Интенсивность света при зеркальном отражени

Интенсивность света при зеркальном отражении. Мы не станем заниматься выводом формул для интенсивности отраженного света ). Используя поляроиды и предметное стекло микроскопа, вы легко проверите, что интенсивность компоненты, линейно-поляризованной в направлении, перпендикулярном плоскости падения, увеличивается при изменении угла падения от 0° (нормальное падение) до 90° (скользящее падение). При нормальном падении от одной поверхности отражается около 4% интенсивности падающего света и около 8% от покровного стекла микроскопа, имеющего две поверхности. При скользящем падении отражается практически 100% падающего света. Интенсивность компоненты, поляризованной в плоскости падения, при отражении от обеих поверхностей предметного стекла составляет около 8% при нормальном падении, уменьшается до нуля при угле Брюстера (56°) и затем постепенно возрастает до 100% при скользящем падении (см. домашний опыт 8.26). [c.374]

Шероховатость поверхности приводит к рассеянию света. Термином рассеяние обозначают изменение углового распределения интенсивности отраженного и проходящего излучения после взаимодействия с веществом. Распределение интенсивности рассеянного света по углам (относительно первоначального направления при прохождении или относительно направления зеркального отражения от поверхности) зависит от свойств микрорельефа поверхности. Наряду с контактными профилометрами и сканирующими туннельными и атомно-силовыми микроскопами рассеяние света применяется для количественного изу- [c.65]

Определение блеска путем измерения коэффициента отражения. Измерение интенсивности зеркально отраженного света для характеристики степени блеска металлической поверхности применяется чаще других методов. Обычно качественную характеристику интенсивности отраженного света дает фотографическая бумага, количественную — фотоэлемент. Правда, отражение света зависит не только от гладкости поверхности, но и от коэффициента отражения, данного металла. Например, более блестящая поверхность никелевой пластины может отражать меньше света, чем менее блестящая поверхность серебряной пластины. Поэтому определение блеска при помощи измерения интенсивности отраженного света условно и характеризует лишь относительный блеск [c.212]

Рабочая зеркальная грань обычно более широкая, чем нерабочая. Она играет главную роль в работе решетки. Световая волна дифрагирует на каждом зеркальном элементе шириной а и в отраженном свете дает пространственное дифракционное распределение интенсивности. Дифракционный максимум от каждого зеркального элемента расположен в направлении зеркального отражения луча. В этом же направлении, следовательно, имеет место максимум энергии, отраженной от решетки. Положение этого максимума будет зависеть от угла профиля решетки /. При этом положение максимума можно смещать по спектру, изменяя угол г профиля решетки. Такие решетки с концентрацией энергии в определенном порядке спектра получили название эшелеттов. [c.433]

Рассеивающие дефекты, например царапины, вызывают зеркальное отражение излучения в различных направлениях, индивидуальных для каждого дефекта. Обычно при этом наблюдается значительное дифракционное рассеяние из-за острых концов царапин, размеры которых намного превышают длину волны излучения. Если дефект представляет собой включение чужеродного материала, то увеличивается поглощение падающего пучка, т.е. уменьшается интенсивность отраженного света. [c.506]

При дальнейшем увеличении температуры интенсивность рассеянного света возрастала, пока рассеянный и зеркально отраженный свет нельзя было различить. [c.269]

То же справедливо и при фотолюминесценции. Внесем в зеркальную полость какое-нибудь фосфоресцирующее вещество, предварительно возбужденное освещением. Свечение нашего тела будет постепенно ослабевать действительно, свет фосфоресценции, отраженный зеркальными стенками, может частично поглощаться нашим веществом и нагревать его однако он не сможет поддерживать длительной фосфоресценции, для возбуждения которой требуется освещение светом более короткой длины волны, чем испускаемый свет (закон Стокса). Значит, и в данном случае будут иметь место постепенное нагревание тела за счет света фосфоресценции и постепенная замена этого излучения тепловым излучением нагретого тела, т. е. излучением, интенсивность и спектральный состав которого определяются температурой тела. Аналогично будет затухать свечение, вызванное кратковременным электрическим разрядом, и заменяться тепловым излучением, соответствующим установившейся температуре системы. [c.684]

