Рябушинский

Трудность состоит в том, что на поверхности каверны скорость, как и давление, должна оставаться постоянной, но в точке соединения двух ветвей линии тока, воспроизводящих поверхность каверны (точка замыкания), скорость должна обратиться в нуль. Чтобы устранить это противоречие, Д. Рябушинский предложил схематизировать конечную каверну за плоской пластиной с помощью двух параллельных пластин и граничных свободных линий тока (рис. 10.10, а). В этой схеме, как видно, концевая часть каверны заменена пластиной, вдоль которой происходит убывание скорости от значения Uo на ее концах до нуля в критической точке К- Хотя данная схема не соответствует реальному течению в концевой части каверны, но весьма точно воспроизводит течение в ее передней части. На ее основе получено точное решение задачи [c.401]

Кавитационная схема Рябушинского, иначе называемая схемой с зеркалом . Каверна замыкается фиктивной пластинкой (рис. 147, а), параллельной и равной по длине обтекаемой потоком пластинке. Вдоль фиктивной пластинки скорость убывает от ц = По до у = О в критической точке Е на оси симметрии. Эта пластинка, как бы препятствуя образованию и распаду возвратной струи, делает течение установившимся. [c.291]

Известно, что в схеме с зеркалом (Рябушинского) каверна симметрична относительно вертикальной оси ВС (см, рис. V.3), положение которой необходимо найти. Это приводит к следующему соотношению значений функции g в точках Т (см. рис. V.3), R н S [c.194]

Рис. V. 14. Осесимметричное кавитационное обтекание твердого тела произвольной формы (обобщенная схема Рябушинского).

По приведенным выше формулам на ЭЦВМ были произведены расчеты кавитационного обтекания двух тел шара и конуса — на основе схемы Рябушинского [21. Была принята следуюш ая процедура вычислений. Сначала задавалась форма меридионального сечения так называемой пробной границы каверны. Она принималась простейшей для шара — в виде двух отрезков параллельных прямых, касающихся окружностей (меридиональных сечений основного и фиктивного шара) для конуса эти отрезки соединялись с кромками оснований основного и фиктивного конусов отрезками кривых, обеспечивающих непрерывность касательной при переходе от отрезков прямых к сечениям конусов. [c.208]

Рябушинский сделал следующее замечание. Так как количество тепла и температура имеют размерность энергии (в кинетической теории газов температура определяется как средняя кинетическая энергия молекул в хаотическом движении), то за основные единицы измерения можно взять только единицы измерения для длины, времени и массы. Тогда размерности определяющих параметров будут [c.55]

В своём ответе Рябушинскому Релей пишет i) [c.56]

В рассуждениях Рябушинского это допущение сохраняется. [c.57]

Для случая г = т, то есть когда ранг матрицы размерностей равен числу основных единиц измерения, П-теорема была сформулирована Фурье, Рябушинским и Рэлеем [74]. Доказательство этой теоремы с привлечением элементов линейной алгебры содержится в работах [И, 1]. [c.21]

Рябушинский Д. П., Теоретическое исследование о винтах. — Изд. Кучинского аэродинамического института, 1912. [c.1019]

Важным для исследования движения ракет было нахождение скорости выброса газа из ракетного сопла. Расчеты истечения газа из сопла рассматривались до того в теории газовых турбин и были перенесены на ракеты, в основном без особых изменений. Из первых работ, посвященных адиабатическому истечению газов из сопел применительно к ракетам, отметим работу Д.П. Рябушинского Теория ракет (1920 г.). В 20-х гг. прошлого века в исходное уравнение движения ракет было внесено уточнение, а именно указано на необходимость учета избытка давления на внешнем срезе сопла ракеты в сравнении с атмосферным давлением. [c.79]

Нового математического успеха удалось добиться благодаря замечанию Рябушинского (см. прим. 1) на этой стр.), который указал, что формула с = V ё(,Ь -Ь у), где I/ —локальная высота волны, соответствует выбору 7 = 2 в соотношении (За). Вскоре после этого Джеффри (см. прим. 1) на этой стр.) применил идею, аналогичную идее Рэлея при исследовании разрушения волн на отлогих отмелях. По мере того как волны переходят на мелководье, их скорость уменьшается. Из-за этого энергия волны сосредоточивается на более коротком участке, что еще больше увеличивает высоту волны и ее крутизну. Если отмель достаточно полога, гребень волны снова попадает во впадину, образуя бурун прибоя. [c.41]

