Плотность объема средняя

Плотность объема средняя 269 [c.542]

Приращение внутренней энергии и при адиабатическом изменении плотности от среднего значения р до ро + р равно работе изменения объема единицы массы. В течение небольшого промежутка времени удельный объем жидкости изменится на небольшое значение [c.171]

Плотность энергии. Среднее количество звуковой энергии, приходящееся на единицу объема, называют плотностью энергии. Единицей плотности энергии в системе СИ является Дж/м а в абсолютной GS системе — эрг/ см . [c.12]

Средняя длина свободного пробега молекулы, которая входит в последнюю формулу, обратно пропорциональна числу молекул в единице объема и, следовательно, обратно пропорциональна плотности газа. Средняя же скорость движения молекул с от плотности вообще не зависит, а определяется всецело тепловым состоянием газа. Мы приходим, таким образом, к весьма интересному и на первый взгляд парадоксальному выводу коэффициент вязкости данного газа не зависит от его плотности и, следовательно, не зависит от давления, под которым газ находится. Этот вывод хорошо подтверждается для небольших давлений экспериментальными определениями коэффициента вязкости. Для давлений порядка нескольких атмосфер и выше коэффициент вязкости с увеличением давления возрастает. [c.440]

Прогибание плоскостей из ионов серебра и захват электронов вакантными бромными узлами можно представить себе, как стремление решетки к максимально равномерному распределению электронной плотности, т. е. как тенденцию избегать образования областей с весьма низкой плотностью электронов. Средняя плотность электронов в объеме иона Ag+ составляет около 11 электронов/A в то время как в объеме иона Вг она равна [c.150]

Окружим точку А произвольной замкнутой поверхностью, ограничивающей объем А К, и определим массу АМ вещества в этом объеме. Среднее значение плотности вещества в объеме АУ по определению равно [c.10]

Здесь п (х) — число частиц в единице объема фиктивной жидкости р — плотность V — средняя скорость движения частиц с = - —V, [c.178]

Если тело однородно, то плотность является отношением любой часта массы к ее объему. Если тело неоднородно, то средняя плотность является отношением всей массы ко всему объему. Плотность в любой точке есть предел средней плотности объема, включающего данную точку, когда этот объем стремится к нулю как к пределу. Если плотность обозначить через 3, то элемент массы, выраженный в прямоугольных координатах, есть [c.35]

Возьмем в теле некоторую точку и выделим небольшой объем с массой Дт так, чтобы высланная точка находилась внутри это объема. Отношение уср Am/At> называется средней плотност объема Ди тела, а предел этого отношения [c.470]

Н — полезная высота рабочей камеры в м р — плотность корнеплодов среднее значение р = 750 кг/м ф—коэффициент заполнения полезного объема рабочей камеры ф = 0,6 0,65. [c.236]

Колонну загружают сферическим катализатором со средним размером зерен 1,5 мм. Высокая плотность газа при 30 МПа и наличие теплообменных поверхностей в реакционном объеме позволяют вести процесс при числах псевдоожижения 1,5 и ниже, не нарушая однородной структуры псевдоожиженных слоев. Процесс протекает вблизи оптимальных температур, достигаемых зп счет ступенчатости и ввода противоточных теплообменников в слои катализатора. [c.13]

Однако отклонения от равномерного распределения молекул газа могут наблюдаться в любой ясный день. В верхних слоях атмосферы число молекул в единице объема достаточно мало, и могут осуществляться мгновенные местные отклонения от средней плотности, что вызывает рассеивание солнечного света, обуславливающее голубой цвет неба. Квантованные уровни энергии будут относиться к частицам. В идеальном газе энергетические уровни являются свойством молекулы, в твердом теле — свойствами кристалла. [c.91]

Это свидетельствует о том, что в короткие промежутки времени молекулы самопроизвольно движутся из сосуда, содержащего две или меньше молекул (низкое давление) в сосуд, содержаш,ий три или больше молекул (высокое давление). Однако частота таких событий быстро уменьшается, если число молекул в системе возрастает. В реальной наблюдаемой системе число молекул обычно так велико, что вероятность самопроизвольного перехода вещества из области низкого давления в область высокого давления фактически мала. Только в верхних областях атмосферы число молекул на единицу объема настолько мало, что можно обнаружить самопроизвольные отклонения от средней плотности. Кажущийся голубой цвет неба можно объяснить преломлением света в области, где наблюдаются флуктуации плотности. [c.192]

