Спектр калия

Необходимая при вычислении радиационных потоков атомов калия величина пропускания находилась непосредственно по выражению (2.3). В небольшой спектральной области вблизи 9000 см спектры калия и воды перекрываются. В этом случае общее пропускание определялось как произведение пропусканий соответствующих компонент. [c.227]

Линейчатый спектр излучения у кал дого химического элемента свой, не совпадающий со спектром ни одного другого химического элемента. [c.277]

Мультиплетная структура спектров щелочных элементов. Спектр энергетических уровней щелочных элементов с учетом мультиплетности изображен на рис. 79 на примере калия. Образование главной и резкой серий показано на рис. 67 и 68 соответственно (см. 34). Образование диффузной серии несколько сложнее и показано на рис. 69. Правило отбора (44.6) запрещает оптический переход между и 1/2 поскольку для [c.247]

Существенно отметить, что благодаря глубокому расположе-нию электрона 3d спектры ионов S II и S III несколько отличны от спектров предшествующих им в таблице Менделеева нейтральных атомов Са I и KI. Нормальными состояниями Зс II и S III являются соответственно 3d 4s 3D и 3d 2D, в то время как у Са I и К I соответственно 4s Sq и 4s Состояния 3d 4s D у Са I и 3d D у КI лежат значительно выше нормальных у Са I приблизительно на 20 000 см , а у калия приблизительно на [c.265]

ИК-спектры поглощения твердого вещества - вещества защитных пленок, продуктов коррозии, осадков и отложений - более сложны, чем спектры водных растворов. Это вызвано искажением структуры соединения, находящегося в твердой фазе, вследствие взаимодействия кристаллического поля с излучением. При этом происходит так называемое снятие вырождения и число полос в спектре увеличивается. Однако методика исследования твердофазных систем проще. Наиболее широко применяют методику, предусматривающую прессование таблеток из исследуемого вещества и бромида калия, особенно бромида калия марок для ИК-спектров и оптически чистого. Здесь используется пластичность бромида калия, приобретаемая при повышенном давлении. [c.201]

Поэтому показатель преломления (дисперсию) стекла обычно выражают только для определенных длин волн, характерных для выбранных линий в спектрах испускания водорода, гелия, натрия, калия и ртути. [c.458]

Обычно применяемая техника подготовки образцов для снятия инфракрасных спектров поглощения прессованием с бромистым калием в рассматриваемом случае не подходит. Поскольку масса сорбированных органических веществ неизмеримо меньше массы катионита, полосы поглощения сорбированных веществ не проявляются на его фоне. Поэтому необходимо предварительно проводить экстракцию РОВ (например, четыреххлористым углеродом) из образцов катионита н снимать на спектрофотометре спектр экстракта [165]. Можно также капли экстракта наносить на пластинки из бромистого калия, затем испарять экстрагент и снимать спектр поглощения сконцентрированного сухого осадка РОВ [167]. [c.144]

Заканчивая обсуждение вопроса о расширении спектра генерации современных лазеров, необходимо отметить еще одно перспективное направление, усиленно развиваемое последние годы благодаря успехам в технологии получения нелинейных оптических материалов. Речь идет о возможности эффективного преобразования частот лазеров нелинейно-оптическими методами. Для генерации гармоник в видимой области спектра с наибольшим успехом применяются кристаллы дигидрофосфатов аммония (ADP) и калия (KDP), иодата и ниобата лития и др. [c.184]

