Интенсивность изображения взаимная

В заключение заметим, что, хотя мы нашли соотношение между взаимными интенсивностями в плоскостях объекта и изображения, мы еш,е не в состоянии полностью определить интенсивность изображения, которая возникает от конкретного [c.284]

Комбинируя полученные выше результаты, в частности выражения (7.2.28) и (7,2.36), мы можем теперь выразить четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения через двумерные спектры различных других встречающихся величин. Получаем [c.300]

Теория, изложенная выше в данном пункте, позволяет вычислять четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения, Чаще требуется знать интенсивность изображения / (ы, и) или же ее двумерный спектр Фурье (Vy, v ,). Поэтому займемся теперь приложением этой теории к задаче нахождения указанных двух величин. [c.300]

Чтобы дать математическую формулировку всего сказанного, свяжем сначала с помощью формулы (7.1.47) интенсивность изображения с взаимной интенсивностью в выходном зрачке. Поскольку нас интересует главным образом спектр Фурье [c.313]

Правило зеркальной симметрии спектров поглощения и люминесценции Левшина. Это правило было установлено В. Л. Левши-ным для многих веществ, обладающих молекулярным свечением. Оно также касается взаимного расположения и формы спектров поглощения и люминесценции и может быть сформулировано следующим образом нормированные спектры поглош ения а(т) и люминесценции I v)/v, изображенные в функции частот зеркально-симметричны относительно прямой, проходящей перпендикулярно к оси частот через точку пересечения кривых обоих спектров, где а и I — показатели поглощения и интенсивности люминесценции в частоте V (рис. 68). Выполнение этого правила тесно связано со строением колебательных уровней возбужденного и невозбужденного состояний молекулы и вероятностями поглощательных и излучательных переходов между ними (подробнее см. в задаче 11). [c.177]

Упорядочение. При исследовании упорядоченных сплавов можно получить инфор.ма-цию о структурном типе упорядочения (в том числе в разбавленных твердых растворах внедрения), о взаимном расположении упорядоченных и неупорядоченных областей, их форме, особенностях дефектов решетки, доменной структуре упорядочения и др. Специфический дифракционный контраст на изображениях упорядоченных структур связан с возникновением сверхструктурных отражений и с наличием в структуре антифазных доменов, разделенных антифазными границами (АФГ). Поскольку интенсивность сверхструктурных рефлексов пропорциональна степени дальнего порядка, по контрасту на темнопольных изображениях в сверхструктурных отражениях при определенных условиях можно судить о степени упорядочения. Наличие контраста на [c.57]

Пример аналогии между дифракцией рентгеновских лучей на кристаллах и первой стадией формирования оптического изображения решетчатого объекта показан на рис. 5.7. На рис. 5.7, а изображена часть оптической маски, представляющей собой двухмерную проекцию кристаллической структуры фталоцианина на рис. 5.7,6 показана оптическая дифракционная картина, создаваемая ею [10]. Рис. 5.7,6 согласуется с данными рентгеновских исследований не только в отношении геометрии расположения пятен но и по соответствию экспериментально наблюдаемой рентгеновской интенсивности картине на рисунке. Исторически этот метод вначале применялся для определения неизвестной кристаллической структуры путем изготовления пробных масок на основе химических и других соображений. Он был существенно упрощен при дальнейшем развитии техники (см. конец раздела 2), когда было показано, что основная ячейка и только три периода вполне достаточны в качестве маски, поскольку они определяют структуру, на которой основана двухмерная проекция кристалла. Это иллюстрируется рис. 5.6, где в случае в в качестве маски было использовано большое число повторов (намного больше, чем показано на рисунке) основной ячейки, тогда как в случае д было использовано только четыре ячейки, определяющих структуру кристаллической решетки. Сравнение оптических преобразований показывает, что д вполне достаточно в сравнении сев данной выборке преобразования одной ячейки б на узлах взаимной решетки (преобразование) от основной решетки а. [c.99]

