Плотность смеси газов

Плотность дымовых газов определяется как средняя плотность смеси газов [23] [c.11]

При определении плотности смеси газов было использовано правило аддитивности применение этого правила для определения таких величин, как теплопроводность и вязкость дымовых газов, приводит к ошибочным результатам. Теплопроводность газов, рассчитанная по правилу аддитивности, будет всегда выше действительной величины. Так, например, для смеси 70% На и 30% СОг ошибка достигает 70% [29). Приближенные значения коэффициентов теплопроводности и кинематической вязкости приведены на рис. 3, построенном по литературным данным [25] для дымовых газов среднего состава. Там же приведены значе- [c.12]

Плотность смеси газа [c.59]

Как определить плотность смеси газов [c.144]

В зависимостях (8-16)—(8-18) удивляет полное отсутствие скоростей компонентов потока газа и твердых частиц. Из предыдущего анализа данных об аэродинамическом сопротивлении и теплообмене известно влияние на них чисел Рейнольдса и Фруда для компонентов потока. В рассматриваемой обработке они отсутствуют, хотя пределы изменения плотности смеси охватывают и обычный пневмотранспорт. Наличие числа Ргв в формуле (8-18) не исправляет положения, так как этот критерий построен не по абсолютной, а по взвешивающей скорости движения частиц. Само определение этой скорости в [Л. 51] по закону Стокса также вызывает серьезные возражения. Дело не только в том, что, частицы, близкие к верхней границе указанных пределов (dt 0,45 мм), никак не подчиняются закону Стокса. Более важна сильная зависимость взвешивающей скорости от объемной концентрации. При концентрациях, охватываемых формулой (8-18), возможно значительное (в 2 и более раз ) падение скорости Va по сравнению 260 [c.260]

Плазменная струя, применяемая для сварки, представляет собой направленный поток частично или полностью ионизированного газа, имеющего температуру 10 ООО—20 ООО °С. Плазму получают в плазменных горелках, пропуская газ через столб сжатой дуги. Дуга горит в узком канале сопла горелки, через который продувают газ. При этом столб дуги сжимается, что приводит к повышению в нем плотности энергии и температуры. Газ, проходящий через столб дуги, нагревается, ионизируется и выходит из сопла в виде высокотемпературной плазменной струи. В качестве плазмообразующих газов применяют азот, аргон, водород, гелий, воздух и их смеси. Газ выбирают в зависимости от процесса обработки и вида обрабатываемого материала. [c.198]

Пример 3-2. Определить газовую постоянную, плотность и парциальные давления для смеси, состоящей из 20 массовых долей воздуха и одной массовой доли светильного газа. Плотность светильного газа при температуре 273° К и давлении 101 325 н м равна [c.36]

Массовая теплоемкость смеси газов может быть определена, если известны плотность и удельный объем смеси газов при нормальных физических условиях [c.80]

Члены, стоящие в правой части, за исключением g2, есть силы инерции. При рассмотрении микродвижения несущей фазы эти силы инерции не учитывались. Для дисперсной фазы эти силы могут играть роль только за счет большой плотности вещества частиц (p2 pi)i что имеет место, например, в смеси газа с твердыми частицами. В частности, только при pa pi за счет инерции частиц может сохраниться относительное движение ( j Ф г ) и вращение ( а Ф о) фаз в очень вязкой жидкости. [c.163]

Определить газовую постоянную смеси газов, состоящей из 1 м генераторного газа и 1,5 м воздуха, взятых при нормальных условиях, и найти парциальные давления составляющих смеси. Плотность генераторного газа р принять равной 1,2 кг/м . [c.33]

Простейшим нетривиальным случаем двухмерного движения смеси газа с твердыми частицами около плоской пластины является течение несжимаемой газовой фазы с постоянной плотностью твердых частиц одинакового размера Рр в набегающем потоке. Используя систему координат, показанную на фиг. 8.4 (ось X и составляющая скорости и направлены вдоль пластины, ось у и составляющая скорости и — по нормали к ней), получим следующие уравнения пограничного слоя [c.345]

Из уравнения (8.109) следует, что для очень мелких частиц, когда О становится большим, Зс 0, и решение сводится к решению для потока несжимаемой смеси газов (плотность рр постоянна). Соотношения толщин пограничного слоя, профилей плотности и скорости при наличии броуновской диффузии частиц показаны на фиг. 8.7. [c.360]

