Уравнение Рейнольдса теплового баланса

Расчет проводится итерационным методом. Расчетной температурой, по которой определяется вязкость смазочного материала в уравнении Рейнольдса (6.13), является температура Ээф, средняя между температурой подаваемого смазочного материала и температурой на выходе из подшипника, определяемая из уравнения теплового баланса, т.е. [c.198]

Аналогия Рейнольдса, утверждающая пропорциональность трения на стенке тепловому потоку, не справедлива для областей отрыва потока, так как в этом случае йи/с1у=0, а тепловой поток часто достигает значений даже больших, чем присоединенный. Целесообразно использовать для расчета теплообмена в отрывных потоках уравнение баланса турбулентной энергии. Несмотря на то [c.10]

Тепловой баланс. Тепловое состояние подшипника определяется совместным решением уравнения течения смазки - уравнения Рейнольдса (6.13) и уравнением переноса теплоты (6.12). Для изотермического режима смазки, допустимого для расчета легко и сред-ненафуженных подшипников, производится расчет теплового баланса. Составляющие теплового баланса определяются типом подшипника и процессами, в нем происходящими. Вьщеляются следующие типы подшипников смазываемые естественным образом, в которых теплота отводится, главным образом, за счет теплопроводности в детали подшипника [c.197]

В этом случае наиболее полно учитывается изменен те температуры потока и тела в ходе процесса теплообмена. Заметим, что условие равенства тепловых потоков предстгв-ляет собой математическую формулировку закона сохранения энергии на границе раздела инертных сред. Поэтому в общем случае реагирующих сред под сопряженной бу ет пониматься такая задача, при анализе которой одновременно решаются уравнения сохранения массы, импульса и энергии в газовом потоке и обтекаемом твердом теле с использованием энергетического и материального баланса на границе раздела сред . Например, соответствующие граничные условия при осесимметричном обтекании высою-энтальпийным потоком газа при достаточно больших чр с-лах Рейнольдса реагирующего монолитного твердого неиз- [c.212]

В технике часто используются аппараты, в которых прокачиваемая жидкость кипит в трубах, каналах. Весовая и объемная доля пара в двухфазном потоке увеличивается вниз по течению. Структура потока существенно зависит от местного паросодержания и от расхода теплоносителя. На входном участке трубы пар распределяется в жидкости в виде пузырьков. На выходном участке дисперсной фазой может оказаться жидкость, тогда движущаяся среда представляет собой пар со взвешенными в нем капельками жидкости. Явление кризиса кипения наблюдается и в таких потоках. В работе 1187] сделано предположение, что механизмом, управляющим кризисом кипения при больших числах Рейнольдса, служит турбулентнодиффузионный перенос капель жидкости через пограничный слой пара к нагретой стенке. Кризис наступает, когда тепловой поток превысит величину, необходимую для полного испарения всех капель, продиффундировавших к стенке. Аналогичную модель обсуждают авторы [188] с тем отличием, что на стенках канала предполагается существование пленки жидкости. В основе математического описания модели лежат уравнения баланса массы и энергии. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...