При расчете течения и тепловых потоков в канале МГД-генератора радиационным переносом тепла обычно пренебрегают. При этом опираются на то, что радиационный поток на стенки канала, оцененный стандартным методом, оказывается малым по сравнению с конвективным (менее 10 % для канала установки У-25), Переход к каналам генераторов большой мощности связан с заметным увеличением линейных размеров и давления, что в свою очередь приводит к значительному росту радиационных потоков. Кроме того, имеются косвенные экспериментальные данные, свидетельствующие том, что наличие присадки калия в продуктах сгорания, несмотря на ее малую концентрацию 1 %), также заметно увеличивает потоки излучения. Существенно, что энергия излучения переносится в широком спектральном диапазоне, который включает в себя как инфракрасную область спектра, так и видимую, в которой сосредоточено излучение атомов калия. Уже это обстоятельство показывает, что при расчете теплообмена в МГД-канале нельзя пользоваться стандартной методикой, основанной на приближении серого газа или интегральной степени черноты. К тому же для температур, характерных для МГД-каналов (2300-3000 К), данные о степени черноты продуктов сгорания не имеют прямого экспериментального подтверждения. [c.221]

Из указанных соединений доля гидроокиси калия наибольшая и может достигать 1% [16]. Хотя колебательно-вращательные спектры КОН в микроволновой области наблюдались [17], учесть излучение КОН не представляется возможным, поскольку отсутствует информация о сечениях поглощения. Однако так как в микроволновой области спектра излучение Н2О в областях полос КОН практически черное, то пренебрежение излучением КОН в этой области не повлияет на точность определения радиационных потоков. Излучение гидроокиси калия в видимой и ультрафиолетовой областях спектра и рассматриваемых условиях не наблюдалось [9, 18]. Концентрация [c.227]

Неопределенность в использованных оптических характеристиках Н2О и СО2 [5] — основных излучающих компонент продуктов сгорания, по-видимому, незначительна. Существенный вклад в излучательную способность плазмы вносит резонансный дублет калия. Использованные экспериментальные данные [9] для коэффициента поглощения в далеких крыльях линий получены в ограниченной области спектра и при давлении продуктов сгорания, равном атмосферному. Проверка сделанных предположений для большей спектральной области и большего диапазона давления настоятельно необходима. Кроме того, крайне желательны более точные сведения о спектральных оптических свойствах стенок, полученные в условиях, максимально близких к натурным. [c.235]

Возможности панорамного спектрографа ярко иллюстрируют результаты работ [100, 101, 224, 236]. Схема КВС позволила зарегистрировать за одну вспышку лазера спектр ИК-излучения, возбуждаемого в парах калия излучением рубинового лазера. Общая ширина регистрируемого спектра 10 см (от Xir = = 2,7 мкм до >чг = 3,66 мкм) при спектральном разрешении (для его увеличения на выходе преобразователя был помещен СТЗ — 1(5)) 10" см , время регистрации 2 10 с. [c.133]

Две легко распознаваемые линии поглощения спектра калия -(линии К и Н) хорошо видны в спектрах многих звезд. В спектрах, полученных в лабораториях на Земле, эти линии имеют длину волны около 3950А ). Предположим, что наблюдатели. [c.327]

Спектр знергетичсских уровней калия с учетом мультиплетности [c.247]

Точно также изучение спектра KI и сходных с ним ионов показывает, что в нормальном состоянии самый внешний электрон калия находится на орбите с п 4. В промежуточных элементах, начиная с натрия и кончая аргоном, идет заполнение электронами трехквантовой оболочки. Восемь трехквантовых электронов аргона составляют симметричную группу и обусловливают сходство его физико-химических свойств с неоном. [c.53]

Эффект Штарка, кроме водорода и гелия, подробно изучен в спектрах щелочных металлов и некоторых других элементов. У щелочных металлов головные линии главных серий обнаруживают лишь квадратичный эффект. Впервые он был наблюден Ладенбургом в поглощении на D-линиях натрия (3s Si/j — Зр з ). Несколько позже Гротриан и Рамзауер [ 0.71] наблюдали квадратичный эффект Штарка на составляющих второго и третьего дублетов главной серии калия 4s 25i/j — 5р 2р1д, [c.386]

