Рамана-Ната приближение

Рамана-Ната приближение [c.751]

Приближение Рамана-Ната [c.618]

Таким образом, в приближении Рамана-Ната атом может смещаться только на расстояния, малые по сравнению с длиной волны света. [c.619]

В данном разделе рассматривается отклонение атома, т. е. процесс передачи импульса от поля к атому. Мы исследуем, в частности, рассеяние в приближении Рамана-Ната. В этом режиме взаимодействие с полем не приводит к заметному смещению атома, но всё же меняет его импульс. [c.620]

В разделе 19.4 в рамках приближения Рамана-Ната получено импульсное распределение для атомов, рассеянных квантованным световым полем. Мы показали, что точное распределение [c.637]

Квантовая линза в приближении Рамана-Ната [c.659]

Впервые указавший на эти обстоятельства Бэр [147] предложил считать мерой приближения, при котором справедлива теория Рамана— Ната, отношение F—bli, где Ь—расстояние в звуковой волне, после прохождения которого световые лучи отклоняются от своего первоначального направления. Для Ь может быть найдена формула [c.186]

Решение методом последовательных приближений. Предполагая, что амплитуда Д ультразвуковой волны мала, мы решим в пп. 12.2.4 и 12.2.5 уравнения (18) — (20) и получим приближенные выражения для интенсивностей линий спектров первого и второго порядков в прошедшем свете. Случай, для которого это приближение не состоятельно, рассматривается качественно в п. 12.2.6 наконец, в п. 12.2.7 будут решены уравнения (18) — (20) в приближении, в основном эквивалентном приближению Рамана и Ната. [c.559]

Радона преобразование 173 Рамана-Ната приближение 618, 637 Рамзея метод 504, 521 Резонансная флюоресценция, антиг-зуппировка 19, 21 [c.754]

В данном обсуждении мы ограничимся приближённым аналитическим решением уравнения (19.17). Рассмотрим предельный случай, когда не происходит заметного смеш,ения атома в ж-направлении при его прохождении через стоячую волну. Передача импульса, тем не менее, происходит. Это приближение называется приближением Рамана-Ната. [c.618]

Рассмотрим плоскую де-бройлевскую волну, которая входит в резонатор, содержаш,ий одну моду поля в п-м фоковском состоянии. Какова вероятность обнаружить импульс р у атома, рассеянного такой стоячей волной В приближении Рамана-Ната, как показано в предыдущих разделах, ответ такой [c.633]

Как представить квантовое состояние В предыдущем эазделе получен вектор состояния Ф) полной системы. Теперь нас не интересуют все детали, и мы сосредоточимся только на сути. Если входящая в резонатор де-бройлевская волна покрывает всю протяжённость L стоячей волны, то составляющая атомного импульса вдоль волнового вектора поля пренебрежимо мала. В приближении Рамана-Ната атом покидает резонатор, приобретя импульс р = Ял/п os кх)Нк. Здесь я обозначает амплитуду взаимодействия. Отсюда напрашивается изобразить состояние движения ф) атома в виде кривой р = = Хл/п С08 kx)hk в фазовом пространстве, образованном импульсом р и координатой х. Тогда самым простым вариантом функции распределения в фазовом пространстве для этого состояня является [c.634]

Приближение Рамана— Ната. Покажем теперь, что полученные Раманом п Натом выражения для интенсивностей, содержапдие функции Бесселя, можно получить и из решения уравнений (18)— [c.564]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...