Одним из наиболее привлекательных решений проблемы ложных корреляций, возникающих при распознавании знаков, по-видимому, является применение цифровых алгоритмов обработки распределения интенсивности на выходе оптического коррелятора. 1ри таком подходе не стремятся решить целиком проблему с помощью либо только оптической корреляции, либо только цифровой обработки, а используют для этой цели соответствующий гибридный оптико-цифровой процессор, который объединяет в себе достоинства обоих подходов. Другой подход к этой проблеме заключается в использовании СПФ на целые слова, а не на отдельные буквы [17]. Экспериментальные данные показывают, что увеличение длины ключевого слова или фразы приводит к быстрому уменьшению взаимных корреляций с другими словами. Поэтому в случае оптического распознавания слов заметно уменьшается число ошибок. Это находится в хорошем согласии с доводами, объясняющими отсутствие ложных взаимных корреляций при распознавании образов, у которых полоса пропускания, интенсивность и структурные изменения входных изображений значительно больше. [c.592]

Качество изображения хорошей голограммы (без видимых дефектов, с высокой яркостью, малым уровнем шумов, с правильно расположенными и освещенными при съемке объектами) определяется параметрами восстанавливающего источника света длиной волны и спектром излучения, формой пучка, интенсивностью, а также правильным взаимным расположением источника света и голограммы. [c.105]

Однако наблюдения очень скоро показали, что первоначальная схема страдает недостатками, которые не позволили Габору полностью решить поставленную задачу. Действительное и мнимое изображения предмета, восстановленные на второй ступени с помош,ью голограммы Габора, накладывались по лучу зрения друг на друга и таким образом создавали взаимные помехи. Недостатком схемы Габора являлось также и то, что интенсивный когерентный фон по первоначальной схеме должен был проходить сквозь образец, а это сильно сужало класс предметов, к которым можно было применить данный метод. [c.6]

Когда длина одной. из сторон много больше длины другой, мы приходим к выражению (6.20) для дифракции на длинной щели. В дифракционной картине от прямоугольного отверстия (рис. 6.17, а) распределение интенсивности в соответствии с (6.26) дается произведением распределений от взаимно перпендикулярных щелей. Интенсивность равна нулю вдоль двух рядов линий, параллельных сторонам прямоугольника. Заметную интенсивность имеют лишь средние цепочки максимумов, образующие крест на рис. 6.17, а. Относительная высота максимумов интенсивности, расположенных вдоль этих линий, характеризуется соотношением (6.22). Величина остальных максимумов столь мала (0,2% для ближайших к центру), что они не видны на приведенной фотографии. Большая часть светового потока приходится на центральный максимум, и именно его можно рассматривать как изображение находящегося в фокусе коллиматора точечного источника, получающееся в фокальной плоскости объектива при ограничении сечения, формируют щего изображение пучка света прямоугольной диафрагмой. Это изображение шире в направлении более короткой стороны прямоугольника. [c.292]

Найдем соотношение между взаимными интенсивностями в плоскостях объекта и изображения для одиночной тонкой линзы. Геометрия задачи показана на рис. 7.4. Принятый способ вы- [c.281]

В качестве последнего важнейшего соотношения для когерентностей в процессе формирования изображения рассмотрим зависимость взаимной интенсивности в плоскости изображения от взаимной интенсивности в выходном зрачке для системы весьма общего вида. [c.284]

Рис. 7.6. К вычислению взаимной интенсивности в изображении.

