Перпендикулярные полосы анализ

Перпендикулярные полосы анализ 458, 462 [c.618]

В сечении у деформационные полосы располагаются под углом 45° к направлению оси образца (рис. 1.27). В сечениях хиг ориентация их перпендикулярна направлению оси образца. Анализ деформационных картин указывает на формирование малоугловых поверхностей раздела (рис. 1.26). Таким образом, можно считать, что после одного прохода при РКУ-прессовании чистого А1 формируется вытянутая субзеренная структура с малоугловыми границами зерен. Увеличение числа проходов вплоть до четырех обеспечивает постепенное превращение субзеренных границ в больше-угловые зеренные границы, но это происходит только при маршруте В (рис. 1.27), а при маршрутах А (рис. 1.28) и С (рис. 1.29) структура остается преимущественно субзеренной. [c.40]

После построения матрицы-функции Грина для решения интегрального уравнения применяется метод фиктивного поглощения. Для перехода из пространства изображений в пространство оригиналов авторы используют численный метод Файлона. Развитый трехмерный формализм решения задачи применяется затем к анализу нестационарного нагружения слоистой полосы при плоской деформации, когда на электрод-штамп в центре его массы действует перпендикулярная к границе сила в форме ступеньки, а электрические условия соответствуют случаям 1) или 2). Авторами представлены численные расчеты для различных случаев соотношения жесткостей слоев, коэффициентов электромеханической связи и различных электрических условий подключения электрода. [c.603]

Анализ этого члена можно упростить, предполагая, что два источника суть идеальные лазеры подобной конструкции, каждый из которых возбуждает только одну моду плоских волн. Две плоские волны будут тогда не идентичны, поскольку их векторы распространения не вполне параллельны, но будут иметь одну и ту же частоту. При этих условиях интерференционный член (16.6) описывает полосы стационарной интенсивности, которые видны на экране в области перекрытия двух лучей. Полосы перпендикулярны плоскости, которая содержит два вектора распространения, и могут быть сделаны узкими или широкими увеличением или уменьшением угла между лучами. [c.172]

Рассмотрим пример. Так как относится к типу симметрии у ], а Vз — к типу симметрии Е, то в соответствии с табл. 31 верхнее состояние VI + относится к типу симметрии Е, и данная полоса является перпендикулярной. Верхнее состояние 2vз имеет два подуровня типов Аг и Е, обладающих несколько различными значениями энергии (см. табл. 32), и поэтому полоса 2vз состоит из дпух подполос — одной параллельной и одной перпендикулярной. Таким образом, в области 6600 см 2 )г) мы должны ожидать присутствия двух параллельных и двух перпендикулярных полос. Аналогично, в области 9800 см (3vl) должны существовать три параллельные и три перпендикулярные полосы в области 12 600 см (4Vl)—-четыре параллельные и пять перпендикулярных полос. Это выясняет причину очень большой сложности и протяженности наблюденных полос. Их анализ сделан только частично. Начала полос, приведенные в таблице, относятся только к одной или двум составляющим и главным образом к параллельным полосам. Потребуется еще очень много усилий, прежде чем удастся найти удовлетворительное выражение для колебательных уровней энергии, в особенности ввиду того, что резонанс между определенными подуровнями состояний Зvl, 2 14- з> VI2 з, Зч и аналогично между подуровнями состояний ЗvI - - Vз,. .. будет И1 рать существенную роль. [c.321]

Анализ инфракрасных полос, моменты инерции и междуатомные расстояния симметричных волчков. Если в параллельной полосе не разрешена тонкая структура К (т. е. при совпадении всех подполос), полоса имеет в основном ту же структуру, что и перпендикулярная полоса линейной молекулы, и мы можем найти значения вращательных постоянных В и В" таким же способом, как и ранее, а именно из комбинационных разностей (]) = = R J) — P J) и J) = R J— ) — P J- - ) соответственно (см. стр. 419). Применяя этот способ к параллельным полосам, воспроизведенным на фиг. 123 и 124, мы получаем постоянные В 1 наряду с другими величинами, собранными в приводимой ниже табл. 132. Разумеется, разность А,Р" ), полученная иэ различных параллельных полос одной и той же молекулы, должна быть одинаковой при каждом из значений У, если нижнее состояние является общим. Помимо этого, сумма частот двух последовательных линий в чисто вращательном спектре также должна быть точно равна соответствующему значеник> разности во вращательно-колебательном спектре [c.462]

Следующим важным примером является система полос поглощения НоСО в близкой ультрафиолетовой области (эта молекула обладает несколько более высокой симметрией). Анализ полос был впервые проведен Дике и Кистяковским [277] еще в 1934 г. (в действительности это был первый успешный анализ вращательной структуры электронного спектра многоатомной молекулы). Анализом занимались также Дайн [332], Робинсон [1075] н Калломон и Иннес [178]. Спектр в данном случае также состоит из типичных перпендикулярных полос. Происходит четкое чередование интенсивности по К более интенсивны подполосы с нечетными значениями К", откуда следует, что нижнее электронное состояние относится к типу А или А 2,. Хотя на основании структуры полос и нельзя решить, относится ли состояние к типу Al или к типу Az, рассмотрение электронной конфигурации молекулы [c.259]

I г I и их компонент - Uy, ориентированных соответственно параллельно и перпендикулярно направлению приложения нагрузки, использовали метод лазерной спекл-интерферометрии. Анализ полей смещения [215] позволил предложить оригинальную модель образования полос Чернова— Людерса. В соответствии с этой моделью полоса формируется в результате распространения аккомодирующих поворотов по образцу в тот момент, когда микросдвиги охватили его полностью. [c.123]

Вторая более слабая система в электронном спектре NH3 состоит из длинной прогрессии очень четких полос, расположенных в области 1690—1400 А. Эта система впервые исследована Дунканом [317] и Дунканом и Гаррисоном [322], а позже получена с высоким разрешением Дугласом и Холласом [295] и Дугласом [294]. Последние авторы выполнили полный анализ вращательной структуры ряда полос прогрессии и убедительно показали, что полосы являются перпендикулярными, а в верхнем электронном [c.525]

СРг Используя метод импульсного разряда, Мэтьюз [8006, 1455] наблюдал в спектре поглощения продуктов разряда через СгК4 ряд интенсивных систем полос, относящихся к радикалу СРз. Анализ системы, расположенной в области 2200—3800 А, показал, что полосы связаны с перпендикулярным переходом, причем осповное состояние является состоянием типа 1 1, а возбужденное — 17 1. Мэтьюз уточнил положение 000—000-полосы этой системы (Го = 37 226 см ) и нашел следующие значения вращательных постоянных и структурных параметров радикала СРг соответственно в основном и возбужденном состояниях у1о = [c.685]

Анализ микроструктуры показал, что разрушению всегда предшествует пластическая деформация. Микротрещины, как правило, расположены перпендикулярно приложенному напряжению. На нетравленой поверхности деформированных образцов обнаружены субмикроскопические трещины шириной 300—900 А и длиной 0,0006—0,006 мм (рис. 20). С увеличением степени деформации возрастают число и размер образующихся трещин. Все выявленные трещины в основном образуются в полосах скольжения по рассмотренным ранее дислокационным моделям Гилмана и В. Н. Рожанского (см. рис. 13 и 20). [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...