Вероятность перехода экспериментальное определение

В основу расчетов надежности при действии негрубых ошибок полезно положить теорию точности механизмов и электрических устройств. Однако переход от определения точности машин к оценке их надежности при действии негрубых ошибок все же требует больших добавочных исследований, т. е. необходимо накапливать, статистически обрабатывать и систематизировать сведения об изменении первичных ошибок с течением времени. Важно удачно выбрать и строго соблюдать определенные условия, при которых производится экспериментальное изучение изменений первичных ошибок в результате старения материалов, износов, температурных воздействий, действия сил. Тогда вероятность соответствия выходных сигналов допускам будет зависеть от времени и обеспечит надежность машины при действии негрубых ошибок. Все вредные процессы по скорости их протекания можно разделить на три группы [103] быстро протекающие (вибрации, изменения условий трения, колебания нагрузок и др.) процессы, протекающие со средней скоростью (изменение температуры машины и окружающей среды, изменение влажности и др.) медленно протекающие процессы (износ и коррозия основных деталей, усталость, ползучесть, перераспределение внутренних напряжений и др.). [c.55]

После изложения определенных фундаментальных представлений перейдем к выводу соотношений и характерных для рассматриваемых процессов параметров, которые могут быть непосредственно сопоставлены с экспериментальными данными. Для этого необходимо обобщить выведенные выше для резких уровней энергии и для энергий фотонов вероятности переходов и скоро- [c.361]

Много усилий было потрачено на экспериментальное определение величины давыдовского расщепления триплетных состояний в молекулярных кристаллах ароматических соединений. Экспериментальные трудности связаны с малой вероятностью прямых переходов 5о->-Г1 под действием света. [c.507]

Кинетические уравнения, описывающие релаксацию колебательной энергии вследствие всех перечисленных выше процессов в смеси газов, могут быть составлены двумя способами Можно записать систему дифференциальных уравнений для определения заселенности каждого возбуждаемого уровня каждой колебательной моды, используя соответствующие вероятности переходов Такой подход, однако, в настоящее время без существенных упрощающих гипотез оказывается весьма сложен, не только из-за значительного числа уровней, но также из-за отсутствия надежных экспериментальных и расчетных данных по вероятностям переходов для столь сложной взаимодействующей смеси молекул Другой подход состоит в составлении дифференциальных уравнений для определения энергии [c.46]

Не отрицая указанного механизма влияния ниобия на устойчивость аустенита, можно предполагать, что существует и другой. Вероятно, при определенных условиях (состав стали и особенно наличие в стали хрома и кремния) термодинамическая активность ниобия оказывается такой, что вызывает перераспределение хрома между карбидами и твердым раствором (ниобий способствует переходу хрома из карбидной фазы в твердый раствор). Не последнюю роль, по нашему мнению, в этом механизме играет кремний. Однако эти предположения нуждаются в экспериментальной проверке. [c.56]

Вероятно, при нагреве металла электронным пучком возникают местные термические напряжения и этого достаточно для перехода петли с дефектом упаковки в петлю без дефекта упаковки посредством механизма зарождения неполной дислокации Шокли, который обсуждается в работе Франка [32]. Поскольку алюминий имеет высокую энергию дефекта упаковки, энергия больших петель с дефектами упаковки должна быть гораздо больше энергии равновесной конфигурации. Это означает, что петли с дефектом упаковки могут самопроизвольно переходить в петли без дефекта упаковки при повышении температуры образца. Фактически точное определение температуры перехода Гп петли с дефектом упаковки в петлю без дефекта упаковки может дать возможность вычислить энергию дефекта упаковки для алюминия. Эксперименты по такому отжигу следует выполнять на массивных образцах, чтобы избежать возникновения локальных напряжений, о которых упоминалось выше. Экспериментально [17, 33] было найдено, что Тп выше, чем температура, при которой происходит отжиг петли за счет переползания [34] (т. е. 160—190 С), [c.75]

