Приборы с временным разрешением

Приборы с временным разрешением. Известно много способов получения спектров, разрешенных во времени [153, 154]. [c.170]

Временное разрешение рассмотренных выше методов, использующих в качестве импульсов возбуждения излучение лазеров с синхронизацией мод, в основном определяется фотоэлектрической системой регистрации. Временное разрешение может быть кардинальным образом повышено, если применить вместо фотоумножителя с электронными приборами, представленными на рис, 9.2, скоростной фоторегистратор (см. гл. 3). Отдельный импульс лазера, используемый в качестве возбуждающего, должен одновременно управлять временной разверткой регистратора. Люминесцентное излучение направляется оптической системой на входную щель регистратора и создает на экране изображение, которое фотографируется или заносится в ячейки оптического многоканального анализатора (ОМА). Изображение может быть обработано с временным разрешением до нескольких пикосекунд. На рис. 9.5 6 показана кривая, получен- [c.328]

Наряду с исследованием статических, не меняющихся во времени объектов Э. м. даёт возможность изучать разл. процессы в динамике их развития рост плёнок, деформацию кристаллов под действием переменной нагрузки, изменение структуры под влиянием электронного или ионного облучения и т, д. Благодаря малой инерционности эл-нов можно исследовать периодические во времени процессы, напр, перемагничивание тонких магнитных плёнок, изменение поляризации сегнетоэлектриков, распространение УЗ волн и т. д. Эти исследования проводят методами стробоскопической Э. м. (рис. 4) образец освещается электронным пучком не непрерывно, а импульсно, синхронно с подачей импульсного напряжения на образец, что обеспечивает фиксацию на экране прибора определённой фазы процесса точно так же, как это происходит в свето-оптич. стробоскопических приборах. Предельное временное разрешение при этом может в принципе составлять ок. 10с для ПЭМ (пока практически реализовано разрешение с [c.879]

Высокоскоростные неэлектронные камеры для покадровой съемки. В настоящее время только камеры с неподвижной пленкой обладают достаточным временным разрешением, чтобы быть пригодными для изучения лазеров. Принцип работы таких приборов показан на фиг. 3.11. Вращающийся оптический элемент, обычно зеркало, последовательно отклоняет падающий пучок света на ряд отдельных неподвижных фотокамер. Вблизи поверхности вращающегося зеркала и в каждой выходной камере образуется действительное изображение, но свет в камеру [c.54]

Пользуясь эталоном с областью дисперсии около 0,25 А, можно изучать развитие во времени осевых мод импульсного твердотельного лазера, обладающего тремя-пятью группами осевых мод. Поскольку временное разрешение определяется только постоянной электронных приборов, можно наблюдать генерацию одновременно на нескольких модах на протяжении одного релаксационного пичка. Пользуясь статистическими [c.391]

Благодаря уникальным свойствам лазерных источников суш.ественно повышены спектральное разрешение и чувствительность спектроскопических методов. Это позволило отказаться от традиционных спектральных приборов типа спектрографов, поскольку применение лазера с дисперсионным резонатором дает возможность фиксировать длину волны генерации и сужать спектр излучения вплоть до одночастотного. При этом получается источник излучения с наперед заданной длиной волны, величину которой можно варьировать. В результате, измеряя интенсивность излучения, прошедшего через исследуемый объект и сопоставляя ее с интенсивностью на входе, снимаем спектр пропускания объекта с высоким спектральным и временным разрешением. На этом принципе построены и работают лазерные спектрометры. Чувствительность таких спектрометров сущ.ественно выше спектрометров, работающих при использовании другого типа источников излучения. Причиной такого повышения чувствительности является возможность многократного пропускания лазерного излучения через объект в силу малой расходимости лазерного луча. При этом эффективная оптическая длина пути возрастает, что позволяет регистрировать слабые полосы поглощения или усиления. [c.217]

Для исследования роли неодновременности прихода волн к среднему прибору в разрешении накладывающихся волн были проведены два дополнительных опыта, согласующихся с опытом рис. 11. Были оставлены только две волны с временными сдвигами, равными нулю и 26 мсек, т. е. те, которые не разрешились в том опыте. Вначале было осуществлено запаздывание второй волны на среднем приборе на четверть периода, и это дало ощутимое улучшение разрешения волн (рис. 13). Затем были осуществлены опережение и запаздывание (рис. 14, а, б) второй волны на половину периода. В этом случае разрешение наложившихся волн стало полным. [c.31]

