Рассеяния сечение лучевая

Пользуясь относительными эффективными сечениями ослабления и излучения среды в лучевом переносе энергии или соответствующими им коэффициентами ослабления к ) и излучения уравнение лучевого переноса энергии, с учетом рассеяния излучения по всем направлениям, можно записать в следующем виде [уравнение (6,4)] [c.442]

Функция взаимной когерентности Г2(х, К, р) содержит также информацию о распределении средней интенсивности в поперечном сечении пучка и угловой структуре рассеянного излучения. Покажем это, следуя работе [8]. Перейдем от функции Г2(х, К, р) к лучевой интенсивности [c.46]

Часть I. В этой части приводятся общие теоремы для частиц, которые могут иметь произвольные размеры, форму и строение. Показывается, что рассеяние на любых частицах конечных размеров полностью характеризуется четырьмя амплитудными функциями 5г, 5з и 5д, которые являются комплексными функциями направлений падения излучения и рассеяния. Знания этих функций достаточно для вычисления интенсивности и поляризации рассеянного света, полных сечений рассеяния, поглощения и ослабления частицы, а также для вычисления лучевого давления, действующего на частицу. Для случая одно- [c.18]

В обш ем случае в массивных материалах и в ВС в режиме линейной оптики наблюдаются три основных вида светорассеяния 1) тиндалево-рэлеевское рассеяние на частицах с размерами г, меньшими длины волны Хп света в среде тг 2) рассеяние Лява-Ми на частицах с сечениями г, соизмеримыми с Х 3) рассеяние света (лучевое) крупными частицами с г Хп, представляющими собой инородные аномальные примесные включения в материалах и в ВС. Глубокая [c.43]

Основная трудность использования метода лучевого анализа состоит в достаточно корректном учете рассеянного в защите излучения. Например, для быстрых нейтронов часто рассеянное излучение можно учесть, приняв 2 (г) равным сечению выведения 2выв (г) или сечению ослабления в геометрии широкого пучка, для у-квантов — введением в формулу (12.26) фактора накопления в экспоненциальном виде. [c.140]

Применение электронно-лучевой обработки для модификации триботехнических свойств материалов имеет определенные преимущества по сравнению с другими видами обработки концентрированными потоками энергии. Главным образом это связано с достижением больщего сечения пучка, возможностью изменения глубины проникновения электронов, независимостью от оптических свойств поверхности обрабатываемого материала. Использование интенсивных импульсных электронных пучков [146-154] позволяет путем изменения параметров облучения энергии электронов , плотности энергии пучка 5, длительности импульса t- влиять на пространственное распределение выделенной энергии и динамику тепловых полей в приповерхностных слоях твердых тел. При этом формирование структуры и фазового состава материалов определяется совокупностью протекающих микро- и макропроцессов, отражающих соответственно прохождение электронов в веществе и рассеяние энергии. [c.252]

Относит, величина вклада поправок в проводимость До (она всегда отрицательна) Пропорциовальна вероят пости самопересечения лучевой трубки с сечением при диффузии за время т, полного разрушения когерентности (сбоя фазы) из-за неупругих процессов или из-за рассеяния с переворотом спина. Оценка До, полученная из приведённых рассуждений, по порядку величины совпадает с результатами точного, рас чёта и определяется выражением [c.551]

Фазовую матрицу P(s, t s, t ) можно выразить следующим образом. В разд. 2.12 мы ввели матрицу Стокса о (s, х s, х), связывающую параметры Стокса рассеянной волны b(s, х) с параметрами Стокса падающей волны l (s, х), причем плоскость, определяемая векторами s и s, называется плоскостью рассеяния, а ось перпендикулярна этой плоскости. Для монохроматической волны эти величины сводятся к плотностям энергии рассеянной и падающей волн (Вт/м ). Мы можем определить параметры Стокса для лучевой интенсивности (Вт-м -стерад- -Гц- ) для цилиндрического объема с единичным сечением и длиной ds, содержащего pds частиц. При этом можно записать [c.184]

Поскольку уравнение переноса выведено эвристически на основе энергетических соображений, волновые характеристики поля, по-видимому, не входят в эту эвристическую картину, за исключением разве что характеристик рассеяния и поглощения частиц. Однако, поскольку при вычислении сечений и амплитуд рассеяния использовалось волновое уравнение, лучевая интенсивность не может быть найдена без знания взаимодействия полей со средой. В ряде последних работ рассматривалась связь теории переноса со строгой аналитической теорией некоторые аспекты этих интересных разработок обсуждаются в гл. 14. Там показано, что соотношение (7.57) можно обобщить, выразив функцию взаимной когерентности как фурье-образ лучевой интенсивности. [c.186]

Полученные выражения для яркости рассеянного света справедливы, очевидно, лишь для достаточно малых (по сравнению с отношением поперечного и продольного размеров образца) углов рассеяния. При этом переход от яркости к силе света производится просто умножением на эффективную площадь сечения накачки (или образца) и на косинус угла между лучевым вектором и осью z SPasi a S qA os 0. [c.211]

Эффекты, овязанные с конечным сечением световых пучков, активно обсуждаются в последнее время в связи с опытами по генерации гармоник в двоякопрелом-ляющих -кристаллах (при больших длинах предел нарастанию мощности гармоники в пучке конечной апертуры кладет различие направлений волнового и лучевого векторов [21]), а также опытами по вынужденному комбинационному рассеянию (см. [45, 46]). [c.25]

Решение. Е пределе коротких волн справедливо лучевое описание. Проведгм сечение тела плоскостью, перпендикулярной направлению падающей волны. Пусть это сечение является "ми-делевым" и разграничивает "освещенную" и "затемненную" части тела. Очевидно, что освещенная поверхность тела рассеивает на различные углы, в том числе и назад, всю падающую на нее мощность N = 1S (где S —площадь сечения). В области тени формально следует полагать, что рассеяние происходит вперед рассеянное полг должно быть равно взятому с обратным знаком полю падающе волны, чтобы гасить его в результате интерференции. Поэтому затененная часть тела как бы рассеивает ту же мощность N = /5. Следовательно, сечение рассеяния с = = 2N/S =28 в раза больше площади максимального поперечного сечения тела. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...