Смешанное ОС наблюдается при отражении от поверхностей с неровностями, большими длины волны света. Для него характерно преимущественное отражение в направлении зеркального ОС в сочетании с менее интенсивной диффузионной компонентой. Регулярные неоднородности поверхности приводят к появлению пространственного распределения отраженного света, характерного для явления дифракции. [c.56]

Модель поверхности, построенная на основании данных эллипсометрии, является лишь усредненным оптическим эквивалентом реальной неоднородной поверхностной фазы. В действительности, в отраженном свете с интенсивностью /, помимо зеркальной компоненты всегда присутствует диффузная компонента 1 , связанная с рассеянием света на макроскопических неоднородностях (о > X)-, т.е. / = /, + 1 I = 5 при о = 0. Для теоретических оценок и Is используются скалярная теория рассеяния частиц на неоднородностях и формулы Френеля, соответственно. Из сравнения этих расчетов с экспериментальными данными по спектральной зависимости 1(Х) удается оценить эффективное значение о, характеризующее шероховатость — спектроскопия диффузного рассеяния. [c.131]

Опыт. Когерентность, зеркало Ллойда, двойная щель, обеспечивающая когерентность . Глядя на небо или на матовую лампу через обычную двойную щель, помещенную перед глазом, вы не увидите интерференционных полос. Почему Мы хотим создать двойную щель, которая позволяла бы наблюдать интерференционную картину даже с такими источниками света. Начнем с обычной одиночной щели, способ изготовления которой описан в опыте 9.17. Теперь возьмем второе предметное стекло микроскопа и прислоним его к ребру первого стекла (со щелью) так, чтобы зеркальное изображение щели во втором стекле было параллельно первой щели. Соедините второе стекло с первым комком пластилина или какой-нибудь невысыхающей замазки так, чтобы можно было регулировать относительное положение стекол. Добейтесь такого их положения, чтобы расстояние между щелью и ее изображением было как можно меньше, скажем 0,5 мм. Сделайте это, когда все устройство находится на расстоянии 30 см от глаз, чтобы вы могли сфокусировать глаза на двойной щели, когда вы держите ее около яркого источника. Получив таким образом хорошую двойную щель, поместите ее перед глазом и сфокусируйте глаз на большое расстояние (т. е. на источник света). Заметьте три или четыре черные полосы , параллельные двойной когерентной щели . Это места деструктивной интерференции (нулевая интенсивность) между пучком света от реальной щели и пучком от ее изображения. Изображение щели всегда полностью когерентно реальной щели. (Почему ) Благодаря изменению фазы при отражении потоки от щели и от ее изображения сдвинуты по фазе на 180. [c.467]

ЗЕРКАЛЬНОЕ ОТРАЖЕНИЕ —направленное (или ре-гу.иярное) отражение светового луча от гладкой плоской поверхности, при к-ром выполняются осн. законы отражения света. 3. о. происходит, если высота h ми-кpoпopoвiю тeй отражающей поверхности намного меньше длины световой волны Я,. Практически весь свет (>99%) отражается зеркально, если А,<0,01 Я. Поверхность, отражающая свет диффузно в видимой области спектра, в более длинноволновой ИК-области отражает зеркально. Спектральный состав, интенсивность и фаза эл.-магн. волны зеркально отражённого света зависят от условий освещения (угол падения, апертура пучка и др.), оптич. свойств вещества и состояния отражающей поверхности. [c.85]

