Напряжения света

В анизотропной среде (кристаллы, материал моделей при наличии напряжений) свет по различным направлениям распространяется с различной скоростью. При точечном источнике волновая поверхность уже не шаровая, а в общем случае сложная двухполостная поверхность. В каждом направлении возникают одновременно две плоско поляризованные волны двойное лучепреломление). Одному лучу монохроматического света соответствуют две не совпадающие с ним нормали и обратно — одной нормали соответствуют два луча. При этом направления колебаний для обеих волн взаимно перпендикулярны. [c.251]

Прочность пластмасс зависит от температуры испытания (рис. 6) и от скорости приложения нагрузки (рис . 7). Под влиянием внешних факторов (механические напряжения, свет, тепло, кислород воздух [c.601]

Проверяют исправность цепи заземления клеммы 102 (см. рис. 83, 84, 85) цепи питания электроаппаратов при включенном вводном рубильнике присоединяют указатель напряжения (вольтметр) к очищенному от краски и грязи каркасу панели управления касаясь вторым электродом предохранителя цепи управления лифтом, убеждаются, что цепь заземления клеммы 102 исправна (лампа указателя напряжения светится, стрелка вольтметра отклоняется) проверяют надежность присоединения заземляющего проводника к клемме 102 цепи управления лифтом к общей шине заземления в машинном помещении (к каркасу панели управления) и вновь проверяют исправность цепи заземления. [c.259]

Пример 36. Винтовая пружина изготовлена из проволоки диаметра d = 4 мм. Внутренний диаметр пружины Dj = 46 мм. В напряженном состоянии зазор в свету между витками = 1 мм О = 8 10 кгс/см . Определить, какая потребуется сила для сжатия пружины, чтобы зазор исчез. [c.235]

В свете накопленных данных возникло предположение [3, 30], что в основе механизма КРН лежит не электрохимическое растворение металла, а ослабление когезионных связей между поверхностными атомами металла вследствие адсорбции компонентов среды. Этот механизм был назван адсорбционным. Так как хемосорбция специфична, разрушающие компоненты среды также обладают специфичностью. С уменьшением поверхностной энергии металла увеличивается тенденция к образованию трещин при растягивающих напряжениях. Следовательно, этот механизм соответствует критерию образования трещин на стекле и других хрупких твердых телах — так называемому критерию Гриффитса, согласно которому энергия деформации напряженного твердого тела должна превышать энергию общей увеличившейся поверхности, образованной зарождающейся трещиной [31 ]. Любая адсорбция, снижающая поверхностную энергию, должна способствовать образованию трещин, однако вода, адсорбированная на стекле, снижает напряжение, необходимое для растрескивания. [c.140]

Оптический метод исследования напряжений заключается в том, что прозрачная модель из оптически активного материала (большей частью из специального органического стекла) в нагруженном состоянии просвечивается в поляризованном свете. Изображение модели на экране оказывается при этом покрыты м системой полос, форма и расположение которых определяются напряженным состоянием модели. Путем анализа, полученной картины имеется возможность найти величину возникающих напряжений. [c.516]

Опыт пока.зывает, что разность фаз (разность времен прохождения света по плоскостям Оу и Ох) пропорциональна разности напряжений <з н а,., т. е. [c.519]

При распространении любой электромагнитной волны (в том числе и света) в пространстве создается чередующееся электрическое поле напряженностью Е и магнитное поле напряженностью Я, изменяющееся в пространстве и во времени по закону [c.117]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Я — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Формулы Френеля. Определим теперь распределение интенсивности света между отраженными и преломленными световыми волнами. С этой целью удобно разложить вектор напряженности электрического поля (световой вектор) у всех трех волн на два взаимно перпендикулярных вектора — один в плоскости падения, [c.48]

Формула (3.35) позволяет нам более детально разобрать взаимодействие световой волны с металлом. Так как интенсивность света пропорциональна квадрату напряженности электрического поля Е световой волны, то исходя из (3.35) для амплитуды напряженности электрического поля имеем [c.63]

Положение максимумов и минимумов определяется выражением (12.2). При наблюдении в белом свете с помощью установки, изображенной на рис. 12.1, искусственное анизотропное тело из-за зависимости разности показателей преломления о — от длины волны оказывается окрашенным в разные цвета. Распределение окраски будет зависеть от распределения напряжения внутри образца. [c.285]

Как отметили выше, рассеяние света будет обусловлено вторым членом выражения (13.4) н поэтому напряженность поля световой волны, рассеян[юй малым объемом v, равна [c.312]

