Оператор обратный

Ниже понадобится также величина (<й ) = П, которую будем отождествлять с оператором, обратным оператору типа свертки, определяемому ядром со ( ) (такое отождествление удобно производить для всех изображений, что и будем делать). [c.242]

Здесь Ко —оператор ), обратный к Ко, а ро — решение для круглого штампа. [c.605]

И. Говорят, что класс некоторых операций является группой, если выполняются следующие условия 1) он содержит тождественный оператор 2) наряду с каждым оператором в него входит и оператор, обратный данному, и 3) произведение двух любых операторов из этого класса также входит в этот класс. Показать, что канонические преобразования системы с а степенями свободы образуют группу. [c.298]

Рассмотрим также операторы, обратные к операторам (2.16) [c.277]

Единица, деленная на данный оператор, обозначает оператор, обратный данному, т.е. если [c.108]

Z,-i — оператор обратного преобра- [c.120]

Однако применение доказанной там теоремы к оценке области сходимости этого метода для задач нелинейной упругости при конечных деформациях и их наложении затруднительно, поскольку для этого необходимо получить оценку нормы оператора, обратного к оператору линейной упругости. В работе [90] с помощью разложения в ряд точного решения задачи Ламе для сферы из несжимаемого материала даны оценки радиуса сходимости метода малого параметра для этой задачи для двух различных определяющих соотношений. [c.51]

Вопросы сходимости метода Ньютона-Канторовича при решении краевых задач для квазилинейных систем уравнений эллиптического типа, к которым (при определенных ограничениях) относятся рассматриваемые задачи о концентрации напряжений, исследованы, в частности, в работе А.И. Кошелева 44]. В более поздней работе того же автора [45] отмечено, однако, что численная оценка сходимости метода затруднительна из-за сложности оценки нормы оператора, обратного оператору линеаризованной задачи. [c.95]

Здесь 2 L3 — линейные интегральные операторы, обратные дифференциальным операторам (6.12) [c.313]

Здесь П — оператор, обратный G К — оператор, обратный X, характеризующий объемную ползучесть и представляемый в виде [c.27]

Здесь D — оператор, обратный Е. Как следует из (2.13), операторы и К отличаются соответственно от G и D лишь постоянными множителями. [c.27]

О, — полоса [4, 46], необходимо знание операторов, обратных операторам (п = 1,2,3). Для случаев бив такие операторы очевидны = /-(1 -2г )Аз4, где I — тождественный оператор. Для нетривиального случая а необходимо рассмотреть задачу о разрезе в срединной полуплоскости клина [45, 47], связанную с поставленной выше контактной задачей. Тогда при помощи решения вспомогательной обобщенной по И. Н. Векуа краевой задачи Гильберта может быть установлена следующая теорема. [c.184]

Изучим вопрос обращения интегральных операторов вида (47), (48). В дальнейшем нам понадобятся операторы, обратные к операторам, определяемым формулами (47), (48). В случае задач бив, очевидно, [c.160]

ПОМОЩИ оператора, обратного оператору (6) (формула обращения Абеля, см., например, в [2]), интегральное уравнение (2) запишем в форме [c.258]

Подчеркнем, что оператор с дискретным спектром — обязательно неограниченный оператор, так как оператор, обратный к ограниченному, не может быть вполне непрерывным. [c.303]

Здесь —линейные интегральные операторы, обратные [c.148]

Приведенное выше интегральное фурье-представление функции и (О позволяет нам выявить некоторые важные свойства аналитического сигнала. Обозначив оператор обратного преобразования Фурье через , мы видим, что функцию и (О можно представить в виде суммы двух членов [c.104]

Чтобы найти оператор, обратный оператору, заключенному в скобки, представим параметры порядка в виде [c.184]

Для этого удобно воспользоваться выражением (34.32) оператора, обратного оператору левой части уравнения (37.7). [c.400]

Из (4.6) следует, что оператор, обратный можно опре- [c.27]

Таким образом, эволюция вектора а до принятия решения может быть вполне обратимой после каждого перехода U обратным переходом С/ можно вернуться в прежнее состояние. А коллапс, т.е. акт принятия решения, является существенно необратимым построить оператор, обратный проекционному оператору Pj, в случае и > 2 измерений просто невозможно. [c.50]

ГРЙНА ФУНКЦИЯ л и и е ii и о г о дифференциального оператора L (линейного диф-ференц. ур-ния Lu x)—f x)) — функция G(z, х ), за-да] гцая ядро интегр. оператора, обратного к L. Поскольку ядром единичного оператора является дельта-функция 8 х—х ), Г. ф., трактуемая как обобщённая ф-цня, удовлетворяет ур-пию [c.536]

Чтобы построить нетривиальную теорию граничных задач, а также чтобы дать метод построения решения в предельном случае больших чисел Кнудсена (см. гл. 8), удобно преобразовать линеаризованное уравнение Больцмана из интегро-дифференциальной формы в чисто интегральную. Это мояшо сделать многими способами, каждый из которых может быть удобен для конкретных целей. Прош е всего рассмотреть уравнение (1.21) и проинтегрировать обе части вдоль характеристик дифференциального оператора О = -(9/(9х2 приэтомнадо учесть нужные граничные условия. Это по существу равносильно построению оператора, обратного к Д, при данных однородных граничных условиях. Уравнение Больцмана принимает тогда вид [c.151]

Замечание1. Вектор угловой скорости в теле а о линейно выражается через вектор момента в теле с помощью оператора, обратного оператору инерции сос = А Мс- Следовательно, уравнение Эйлера можно считать уравнением для одного лишь вектора момента в теле его правая часть квадратична относительно М . [c.291]

Теорема 7. Кинетический момент соответственно угловая скорость) стационарного вращения относительно тела является критической точкой энергии на орбите конрисоединенного представления (соответственно на образе орбиты под действием оператора Обратно, всякая критическая точка энергии на [c.294]

Формула (5.54) в многомерном случае несколько изменится, так как вместо интегрирования по частям в этом случае используется интегральная формула Гаусса — Остроградского. В общем случае производная является частной производной и,имеет вид д = где г = (гд,. .., г ) —мультииндексы, а — частная производная порядка Г1 по Хг- Символ д определяется формулой = = дГ д( ... 5 1 , в которой символ 67 представляет собой оператор, обратный к дг, т. е. интегральный оператор взятия первообразной. Области л/ и ограничены и замкнуты в Как и в одномерном случае, получаем, [c.122]

Используя эти операторы, обратные задачи светорассеяния можно свести к решению систем интегральных уравнений, что иллюстрируется в главе на примере теории поляризационного зондирования атмосферы. Этот оптический метод технически реализуется с помощью поляризационных нефелометров и бистати-ческих схем зондирования. Поскольку операторы перехода, определенные на совокупности элементов матрицы Мюллера, играют существенную роль и в теории, и в практике обработки оптических измерений, в главе дается обстоятельный анализ их основных свойств. В частности, показана их компактность и непрерывность, возможность их представления в виде интегральных операторов, приведена структура регуляризованного аналога, что весьма важно в случаях их применения в схемах обработки экспериментальной информации. Кратко изложены основы их спектрального анализа. Во избежание формализма авторы используют известные аналогии между интегральными операторами и матрицами. [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Оператор обратный : [c.28] [c.48] [c.63] [c.222] [c.261] [c.81] [c.159] [c.30] [c.166] [c.555] [c.381] [c.302] [c.32] [c.275] [c.216] [c.25] [c.163] [c.64] [c.117] [c.29] [c.92] [c.113] [c.155] [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...