распространяющиеся в других направлениях, представляют собой отражения первичной волны от граней куба. Кроме того, при каждом отражении продольной волны возникает также и поперечная волна. Все эти волны имеют самые различные интенсивности. Таким образом, хотя, как это уже многократно подчеркивалось, форма диффракционной картины не зависит от формы границ тел, распределение интенсивности света обычно от нее зависит. Совершенно равномерное распределение интенсивности можно получить, например, для изотропного тела, ограниченного цилиндрической поверхностью (см. фиг. 383, а). [c.353]

При изучении диффракции света на ультразвуковых волнах особый интерес представляют отдельные вопросы, имеющие большое значение для теоретического истолкования всего явления в целом. Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что диффракционные спектры высших порядков часто имеют значительно большую интенсивность, чем это можно было бы ожидать согласно законам диффракции на оптической решетке. Затем можно отметить нерегулярное изменение распределения интенсивностей в спектрах высших порядков при изменении направления падения лучей света или длины световой [c.174]

В своих двух дальнейших работах [1661, 1662] Раман и Нат развили и обобщили теорию диффракции света на ультразвуковых волнах. Решение волнового уравнения для случая распространения света в среде с коэффициентом преломления, изменяющимся во времени и пространстве, и представление световой волны с гофрированным фронтом, выходящей из звукового поля, в виде бесконечного количества плоских волн с различными направлениями распространения, дает возможность получить при помощи разложения Фурье правильные значения углов диффракции и приведенных выше в этом пункте частот Допплера как для стоячей, так и для бегущей волн. Из этой теории следует, по- мимо существования фазовой решетки, также наличие амплитудной решетки, не вытекающее из первой приближенной теории отсюда неизбежна асимметрия в распределении интенсивности диффракционных спектров справа и слева от главного максимума, возникающая при косом падении лучей света. Нат [1399, 14001 решил при помощи разложения в ряд дифференциальное уравнение для случая, когда периодическое изменение коэ ициента преломления представлено простой синусоидальной функцией. [c.189]

Согласно этой теории, спектры одного порядка, созданные второй звуковой волной справа и слева от каждого диффракционного спектра, созданного первой звуковой волной, должны иметь одинаковую интенсивность. В действительности наружные линии диффракционных спектров имеют меньшую интенсивность, чем внутренние. Это хорошо видно, например, на фиг. 207,6, 8 и 9, где некоторые вторичные наружные спектры вообще не видны. Это обстоятельство было отмечено Эггервалом и Партхасаратхи [22911. На основании теории Рамана—Ната (см. ниже в этом пункте) им удалось объяснить указанную неравномерность в распределении интенсивности света. [c.176]

Распределение "интенсивности света по отдельным диффракционным спектрам зависит также и от длины световой волны. Это видно на фиг. 217. Для получения верхнего снимка использовалась синяя линия (Ляьг4750 А), для получения нижнего—ультрафиолетовая линия (Ля 3650 А). Обращает на себя внимание различное распределение интенсивности в спектрах [c.177]

Фиг. 222. Распределение интенсивности света в диффракционных спектрах от нулевого до пятого порядка в зависимости от а=2пАп1/А для бегущей звуковой волны.

Фиг. 227. Распределение интенсивности света по отдельным допплеровским частотам в диффракционных спектрах в зависимости от а=2%АпЦА для стоячей звуковой

Погодаев К. H. Распределение интенсивности света в диффракционных спектрах на ультразвуках при высоких напряжениях на кварце, ЖТФ, П, 474 (1941). [c.614]

Очень существенным является предположение о многократной диффракции света, высказанное впервые Бриллюэном [368] и уже упомянутое нами выше при объяснении появления частот, обусловленных э4к )ектом Допплера. Представим себе еще раз, основываясь на схеме фиг. 211,, как световой луч при диффракции переходит из нулевого порядка в плюс и минус первый порядок, а затем после вторичной диффракции частично переходит опять в нулевой, а частично в плюс и минус второй порядок. Таким образом может быть объяснено как возникновение спектров высших порядков при диффракции на решетке с синусоидальным распределением пропускае-мости света, так и большая интенсивность этих спектров. Однако многократная диффракция возможна лишь в том случае, когда свет проходит достаточно большое расстояние I в ультразвуковом поле, или, другими словами, при достаточно больших значениях отношения ИХ. Это условие выполняется в большинстве опытов. На фиг. 212 приведены два диффракционных спектра,, полученные Бэром [1431. Для случая, изображенного на фиг. 212,6, расстояние, проходимое лучом света в ультразвуке, сокращалось в верх- [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...