Соединение натрия с калием позволяет получить широкий спектр сплавов натрий — калий, можно, например, получить сплавы, обладающие меньшей температурой плавления, чем калий — более легкоплавкий компонент. В зависимости от содержания калия меняется температура плавления. Наиболее низкую температуру плавления (—12,3° С) имеет сплав эвтектического состава (массовое содержание калия 77,27о)- Плотность этого сплава при = 25°С составляет 0,865 zJ m температура кипения 786° С при давлении 1 кгс/см . [c.9]

Общий окружной разброс формируется как органически единое явление, однако в зависимости от ко1нкретной структуры спектра порождающей системы роль кал<дого из перечисленных каналов может быть различной. При сближении собственных частот порождающей системы роль разбросов второго и третьего рода возрастает, поскольку увеличивается искажение собственных форм при той же величине возмущения (см. гл. 7). Ведущая роль в формировании общего разброса принадлежит, надо полагать, разбросу первого рода. [c.174]

В первую группу входят натриевые лампы, бактерицидные, ртутные лампы тлеющего разряда в кварцевых трубках, кадмиевые и цинковые лампы, таллиевые, цезиевые, рубидиевые и калиевые лампы, спектральные лампы и лампы специального назначения (высокочастотные беээлектродные и др.). Лампы низкого давления с парами различных металлов являются источниками линейчатого (резонансного) излучения в различных участках спектра и поэтому не пригодны для общего освещения. В этих лампах применяются металлы, которые имеют достаточную упругость паров для поддержания разряда в лампе при ее рабочей температуре. К таким металлам - )тносятся -р1у.ть .4 -атрий, л ез1 % р.у6вд -,- калий, цинк, кадмий, таллий и др. (рис. 1-4,а, б). [c.17]

Рубидий (порядковый номер 37 и атомный вес 85,47) и цезий (порядковый номер 55 и атомный вес 132,905) являются соответственно четвертым и пятым элементами I группы (щелочные металлы) периодической таблицы, в которой литий, натрий и калий занимают первые места. Рубидий был открыт при помощи спектроскопа Бунзеном (1861 г.), а цезий — Кирхгоф-фом (1860 г.). Рубидий получил свое пазоание из-за ярких красных линий в его спектре, а цезнй — из-за ярких голубых линий. [c.636]

Оптические детали из кристаллов (например, из флюорита, хлористого иатрия, бромистого калия и др.), прозрачных в инфракрасной области спектра до 8000 нм. ... Поляризационные призмы из кальцита. ............... [c.135]

На окраску стекла (глазури) влияет его химический состав. Работы П. П. Федотьева и А. А. Лебедева [62] доказывают, что способность поглощать свет и связанная с ней окраска стекла при одном и том же красящем окисле меняются, если в молекуле стекла заменить один щелочный окисел другим. Предметом исследования П. П. Федотьева и А. А. Лебедева служили свинцовые стекла, которые они окрашивали различными хромофорами. Чтобы проследить, как влияет тот или иной щелочный окисел на окраску, в стекло попеременно вводились различные окислы группы RoOiLiiO, К2О, NaaO) и изучался меняющийся при этом характер спектра поглощения. В результате этих исследований установлено, что по мере повышения атомного веса щелочного металла в молекуле сте1<ла, например, от лития через натрий к калию, спектр перемещается от красного к фиолетовому, т. е. из области спектра с длинной волной в область спектра с короткой волной. Такая л<е закономерность, правда, менее ярко выраженная, выведена П. П. Федотьевым и А. А. Лебедевым при замене щелочно-земельных металлов, при том же щелочном окисле. [c.37]

Легкая восстанавливаемость окислов марганца 2Мп02=- 1Мп90з- 2Мг10Ч-0,502 вызывает пестроту в окраске глазури (стекла). Стекло, окрашенное марганцем, показывает максиму У1 поглощения в зеленой части спектра и, наоборот, прозрачно для фиолетовых и красных лучей. Кривая поглощения сильно зависит от состава глазури (стекла). Например, бессвинцовая глазурь в присутствии калия окрашивается в розовый цвет, а в присутствии натрия она приобретает фиолетовый оттенок. [c.39]