Так, в 1921 г. Рябушинский [39] построил течение Гельмгольца со свободными линиями тока для двух симметрично расположенных пластинок (см. рис. 15, а) с условием С > 0. Это построение можно кратко описать следующим образом (см. [17], гл.У, 9). [c.91]

Рябушинского (рассмотренных в 44) для профилей произвольного очертания (и для любого Q>0). Существование же течений Гельмгольца с бесконечными осесимметричными кавернами не доказано детально, хотя показано, что это достаточно правдоподобно. [c.100]

Задача Рябушинского. Пусть в равномерный поток скорости V помещены две (вместо одной) параллельные пластинки. При этом концы пластинок соединены свободными линиями тока (рис. 208). Полученная схема течения впервые была ис- [c.304]

Так как на практике приходится иметь дело с малыми числами кавитации, то схема Рябушинского приобретает важное значение благодаря удобству ее применения в случае переменных, но малых чисел кавитации ). [c.306]

Чтобы обойти трудности, возникающие при рассмотрении каверн конечных размеров, Рябушинский [61, 63] предложил абстрактную модель, показанную на фиг. 5.27, а. Для двух симметрично расположенных неподвижных пластин он воспользовался классическим методом расчета установившегося двумерного течения в области постоянного давления между пласти- [c.223]

Впоследствии схема Рябу-шинского была обобщена для других случаев рядом авторов. В частности, М. И. Гуревичем рассмотрена задача о кавитационном обтекании наклонной пластины (рис. 10.10, б). Д. А. Эфросом и независимо другими авторами предложена одна из наиболее удачных схем суперкаверны с возвратной струйкой (рис. 10.10, в). По этой схеме в концевой части каверны образуется возвратная струйка, которая при описании течения G помощью функций комплексного переменного, уходит на второй лист римановой поверхности. Поэтому условие постоянства размеров каверны не нарушается. Эта схема для плоской пластины дает результаты, близкие к результатам, полученным по схеме Рябушинского. Было предложено и несколько других схем. На рис. 10.10, г, д, е приведены схемы Тулина, Жуковского — Рошко, Лаврентьева. Каждая из них позволяет решить задачу обтекания и, в частности, найти коэффициент лобового сопротивления обтекаемого тела как функцию числа кавитации х. Для этого коэффициента по схемам нескольких авторов для пластины, нормальной к потоку, получена формула [c.402]

Рнс. 11.2 Теоретические схемы плоских кавитационных течений а — Кирхгоффа (струйное течение), б — Н, Е. Жуковского — Рошко в — Рябушинского (схема с зеркалом) г — схема Т. By д — Д. А. Эфроса (схема обтекания с обратной струйкой) е — Л. В. Кузнецова яс—М. Тулина первая (с односпиральными вихрями) , -i — М. Тулина вторая (с дву хспиральными вихрями). [c.57]

Интегродифференцнальное уравнение (III.5.7) в [101 решается приближенно на ЭВМ иутем его замены системой линейных алгебраических уравнений. При этом функция у (х) - -- q х) аппроксимировалась непрерывной ломаной линией. Так как рассматривается обтекание по схеме Рябушинского, то функция <7 (х) должна быть нечетной (рис. III.18). Длина каверны (от —1 до 4-1) разбивалась на п — 1 интервала. Уравнение удовлетворялось в п точках в середине каждого интервала (i - О, 1, 2,. .., п — I). Соответствующая система алгебраических уравнений содержала п неизвестных [c.154]

Рис. V.11. К решению задачи о кавитациоином обтекании клипа по схеме Рябушинского с помощью метода вихревых особенностей.