ЯДЕРНАЯ ЭЛЕКТРОНИКА, совокупность методов яд. физики, в к-рых используются электронные приборы для регистрации, преобразования и обработки информации, поступающей от детекторов ч-ц. Малая длительность процессов и, как правило, высокая их частота, а также наличие посторонних процессов (фона) требуют от приборов я. э. высокого временного разрешения ( 10 с). Необходимость одновременного измерения большого числа параметров (амплитуды сигнала, времени его прихода, координаты точки его детектирования и др.) привела к тому, что именно в Я. э. впервые были разработаны схемы аналого-цифрового преобразования, применены цифровые методы накопления информации, многоканальный и многомерный анализ с использованием ЭВМ. [c.912]

Принцип действия сцинтилляционного (или, что то же, люминесцентного) счетчика основан на том, что в ряде веществ проходящие ядерные частицы вызывают сцинтилляционные вспышки видимого света, называемые сцинтилляциями. Это явление использовалось для регистрации заряженных частиц еще на заре ядерной физики. В качестве сцинтиллятора использовали сернистый цинк ZnS, а вспышки от отдельных частиц считали, наблюдая их просто глазом. Со временем этот метод был оставлен как малоэффективный. Главной причиной неэффективности явилось очень слабое разрешение по времени, которое у глаза не превышает 10" с (хотя в отношении чувствительности к свету глаз — прибор очень высокого качества). Однако в послевоенные годы сцинтилляционный метод регистрации снова возродился в связи с двумя важными усовершенствованиями. Во-первых, вместо непрозрачного сернистого цинка стали использовать вещества, прозрачные по отношению к собственному сцинтилляционному излучению. Это привело к тому, что эффективным в отношении регистрации стал весь объем сцинтиллятора, а не только его поверхностный слой. Во-вторых, для регистрации [c.499]

Особенностью прибора является возможность проведения измерений удельного сопротивления и времени жизни носителей с высоким пространственным разрешением без нарушения поверхностного слоя полупроводниковых пластин, а также более широкий диапазон измеряемых удельных сопротивлений в отличие от известных зондовых установок. [c.253]

Голография первоначально предназначалась для улучшения изображений в микроскопии. Однако к настоящему времени голо-графические микроскопы разработаны еще недостаточно, чтобы их можно было широко применять. Такое неудовлетворительное состояние дел связано с требованиями,, касающимися получения высокого разрешения и качества изображения. В будущем более тесное сотрудничество специалистов по оптике с биологами и медиками, по-видимому, приведет к тому, что голографический микроскоп получит общее признание как необходимый оптический прибор, Разработка регистрирующих сред более высокого качества и разнообразных по свойствам, более целесообразный подход к решению задач, которые ставят биология и медицина,— все это позволит сделать голографический микроскоп полезным и широко используемым прибором. [c.632]

Одним из основных параметров прибора считается его разрешающая способность. Со времен Рэлея она трактуется как наименьшее расстояние (в частотах или длинах волн) между двумя монохроматическими линиями с одинаковой спектральной плотностью яркости, при котором они уверенно разрешаются. Прежде всего остановимся на несколько неопределенном термине уверенно . Допустим, что в наше.м распоряжении имеется -спектральный прибор, разрешающая способность которого лимитируется только дифракционными явлениями. Согласно Рэлею, уверенно.му разрешению соответствует случай (рис.. 3), когда суммарное распределение освещенности (пунктир) в изображении двух близко расположенных линий имеет провал не менее [c.10]

СРАВНЕНИЕ ТРЕХ МЕТОДОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ r(i). В предыдущих раэделах мы pao смотрели три независимых метода определения кинетики затухания анизотропии. Ясно, что приборы с временным разрешением дают наиболее прямые и легко интерпретируемые результаты. Однако такие измерения занимают много времени, и часто ограничены длительностью импульса ламп. В результате кинетические методы широко не использовались для количественного измерения анизотропных вращений или коротких времен корреляции. Недавно анизотропные вращения перилена были обнаружены и импульсным методом [ 3 9]. Разностный фазовый метод дает труднее интерпретируемые результаты, но позволяет обнаруживать анизотропные вращения и измерять скорости вращения в субнаносекундном временном диапазоне. [c.190]

