Отклонение атомов

Этот качественный результат элементарно можно получить и математически. В самом деле, согласно Больцману, вероятность отклонения атома от положения равновесия на расстояние л составляет [c.184]

Вероятность отклонения атома от положения равновесия на величину X, по Больцману, равна [c.226]

Тогда среднее отклонение атомов от положения равновесия будет равно [c.226]

Метод отклонения атомов в неоднородном магнитном поле. Этот метод совершенно аналогичен методу, использованному в опыте Штерна и Герлаха (см. 15). [c.225]

Величина J может быть определена либо методом отклонения атомов в неоднородном магнитном поле, либо из оптических наблюдений (см. 44). [c.228]

Какой основной недостаток метода отклонения атомов в неоднородном магнитном поле Благодаря чему в резонансном методе вместо вращающегося дополнительного магнитного поля можно пользоваться линейно осциллирующим магнитным полем [c.228]

Таким образом, напряжения 3-го рода, связанные с отклонением атомов от положения равновесия в решетке, и микронапряжения характеризуют энергетический уровень обрабатываемого металла. Повышение энергетического уровня в наклепанном металле делает его термодинамически неустойчивым при всех температурах, он всегда стремится перейти в более стабильное состояние с меньшей свободной энергией. [c.61]

При отклонении атомов от равновесного состояния создаются силы, стремящиеся вернуть их в исходное положение, в результате чего возникает колебательное движение атомов в молекуле. Энергия колебательного движения квантована и при малых колебаниях атомов в двухатомной молекуле определяется выражением [c.229]

Фиг. 4.2. Соответствие одного и того же отклонения атомов от положения равновесия двум волнам с разной длиной волны. (По Займану [265].)

Если потенциальная энергия идеального кристалла меняется точно по квадратичному закону при отклонениях атомов от равновесных положений, то тепловые волны распространяются в кристалле, не взаимодействуя друг с другом. Произвольное распределение фононов при этом не стремится к равновесному даже в отсутствие температурного градиента. Так как отсутствует механизм выравнивания значений и —q), то поток тепла, определяемый формулой [c.49]

Пластическое деформирование изменяет структуру материала поверхностного слоя. Пластическое деформирование твердых тел складывается из четырех наиболее важных элементарных процессов скольжения по кристаллографическим плоскостям (скольжение в отдельных зернах поликристаллического тела происходит обычно по нескольким плоскостям, число которых возрастает с повышением напряжения) двойникования кристаллов отклонения атомов от правильного расположения в решетке и их тепловое движение разрушения структуры. [c.97]

Особенность эйнштейновской модели состоит в том, что в этом случае нельзя выделить шесть степеней свободы, соответствуюш,их таким коллективным движениям атомов, при которых отсутствует возвраш ающая сила (трансляционное и вращательное движения кластера как целого). Действительно, поскольку взаимодействия с соседями усреднены, любое отклонение атома от положения равновесия в ячейке сопровождается появлением возвращающей силы. [c.83]

Потенциальная энергия эйнштейновского кристалла равна сумме потенциальных энергий атомов в отдельных ячейках и не зависит от изменения реальных расстояний между атомами, находящимися в разных ячейках. Поэтому в разложении U n) по степеням малых отклонений атомов от положений равновесия будут отсутствовать члены с парными произведениями смещений атомов разных ячеек. Но, как известно из курсов аналитической механики (см., например, 11641), уменьшение числа степеней свободы системы связано с исчезновением некоторых из таких произведений при определенном линейном преобразовании координат. Если же подобные произведения отсутствуют, то нет и уменьшения числа степеней свободы. Следовательно, выражение "(196) для Z on должно содержать не (3/г — 6) сомножителей, как предполагалось Абрагамом и Дэйвом, а все 3/г сомножителей. При этом сама собой отпадает необходимость фактора замещения. [c.83]

Однако, хотя обычные тела при очень низких температурах находятся в кристаллическом состоянии, ядерному веществу нельзя приписывать кристаллическую, т. е. некоторую упорядоченную структуру 1 1. В самом деле, рассмотрим отклонения атомов от их положений равновесия, вызванные так [c.155]

