Раби уравнения

Подставляя значения абс и рабе в уравнения (XIX.18), найдем [c.468]

Второе слагаемое в правой части уравнения (12.54) равно нулю для рассматриваемого потока в общем случае оно выражает рабо- [c.284]

Схемы эжекционных перетоков показаны на рис. 6-43. Авторы [Л. 97, 160, 161] по данным лабораторных опытов предложили эмпирические уравнения для ориентировочного расчета эжекторного перетока с дозвуковым соплом при работе в закритической области (Ян/ раб< 268 [c.268]

Наряду с совпадением кривых переходных процессов происходит практическое совпадение границ областей устойчивости и рабочих областей. Для подтверждения этого положения на рис. IX.5 проведено совместное построение названных границ для составляющих, описываемых уравнениями (IX.8)—криволинейные зависимости —и. (IX.24) —прямолинейные зависимости. На рис. IX.5 по оси ординат отложены Ig т, а по оси абсцисс — Ig j, что позволяет увеличить наглядность за счет расширения диапазонов изменения т и i Сплошные линии — границы рабо- [c.340]

В ресивере постоянного объема во время хода поршня одновременно происходят два процесса опорожнение в рабочую полость и наполнение сжатым воздухом из магистрали. Уравнение энергетического баланса для ресивера также приведено в рабо- [c.206]

Дифференциальное уравнение (1-5-30) для кинетической энергии движения жидкости имеет два источника, один из них связанный с рабо- [c.22]

При необходимости получения детальных данных о поведении ступени турбины в нерасчетном режиме производится ее расчет, основанный на применении уравнений энергии и неразрывности для сопловых и рабо- [c.607]

Суммируя третье и четвертое уравнения системы (7.29) по 6 и а соответственно и принимая во внимание, что Аъа — Л(Ь а) = -ix b a), где х — действительная частота Раби, приходим к системе уравнений [c.95]

Здесь X — dE/Й — частота Раби. Подчеркнутые члены системы (18.13) порождены оператором туннелирования. Если их отбросить, то оставшаяся система уравнений практически совпадет с (7.29). [c.258]

Уравнение (62) описывает свойства идеализированного датчика, у которого рабочий диапазон частот сверху не ограничен. На практике верхняя граница рабо чего диапазона частот датчика ограничена вторичными резонансами в пружинах (17) [c.162]

Член уравнения выражает диссипативную рабо- [c.64]

Зная ресурс детали, выраженный числом блоков X, можно по уравнению (3,60) найти предельный ресурс L, выраженный в км пробега, часах рабо ты и т. д. [c.182]

При сделанных здесь предположениях поведение ансамбля атомов не соответствует рассчитанному по скоростным уравнениям. Так, например, импульс с площадью 0 = я переводит ансамбль в полностью инверсное состояние N2 = N, N — 0), в то время как 2я-импульс вновь переводит систему в начальное состояние. В соответствии с этим амплитуда поляризации достигает максимума при воздействии на ансамбль (я/2)-импульсом. Очевидно, что энергия периодически перекачивается из поля в атомную систему и обратно с частотой Раби 0, = 1 2А 1Н. Этот процесс называют оптической нутацией или колебаниями Раби. В рамках данного описания процесс протекает без поглощения. Оно может быть оценено, лишь если учесть релаксационные процессы, которыми мы пренебрегли. [c.315]

Уравнения Раби. Теперь мы готовы обсудить динамику нерезонансной модели Джейнса-Каммингса-Пауля. С этой целью сделаем некоторую замену вектора состояния. [c.470]

Проектируя на состояния а,п), 6, п+1) и 6,0) с учётом их ортогональности, получаем так называемые уравнения Раби [c.470]

Решение уравнений Раби [c.471]

Монография известного французского математика, которому принадлежит ряд выдающихся результатов в математической теории упругости. Нашим читателям знаком перевод его Методов конечных элементов для эллиптических задач (М. Мир, 1980) и (в соавторстве с П. Рабье) Уравнений Кармана (.4. Мир, 1983). Новая книга представляет собой введение в современные исследования по нелинейной теории упругости н одновременно может использоваться как учебник по курсу прикладной математики и механики сплошной среды. В ней изложены новейшие результаты и поставлен ряд нерешённых проблем. [c.4]