В 1860 году в лабораторию Бунзена обратились врачи. Они прислали на анализ минеральную воду из знаменитых шварцвальдских источников и просили определить ее состав. В нем, по их мнению, крылись секреты целебности. Бунзен выпарил воду, а то, что осталось, сжег в пламени горелки. В спектре быстро стали различимы характерные линии натрия, калия, кальция, лития... Но две голубые линии не удавалось приписать ни одному из известных элементов. Значит, открыт новый элемент. Он получил название цезий , в переводе с латинского — небесно-голубой. [c.17]

Излучение ионизирующейся присадки. Кроме традиционно рассматриваемого в продуктах сгорания излучения молекулярных компонент в канале МГД-генератора необходимо учитывать также излучение присадки, которое определяется главным образом резонансными линиями калия. Резонансные линии калия лежат в видимой области спектра и практически не перекрываются с инфракрасными молекулярными полосами. [c.225]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Для бифталата калия вблизи К-края поглощения кислорода наблюдается характерный пик отражательной способности, отсутствующий на расчетных кривых на рис. 8.4. Подробные экспериментальные таблицы хода интегрального отражения на этом участке спектра для ряда солей фталевой кислоты приведены в статье [46]. Все они содержат узкие интервалы повышенного интегрального отражения, что необходимо учитывать при обработке регистрируемых спектров. [c.312]

Для точных измерений -ХаЬс показатели преломления, прозрачность, длины когерентности и нелинейные восприимчивости образца и эталона должны быть сравнительно близки. Для материалов, прозрачных в видимой области спектра, в качестве эталонов используют кристаллический кварц, дигидрофосфат калия (b DP), ниобат лития и иодат лития. Для кристаллов, прозрачных в инфракрасной области, в качестве эталона используют арсе-нид галлия. В этом случае нелинейная восприимчивость измеряется для длины волны 10,6 мкм. [c.87]

В спектрах поглощения рентгенизованных и аддитивно окрашенных кристаллов бромистого калия также установлено наличие а- и Р-полос, обладающих такими же свойствами, как и в случае иодистого калия. [c.39]

Л. Моргенштерн [204] обнаружила, что в прогретых в воздухе щелочно-галоидных кристаллах появляются интенсивные полосы свечения в близкой ультрафиолетовой области с максимумами при 360 mfj. для Na l, 380 mix для КС1 и примерно в этой же области для бромистого и иодистого калия. Моргенштерн полагала, что свечение возникает благодаря внедрению в кристалл частиц газа, которые не являясь в обычном понимании активаторами, так как не дают своего характерного спектра свечения, вызывают нарушения в решетке, приводящие к появлению свечения самой решетки. Эта гипотеза отличается от предположения Рексе-ра тем, что свечение приписывается самой решетке основания. [c.109]

Большая чувствительность к инфракрасному свету центров захвата, ответственных за первые пики (—158, —146, —Ш4 С) термовысвечивания в ультрафиолетовой области и за вторые пики видимого и ультрафиолетового свечения кристаллов КС1, КВг и Na l, позволяет предположить, что они обусловлены неглубокими электронными уровнями локализации, так как дырочные центры, как известно, в инфракрасной области не поглощают. Экспериментально установлено, что рентгенизованные кристаллы хлористого калия имеют в ближней инфракрасной области спектра (рис. 11) две полосы поглощения при 0,92 (iVi-центры) и 1,2 jj. (jVa-цен-тры). [c.128]