Другого Tima многоканальные приборы применялись в работах по исследованию плазмы. Основное отличие этих приборов от спектрально-аналитпческнх состоит в регистрирующей части, которая характеризуется гораздо меньшей постоянной времени, дающей возможность регистрировать течение процессов, общая длительность которых иногда не превышает 0,1 мксек. Пример записи спектра с временным разрешением, полученной на одном из таких приборов, дан на рис. 3.36 [60]. [c.170]

Электронные пучки легко модулировать, поэтому электронный преобразователь может быть использован в качестве модулятора или оптического затвора, менее инерционного, чем лаж(, ячейка Керра. Работает такой затвор с малыми энергетическими потерями, а часто даже с усилением потока электронов. Следует иметь в виду, что описываемое устройство не является чисто оптической системой — электронные пучки можно усиливать различными способами, поэтому яркость на выходе з.яектронного преобразователя может заметно превосходить яркость оптического изображения на его входе. Современные ЭОП с сурьмяноцезиевым фотокатодом позволяют увеличивать яркость изображения в 20 раз. При некотором усложнении электронной схемы может быть проведена временная развертка исследуемых сигналов. При этом временное разрешение достигает значений 10 с. Надо думать, что приборы подобного типа в ближайшем будущем будут широко использовать в научном эксперименте и при решении различных технических задач. [c.444]

Фотоэлемент 12 и осциллограф 13 позволяют исследовать временные характеристики генерации ОКГ. В задаче используют коаксиальный фотоэлемент ФЭК-09, обладающий высоким временным разрешением ( 10 с), который присоединен к осциллографу через разделительный конденсатор ТБПД-15 с помощью коаксиального кабеля с волновым сопротивлением 75 Ом. Осциллограф С1-15 с предусилителем С1-15/2 имеет полосу пропускания 20 МГц. Запуск осциллографа осуществляется исследуемым сигналом. Перед выполнением работы необходимо ознакомиться с описанием указанных приборов. [c.300]

Регистрация сигналов АЭ была осуш,ествлена на приборе фирмы ПАК серии 3000/3104 с коэффициентом усиления 34 Дб с уровнем дискриминации 0,1 V и временем разрешения 0,1 с. Регистрировались известные параметры [147, 153, 154] — время нарастания событий, длительность сигналов АЭ, число событий Б одном импульсе и энергия импульса. [c.170]

При работе автоэмиттера в электронном приборе с характерным временем разрешения т нестабильность тока эмиссии за время меньше, чем т, несущественно. Меняя и измеряя ток через такие же интервалы, можно моделировать работу катода в реальном электронно-лучевом приборе. Чтобы избежать эффектов, связанных с не-стационарностью эмиссии, измерения проводились при постоянном [c.91]

Временное разрешение (фактически время регистрации интерферограммы) получаемых спектров в большинспе Ф.-с. составляет от долей секунды до неск. минут. Ф.-с. с высокими скоростями из иенения оптич. разности хода обладают временным разрешением до 2—3 мс при достаточно высоком спектральном разрешении (до 0,1 м ). В приборах с шаговым сканированием достигается временное разрешение порядка Не при исследовании периодически повторяющихся сигналов. Ф.-с. на основе статич. интерферометров, где в качестве интерферограммы регистрируется пространственно фиксированная в плоскоста приёмных площадок многоэлементного фотоприёмника (линейки или матрицы фотодиодов) интерференц. картина, позволяют достигать временного разрешения, определ -емого физ. пределом отд. измерения на отд. приёмнике, т. е. до i МКС и быстрее. Однако спектральное разрешение таких Ф.-с, оказывается довольно низким (не лучше 50 см ). [c.390]