Для процесса возникновения и эволюции ячеистой дислокационной субструктуры характерны следующие закономерности [211, 242, 320, 357]. Образование ячеистой структуры происходит, начиная с некоторой критической деформации. Для описания ячеистой структуры обычно используют такие параметры средний размер ячейки, распределение ячеек по размерам, ширина стенок ячейки, разориентация соседних ячеек, плотность дислокаций в стенках ячеек и в объеме. Все указанные величины изменяются с ростом пластической деформации. С повышением пластической деформации еР диаметр ячеек d уменьшается, пока не достигает некоторого предельного значения — обычно 0,25—3 мкм. Все остальные перечисленные параметры ячеистой структуры, интенсивно изменяясь с ростом на начальных этапах деформирования ячеек, при дальнейшем деформировании стабилизируются и приближаются к некоторым характерным значениям стабилизируются плотность дислокаций в границах ячеек, толщина стенок ячеек и дисперсия функции их распределения по размерам. Поэтому увеличение напряжений, необходимых для распространения микротрещин через границы ячеистой структуры, по всей видимости, в первую очередь обусловлено уменьшением размера ячеек. В изложенной ниже модели принято, что плотность дислокаций в стенках ячеек постоянна, а увеличение общей плотности дислокаций, обусловленное пластической деформацией, приводит к образованию новых границ и тем самым к уменьшению диаметра ячеек. [c.78]

Ламинарное движение дисперсных смесей. Рассмотрим моно-дисперсную смесь, в которой согласно ячеечной схеме каждой дисперсной частице в среднем соответствует некоторый регулярный объем несущей фазы (нанример, в виде куба пли шара вокруг этой частицы). Движение внутри этой ячейки (распределение скоростей, плотностей, давлений и других параметров) задается. Движение вокруг остальных дисперсных частиц элементарного макроскопического объема в среднем полагается таким же, как и [c.102]

Для того чтобы найти окончательный вид уравнений, необходимо установить взаимно однозначное соотношение между мгновенными значениями величин, входящих в (5. 3. 9), (5. 3. 14), (5. 3. 22), и их осредненными значениями. Будем предполагать, что изменение плотности фазы внутри объема, по которому проводится осреднение, мало. Тогда средние скорости и энтальпии фаз определим следующим образом [c.199]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Если волна распространяется в вакууме (скорость ее будет с), то за 1 с через единичную площадку пройдет вся энергия, сосредоточенная в прямоугольнике, основание которого равно 1 см , а ребро численно равно с. Следовательно, произведение Af на At = 1 с будет соответствовать импульсу поля, сосредоточенному в объеме, численно равном с см . Поэтому средняя плотность импульса электромагнитного поля [c.111]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Каждый структурный элемент, будь то отдельный блок или зерно, обособляется от других поверхностью, развитой в той или иной степени. При этом в объеме материала формируется многоуровневая сеть поверхностей. Поверхности, обособляющие отдельные структурные элементы всех уровней, представляют собой области, плотность и химический состав которых отличаются от тех же показателей в среднем по всему материалу. Чаше всего они [c.99]

Напомним, что средняя плотность рср распределения массы в объеме х определяется отношением массы среды т в этом объеме к величине объема т и выражается в кг/м [c.104]

В предыдущем параграфе мы рассматривали оптически однородную среду, плотность которой по всему объему постоянна. Однако вследствие теплового движения молекулы распределены в пространстве не строго равномерно. В каждый момент времени имеются отклонения от равномерного распределения, т. е. число молекул в единице объема испытывает колебания (флуктуации). Схема флуктуаций плотности изображена на рис. 23.9. В рассматриваемой среде выделены три объема. В объеме 1 плотность молекул близка к средней, в объеме 2 имеет место флуктуация с увеличением плотности относительно ее средней величины, а в объеме 3 показана флуктуация плотности, обусловленная уменьшением плотности среды. Таким образом, благодаря флуктуациям плотности среда становится мутной и в ней может происходить рассеяние света. Поскольку мутность среды не обусловлена никакими посторонними частицами, то рассеяние света в такой среде получило название молекулярного рассеяния. Так как линейные размеры объема, в котором происходит флуктуация числа частиц, значительно меньше длин волн видимого света, то молекулярное рассеяние называют также рэлеевским рассеянием. [c.118]

Ярким примером молекулярного рассеяния является критическая опалесценция—явление интенсивного рассеяния света при критической температуре чистого вещества, при которой сжимаемость среды очень велика (теоретически (Зи/йр) —>оо). В этих условиях легко могут образоваться в небольщих объемах заметные отступления от средней плотности, так как большая сжимаемость означает, что работа, необходимая для образования случайного скопления или разрежения молекул, невелика, а энергии молекулярного теплового движения достаточно для образования заметных флуктуаций в малых объемах. На эту причину нарушения однородности среды, приводящую к интенсивному рассеянию, впервые обратил внимание Смолуховский (1908). [c.118]