Применительно к однородной смеси газ — твердые частицы с концентрацией твердых частиц Пр отношение объема газа к объему частиц равно (7 — 1). Для плотности вещества твердых частиц Рр и плотности множества частиц Рр [c.453]

Магнитогазодинамические уравнения. Чрезвычайно высокий коэффициент теплоотдачи смеси газ — твердые частицы вследствие интенсивного переноса излучения при высоких температурах делает возможным использование такой системы для магнитогидродинамического преобразования энергии, например с ядерным нагревом (разд. 5.6). Относительно низкую электропроводность, например, гелиево — циркониевой смеси можно возместить добавлением цезия, так что электропроводность будет соответствовать уровню кривой С на фиг. 10.12. Это важно, так как плотность мощности Р при магнитогидродинамическом преобразовании энергии определяется в виде [155] [c.469]

Виды сварочных дуг. Источником теплоты при дуговой сварке является сварочная дуга — устойчивый электрический разряд в сильно ионизированной смеси газов и паров материалов, используемых при сварке, и характеризуемый высокой плотностью тока и высокой температурой. [c.9]

При выводе соотношений (52) —(60) предполагалось, что плотности смешивающихся газов одинаковы. Точно так же можно выразить коэффициент эжекции, скорость истечения смеси и выигрыш в тяге для случая смешения газов различных плотностей (pi p2 = p= l). [c.559]

С первого взгляда может показаться, что наличие тепловых флуктуаций дает принципиальную возможность построения вечного двигателя второго рода. Но это не так. Рассмотрим, например, флуктуацию плотности в газе. Может показаться возможным поймать возникающие разности давлений с помощью специальных клапанов и аппаратов, имеющих дело с отдельными молекулами [такие устройства (существа) В. Томсон называл демонами Максвелла ], и использовать их для совершения работы или разделения смеси газов. Однако это не только практически, но и теоретически невозможно. Все наши аппараты, клапаны и т. д. сами состоят из молекул и сами обладают некоторыми колебаниями около положения равновесия, притом совершенно независимыми от колебаний плотности газа. Желаемый результат можно было бы получить в некоторый определенный момент времени, но в следующий же момент он компенсировался бы снова колебаниями аппарата и газа. [c.82]

Как уже указывалось, физической причиной парадоксов Эйнштейна и Гиббса является скачок плотности газа при переходе от смешения сколь угодно близких (и разделимых из смеси) газов к смешению тождественных (и неразделимых после смешения) газов, когда, следовательно, смешение последних физически выделено. [c.327]

В тех же случаях, когда смесь тождественных газов не обладает отмеченной физической особенностью, т. е. когда газовую смесь нельзя разделить не только при смешении одинаковых газов, но и при смешении термодинамически разных газов, никакого скачка изменения плотности смешиваемых газов при переходе от смешения сколь угодно близких газов к смешению тождественных газов не происходит. Поэтому в формуле для энтропии смеси разных газов в этих случаях параметры их различия можно стремить к нулю и этот второй вид смешения идеальных газов не имеет отношения к парадоксу Гиббса ( ). [c.60]

Аналогичный (1.40) вид имеет выражение теплового потока в твердых телах. Подставим вектор плотности потока энергии, выраженный формулой (1.39), в уравнение энергии (1.24), перейдем в этом уравнении от внутренней энергии Е к теплосодержанию h h Е + Уравнение энергии для смеси газов тогда примет вид [c.21]

Плотность смеси р. Если смесь идеальных газов состоит из п компонентов, то в соответствии с выражением (3.9) имеем [c.21]

Если не интересоваться процессами, происходящими в самой зоне горения, то можно считать, что её толщина равна нулю, т. е. что газ сгорает мгновенно на некоторой геометрической поверхности. Определяющими параметрами в этом случае будут начальная плотность смеси pj, начальное давление р , количество теплоты Q, выделяющееся при сгорании единицы массы газа, и в случае распространения фронта пламени — его скорость по частицам U, являющаяся для данной смеси известной физико-химической константой. [c.171]