Наша цель состоит в том, чтобы найти соотношение между распределением взаимной интенсивности в выходном зрачке и распределением взаимной интенсивности в изображении. Результаты будут иметь простейший вид, если мы запишем взаимную интенсивность зрачка на сфере радиусом г, (расстояние от выходного зрачка до плоскости изображения) с центром в начале координат плоскости изображения. На рис. 7.6 показана эта геометрия. Соотношение между двумя рассматриваемыми взаимными интенсивностями можно найти, если исходить из основного соотношения (5.4.8), которое мы перепишем в виде [c.285]

Этим соотношением между интенсивностью в плоскости изображения и взаимной интенсивностью в зрачке мы часто будем пользоваться, когда речь пойдет о формировании изображения с интерферометрической точки зрения ( 4). Пока будем смотреть на результаты (7.1.46) и (7.1.47) просто как на важные соотношения, к которым мы можем обратиться в дальнейшем, если это понадобится. [c.286]

В 1, п. Г мы видели [формула (7,1.39)], что если система формирования изображения описывается амплитудной функцией размытия К(и,и-, , л), представляющей амплитуду поля в точке с координатами (и,V) изображения, которое возникает от объекта, описываемого б-образной амплитудой в точке (1,11), то взаимные интенсивности объекта и изображения связаны между собой соотношением + 00 [c.295]

Если условия 1—3 выполняются, то для описания отображения Ло на Л/ может быть использована четырехмерная свертка (7.2,22). В этом случае совершенно естественно было бы исследовать форму данного соотношения в фурье-представлении, в котором свертки имеют вид простых произведений фурье-образов [7.7], Соответственно этому определим четырехмерные фурье-спектры взаимных интенсивностей объекта и изображения как [c.296]

Если выделить одно из изображений, то поверхность второй решетки будет видна покрытой интерференционными полосами. Структура и число наблюдаемых полос зависят от номера выбранной группы, от взаимного наклона решеток относительно друг друга и от соотношения постоянных решеток. Если решетки параллельны друг другу, а постоянные й равны, то вторая решетка будем равномерно освещена. Интенсивность освещения зависит от амплитуды и фазы результирующей волны, распространяющейся в направлении к-Ъ. группы, которые в свою очередь зависят от амплитуд и фаз составляющих ее компонентов. [c.144]

Следовательно, если, например, для некоторой точки интерференционного ноля центральная точка источника Л даст минимум, то точка источника А даст некоторую интенсивность в этой же точке поля. Иначе говоря, колебания, пришедшие в рассматриваемую точку изображения, будут сдвинуты по фазе и распределения интенсивностей в интерференционной картине от разных точек источника пространственно не совпадут — видность ухудшится (рис. 2.1, б). Если изменения фазы или разности хода, вносимые различными точками источника, невелики, то интерференционная картина будет иметь еще достаточный контраст. Теперь рассмотрим вопрос о когерентности с точки зрения взаимной когерентности двух волн (обозначены индексами 1 и 2). Функция взаимной когерентности Г12 (0) имеет вид [c.21]

Если мы имеем дело с системой, формирующей изображение типа показанной на рнс. 7.23, то выражение для взаимной интенсивности в изображении можно получить, рассуждая так же, как и при выводе выражения (7.2.17). Рассмотрим выходной зрачок оптической системы, формирующей изображение, как эквивалентный новому некогерентному источнику, и применим к этому источнику теорему Ван Циттерта — Цернике. Для области изображения, в которой интенсивность постоянна, взаимная интенсивность принимает вид [c.334]

Схема, аналогичная схеме Гартманна, использующейся в видимой области спектра (рис. 6.2, б). Здесь локальные участки зеркала последовательно освещаются узким пучком рентгеновского излучения. По интенсивности, центру тяжести и угловому распределению отраженного пучка в фокальной плоскости определяются локальные углы наклона, коэффициенты отражения и параметры шероховатости. Характеристики всего зеркала могут быть найдены суммированием локальных распределений интенсивности на ЭВМ подобно тому, как это делается в расчетах методом хода лучей. Метод очень трудоемок и требует высокой точности взаимных перемещений пучка и зеркала, однако дает возможность исследовать не только объективы, но и отдельные зеркала произвольной формы, в том числе и не дающие изображения (например, гиперболические). [c.229]