Подставляя значение Рабе из уравнения (VIII.46) в формулу (VIII.42), определим составляюш у10 со скорости прецессии оси z ротора гироскопа вокруг оси а именно [c.221]

Движение датчиков угловой скорости (см. рис. XXI.1, а и б) описывается дифференциальными уравнениями (XXI.2) перепишем (XXI.2) в предположении, что Рабе = Р + Оабо = 0 + 2 И абс = Т-f тогда [c.539]

В раб<пе [8] используется несколько иной метод решшшя системы уравнений (5.1). Для осевой составляющей скорости получено следующее выражение [c.97]

Систему уравнений для получения оценок а и 6 находят вычислением lini = О и = 0. Эти выражения даны в рабо- [c.157]

Усилие рабо хего Рр, необходимое для подъема груза Q. Из уравнения [c.508]

При заданных начальных и граничных условиях решение в квадратурах системы уравнений (15) и (16) не оказалось возможным и было произведено методом численного интегрирования. Результаты решения представлены на рис. 2 и 3, где показаны кривые изменения средней влажности 2(,р и температуры газа на выходе из слоя 0 в зависимости от величины комплексов и Пд. Очевидно, что наличие таких кривых позволит произвести полный расчет сушки в сушилах, рабо-таюш,их по соответствующим схемам, и выяснить ряд общих закономерностей в ходе процесса сушки. [c.318]

Как видно из анализа уравнения (3.17), объемное газосодержание является функцией показателя изознтропы двухфазной смеси к и показателя изоэнтропы сжимаемого компонента kj, (критическое отношение давлений е является однозначной функцией к). Для конкретного реального газа объемное газосодержание идеального газа в реальном будет зависеть только от показателя изоэнтропы последнего. Используя значения к для водяного пара в закритической области состояния [42] с помощью зависимости (3.17), рассчитали значения /3 для водяного пара. При этом удалось убедиться, что всем минимальным значениям скорости звука отвечает значение /3 = 0,5 (рис. 3.7). При 0 = 0,5 зависимость (3.17) дает значение к = 2,0 (для трехатомного идеального газа f p = 9/7), т.е. при всех значениях put, при которых а = /( )р имеет минимум, показатель адиабаты реального трехатомного газа должен быть равен 2, что находится в полном соответствии с данными рабо- [c.59]

Рост fS min с увеличением относительной холодопроизводительности X обусловливается возрастанием расхода рабочего тела в парокомпрессионной холодильной машине, что отражается увеличением кратности циркуляции у (рис. 10.7, б). Последнее приводит к увеличению затрат мощности ПТП на привод компрессора парокомпрессионной холодильной машины и в соответствии с уравнением (10.16) — к снижению приведенной электрической мощности ЭХУ Л дл. Последний фактор, как это видно из формулы (10.19), непосредственно обусловливаетjo t удольной площади концентратора f к i и через параметры No. э и No. х способствует увеличению соответственно удельной площади холодильника-излучателя ПТП F,3 и парокомпрессионной холодильной машины Fj. Дополнительным фактором, также способствующим росту величины Fx, является увеличение кратности циркуляции рабо чего тела у. Для анализа факторов, оказывающих определяющее влияние на обратимся к графикам покоординатного изменения параметров ЭХУ с х = 1,0 в окрестностях точки оптимума. Влияние рз отражено на рис. 10,8. Оптимальное значение рз расположено около левой границы своих допустимых значений, задаваемой ограничением (10.25). При возрастании рз удельные площади Fg и Fk i увеличиваются, я = 8,43 м кВт. Такой характер изменения составляющих удельной площади F объясняется следующим образом. В оптимальном варианте ЭХУ раз- [c.204]

Используя данные эксплуатации гидравлических - машин различного типа-и понятие иигенсивностн кавитационной эро зии см. уравнение (5) 7], в работах [74, 112] подсчитана ин- тенсивность кавитационной эрозии, с которой мы сталкилаемся в различных установках - Так, в одном случае стальная об шивка Корабля в непосредственной близости от гребного винта была разрушена кавитацией в течение нескольких часов рабо-i ты на режиме максимальной мощности. Соответствующая этому случаю интенсивность эрозии составляет 250 вт1м , г. е [c.163]