Рассмотрим осесимметричное кавитационное о текание твердого тела произвольной формы. Для схематизации течения в хвосте каверны примем обобщенную схему Рябушинского, согласно которой каверна замыкается на фиктивное тело (рис. V.I4). При решении задачи необходимо найти форму каверны и распределение скоростей на поверхности тела, свободной от каверны 121. [c.202]

Следует отметить, что приведение основной системы ургв-нений к безразмерному виду — не единственный способ г о-лучения безразмерных критериев. Вторым способом получения безразмерных критериев является прием, основанный на применении я-теоремы Виши —Бэкингема—Фурье — Рябушинского—Релея, которая формулируется следующим образом [c.191]

Вопрос, поднятый Рябушинским, относится скорее к логике, чем к способу применения анализа размерности, интересовавшему меня. Вопрос очень заслушивает дальнейшего рассмотрения. Моё заключение получено на основе обычных уравнений Фурье для теплопроводности, в которых температура и количество тепла принимаются как величины sui generis. Мы имели бы дело с парадоксом, если бы углубление наших знаний о природе тепла в молекулярной теории приводило бы нас к худшему положению, чем раньше при рассмотрении частной задачи. Решение парадокса состоит, невидимому, в том, что в уравнениях Фурье содержится такое предположение [c.56]

Если теперь вместе с Рябушинским воспользоваться определением тепловых величин через механические, то А и 7 5удут безразмерными универсальными постоянными, и формула (5.3) превращается в формулу (5.2). Вывод получается более слабым потому, что при этом способе рассмотрения не учитываются дополнительные соображения о механизме явления. [c.58]

В. И. Ленин, давая замечательный социальный прогноз, писал При капитализме освобождение" труда миллионов горнорабочих, занятых добыванием угля, породит неизбежно массовую безработицу, громадный рост нищеты, ухудшение положения рабочих. А прибыль от великого изобретения положат себе в карман Морганы, Рокфеллеры, Рябушинские, Морозовы — с их свитой адвокатов, директоров, профессоров и прочих лакеев капитала. [c.10]

Эту теорему называют я-теоремой Бакингема или теоремой Ваши-Бакингема. Однако в действительности она является результатом работы многих исследователей, включая Ф рье, Рябушинского и Релея [10]. [c.73]

Первые работы, возродившие интерес к диссертации Чаплыгина, были опубликованы в 1932—1933 гг., по-видимому, под влиянием Д. П. Рябушинского (Б, Демченко, Д. Ря-бупшнский, К. Якоб). В 1935 г. работа Чаплыгина оказалась в центре внимания Международной конференции Вольта по большим скоростям в авиации, и с тех пор идеи Чаплыгина об аппроксимации адиабаты продолжают непрерывно развиваться до наших дней. [c.292]

Кроме того, следует вспомнить, что в абстрактную теорию входят два параметра отношение Н/ глубины к длине волны и отношение Л// глубины к минимальному радиусу кривизны поверхности / . Как показал в 1925 г. Стройк ), при любых фиксированных Л и Я, волны достаточно малой конечной амплитуды могут распространяться без изменения своей формы это видимое противоречие с выводами Рэлея и Рябушинского можно назвать парадоксом длинной волны. Объяснение заключается в том, что построения Стройка относятся к случаю, когда Л// сравнимо с ЛД, в то время как выводы Рэлея применимы только к случаю А/Х <С fl R <С 1. [c.42]

Первое доказательство существования конечных осесимметричных каверн было дано в 1952 г. Гарабедяном, Шиффером и Леви [24]. Пользуясь принципом Рябушинского о том, что свободные линии тока экстремизируют присоединенную массу относительно вариаций, оставляющих постоянным объем каверны, а также пользуясь новым результатом о том, что симметризация уменьшает присоединенную массу, эти авторы доказали существование осесимметричных течений Гельмгольца типа [c.99]

Историческая справка. Имеются некоторые разногласия относительно авторства П-теоремы. Ваши ) получил этот результат в 1892 г., но он не сформулировал своих исходных допущений. Он указал использованный выше метод, но его рассуждения настолько загадочны, что никто не воспроизводил его доказательства. Букингем ( 47], 48]) дал в 1914 г. первое доказательство П-теоремы, но только для частного случая, когда функцию f можно разложить в ряд Маклорена, и до недавних пор это было единственное общепринятое доказательство ). Недавно Рябушинский и А. Мартино-Лягард [52], разъяснив соображения Ваши, получили гораздо более общее доказательство ). [c.129]

Наконец, имеется замечательный результат, выявляющий связь понятия присоединенной массы с теорией струй, рассмотренной в гл. HI. Как впервые доказал Рябушинский, в семействе границ, охватывающих один и тот же объе.м (или, в случае плоских течений, — одну и ту же площадь), экстремальное значение присоединенной массы дают свободные границы. Относительно вывода и применений этой теоремы мы отсылаем читателя к [17], стр. 85—89 и 177—184. [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...