Если бы ширина экситонной линии была действительно столь мала, как это предполагают авторы работы [22а], их эксперименты по отражению, вероятно, можно было бы рассматривать как подтверждение суш,ественной роли пространственной дисперсии и как метод для определения эффективной массы экситона. Однако, как это следует из экспериментальных данных, полученных в работе [100], где впервые были проведены количественные измерения интенсивности, формы и температурной зависимости экситонного поглощения в dS при 4° К, полуширина Л -экситонной линии составляет величину, равную 2,5 10 эв, т. е. в 25 раз больше, чем это принято в [22а]. Это обстоятельство заставляет отнестись с осторожностью к выводу работы [22а], касающемуся роли пространственной дисперсии, тем более, что в расчетах, отраженных на рис. 19 и 20, величина А, пропорциональная силе осциллятора перехода (см. (6.13)), выбиралась не из независимых данных (например, по ходу (a>) вне полосы поглощения), а подбиралась, как и значение эффективной массы экситона и толщины приповерхностного слоя. Далее, использованное в [22а[ значение Л = 0,0625 находится в противоречии с зависимостью (си) вне полосы поглощения, измеренной в работе [100], которой скорее соответствует значение Л = 0,0047, использованное в расчетах, отраженных на рис. 18, б. [c.297]

Поле допуска не задано. Этот вариант встречается при определении поля допуска для данного оборудования и технологического процесса при заданной вероятности и при условии того, что брак не будет превышать заданного числа (обычно 0,27%). Принимать за поле допуска экспериментально определенную случайную величину диапазона рассеивания Р нельзя, так как практически предельный диапазон рассеивания в общем случае никоада не будет равен Р. Принимать за границы поля допуска значение Х 35 также нельзя, так как с изменением настройки оборудования границы будут изменяться при переходе от одного эксперимента к другому [X и 5 — величины случайные). Необходимо, чтобы выбранные границы поля допуска Х 1з) охватывали не менее 99,73% (иногда принимается 95%) всех обрабатываемых в дальнейшем деталей с вероятностью, близкой к единице. [c.307]

Экспериментальное определение частоты ЯМР, а следовательно, и сдвига Найта, дает возможность непосредственно измерить х — спиновую магнитную восприимчивость. Конечно, для нормального металла ценность этого метода снижается тем, что величина гр,(0) —плотность вероятности нахождения электронов на ядре—не может быть вычислена точно. Но если металл переходит в сверхпроводяшее состояние, то можно изучать отношение %s(T)lyi . [c.449]

Кинетические уравнения, описывающие релаксацию колебательной энергии, вследствие всех перечисленных выше процессов могут быть получены двумя способами. Возможно записать систему дифференциальных уравнений для определения заселенности каждого возбуждаемого уровня каждой колебательной моды, используя вероятности переходов [112, 193]. Такой подход, однако без упрощающих гипотез, оказывается весьма сложным не только из-за значительного числа уровней, по также из-за отсутствия надежных экспериментальных и расчетных данных по вероятностям переходов для стояь сложной взаимодействующей смеси молекул. Другой подход состоит в использовании дифференциальных уравнений для энергии каждой моды. Если предположить больцмановское распределение по энергиям внутри каждой моды и принять, что молекулы являются гармоническими осциллиторами, то релаксационные уравнения, соответствующие приведенным выше процессам, запишутся в виде [c.279]

Анализ результатов расчета для ряда значений показателя степени т (задаваемых при определении оптимального решения) показал, что в каждой из исследованных групп экспериментальных данных величина параметра т А почти не меняется с увеличением аб.солютной величины т уменьшается коэффициент Л. Следовательно, параметр тЛ onst можно считать характеристикой чувствительности материала к изменению вида напряженного состояния. Вероятно, этот параметр отражает склонность материала к зарождению и росту микроповреждений. Рост дефектов в твердом теле снижает сопротивление макроразрушению и соответствующему увеличению параметра т Л. Например, переход от механизма образования клиновидных трещин в стыках трех зерен стали 15Х1М1Ф к межзеренному порообразованию увеличивает степень поврежденности, предшествующей заключительной стадии макроразрушения материала, это отразилось на величине параметра т Л (увеличение в 2 раза). [c.154]

