Излучение звука из трубки

Излучение звука из трубки 416 Изэнтропическое течение 18 Инерционный интервал турбулентности 191 Интеграл Лойцянского 200 [c.731]

Одно из отверстий цилиндрической трубки закрыто излучающей звук мембраной, совершающей заданное колебательное движение другой конец трубки открыт. Определить излучение звука из трубки. [c.361]

Наконец, остановимся на вопросе об излучении звука из открытого конца трубки. Разность давлений между газом в конце трубки и газом в окружающем трубку пространстве мала по сравнению с разностями давлений внутри трубки. Поэтому в качестве граничного условия на открытом конце трубки надо с достаточной точностью потребовать обращения давления р в нуль. Скорость же газа v у конца трубки при этом оказывается отличной от нуля пусть uq есть ее значение здесь. Произведение Svo есть количество (объем) газа, выходящего в единицу времени из конца трубки. [c.415]

Мы можем теперь рассматривать открытый конец трубки как некоторый источник газа с производительностью Svq. Задача об излучении из трубки делается эквивалентной задаче об излучении пульсирующего тела, определяющемся формулой (74,10). Вместо производной V от объема тела по времени мы должны теперь писать величину 5уо. Таким образом, полная интенсив-ность излучаемого звука есть [c.415]

Определяя а и Ъ, находим для скорости газа на открытом конце трубки величину va = / os kl. Если бы трубки не было, то интенсивность излучения колеблющейся ме> браной определялась бы средним квадратом I й Р = = S (й 1 li р согласно формуле (74,10) с Su вместо V-, S — площадь поверх-ности мембраны. Излучение же из конца трубки пропорционально S l ol o . Коэффициент ус1 ления звука трубкой есть [c.416]

Сжатия и разрежения будут происходить одно за другим, и столб воздуха, находящийся в трубке, будет то сжиматься, то расширяться. Благодаря тому, что один конец трубки закрыт, в этом столбе воздуха вследствие отражения от закрытого конца возникнут стоячие волны, которые будут поддерживаться до тех пор, пока мы продуваем воздух перед открытым концом трубки. Колебания столба воздуха в трубке передаются в окружающий воздух, и, таким образом, происходит излучение звука. Длина излучаемой волны для такого свистка, как мы знаем из предыдущего, равна учетверённой длине трубки. Но это только очень грубое объяснение. В предыдущем опыте с камертоном мы имели дело с вынужденными и свободными колебаниями столба воздуха. Здесь же возникает гораздо более сложное явление автоколебаний. Автоколебания газовых столбов происходят также в органных трубах. [c.105]

Голосовой орган человека представляет собой весьма со вершенный тип язычкового инструмента, в котором роль язычка выполняют голосовые связки. Этими особыми эластичными связками закрыт верхний конец дыхательного горла, играющего роль воздушной трубки. Выгоняемый из лёгких воздух проходит через щель, образуемую связками, и приводит их в колебание воздушный поток прерывается с частотой собственных колебаний связок, в результате чего происходит излучение звука. Изменяя натяжение голосовых связок, мы изменяем частоту их собственных колебаний и, следовательно, частоту излучаемого нами звука. Частота и характер колебаний голосовых связок определяются свойствами самой колебательной системы — голосового аппарата регулирование поступления энергии на поддержание колебаний производится самими голосовыми связками, т. е. механизмом, принадлежащим самой колебательной системе. Поэтому колебания воздуха в полости рта, как и колебания столба воздуха в органных трубах, представляют собой типичный случай автоколебаний. [c.109]

Рис. 21- Излучение звука ю узкой трубки в широкую (а) и из широкой в узкую 16)

Для оценки добротности колебаний необходимо рассчитать мощность излучения из открытого конца трубки. Точное решение представляет собой трудную задачу (она была решена Л.А.Вайнштейном), для оценки достаточно использовать качественные соображения. Они базируются на условии, что низших типов колебаний А L i . В таких условиях открытых конец трубки представляет собой излучатель звуковых волн, поперечный размер которого мал по сравнению с длиной волны. Пусть амплитуда волпы скорости в этом сечении равна v L) = = vq. Тогда можно представить весь процесс как излучение звука поршнем площадью S = ttR, который совершает колебания с частотой со = = 7T o/(4L) (для низшего тина колебаний) и амплитудой скорости vq. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...