С помощью описанных выше отклонений атомов в области линии дислокации можно оценить энергию дислокации, которую обычно относят к единице длины. Энергия единицы длины краевой дислокации равна [c.224]

Появление в металлическом теле внутренних сил свидетельствует о том, что тело находится в напряженном состоянии. Под напряженным состоянием тела понимают состояние вынужденного отклонения атомов от положения устойчивого равновесия в элементарной кристаллической решетке, вследствие чего атомы стремятся вернуться к своим нормальным положениям. [c.112]

Тело, находящееся в напряженном состоянии, изменяет свои размеры, деформируется. В начальных стадиях нагружения тело деформируется упруго. Упругая деформация происходит вследствие изменения межатомных расстояний ввиду принудительного отклонения атомов от положения устойчивого равновесия под влиянием внешних сил. Упругая деформация сопровождается некоторым изменением объема и исчезает после снятия усилия. [c.36]

Искажения первого и второго рода в упаковках цепных молекул, различные с геометрической точки зрения, различны и с точки зрения состояния полимерного вещества. Структуры первого рода и нри больших отклонениях атомов от идеальных положений характеризуются наличием дальнего порядка, т. е. это кристалл, хотя и расстроенный. Структуры второго рода характеризуются лишь ближним порядком, т. е. это состояние (главным образом в направлении, перпендикулярном осям молекул, определяющем их взаимную укладку), служит аналогом жидкого, аморфного состояния. В то же время вдоль оси текстуры это как бы одномерное кристаллическое состояние. Формально можно рассматривать постепенное увеличение порядка в структурах с искажениями второго рода (уменьшение параметров расстройки), но в действительности более или менее строгое упорядочение с сохранением искажений второго рода вряд ли возможно, так как при этом, как и в процессах кристаллизации, произойдет фазовый переход и тип искажений станет иным — первого рода. [c.355]

Упругая деформация происходит в результате отклонений атомов от положения устойчивого равновесия. Величина этого отклонения не превышает расстояния между соседними атомами. [c.254]

В данном разделе рассматривается отклонение атома, т. е. процесс передачи импульса от поля к атому. Мы исследуем, в частности, рассеяние в приближении Рамана-Ната. В этом режиме взаимодействие с полем не приводит к заметному смещению атома, но всё же меняет его импульс. [c.620]

Противоположный случай, когда начальное распределение по координате узкое по сравнению с периодом электромагнитной волны, называют режимом Штерна-Герлаха. Поскольку распределение узкое, можно линеаризовать модовую функцию поля вблизи максимума функции /(х). Поэтому атом чувствует только градиент модовой функции. Импульсы опять дискретны, то есть отклонение атомов происходит на дискретные углы. Однако теперь эта дискретность связана с дискретной природой электромагнитного поля. [c.623]

Более простой подход опирается на идею интерференции в фазовом пространстве. Мы уже убедились, что этот метод позволяет проникнуть в суть многих проблем квантовой оптики. В данном разделе мы применим его к задаче об отклонении атомов квантованным световым полем и вновь получим написанное выше распределение (19.32) вероятности W p). [c.634]

Метод реконструкции полевого состояния с помощью отклонения атомов был прд-ложен в работе [c.640]

Из (2.5) следует, что при не слишком больших отклонениях атома от положения равновесия (когда третьим членом можно пренебречь) возвращающая сила пропорциональна расстоянию и атомы колеблются как гармоническкие осцилляторы. Энергетические уровни такого осциллятора, как это следует из квантовой механики, могут быть получены из следуюш,его выражения [c.61]

Суш,ествует и другая возможность увеличения хаоса в расположении атомов и, следовательно, увеличения энтропии. В кристалле каждый атом колеблется, значит существует разу-порядоченность, связанная с отклонениями атомов от положения равновесия. Эта разунорядоченность растет с увеличением температуры, уменьшением упругих постоянных и зависит от типа решетки (координационного числа), количества дефектов и т. д. Этот вклад в изменение энтропии, который называется колебательной энтропией, необходимо учитывать, например, при изучении аллотропических превращений кристаллов с дефектами, если последние существенно влияют на характеристики колебаний атомов. [c.146]