И прозрачная, и отражательная решетки с профилированным штрихом практически не влияют на амплитуду световой волны, но вносят периодические изменения в ее фазу. В случае отражательной решетки с пилообразным профилем, показанной на рисунке, максимальная интенсивность дифрагированного света наблюдается в направлении зеркального отражения от плоскости штриха т= ). Когда ширина рабочей грани занимает почти целый период (/) - с/ ) и 2 111а = решетка дает только один главный максимум порядка т. Угол а при этом называется углом блеска. [c.155]

На основе таких полимеров были разработаны термореактивные покрытия интенсивных цветов, а также покрытия с металлическим оттенком. Для получения высококачественных покрытий с металлическим оттенком в состав красок вводится невсплывающая алюминиевая пудра (в виде пасты). Чешуйки невсплывающей алюминиевой пудры (длина чешуек 15—45 мкм) распределяются в покрытии беспорядочно, что обусловливает зеркальное отражение света при наблюдении с различных ракурсов. При введении в состав красок цветных пигментов можно значительно расширить цветовую гамму получаемых покрытий. [c.293]

Чтобы порять причины различий во внешнем виде, можно рассмотреть распределение света, отраженного от некоторых типичных пленок. На рис. 15.1 и 15.2 иллюстрируются данные, полученные при освещении очень узким пучком света под углом 60°. Для идеальной зеркальной поверхности весь свет отражается зеркально. В других случаях интенсивность отраженного света зависит от косинуса угла отражения, как показано на рис. 15.1 для обширной поверхности при любом направлении наблюдения яркость одинакова. Для полуглянцевых белых покрытий характерен круговой график отражения с пиком, соответствующим углу зеркального отражения узость пика и его высота в точке зеркального отражения являются мерой глянца покрытия. Для полуглянцевых покрытий форма пика меняется с величиной глянца (рис. 15.2). [c.440]

О. в. от движущихся объектов происходит со смещением частоты Доплера эффект), угол отражения при атом не равен углу падения (т. н. угловая аберрация). Б средах с непрерывно меняющимися свойствами О. в. наблюдается, если характерные масштабы неоднородностей Ь % В плавно-неоднородных средах Б Я истинное О. в. экспоненциально мало, однако рефракция в плавно-неоднородных средах может привести к явлениям, сходным с О. в., напр. зеркальный мираж в пустыне (см. Рефракция звука, Рефракция света). В нелинейных средах волны больпюй интенсивности сами индуцируют неоднородности, при рассеянии на которых (вынужденное рассеяние) может даже возникать, например, специфическое О. в, с обращением волнового фронта. [c.504]

В самом деле, линейно поляризованный считывающий свет, азимут поляризации которого параллелен или перпендикулярен директору на передней границе слоя ЖК, при прохожде11ии через закрученную структуру останется линейно поляризованным, но его азимут повернется на угол закрутки ЖК фо- Отразившись От зеркального Слоя, свет на обратном пути также будет отслеживать ориентацию молекул ЖК, и его азимут повернется па угол —ifo, т. е. в обратном направлении. В скрещенных поляроидах (в этом случае они располагаются по одну сторону от ячейки) в отсутствие напряжения такая ячейка будет выглядеть темной, если азимут анализатора или поляризатора совпадает с направлением директора на передней границе слоя ЖК- Минимум интенсивности отраженного свега будет также наблюдаться прн напряжениях на ячейке, соответствующих полной переориентации молекул ЖК в гомеотропное состояние. [c.91]