Сечение поглощения и вероятность испускания света примесным центром. Выражения для вероятностей вынужденных переходов в единицу времени с испусканием и поглощением кванта света были выведены в гл. 3 при переходе от бесконечномерной системы уравнений для матрицы плотности к оптическим уравнениям Блоха. Для такого перехода мы заменили эти вероятности, описываемые формулами (7.39), лоренцианом с полушириной 2/Т2. Подставим в формулы (7.39) явное выражение для квадрата частоты Раби = (47ra k/ft)(nk/V)d os at, где к — угол между дипольным моментом и вектором поляризации. Выразив с помощью формулы Пк/V — I/с число фотонов в единице объема через число фотонов I, приходящих на единичную площадку в единицу времени, мы можем выразить квадрат частоты Раби через интенсивность I падающего света [c.122]

Таким образом мы получили дифференциальное уравнение в полных производных, структура которого аналогична уравнению математического маятника. Вид решения такого уравнения известен. Так как для нас интерес представляют лишь решения, имеющие импульсную форму, то Л(т1) должно исчезать при т1 оо, а также йа/йт] и d oldtf вследствие (8.77) и (8.79а). Из дискуссии по возникновению колебаний Раби и (8.79а) следует, что резонансная среда возвращается в исходное состояние, если а(оо)=т-2я (/п —целое число). Этим условием для площади импульса при т1 = оо и ее производной решение уравнения маятника определяется однозначно [c.322]

Все работы, посвященные экспериментальному исследованию изохорной теплоемкости индивидуальных веществ, можно условно разделить на две группы. К первой относятся те рабо- ты, в которых приведены результаты для узкой окрестности критической точки, по которым проверяют асимптотические законы и определяют критические амплитуды и показатели. Другая же содержит экспериментальные данные в широком диапазоне параметров, которые можно использовать для построения уравнения состояния. С последней точки зрения представляет интерес обширное. экспериментальное исследование изохорной теплоемкости воды, выполненное в 1957—1963 гг. Амирхановым и Керимовым [73—77J. [c.61]

В центробежных насосах поток движется от центра к пер Ц)ерии и получает энергию от раб( его колеса. В гидравлической Турине поток имеет обратное направление и отдает энергию. Составив уравнение момента количества движения для турбины н преобразовав его, получим аналогичное написанному выше уравненне [c.78]

Согласно этому началу для равновесия необходимо и достаточно, чюбы, равнялась нулю сумма рабо активных сил для всякого возможного перемещения системы. Следовательно, оно даег нам столько уравнен1 й, сколько различных возможных перемещений может иметь система. Здесь нужно считать различными только ге перемещения, которые не приводятся, не заменяются одни другими. Если, имея несколько различных перемещений, мы найдем еще перемещение, которое может быть заменено совокупностью прежних, го это не будет перемещение, отличное от прежних. Оно не ааст нового условия равновесия, а мы получим лишь уравнение, которое есть следствие других уравнений равновесия, выведенных для первоначальных различных перемещений. [c.35]

Хаусером и Эрнстом [79] была обоснована гипотеза Героча о транзитивности действия бесконечномерной группы внутренних симметрий в пространстве решений, однако при этом весь подход, сформулированный Хаусером и Эрнстом, существенно опирается на ограничение, вводимое ими на класс рассматриваемых решений (условие регулярности оси симметрии). При этом ограничении оставшийся класс решений характеризуется вдвое меньшим числом независимых функций одной переменной по сравнению с их числом, характеризующим общее решение уравнения Эрнста (5.1). Эта трудность исчезает при использовании существенно иного подхода, развитого позднее одним из авторов [80 . В этой раб<)те, было выве ёно е. не маг [c.46]

В течение десятилетий времена жизни электромагнитного излучения в суш,ествовавших резонаторах были короче, чем временные масштабы, связанные с внутренней динамикой атома, взаимодейству-юш,его с этими резонаторными полями. Этот факт суш,ественно использовался в теории лазера для упрош,ения окончательных уравнений. Однако, в последнее время были разработаны новые резонаторы для микроволновой и оптической областей. Они обладают очень большими временами распада, то есть большой добротностью. Как следствие, атом может поглотить, переизлучить и вновь поглотить один и тот же фотон много раз. Атом испытывает много осцилляций Раби, прежде чем поле в полости затухнет. Новая технология резонаторов является базисом новой эры КЭД резонаторов. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...