Экспериментальное исследование влияния колебаний в замкнутом объеме на естественную конвекцию проведено в работах [27, 36]. Экспериментальная камера, образованная двумя вертикальными пластинами с различным отношением высоты Н к ширине зазора между пластинами В HIB = 9,4 - 42,7), подвергалась вибрации [36] в вертикальном направлении с частотами О—400 Гц и с ускорениями О—llOg. В результате визуального наблюдения пограничного слоя на горячей и холодной пластинах установлено, что в зависимости от частоты колебаний пограничный слой на пластинах может быть как ламинарным, так и турбулентным. В области частот, близких к первой резонансной гармонике, наблюдается турбулентный пограничный слой, при значительном отклонении от резонанса — ламинарный и смешанный (на определенном расстоянии ламинарный слой переходит в турбулентный). В работе получено существенное увеличение коэффициента теплоотдачи при вибрациях в диапазоне резонансных частот колебаний. Причиной, вызывающей увеличение коэффициентов теплоотдачи, вероятно, является развивающаяся турбулентность пограничного слоя по всей поверхности замкнутого объема, которая была тем значительней, чем ближе частота вынужденных колебаний совпадала с резонансом (собственной частотой колебаний столба жидкости в камере). Параметрами, оказывающими влияние на теплоотдачу, являются частота колебаний [c.172]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Вероятное существование различных температур конденсации для различных энергий связи позволяет предполагать в определенном температурном интервале сосуществование конденсированной и разбавленной (максвелловской) атмосферы. Это имеет некоторые экспериментальные подтверждения [56—57]. Наличие эффекта конденсации и ряд других соображений привели авторов работ [11, с. 298 15, с. 501 51 58] к предположению, что распределение примесных атомов относительно центра дислокации лучше описывается статистикой Ферми — Дирака, которая, как известно, при определенных условиях легко переходит в классическую статистику Максвелла— Больцмана. Тогда при температуре ниже температуры конденсации концентрация примесных атомов должна сначала не уменьшаться с удалением от центра дислокации, но затем резко падать. Граница, при которой происходит указанное падение, определяется равенством У=кТ, что означает одинаковую вероятность нахождения примесного атома как в данной позиции района дислокации, так и вне ее. В случае справедливости для рассматриваемого распределения статистики Ферми —Дирака следует допустить также наличие не любых, а определенных позиций (с определенной энергией взаимо-дeй твия) в которых могут находиться примесные атомы. Число таких атомов на каждом из этих своеобразных энергетических уровнен должно быть также определенным. Оценить число и характеристики энергетических уровней относительно центра дислокации, на которых могут размещаться примесные атомы, пока невозможно. Можно только предполагать, что дискретность в распределении примесных атомов у дислокации определится дискретностью строения решетки матрицы и взаимодействием (притяжением — отталкиванием) этих атомов между собой. [c.33]

По средним значениям с использованием соотношения (7.34) были вычислены переходные вероятности между циферблатами. Сопоставление расчетных и средних экспериментально полученных величин переходных вероятностей дано в табл. 7.1. Очевидно модель Сендерса достаточно хорошо предсказывает частоты переключений, несмотря на то, что в ней эти переключения предполагаются случайными. Обусловлен ли этот эффект усреднением различий в способах сканирования шкал между испытуемыми или случайным характером их индивидуального наблюдения, остается неясным. Эксперименты Уола [119], [120] свидетельствуют, что путем рационализации способа сканирования удается существенно повысить эффективность обнаружения и что неподготовленные наблюдатели действуют в значительной степени случайным образом. Позже Сендерс [102] проверил предположение о случайном характере переходов между приборами на основе данных об использовании приборов летчиками в реальном полете он обнаружил, что такое предположение хорошо описывает усредненное поведение, несмотря на то, что каждый летчик использует вполне определенный способ сканирования приборов. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...