Амплитудный отбор осуществляется дискриминаторами, к-рые выполняются с использованием схем сравнения (компараторов) и формируют стандартный выходной импульс лишь в случае, если напряжение (или ток) на входе превысит заданный порог. Эволюция схем совпадений и амплитудных дискриминаторов Типична для др. приборов Я. э. Вместо блоков, реализующих одну логич. ф-цию ( И , ИЛИ и Т. д.), разрабатываются универсальные многофункциональные устройства, логич. ф-цию к-рых можно задавать извне. Такие устройства строятся на базе больших интегральных схем общего назначения или специально разработанных для решения данной задачи. Вычислит. техника позволила создать автоматизир, аппаратуру с программно-регулируемыми параметрами ЭВМ управляет порогами срабатывания схем, временным разрешением, задержкой сигналов, логикой отбора событий, режимом работы измерит, системы и т. д. [c.662]

З.Гб. Потребители, тепловые пункты которых к моменту начала теплопользования не укомплектованы необходимыми приборами учета, также временно с особого разрешения руководителя энергоснабжающей организации причисляются к III группе учета. При этом в разрешении должен быть точно оговорен срок оборудования теплового узла приборами учета. [c.127]

Время разрешения. Каждый прибор измеряет лишь некоторое среднее значение величины по малому промежутку времени, называемому временем разрешения. Время разрешения лучших приборов для измерения напряженности электрического поля по поряД величины равно 10 с. Поскольку время то, в течение которого амплитуда а(г)и фаза ъ(0 в (13.5) существенно изменяются, имеет порядок 10 заключаем, что в течение многих десятков и даже сотен периодов колебаний волны эти величины могут считаться практически постоянными. Это означает, что при усреднении (13.5) по периоду колебаний или многим периодам <Е> =0. Поэтому экспериментально можно изучать не qp eAHHe величины напряженности поля волны (13.5), а средние величины от квадрата напряженности т. е. потоки энергии волн. Результат измерения потока энергии волн в эксперименте зависит от времени разрешения прибора. [c.79]

Введение амплитудных дискриминаторов в современных гамма-спектрометрах совершенно необходимо. Во-первых, существующие преобразователи амплитуды импульса в код номера канала рассчитаны на спектры лишь в несколько сот каналов. Следовательно, весь гамма-спектр с полупроводниковых датчиков необходимо снимать отдельными участками. Во-вторых, когда преобразователи с требуемым разрешением будут разработаны, все равно еще нередко придется пользоваться обычными анализаторами, так как сверхмногоканальный спектрометр — слишком сложный и дорогой прибор. И, наконец, даже когда будет достаточное количество сверхмногоканальных цифровых гамма-спектрометров, выгоднее, как и в спектроскопии по времени пролета, исключать те участки энергетической шкалы спектра, которые не представляют научного интереса. [c.177]

Ограничения во временном разрешении двухлучевого интерферометра, связанные с частотными характеристиками регистрирующей аппаратуры, снижаются при использовании скоростных фотохронографов на базе электроннооптического преобразователя [20, 53]. В этом случае разрешающая способность метода может достигать субнаносекундного уровня, причем экспериментальные регистро-граммы становятся гораздо более наглядными и легче обрабатываемыми. Кроме того, метод становится менее чувствительным к колебаниям коэффициента отражения контролируемой поверхности и, как следствие, интенсивности поступающего в прибор света. С другой стороны, эффективность использования светового потока выше в вариантах с применением фотоэлектронных умножителей. [c.70]

Тип прибора Основное назначение прибора Тип фотокатода Область спектральной чувствительности фотокатода, мкм Максимальная спектральная чувствительность входного фотокатода,АВт" Диаметр рабочего участка, мм Спектральный коэффициент преобразования в максимуме спектральной чувствительности входного фотокатода, ВтВт-1 Предел разрешения в центре экрана, ММ Временное разрешение, с. при [c.46]

Исследованию распространения оптического излучения в турбулентной атмосфере уделяется значительное внимание в связи с широким применением лазеров в оптических системах, предназначенных для работы в земной атмосфере. Если атмосферные газы и аэрозоли вызывают преимущественно энергетическое ослабление оптического излучения, то турбулентные пульсации показателя преломления приводят к случайному перераспределению энергии в оптических пучках, определяя таким образом технические возможности лазерных систем. Действительно, точность геодезических лазерных приборов, пространственное и временное разрешение лазерных локаторов, возможности и точность определения параметров среды дистанционными лазерными методами можно оценить только с учетом флуктуаций поля оптических пучков. Вызываемые турбулентностью случайные изменения показателя преломления могут суш,ественно ограничивать технические характеристики оптических систем, так что в ряде случаев сама целесообразность их применения должна определяться на основе оперативного прогнозирования флуктуаций поля лазерного излучения с учетом сложившейся в атмосфере оптико-метеороло-гической ситуации [46] (ссылки даны по списку цитируемой литературы ко второй главе). [c.5]