Схема формирования изображения в интерференционном микроскопе Номарского приведена на рис. 6.4. Образец освещается двумя пучками монохроматического света, поляризованными в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Пучки получаются в результате прохождения света от источника 7 через узкополосный фильтр, поляризатор 6 и видоизмененную призму Волластона 3. Если на призму падает свет, плоскость поляризации которого составляет угол 45° с оптическими осями клиньев призмы, то из нее выходят два пучка с одинаковой фазой и интенсивностью, поляризованные под углом 90° друг к другу. Оба поляризованных пучка отражаются от поверхности образца 1, проходят через объектив 2 и еще раз через призму Волластона и выходят из нее, причем расходятся на угол е, зависящий от угла между кварцевыми клиньями призмы. Пройдя через поляризатор 4, установленный под углом 135° к оптическим осям клиньев, пучки интерферируют в плоскости изображения 5. [c.234]

Анализ схемы показывает, что фурье-образ функции пропуска- 1ия ПВМС 3. формируемый в плоскости Ра с помощью объектива 6, содержит сигналы взаимной корреляции изображений g и h. Рассматриваемая архитектура оптического коррелятора весьма Привлекательна по нескольким причинам. Одна из них состоит в возможности независимой регулировки интенсивностей корреляционных сигналов путем выбора интенсивности счит1л-вающего пучка 4, Вторая причина заключается в том, что схема коррелятора хорошо приспособлена для использования ПВМС со считыванием информации в отраженном свете. Последнее обстоятельство позволяет использовать в корреляторе с совместным еобразованием большинство известных оптически управляемых [c.273]

Из выражения (6.30) следует, что спектр интенсивности излучения, пропущенного через двукратно экспонированную спеклограмму и подвергнутого оптическому фурье-преобразованию с помощью линзы, представляет собой картину периодических полос, аналогичную картине интерференции Юнга от двух точечных источников. Период наблюдаемой картины определяется величиной смещения объекта Хо, что позволяет легко рассчитать величину смещения, измерив период полос. Типичная спекл-интерферограмма, соответствующая жесткому смещению объекта в собственной плоскости, приведена на рнс. 60. Как видим, осуществление фурье-преобразования пропущенного спеклограммой поля является обязательным, поскольку именно в результате фурье-преобразования сдвиг спекл-структуры в плоскости изображения преобразуется в наклон друг относительно друга двух диффузно рассеянных волн. В силу взаимной когерентности эти волны интерфертруют и на фоне относительно высокочастотной спекл-структуры наблюдается низкочастотная пространственная модуляция интенсивности ). Отметим, что при когерентном сложении двух спекл-полей, как показано в [153], результирующая спекл-картина практически не отличается от складываемых. [c.114]

Как указывают данные, приведенные в разд. 10.5.15 и 10.5.16 (эти данные были получены при работе с аэрофотоснимками), задача оптического распознавания образов состоит в получении пика корреляции ). По-видимому, вследствие детальности и структурной сложности изображений при этом не наблюдается ошибочных взаимных корреляций, соизмеримых по своей интенсивности с интересующими нас. Однако при распознавании знаков (в качестве примера можно указать на рис. 2) все входные данные или их части состоят из знаков и символов, являющихся членами общего ряда, к которому относится эталонный объект. Таким образом, распознавание знаков обычно характеризуется как наличием набора сложных фильтров на эталоны, несколько напоминающие изображения, так и, кроме того, наличием сильных ложных взаимных корреляций, присутствие которых на выходе необходимо подавить, чтобы исключить ошибочное обнаружение. Эти ложные взаимные корреляции возникают потому, что все буквы имеют в основном одинаковую форму. Действительно, по своей структуре все буквы состоят из вертикальных, горизонтальных, диагональных и спиральных линий, имеющих относительно постоянную ширину. Все эти общие элементы и содействуют появлению сильной шумоподобной взаимной корреляции при распознавании знаков. [c.592]