П. Объемные доли компонентов смеси идеальных газов 25 % СОг и 75 % Оа- Давление смеси равно 0,085 МПа, температура 100 С. Найти парциальные давления компонентов, массовые доли компонентов, молярную массу и газовую постоянную смеси, а также плотность смеси при н. у. и условиях, указанных в задаче. [c.16]

Аналогично переносу теплоты различают молекулярную диффузию (диффузию) и конвективный перенос вещества. Диффузией называется перенос вещества в смеси, обусловленный тепловым движением микрочастиц. При небольших перепадах давлений и температур в двухкомпонентной смеси газов плотность потока массы одного из компонентов за счет диффузии определяется законом Фика [c.223]

Распределение фаз по сечению оказывает сильное влияние на величину доли сечения ф, занимаемой газом. Поэтому в участках трубы, расположенных после местного сопротивления, наблюдается значительное изменение плотности смеси рсм в сторону ее увеличения. Если эти участки вертикальны или наклонны под заметным углом к горизонту, то к изменению потери напора на трение добавляется изменение веса, столба смеси, причем обычно это обстоятельство оказывается гораздо более значительным, чем изменение потери из-за трения. [c.174]

Плотность смеси (i,. определяется по плотности отдельных газов, образуюш,их смесь. При задании смеси массовыми долями плотность ее определяется на основании формул (2) и (32) [c.16]

Вычисляем параметры на первом участке Xi = 0,004 м. При /ж парциальное давление воздуха Рт. ж = Р Рж при Рг. и = Р — Ри- Плотность воздуха при 1ж и соответственно рг. ж и рг. м — по уравнению состояния идеального газа. Плотность смеси воздуха и водяного пара при tm и tu соответственно рем. ж и рем. U — по уравнению (4-9). В первом приближении среднюю плотность газа и смеси в рассматриваемых слоях находим как рг = = 0,5(рг. ж + рг. м) и Рем = 0,5(рс . ж + Рем. м). Расход смеси 0=0r(l+fi i)-Кинематическая вязкость воды (в пределах /ж = О + 20 °С) v = = (1,789 — 0,0483 ж) 10 . Толщина пленки жидкости на пластине б/ — по уравнению (4-79). Ширина канала для течения газа bf = Ь — 26/. [c.188]

Степень черноты смеси газов может быть непосредственно определена по графику рис. 5-8 в зависимости от оптической плотности т = [c.189]

Представляет интерес движение по трубе смеси газ — твердые частицы. Если труба — проводник или диэлектрик с равномерно распределенным зарядом, то, согласно закону Гаусса, электрического поля внутри трубы не будет. Если частицы равномерно заряжены и осесимметрично распределены по трубе, то частица, возможно, осядет на стенку, если поток нетурбулентен. Согласно уравнению (10.157), мелкие стеклянные шарики в атмосферном воздухе при концентрации 1 кг частицЫг воздуха на расстоянии 1 см от оси будут иметь в 10 раз большее ускорение, чем под действием силы тяжести даже при отношении заряда к массе, равном 0,002 к1кг. Радиальная составляющая интенсивности турбулентного движения частиц в соответствии с приближением oy [721] составляет 10 м сек для частиц диаметром 100 мк. Этот эффект может полностью компенсировать действие силы тяжести на смесь газ — твердые частицы в горизонтальной трубе и стать одной из возможных причин большой разницы между поперечной и продольной интенсивностями турбулентного движения частиц (разд. 2.8). Распределение плотности, данное oy [726], можно приписать дрейфовой скорости, обусловленной главным образом электрическим зарядом частиц. [c.485]

Вследствие этой особенности смеси тождественных газов в общей формуле для энтропии смеси разных газов [см. (3.41)] различие между газами нельзя стремить к нулю. Для вычисления с помощью формул (3.41) и (3.45) нтропии смеси в предельном случае смешения тождественных газов необходимо не только параметр различия положить равным нулю, но и учесть происходящий при этом скачок изменения плотности смешиваемых газов (см. задачу 3.34). [c.71]

Заметим, что помимо подобного вида смешения возможно также смешение термодинамически различных газов, при котором изменение плотности газа А зависит от плотности газа В. Действительно, пусть в объемах V находятся газы из одних и тех же атомов при раз1шчных давлениях (или смеси газов С и D различных концентраций) и пусть термодинамическое различие этих газов определяется параметром Т1 (например, относительной разностью давлений). Тогда плотности газа А до и после смешения соответственно равны ni = NjV и n2 = N- -N )j lV), где N — число атомов газа В. [c.321]