Врел1я измерения. Назовем временем измерения Т интервал времени, в течение которого происходит измерение всех интересующих нас констант Е , Е2, Фх и фз. Если мы хотим выполнить измерения прежде, чем состояние поляризации заметно изменится, то время Т должно быть мало по сравнению с временем когерентности (Дv) l. Мы должны действовать так, чтобы иметь возможность измерять все параметры одновременно. В этом случае время измерения Т будет ограничено главным образом временем разрешения нашего прибора. [c.388]

На рис. 11 показаны результаты опыта разрешения трех волн, имеющих такую же форму, как две одинаковые волны в предыдущем случае. Две волны с временными сдвигами, равными нулю и +26 мсек, записываются средним прибором одновременно. Вступление третьей волны запаздывает на среднем приборе на подтора видимых периода (30 мсек при периоде, равном О мсек). Как и следовало ожидать (сравнить с рис. 6), две пер- вые волны не разрешились. Однако ненормально протяженная Руппа суммарных записей с увеличенными амплитудами указывает на факт наложения двух волн. Третья волна, несмотря на [c.29]

СПЕКТРОМЕТР ПО ВРЕМЕНИ ПРОЛЕТА — прибор для измерения скорости о (энергии ) частиц по времени пролёта ими заданного расстояния. Измеряется временной интервал между импульсами от двух детекторов частиц (сцинтилляциовных, искровых или черенконеких), ограничивающих т. н. пролётную базу. Для частицы с известным импульсом р = тоь>1 1 — (т — масса частицы), к-рый может быть измерен, напр., маги, спектрометром, измерение v позволяет определить т, т, е. идентифицировать частицу. Если масса частицы известна (напр., протон отдачи), С. по в. п, позволяет измерить её импульс. Разрешающая способность по массе Лт/п при заданном разрешении по скорости резко ухудшается с ростом энергии [c.621]

Одним из наиболее ярких достижений лазерной физики последнего времени, несомненно, стала разработка методов генерации и формирования световых импульсов длительностью — фемтосекундных импульсов, под огибающей которых укладывается всего лишь несколько периодов колебаний. Радикальное сокращение временных масштабов сопровождалось впечатляющим прогрессом физики и техники сверхкоротких световых импульсов. В огромной мере расширились возможности спектроскопии быстропротекающих процессов (в этой связи последствия перехода к фемтосекундным импульсам справедливо сравнивают с революционными изменениями в пространственном разрешении оптических приборов, последовавшими за изобрете-,нием микроскопа), прогрессировали физика лазерного воздействия на вещество и техника получения сверхсильных световых полей, возникли новые направления в оптической обработке информации, были сформулированы новые подходы в разработке генераторов сверхкоротких рентгеновских и акустических импульсов, электронных Qry TKOB. Речь идет, таким образом, об очень широкой области, многие разделы которой далеко выходят за рамки традиционной физической и прикладной оптики. [c.7]

Летохов [9.52, 28] наметил пути возможного использования таких вызывающих ионизацию многоступенчатых возбуждений пикосекундными импульсами для наблюдения селективных возбуждений с высоким пространственным разрешением при помощи электронного или ионного микроскопов. Это показывает возможность создания приборов, сочетающих высокое временное, спектральное и пространственное разрешение. [c.350]

Методов измерения световой мощности очень много. Но при измерении такими методами импульсов высокой интенсивности твердотельных лазеров размеры установок и быстродействие, динамический диапазон, свойства насыщения оказываются несовместимыми с задачей воспроизведения с разрешением во времени точных значений интенсивности лазера. Типичная приемная система, пригодная для измерения выходной мощности лазера с высоким уровнем интенсивности, состоит из ослабителя для уменьшения интенсивности лазерного излучения приемника, преобразующего оптическую энергию в ток или напряжение, и выходного прибора для регистрации формы импульса (или пико- [c.182]