Примем, что — диаметр капли тогда вероятность того, что в некоторов/г объеме среды содержится Ап капель диаметром от до dK+Ad y будет равно /(о к)Ас(к- Здесь f du) — плотность вероятности распределения капель по диаметрам, с помощью которой можно определить средний диаметр капель в объеме, среднюю силу взаимодействия меледу паром и каплей и другие осредненпые параметры. Воспользуемся нормальным законом распределения для плотности вероятности [c.245]

И среда является оптически совершенно однородной, то рассеяние не возникает. Оно гасится интерференцией вторичных волн. Впервые это показал Мандельштам [254]. Газ при атмосферном давлении оказывается онтически плотной средой (по отношению к видимому свету), жидкость — тем более. Оптическая неоднородность вещества может быть обусловлена не только флуктуациями числа частиц в заданном объеме, но и флуктуациями их ориентации [254], поскольку молекулы имеют анизотропную поляризуемость. Нас интересует рассеяние света на флуктуациях плотности в однокомпонентной системе. Локальное отклонение плотности от среднего значения вызывает изменение диэлектрической постоянной. С хорошей точностью имеем [c.279]

В уравнении движения обычная вязкая сила заменена силой сопротивления Дарси, а также, в силу малости фильтрационной скорости, пренебрежено всеми инерционными членами. В системе (24.1) р — плотность, соответствующая средней температуре, и — кинематическая вязкость жидкости, К — коэффициент проницаемости, х = Кс1(РСр)ж эффективный коэффициент температуропроводности среды (к — эффективная теплопроводность среды, насыщенной жидкостью (рСр) теплоемкость единицы объема жидкости), Ь = (рСр)с/(рСр)ж - отношение теплоемкостей среды и жидкости. [c.158]

В этой формуле, как особенно ясно указал Бёрбери 1), содержится особое предположение. С точки зрения механики возможно, конечно, любое расположение молекул в сосуде. Возможно и такое, при котором какие-либо переменные, определяющие движение молекул, в одной конечной части объема, наполненного газом, имеют средние значения иные, чем в другой части, например, когда плотность или средняя скорость молекулы в одной половине сосуда больше, чем в другой, или, еще общее, когда какая-либо одна конечная часть газа ведет себя иначе, чем какая-либо другая. Назовем такого рода распределение [c.43]

Рис. 11.5. Зависимость тепловой и среднего значения потенциальной, ко-энергии от температуры при разных торая в случае малых колебаний также-плотностях (объемах). 3, Дг/

Задача состоит в разработке метода расчета для выбора геометрических размеров твэлов для двух указанных схем с учетом гидродинамического сопротивления Ар, средней объемной плотности теплового потока qv и максимально допустимой температуры топлива в шаровых твэлах как для случая гомогенного твэла, когда микротвэлы размещены во всем объеме шарового твэла, так и для случая гетерогенного твэла, когда топливная зона с микротопливом в виде сферического слоя занимает только часть его объема. [c.94]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Плотность ядерного вещества б — 2 10 г/сж == onst (П1.14, 14) постоянна для всех ядер, так как объем ядра пропорционален числу А частиц в ядре. Плотность жидкости тоже постоянна и не зависит (почти) от ее размеров. 2) Энергия взаимодействия молекулы, жидкости с окружающими соседними молекулами имеет постоянное значение и не зависит от объема капли. Аналогично, средняя энергия ядерного взаимодействия, приходящаяся на один нуклон имеет также постоянное значение для всех ядер, [c.172]

Аналогично, под средней плотностью распределения ti.ii, приложенных в точках сплошной среды, будем понимать отношение главного вектора сил V, приложенных в точках объема среды т, к массе объема от = рерт и назовем это отношение средней объ- [c.104]

В 2 уже говорилось о том, что рассеяние света на флуктуациях плотности воздуха в верхних слоях атмосферы определяет голубой цвет неба. Можно выполнить некоторые оценки этого явления. Средняя длина света (видимый диапазон) равна примерно А 0,510 см. Объем см . В этом объеме содержится примерно 210 молекул. Относительная флуктуация пропорциональна 1/V , т. е.яа 0,001. Таким образом, реально рассеивают свет флук1уации плотности в гораздо меньших объемах. Рассеиваемая энергия обратно пропорциональна Х , благодаря чему синий цвет рассеивается сильнее, чем красный, что и объясняет цвет неба. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...