Взаимная интенсивность 53 Взаимозаместимость 121, 122 Видеозапись 363—368 Видность полос 55, 560 Винера — Хинчина теорема 88 Винеровский фильтр 90, 91, 194 Внеосевая опорная волна 163, 166 — 169 Внеосевые голограммы 626 Внутрирезонаторные эталоны 288 Волновое уравнение 43, 59 Восстановление изображения 157, 175, 242 — 256, 407, 483, 484 [c.730]

Установим теперь, какие ограничения должны быть наложены, чтобы обеспечивалось выполнение условий квазимонохроматичности при проведенном выще вычислении взаимной интенсивности. В этой задаче нам помогает то обстоятельство, что в случае безаберрационной системы оптические длины путей, проходимых всеми лучами от данной точки объекта до точки его гауссовского изображения, одинаковы [7.8]. Поэтому нам достаточно будет рассмотреть длины путей, проходимых центральными лучами, показанными на рис. 7.4. С точностью, определяемой приближением тонкой линзы, расстояния, проходимые внутри линзы, одинаковы для всех центральных лучей. Отсюда полная оптическая разность хода для указанных лучей равна просто —г. Используя параксиальное прибли- [c.283]

Данное выражение можно назвать четырехмерным суперпози-ционным интегралом, оно характерно для линейной системы. Таким образом, операцию формирования изображения можно рассматривать как четырехмерную линейную систему, на входе которой мы имеем взаимную интенсивность, пропускаемую объектом, а на выходе — взаимную интенсивность, появляющуюся в плоскости изображения. Величину К(ыи 1 1, ЛО К ( 2, 1 2 2,112) можно рассматривать как импульсный отклик этой системы, т, е. как взаимную интенсивность, наблюдаемую в точке изображения с координатами ( 1, Уь Ыг, 2) при поступлении на вход взаимной интенсивности объекта, представляющей собой импульс в точке с координатами (ёь Ль 2, Л2) [c.295]

Таким образом, чтобы найтп комплексный спектр изображения для частот (Уа,Г1/), мы должны проинтегрировать (или просуммировать) все возможные значения взаимной интенсивности при фиксированных расстояниях (Ягл и, Яг,VI/), заставляя свободные переменные х, у ) пробегать по всей плоскости зрачка. Это полностью эквивалентно сложению всех интерференционных картин Юнга, даваемых парами отверстий с расстояниями (Аж = Ау = между ними. [c.314]

Расчет фокусатора проводился для следующих параметров Лд = 0,525 мкм, Л+1 = 4Ло/5 = 0,42 мкм, Л 1 = 4Ло/3 = 0,7 мкм (Л" = 4, р = 1 в (5.188)), длина отрезков фокусировки (I = ЗОА(Л), (А(Л) = Л /Д), радиус апертуры ДОЭ К = 2,5 мм, фокус линзы 500 мм, параметры призмы и линзы в (5.194), хо (ОДОА (Ад)), / = М = 2000 мм. Полутоновое изображение рассчитанного рельефа спектрального фокусатора приведено на рис. 5.63а. Распределение интенсивности, формируемое спектральным ДОЭ (5.190)-(5.194), (5.212) для освещающего пучка, состоящего из трех взаимно некогерентных плоских пучков с указанными выше длинами волн приведено на рис. 5.636. Рисунок 5.636 показывает высокое качество фокусировки в три отрезка.. Различные длины и интенсивности отрезков объясняются различным размером дифракционнох о пятна А(Л) для различных длин волн. Левый, центральный и правый отрезки на рис. 5.636 соответствуют компонентам Л 1 = 0,7 мкм, Ло = = 0,525 мкм и Л+1 = 0,42 мкм, соответственно. [c.387]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность изображения взаимная : [c.286] [c.291] [c.313] [c.315] [c.90] [c.53] [c.243] [c.269] [c.99] [c.556] [c.556] [c.590] [c.125] [c.281] [c.283] [c.284] [c.291] [c.403] [c.519] [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...