Излучение звука цилиндром через замкнутый кольцевой слой

Излучение звука цилиндром через замкнутый кольцевой слой [c.38]

В параграфе 2 было уделено внимание излучению цилиндра через замкнутый кольцевой слой. Практический интерес представляет также задача о дифракции плоской волны на таком слое для случая, когда внутренний объем заполнен средой с волновым сопротивлением P2 2 (рис. 30). Вопросам, связанным с дифракцией звука на цилиндрических, заполненных акустической средой объектах подобного рода, уделялось много внимания. Так, в работах [147, 195, 197 рассмотрена дифракция звуковой волны на тонкой упругой цилидриче-ской оболочке, заполненной жидкой средой, а в работах [188, 193, 203] найдено решение задачи для оболочки произвольной толщины. Рассмотрим случай, когда в кольцевом слое отсутствуют сдвиговые деформации, т. е. частный случай задачи [1771. Такое упрощение, естественно, идеализирует задачу, однако дает возможность существенно облегчить ее решение и получить количественные результаты, позволяющие установить основные особенности звукового поля вблизи слоя при различных волновых сопротивлениях слоя и окружающей среды. Учет сдвиговых деформаций и анализ большого объема исследований содержатся в работе [1881. [c.78]

Рассматриваемая ниже задача об излучении звука бесконечным ц)1Лнндром через замкнутый кольцевой слой довольно проста в мето-.шческом отношении и является, пожалуй, наиболее простым примером применения метода частичных областей. Эта задача рассматривалась уже в ряде работ. В работе [171] рассмотрена плоская задача излучения цилиндра через заполненную средой замкнутую цилиндрическую упругую оболочку, когда ее толщина существенно меньше длины волны в материале оболочки. В работах [3, 76, 142, 143] для опре-леления возможности расширения полосы пьезокерамического преобразователя исследовалось излучение бесконечного цилиндрического преобразователя через один и два замкнутых цилиндрических слоя произвольной толщины. Несмотря на то что в указанных работах многие особенности прохождения звука через замкнутый цилиндрический слой выяснены, уделим внимание такой задаче, поскольку на ее примере можно глубже понять принципиальное различие между прохождением звука через плоский и криволинейный слои. [c.38]

Ответ на этот во[[рос дает рис. 22, на котором представлены зависимости тыльного уровня излучения R (я) от волновой толщины слоя. Исходные значения геометрических параметров здесь такие же, как и при псстроении кривых на рис. 21. Кривая I соответствует случаю мягкого слоя, а кривые 2—5 — указанной выше последовательности отно[цений волновых сопротивлений т. Как видно, общий уровень R (л) растет с увеличением т при любом значении волновой толщины слоя. При малых значениях dx величина R (я) возрастает за счет снижения звукоизоляции слоя и повышения вклада дифрагированных иа излучателе волн. В области dx 0,25-=- 0,35 наблюдается минимум R (я) — здесь звукоизоляция слоя максимальна. В дальнейшем величина R (л) растет за счет снижения звукоизоляции слоя, в области dx = 0,5 достигает максимального значения, после чего снова падает. Таким образом, зависимость тыльного уровня излучения цилиндра от волновой толщины слоя качественно аналогична зависимостям коэффициента прохождения звука через замкнутый кольцевой и плоский слой (см, рис. 9). [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...