Можно определить амплитудную величину напряженности электрического поля лазерного излучения. Как известно, для параллельного пучка света I = сЕ /Ап (здесь / выражается в эрг/с-см , в единицах напряженности СГСЕ). Подставляя / = 10 Вт/см , получим 2-10 В/см. Более мощное излучение лазера создает поле напряженностью порядка 10 В/см. Для сравнения укажем, что напряженность микроскопического поля, действующего на электрон атома, равна Ю - В/см, т. е. по порядку соответствует напряженности поля лазерного излучения. [c.388]

Это явление получает объяснение, если принять, что свет представляет собой поперечные волны. При прохождении через первый кристалл происходит поляризация света, т. е. кристал.п пропускает только такие волны, в которых колебания вектора Е напряженности электрического поля совершаются в одной плоскости. Эта плоскость называется плоскостью поляризации. Если плоскость, в которой пропускаются колебания вторым кристаллом. [c.268]

Пусгь теперь в кристалле KDP, которому прилагается электрическое напряжение, свет распространяется вдоль одной из наведенных осей (например, у), т. е, перпендикулярно направлению [c.18]

Проверяют исправность цепи присоединения клеммы 102 к каркасу панели управления. Для этого при включенном вводном рубильнике присоединяют указатель напряжения (вольтметр) к очищенному от краски и грязи каркасу панели управления, касаясь вторым щупом предохранителя цепи управления лифтом, убеждаются, что цепь присоединения клеммы 102 к каркасу панели управления исправна (лампа указателя напряжения светится, стрелка вольтметра отклоняется). Затем проверяют надежность присоединения каркаса панели управления к зануляюшей магистрали. Работа лифта должна быть приостановлена, если при проведении технического осмотра обнаружены, иибо неисправность цепи зануления клеммы 102 схемы управления лифтом, либо отсутствие зануления каркасов электрооборудования и электроаппаратов, а также зануления вторичных обмоток понижающих трансформаторов. [c.272]

Технические характеристики фар проверяют путем фотометрирова-ния светораспределения на экране с использованием контрольной лампы при фиксированном значении подводимого напряжения. Свето-раснредсление на экране должно соответствовать стандарту и техническим условиям. [c.387]

Принимая во внимание критическую температуру, можно сократить процесс остывания (быстрое охлаждение). Измерение напряжь ний производится поляриза-ционн.кМ аппаратом (см. т. I, стр. 599). Стекло с вредными напряжениями светится в поляризованном свете, в перекрещивающемся поле Никольса как анизотро.шое тело или получ-1бт окрашенные тона. [c.1226]

Напряженность света П. (яркость) для разных тел различна. Водород, спирт горят весьма бледным, едва заметным П. (несветя-щееся П.), в то время как ацетиленовое П. ослепительно. В вопросе о причинах яркости П. в науке долгое время держалось мнение Дэви, что свет П. зависит от присутствия в нем твердых частичек, к-рые являются или продуктом разложения горящего тела (частички угля при горении свечи, масла, дерева) или продуктом горения (образование магнезии при горении магния). Отсюда интенсивность света П. должна зависеть от количества этих частичек. [c.258]

В фотодиоде р-п-иереход смещеи в обратном нанравлении так, чтобы преобразовывать нада10щее излучение в модуляцию тока или напряжения. Свет ио планарному волноводу проникает в структуру фотолетектора непосредственно или с помощью затухающей волны. [c.310]

При отсутствии в образце напряжений анализатор гасит световые лучи, прошедшие через поляризатор, и изображение получается затемненным. Под нагрузкой материал образца, становясь двоякопреломляющпм, разлагает поляризованный свет на две взаимно перпендикулярные и совпадающие с иаправленпе.м главных напряжений волны с разностью фаз, пропорциональной разности главных напряжений. В анализаторе волны снова совмещаются, и благодаря приобретенной разности фаз на изображении возникает спсте.ма интерференционных полос. При освещении белым светом образуются цветные полосы (изохромы), цвет которых зависит от разности главных напряжений — 02, а частота расположения — от величины нагрузки. [c.156]

Оптически активным материал при наличии напряжений становится анизотропным и скорость света и Су при прохождении по плоскостям Ох п Оу оказывается различной. Поэтому различными будут и времена, в течение которых свет про11дет через пластинку тол-1П,ипой й [c.518]

Величина к (оптическая постоянная)" легко определяется путем предвари гслыюго испытания образца при простом растяжении. Если растягивать в поляризованном свете призматический стержень из того же материала, из которого сделана модель, то изображение образца па экране будет последовательно те.мпеть, когда напряжение в нем будет проходить через значения [c.519]

Описанным выше приемом просвечивания, плоской модели в монохроматическом свете не исчерпываются возможности оптическо10 метода. Часто просвечивание модели проводится в белом свете. На экране в этом случае вместо темных и светлых полос получаются цветные полосы с непрерывными переходами через цвета спектра. Существуют способы просвечивания моделей с погашением изоклин. Известны приемы исследования напряженного состояния в пространственных моделях путем замораживания оптической анизотропии с последующим разрезанием модели на плоские образцы. [c.520]