Для понимания процесса теплового расширения кристаллов недостаточно рассмотрения простой модели, в которой изменения сил отталкивания и притяжения при отклонении атома от положения равновесия прини- [c.44]

Строение линейного полимера рассмотрим на примере целлюлозы. В результате фотосинтеза в листьях растений в естественных условиях образуется глюкоза (СвН120б). Молекула глюкозы имеет замкнутый устойчивый характер. Как видно из структурной формулы, ее основу составляют крупные атомы углерода, к которым присоединены, в основном, гидроксилы ОН (рис. 1). Каждая линия в структурной формуле означает валентную связь, преодоление которой требует затраты значительной энергии. Для наглядности структурная химическая формула может быть представлена в виде модели, состоящей из совокупности взаимодействующих сфер, радиусы которых соответствуют максимальным для данной температуры отклонениям атомов от среднего положения. [c.10]

В опытах П. Н. Лебедева воздействие света на газ носило нерезонансный характер, источник излучал сплошной спектр. Соответственно коэффициент поглощения а был мал. Значительно позже, в 30-х гг., был проведен эисперимент, в котором впервые было осуществлено резонансное световое давление [3] наблюдалось отклонение атомов патрия из пучка при облучении их резонансным излучением натриевой лампы. В таких условиях коэффициент поглощения был гораздо больше, что облегчало наблюдение светового давления. Этими экспериментами, по сути дела, закапчиваются исследования давления света, выполненные в долазерную эпоху, так как сам эффект все же можно было наблюдать лишь на пределе зксперимептальных возможностей. [c.99]

Таким образом, если Ъ — среднеквадратичное отклонение атома от своего положения в решетке, то интенсивности резких отражений уменьшаются пропорционально фактору Дебая—Валлера ехр —2л 6 . [c.161]

Рис. 1.21. Профиль интенсивности атомного пучка в оптическом эффекте Штерна-Герлаха для трёх характерных отстроек лазерного поля. Два боковых максимума соответствуют двум углам отклонения атомов, находящихся в три-плетном состоянии. Центральный пик около нулевого угла отвечает атомам в синглетном состоянии, которые не отклоняются. Взято из работы Т. Sleator

В этой области пока ещё не было экспериментов. Однако, К. Ван Лейвен (К.А.Н. van Leeuwen) в Эйндховене построил огромную машину с атомным пучком для наблюдения дискретного отклонения атомов, обусловленного дискретностью числа фотонов. Результатов, к сожалению, пока нет О. [c.44]

В разделе 20.1 мы кратко напоминаем суть рассматриваемой модели. Далее в разделе 20.2, исходя из уравнения Шрёдингера для вектора состояния атомно-полевой системы, формулируется уравнение для функции Вигнера, которая описывает движение только центра инерции атома. Выясняется, что эта функция может быть представлена в виде взвешенной с учётом статистики фотонов суммой функций Вигнера, каждая из которых соответствует движению атома в поле с определённым числом фотонов. В разделе 20.3 приводится аналитическое решение уравнения для функции Вигнера при условии, что длина волны света намного превышает длину де-бройлевской атомной волны. Этот случай называется режимом Штерна-Герлаха. Результатом эволюции функции Вигнера, как отмечается в разделе 20.4, является то, что отдельные фоковские состояния поля приводят к отклонению атома в разных направлениях и к их фокусировке в разных точках. Это свойство позволит нам в разделе 20.5 восстановить статистику фотонов по импульсному распределению атомов. Наконец, в разделе 20.6 с помощью наглядной интерпретации в терминах фазового пространства получены простые выражения для положения и размеров фокальных областей, обусловленных взаимодействием с отдельными фоковскими состояниями. [c.641]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...