Сеченне рассеяния вблизи полное

Увеличение эффективного сечения с ростом энергии электрона и тем более почти полное исчезновение рассеяния вблизи энергии 1 эВ нельзя понять с точки зрения классических представлений, [c.55]

Значение величины тепловыделения, обусловленного 7 излучением, может быть проиллюстрировано примером. Рассмотрим реактор, полная мощность которого 5000 Мет. Из этой мощности около 300 Мет будет теряться с Y-излучением. При радиусе кожуха в 3 фута поток энергии Y-излучения, приходящийся на единицу внутренней поверхности кожуха (пренебрегая поглощением 7-излучения материалом между активной зоной реактора и кожуха), будет равен 2,6 Мвт/фут . Для никелевого или железного (стального) кожуха коэффициент поглощения равен 0,23 см или 7,0 фут . Тогда плотность мощности в единице объема внутренней части кожуха будет 18 Мвт/фут , что составляет около одной пятой плотности мощности в реакторе. Из этого примера ясно, что для механических частей ядерных ракетных двигателей желательно применять материалы с малым значением коэффициента поглощения и большим коэффициентом теплопроводности. Эта задача упрощается тем, что большинство материалов замедлителей обладает малым коэффициентом поглощения однако в замедлителях большое значение имеет нагрев, обусловленный замедлением нейтронов, хотя в общем-то этот фактор незначителен для металлических конструкций. Локальная плотность мощности, выделяемой при облучении быстрыми нейтронами, равна произведению локальной величины потока быстрых нейтронов, умноженной на макроскопическое поперечное сечение рассеяния нейтронов материалом и на величину средней энергии, теряемой при одном столкновении. Нельзя дать общих данных по этому вопросу, так как явление сильно зависит от нейтронных характеристик материалов активной зоны и реактора в целом однако для многих реакторов на тепловых нейтронах и реакторов на замедленных быстрых нейтронах было найдено, что для тех частей замедлителя, которые расположены вблизи или внутри активной зоны, плотности мощностей, обусловленных гамма- и нейтронным излучением, сравнимы. [c.520]

Формулу (16.113) обычно называют формулой Брейта —Вигнера-, она выражает имеющуюся резкую зависимость амплитуды рассеяния от энергии вблизи резонанса. Согласно (16.113) и (16.114), полное сечение вблизи резонансной энергии, усредненное по всем направлениям поляризации падающего пучка и т. д., имеет вид [c.461]

Рассеяние рентгеновских лучей. Высказанные выше утверждения экспериментально проявляются [278] при рассеянии атомом рентгеновских лучей вблизи порога фотоэффекта (т. е. ионизации). Полное сечение, а следователь- [c.497]

При упругом рассеянии пионов на протонах, как и в рр-рассеянип, преобладают процессы с малой передачей импульса. С ростом передаваемого импульса (увеличением угла вылета рассеявшейся частицы) вероятность упругого рассеяния резко уменьшается. Однако в тгр-рассеянии, в области наибольших возможных передач импульса Ар = 2р (рассеяние назад , на угол 180°) величина упругого дифференциального сечения с сг/с 1(7гр)18о° вновь заметно возрастает (хотя и уступает существенно сечениям в области дифракционного ника). При этом, хотя полные упругие сечения сге 7г р) и сге 7г р) при импульсах начиная с нескольких ГэВ/с и больше приблизительно равны, дифференциальные сечения тг+р-рассеяния вблизи 180° в этой области энергий в несколько раз больше соответствующих 7г р-сечений. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...