Приведенные в таблице 22 данные о спектрах поглощения ионов серебра в различных состояниях показывают, что значения разностей Av между компонентами триплета ионов серебра в свободном состоянии очень хорошо совпадают с разностями Av между максимумами полос в спектрах гидратированных ионов серебра и щелочно-галоидных кристаллов, активированных серебром. Отсюда следует, что во всех рассмотренных случаях полосы обусловлены одинаковыми электронными переходами. Однако взаимодействие ионов серебра с окружающими их ионами растворителя приводит к расширению спектральных линий свободной примеси в спектральные полосы и к их смещению в длинноволновую область спектра. Заметим, что в случае фосфоров на основе гало-генидов калия совпадение Av лучше, чем в галогенидах натрия. Это обстоятельство может быть обусловлено тем, что радиус иона [c.165]

Анализ экспериментальных данных показывает, что в случае щелочно-галоидных фосфоров, активированных серебром, отдельные спектральные полосы, например 288 тц у КС1—Ag, обусловлены центрами, представляющими собой своеобразные /-центры, в которых один из шести катионов, смежных с вакантным узлом иона галоида, является ионом серебра [246, 279]. Иными словами, галоидная вакансия и расположенный с нею рядом примесный ион действуют в качестве единой ловушки электронов. Если учесть, что энергия ионизации атомов серебра (7,54 эв.) больше, чем у атомов щелочного металла (для натрия и калия соответственно 5,12 и 4,34 эв.), то естественно ожидать, что энергия связи электрона в Л-центре будет больше, чем в обычном г-центре. Это действительно имеет место, так как полоса поглощения Л-центров значительно смещена относительно / -полосы в коротковолновую область спектра. Если кроме указанного учесть также, что отношение атомных радиусов к ионным для серебра значите1ь-но меньше, чем для щелочных металлов, то можно заключить, что электрон в Л-центре будет теснее связан с ионом серебра, чем с каждым ионом щелочного металла в отдельности. Указанные факты, однако, не позволяют отождествить Л-центр с атомом серебра, так как полная энергия связи электрона в Л-центре определяется его энергией взаимодействия не только с ионом серебра, но и с вакантным узлом иона галоида и пятью смежными катионами щелочного металла. Иными словами, Л-центр, или атомарный центр серебра, представляет собой квазинейтральный атом серебра, расположенный по соседству с галоидной вакансией. Такая интерпретация Л-полосы основана на следующих экспериментальных данных. [c.168]

Иного мнения относительно природы К-полосы в фосфорах КС1—Ag придерживается Н. Г. Политов [293], полагающий, что она обусловлена частицами щелочного металла, образующимися вдоль дислокационных линий в процессе аддитивного окрашивания фосфора, и подобна аналогичной полосе, наблюдающейся в спектре чистого кристалла хлористого калия. [c.176]

Кроме того, из экспериментальных данных Блау следует, что в спектрах поглощения аддитивно окрашенных монокристаллов хлористого калия, содержащих различные примеси тяжелых металлов, /(-полоса наблюдается только в фосфорах, активированных серебром. Аналогичные выводы следуют из работы Мандевилла и Альбрехта [295 ], исследовавших спектральное распределение вспы-шечного действия видимого света на ультрафиолетовую люминесценцию фосфоров КС1—Т1 и КС1—Ag. В первом случае получа- [c.177]

В кривой спектрального распределения стимулирующего действия света на свечение КС1 —Ag помимо известной F-полосы обнаруживается также полоса с максимумом около 450 т х, которая несомненно обусловлена активирующей примесью (рис. 100), а не микродефектами решетки основания. Выше уже отмечалось, что на коротковолновом спаде f-полосы в спектре чистого хлористого калия наблюдается около 450 тц слабая полоса, которая Полито-вьтм приписывается поглощению коллоидных частиц калия. 6 этой точки зрения можно было бы думать, что роль активирующей примеси сводится только к созданию вторичных эффектов, благоприятствующих образованию коллоидных частиц металла основания. Такой вывод как будто подкрепляется фактом отсутствия подобной полосы в спектре возбуждения рентгенизованного фосфора Na l —> Ag (рис. 100). Однако подобной полосы не наблюдается также в спектре возбуждения рентгенизованного фосфора KQ—Т1, что [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...