Для оценки временных сварочных напряжений используют методы оптического моделирования. Образцы изготавливают из оптически активного материала (поликарбонат или эпоксидная смола) и нагревают. В процессе нагрева регистрируют (визуально или фотокиносъемкой) характерные картины светлых и темных полос, возникающих на поверхности пластины при облучении монохроматическим источником света. По этим картинам [c.419]

Как известно, электромагнитная волна, являющаяся носителем энергии излучения, представляет собой распространение в среде изменяющихся во времени напряженностей электрического и магнитного полей [1]. Векторы электрической и магнитной напряженностей взаимно перпендикулярны. Скорость распространения этих поперечных волн зависит от свойств среды и от частоты. В вакууме они раотространяются со скоростью света (е л З-10 м/с). [c.12]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

Еще Гюйгенс обратил внимание на то, что прохождение одного пучка через отверстие не оказывает никакого действия на прохождение через то же отверстие другого пучка. Гюйгенс писал Одно из чудесне15шнх свойств света состоит в том, что, когда он приходит из разных и даже противоположных сторон, лучи его производят свое действие, проходя один сквозь другой без всякой помехи. Этим объясняется то, что несколько зрителей могут одновременно видеть через одно и то же отверстие различные предметы... . Математически это означает, что напряженность поля Е, создаваемого в данной точке пространства двумя источниками света, равна векторной сумме напряженностей Ei и Ё , которые они создавали бы в отдельности, т. е. = i -f Это и есть содержание так называемого принципа суперпозиции. [c.67]

Объясним принцип модуляции света на основе линейного элект-рооптического явления. Для простоты рассмотрим кубический кристалл, обладающий изотропным показателем преломления п. На рис. 12.2 показан простейший электрооптический модулятор света. Кристалл с приложенным вдоль оси х напряжением Ej, помещен между скрещенными поляризаторами. На такую систему направляется свет, распространяющийся вдоль оси г. Расположим поляризатор Ml так, чтобы входящее в кристалл излучение было поляризовано под углом 45° по отношению к полю Е . Тогда падающий на кристалл свет имеет равные компоненты поля Е по осям X я у. Приложенное вдоль оси х электрическое поле вызовет определенную разность показателей преломления Ап для компонент светового поля по осям хну. Если длину кристалла по оси z обозначить через /, то возникшая разность фаз между компонентами светового вектора вдоль осей х а у по выходе света из кристалла [c.287]

Источник света (конденсированная искра) и конденсатор питаются од ювремеино от одного источника. При определенном для данного источника света значении напряжения между электродами происходит разрядка конденсатора. В зависимости от расположения зеркал и 5., можно выбрать такой путь света от источника U до образца между обкладками конденсатора, при котором исчезает эффект Керра. Это означает, что время распространения света на этом пути равно времени релаксации. Опыты показывают, что длина этого пути равна 400 см, т. е. т 10 с. При таком процессе не учитывалось время пробоя газа. Более точное вычисление с учетом времени пробоя газа дает т 10" с. Это позволяет использовать ячейку Керза в качестве оптического затвора. [c.291]

Коротко изложим суть современной статистической теории рассеяния света в газах. Будем считать, что неоднородности возникают только благодаря флуктуации плотности в объемах, линейные размеры которых малы по сравнению с длиной волны света. Пусть в некотором малом объеме v случайно (благодаря тепловому движению молекул) собралось число частиц + AiV, где — число частиц в рассматриваемом малом объеме при идеально равномерном распределении молекул в пространстве, /S.N — флуктуация плотности молекул. В результате такого скопления част1щ рассматриваемый малый объем излучает волну амплитуды Е + Е, где Ео— амплитуда волны, излучаемая тем же объемом с числом частиц N . В отличие от случая совершенно равномерного распределения частиц по объемам рассеяние в этом случае не будет теперь уничтожаться интерференцией ни по одному из направлений. Напряженность поля световой волны, рассеянной малым объемом v, будет обусловлена полем Ее легко вычислить, если учесть, что флуктуации плотности вызывают дополнительную поляризацию АР под действием световой волны. Действительно, поскольку диэлектрическая прони- [c.311]

Фотоэффект. Облучая ультрафиолетовыми лучами находящиеся под напряжением электроды, Герц в 1887 г. наблюдал ускорение процесса разряда. Позднее Галвакс указал, что явление, наблюденное Герцем, обусловлено ионизацией окружающего электроды газа зарядами, вырванными под действием света. [c.342]

Если в качестве источника света пользоваться мощными лазерными источниками, то возникает многофотонное поглощение , а следовательно многофотонный фотоэффект. Под действием светового поля напряженностью 10 В/см удалось надежно регистрировать шести- и семифотонную ионизацию инертных газов. [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...