Физическим основанием парадокса Гиббса является. нево-змож-ность разделения на первоначальные порции смеси тождественных газов в отличие от допускаемого термодинамикой разделения смеси сколь угодно мало отличающихся друг от друга газов. В результате этой особенности смеси тождественных газов по сравнению со смесью разных газов имеет место скачок плотности смешиваемых газов при переходе от смешения сколь угодно близких газов к смешению тождественных газов, который и приводит к скачку изменения AS. [c.60]

Для полного анализа влияния размера частиц каждьп раз, где это возможно, приводятся результаты расчетов и по предельным схемам равновесной ( а = О —штриховые линии) и замороженной ( а = оо — штрихпунктпрпые лпнии). Напомним, что первая схема соответствует одпоскоростиому течению эффективного газа с плотностью смеси, а вторая — отсутствию взаимного влиянпя частиц и газа друг на друга, когда частицы движутся равномерно и прямолинейно, а газ — как будто частиц нет. [c.389]

Для более последовательного учета эффектов нестационарного теплообмена внутри деформирующегося газового пузырька в ударной волне и проверки двухтемпературной модели рассмотрим модель теплообмена в пузырьковой смеси, использующую сферически-симметричное распреде.гение температуры и плотности Рз газа внутри пузырьков (ом. 6 гл. 1). Применительно к стационарной волне Т и зависят от продольной координаты X, определяющей положение центра пузырька, Условие стационарности соответствует том , что в фиксированной точке [х, г) все параметры, в том числе и микропараметры и рз, от времени не зависят, но для каж дого пузырька процесс является нестационарным. [c.85]

Используя следствие закона Авогадро (от1юшение плотностей двух газов прямо пропорционально отношению молекулярных масс), установим следующую связь между массовыми и объемными долями газовой смеси [c.10]

Рассмотрим теплообмен между реагирующим пограничным слоем и испаряющейся (сублимирующейся) поверхностью твердого тела. За пределами пограничного слоя параметры газа — плотность смеси рп, ее тангенциальная скорость Wx=Wo, концентрации компонентов смеси rriio — постоянны. Будем полагать для простоты, что число Прандтля газового потока равно единице и соответственно равен единице коэффициент восстановления. Пренебрежем тепловым излучением. Примем, что молекулярный массообмен осуществляется только концентрационной диффузией. Рассматриваемый процесс стационарен. [c.358]

Здесьобозначает молярную плотность газа i (число молей в единице объема). В таком случае выражает молярную плотность смеси) (число молей всех компонентов в единице объема смеси). По уравнению (13-3) равна давлению смеси. Поэтому для смеси можно написать [c.109]

Проведенные исследования позволяют сделать вывод о том, что условия входа смешиваемых компонентов несравненно сильнее влияют на протяженность пути смесеобразования до получения равномерной смеси,. Ч0М скорость, вязкость, плотность, температура газов и критерий Рейнольдса. Этот вывод полностью распространяется и на смесеобразование распыленных жидких сред, вводимых в поток газов также под углом Ф = 90°. Подобный прием был применен автором при получении парогазовых смесей при сжигании жидких и газообразных топлив совместн( с водой в общ,ем реакционном пространстве под давлением [11, 12, 22]. Этот прием дает возможность направить практически всю распыленную воду непосредственно в поток высоконагретых газов. На основе этого же метода разрабатывается новый процесс получения энергетических и технологических газов путем ввода тонкораспыленных жидких топлив в поток высоконагретых продуктов горения [18]. Процесс взаимодействия тонкораспыленных жидкостей с высоконагретыми газами протекает весьма интенсивно, причем эффективность разработанного метода подтверждается достаточно равномерным температурным полем в зоне испарения. [c.83]

При заданных То, То—Тс и отношение qdq N увеличивается с ростом Wo и уменьшается с увеличением х (см. рис. 5-2—5-5). При небольших значениях Wo эти эффекты менее выражены, особенно при высокой концентрации газа, вследствие изменения характера конвекции в паровом пограничном слое (переход от вынужденного движения к свободному). Влияние температуры То проявляется через плотность смеси. 9 131 [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...