Излучение и рассеяние звука цилиндром

ИЗЛУЧЕНИЕ И РАССЕЯНИЕ ЗВУКА ЦИЛИНДРОМ [c.287]

У1. Излучение и рассеяние звука сферой и цилиндром [c.22]

Звуковое поле в точке М складывается из звуковых полей, излучаемых всеми цилиндрами, причем излучение каждого из цилиндров должно быть определено с учетом взаимодействия, возникающего в результате многократного рассеяния звука [c.140]

Однако, что касается вида акустической волны, то все встречающиеся в нашем рассмотрении акустические явления могут быть, по крайней мере, в первом приближении, исследованы при помощи плоской и сферической (шаровой) волны. Для решения некоторых практически важных вопросов акустики (колебания мембран, рассеяние звука цилиндрическим телом, излучение пульсирующего цилиндра) удобно пользоваться элементами теории цилиндрических волн (см. приложение 4). К изучению перечисленных видов волн в основном сводится теория акустического поля воздушной среды, являющейся переносчиком акустической энергии. В действительных условиях передачи и приема звука, а именно, в помещениях, многократные отражения акустических волн изменяют их первичную форму в весьма значительной степени. Здесь приходится иметь дело уже с другими зависимостями, позволяющими путем задания известных граничных условий оценить акустические явления качественно и количественно. Мы увидим, что даже в таких слон ных явлениях, как акустические поля замкнутых, ограниченных со всех сторон пространств, исходными моментами служат понятия плоской и сферической волн, распространяющихся в неограниченной среде (с учетом заданных граничных условий). [c.43]

Большое число различных практических задач может быть решено путем разложения аналитических представлений звуковых полей в ряды по цилиндрическим функциям. К таким задачам относятся вычисление потенциалов звукового поля, возникающего при излучении звука цилиндрическими поверхностями определение полей, рассеянных цилиндрами и системами цилиндров, а также звуковых полей в цилиндрических волноводах. [c.117]

Все члены выражений (20.8), (20.9) и (20.10) имеют ясный физический смысл. Свободные члены совпадают с коэффициентами (18.17а), определяющими излучение звука одиночными цилиндрами без учета многократного рассеяния. Двойная сумма характеризует взаимодействие между цилиндрами. В нее входит множитель (kr ,), зависящий от расстояний между цилиндрами. При увеличении волновых расстояний этот множитель уменьшается и роль взаимодействия падает. Кроме того, присутствует множитель ka)l ka), который определяет коэффициенты дифракции звука на абсолютно жестких цилиндрах [см., например, (18.34), (18.42а)]. [c.142]

При вычислениях будем предполагать, что длина цилиндра значительно больше любого линейного размера его поперечного сечения. Кроме того, допустим, что ку> X. При этих условиях можно воспользоваться рассуждениями, приведенными в конце 21, и заменить коэффициент пересчета для задачи рассеяния коэффициентом пересчета для задачи излучения. При нормальном падении звука на рассеивающий цилиндр можно непосредственно воспользоваться формулой (21.23). Однако в рассматриваемом случае (Р Ф 0) следует заново вычислить коэффициент пересчета. [c.164]

Фазовые углы и коэффициенты амплитуд для излучения и рассеяния звука цилиндром (см. стр. 330) ка = (2теа/Я) = ( а/с). [Тире поставлены для тех значений, которые могут быть вычислены по формуле (26.6).] [c.483]

Обратное расстояние от конечного цилиндра для точки излучения-приема, находящейся в дальней зоне. Если выполняется условие Го >й /Х, то точка излучения-приема находится в дальней (Фраунгофе-ровой) зоне. Это означает, что в пределах длины цилиндра h падающую волну можно приближенно считать плоской. В дальнейших преобразованиях будем предполагать, что h > д, т. е. цилиндр не вырождается в диск. Кроме того, здесь не учитывается отражение от торцов цилиндра, которое должно быть рассмотрено отдельно. Это означает, что угол падения в не слищком близок к тг/2. Для того чтобы вьшолнить переход от формул, описывающих рассеяние звука на бесконечном цилиндре, к формуле для ограниченного по длине цилиндра, воспользуемся соотношением (22.6) из работы [63] [c.199]

Результаты, изложенные в 18, относились к излучению и рассеянию волн одиночными цилиндрами в 19 уже предполагалось, что существует два цилиндра (см. рис. 38) один из них (с центром в точке О ) является рассеивателем, а другой (с центром в точке 0 ) — излучателем звука взаимодействие между этими цилиндрами не рассматривалось, т. е. допускалась идеализация задачи. Такая идеализация может быть принята в том случае, если излучающий цилиндр 0 является звукопрозрачным. Тогда волна, излученная цилиндром отражается от цилиндра 0 и беспрепятственно уходит в пространство, не рассеиваясь на самом излучающем цилиндре. При этом можно говорить об однократном рассеянии. Точно так же можно пренебречь взаимодействием, если размеры излучающего цилиндра малы по сравнению с длиной волны звука и по сравнению с радиусом цилиндра 0 . Кроме того, очевидно, что взаимодействие между цилиндрами уменьшается при увеличении расстояния О1О3. [c.139]

Дифракция звука на цилиндре больших волновых размеров. Асимптотическое суммирование ряда (18.33), определяющего рассеянное цилиндром звуковое поле, также можно выполнить методом Ватсона. Для абсолютно жесткого и абсолютно мягкого цилиндра преобразование рядов приведено в работе [103]. В отличие от задачи излучения для задачи дифракции интеграл по полупетле оказывается большой величиной. Вычислив его методом перевала, найдем, что полное поле в освещенной области складывается из падающей волны, волны, отраженной от цилиндра по законам геометрической оптики, и набора волн, обогнувших цилиндр целое число раз. Диаграмма рассеяния состоит из двух частей. Участок 2 (рис. 56) характеризует поле, отраженное от цилиндра по законам геометрической оптики. В этой области для абсолютно жесткого цилиндра диаграмма рассеяния имеет вид [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...