Продолжительность записи 20, 60 или 180 мин. Пределы изменения постоянной времени электрической схемы 0,5—8 сек. Качество спектрограмм высокое. Возможные разрешения на спектре 10 см . Самодельные приставки, о которых упоминалось в гл. 7, 4, без автоматической перефокусировки выходного коллиматорного объектива дают спектральные линии более низкою качества. Такие приборы пригодны для целей автоматической записи только спектров поглощения и люминесценции с сравнительно широкими полосами. [c.455]

В гл. В1 описываются важные приборы и измерительные методы, применяемые в нелинейной оптике и квантовой электронике (источники света, спектральные измерения, разрешенные во времени измерения мощности). В гл. В2 содержатся основы квантовофизического описания (основополагающие понятия и закономерности, формализм вторичного квантования, трактовка взаимодействий и приближенные методы). В дальнейшем изложении авторы часто обращаются к основным сведениям, содержащимся в этих двух вводных главах. Читатели, уже знакомые с этими основами, могут вводные главы пропустить. [c.9]

Современные инфракрасные спектрофотометры характеризуются целым рядом взаимосвязанных параметров изменение одного из них оказывает влияние на большинство других. Влияние растворителя и агрегатного состояния образца на спектр, призмы и дифракционные решетки рассматриваются в последующих разделах о зависимости разрешения от ширины щели уже упоминалось несколько выше. Для обычных лабораторных анализов химик-органик может использовать или простой недорогой прибор, в котором уже при изготовлении выбран ряд ком-прохмиссных параметров, позволяющих получить приемлемый по качеству спектр, или какой-то прецизионный спектрофотометр. В последнем случае из всех переменных, поддающихся контролю, экспериментатор будет чаще всего менять скорость записи спектра. Для всякого самописца характерен определенный промежуток времени, необходимый для полной регистрации поступающего с приемника сигнала. Время, требующееся для пробега пера от О до 100% пропускания, варьируется, но даже в самом лучшем случае оно редко бывает менее 2 сек. Таким [c.31]

Шмидт и др. [111] сконструировали ячейку проточного калориметра для исследования биохимических процессов, взяв за основу ферментный термистор Мосбаха [112]. Ячейка, изготовленная из плексигласа с золотыми капиллярами в качестве проточных трубок, содержала субстрат фермента изучаемой реакции. Разность температур до и после реакции измеряли при помощи терморезисторов по мостовой схеме. Разрешение при скорости течения 17 мл/ч составляло 1—2 мкВт. Постоянная времени прибора 2 с. Этот проточный калориметр был использован для определения содержания глюкозы в растворах при концентрациях 0,05-1 мкмоль ( 0,03 мкмоль) и объеме 1 мл. [c.147]

ПЛЮВИОГРАФ, омброграф, самопишущий дождемер (см.) для определения высоты атмосферных осадков. В приборе сист. Гельман (Heilman) соотношение мел -ду размерами воспринимающей поверхности приемника и емкостью цилиндра таково, что на ленте очень легко можно отсчитывать высоту слоя выпавшего дождя с точностью до 0,05 мм. При установке прибора необходимо следить, чтобы верхний край воспринимающего сосуда занимал горизонтальное положение, а также необходимо правильно установить сифонную трубку. Обычно барабан делает с помощью часового механизма один полный оборот в течение суток, почему необходимо ежедневно, в строго определенный срок, сменять ленту, заводить механизм часов, делать отметку времени и провести другие операции, связанные с уходом за прибором, для правильного и бесперебойного действия его, т. к. регулярные неправильные записи П. представляют весьма ценный научный интерес, важный между прочим для разрешения разных гидротехнич. вопросов. Обычная обработка записей П. заключается в определении количества осадков за часовые промежутки. При более детальной обработке определяют или интенсивности ливней, соответствующие равным небольшим промежуткам времени, или же измеряют промежутки времени, в течение к-рых интенсивность не претерпевала существенных изменений. Специально для целей изучения ливней Э. Бергом построен особый прибор, так называемый ливнемер, лишь в деталях отличающийся от плювиографа системы Гельмана. [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...