Регистрация световых сигналов производится на фотолентах шириной 35, 60, 100 и 120 мм. Оптическая схема осциллографа (для одного канала записи) приведена на рис. 35. Здесь световой поток от источника света 1 в виде яркой полосы с помощью цилиндрического конденсора 2 приводится в плоскость зеркала гальванометра 5. Отраженный от зеркала световой пучок фокусируется на плоскость фотоленты 10 в виде пятна, которым и осуществляется запись. Интенсивность записи регулируется с помощью диафрагмы 9. Часть светового пучка, идущего от зеркала гальванометра с помощью зеркального развертывающего барабана 8 направляется на матовый экран 3 для визуального наблюдения. На пути лучей расположен идентификатор, флажок которого 4 поочередно прерывает световые потоки, идущие от зеркал гальванометров, благодаря чему в линиях записи появляются разрывы, позволяющие прослеживать ход линий при их слиянии или пересечении. Для регулирования начальных положений гальванометров используется специальное зеркало 6, которое может быть установлено на пути лучей, идущих от гальванометров к объективу. Посередине этого зеркала проходит матовая полоса, делящая его отражающую поверхность пополам, поэтому на экране луч от каждого гальванометра представляется в виде двух световых полосок. При правильной установке гальванометров эти полоски имеют примерно равную яркость и равную длину. [c.152]

Интегральные рефлексометрические методы оценки шероховатости поверхности основаны на измерении интенсивности светового потока, отраженного от исследуемого изделия. Угол падения света обычно выбирают равным 86° для шероховатости 0,4. .. 32 мкм, при этом достигается максимальное значение зеркальной составляющей отраженного потока. Схема рефлексометра показана на рис. 15. Источник света 1 с помощью конденсора 2, освещающий диафрагму 3, находится в фокусе объектива 4, из которого выходит параллельный пучок света, падающий на изделие Р. Измерительная ветвь состоит из объектива 5, диафрагмы б, конденсорной линзы [c.501]

Изменение параметров световой волны, модулированной данными, содержащимися на носителе, преобразуется в изменение интенсивности на фотоприемнике. Фотоприемник преобразует мощность оптического излучения в электрические сигналы, которые несут информацию не только о битах, содержащихся в воспроизводимом массиве данных, но и о пространственном положении луча относительно этого массива. Когда микроуглубление находится точно по центру воспроизводящего светового пятна, в направлении фотоприемника распространяется дифракционный минимум отраженного света. Для автоматической фокусировки излучения на дно микроуглублений система, состоящая из объектива 9, цилиндрической линзы 11 и четырехквадрантной фотоприемной матрицы 13, настраивается так, чтобы при совпадении фокальной плоскости объектива с указанной информационной поверхностью на фотоприемной матрице проектировалось круглое световое пятно. Если информационная поверхность носителя не совпадает с фокальной плоскостью объектива, пятно приобретает форму эллипса (рис. 6.6). При этом соответствующим включением усилителей воспроизведения можно определять величину и направление расфокусировки. В качестве приводного двигателя системы автоматической фокусировки объектива чаще всего применяют линейный магнитоэлектрический двигатель. Устройство слежения за воспроизводимой дорожкой аналогично устройству автофокусировки. При этом для освещения смежных с воспроизводимой дорожек используются боковые лучи, формируемые дифракционной решеткой 3 (см. рис. 6.5), и боковые фотоприемники 14. Эти фотоприемники располагают так, чтобы они одинаково освещались только тогда, когда воспроизводящий луч находится по центру воспроизводимой дорожки. Если луч сходит с дорожки, знак и величина напряжения на выходе дифференциального усилителя, объединяющего боковые фотоприемники, указывают направление и величину его смещения. В качестве привода перемещения луча в системе смещения за дорожкой используется подвижное зеркало 7 (зеркальный гальванометр). [c.147]

Содержание работы. Для исследования параболических зеркал был применен метод Гартманна. Экспериментально определяли продольные отклонения отраженных лучей при конечном расстоянии от зеркала до светящейся точки и производили необходимые поправки для перехода к аберрациям при параллельном пучке света, падающего на зерка1ло. По продольной аберрации подсчитывали отклонения зеркальной поверхности от ближайшего параболоида. Наибольшее отклонение от ближайшего параболоида характеризовало качество изображения, точнее его интенсивность в центре. Вместе с тем такие кривые указывали один из наиболее быстрых путей для исправления зеркала. [c.1]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...