Намагниченность насыщения зависимость от температуры

Зависимость намагниченности насыщения ферромагнетиков от температуры, выраженная в относительных единицах, показана на рис. 5. По оси ординат отложено отношение Ms при данной температуре Т к Мдо при 0 К, а по оси абсцисс отношение Т Ту , где Гк—температура точки Кюри. [c.11]

Фиг. 21. Изменение намагниченности насыщения соединений Со5(РЗЭ) в зависимости от температуры [81].

Эти методы применимы к сплавам, в которых отдельные или все встречающиеся фазы обладают ферромагнитными свойствами, поскольку в общем случае намагниченность при насыщении в сильных полях и точка Кюри изменяются в зависимости от состава. Обычно используемый метод заключается в построении кривых намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда сплавов, закаленных с данной температуры гомогенизирующего отжига, или определении намагниченности насыщения для сплавов, выдержанных при различных температурах до тех пор, пока в них не установится равновесие. В ка,честве простого примера рассмотрим часть диаграммы состояния на фиг. 46, а кривая намагниченности насыщения для сплава х в зависимости от температуры при нагревании показана на фиг. 46, б. В равновесных условиях резкое изменение в наклоне кривой соответствует температуре Г/, а температура, при которой намагниченность насыщения падает до нуля, равна Гд. [c.116]

Нами определены удельная намагниченность насыщения, температура Кюри и постоянная решетки порошкообразного феррита магния в зависимости от температуры отжига от 1530 до 620 °К. Феррит магния получен по керамической технологии из окислов железа и магния марки ч.д.а. Окончательный обжиг проводился в воздушной атмосфере в течение 8 час при 1520 °К. Порошок феррита отжигался в зависимости от температуры от 3 до 210 час и закалялся на воздухе или в жидком азоте. Удельная намагниченность насыщения определялась методом Фарадея, температура Кюри — по температурной зависимости намагниченности насыщения. [c.73]

Намагниченность насыщения исследованного феррита магния в зависимости от температуры отжига изменялась от 18 до 44 гс-см 1г (рис. 1). Намагниченность насыщения образцов, закаленных в жидком азоте от температур выше 880 °К имеет большее значение, чем намагниченность насы- [c.73]

Рис. 1. Зависимость удельной намагниченности насыщения а (1), температуры Кюри 0 (2) и постоянной решетки а (3) феррита магния от температуры отжига Т (сплошные кривые — для образцов, закаленных на воздухе, штриховые — в жидком азоте)

Рис. 45. Намагниченность насыщения стали Р18, закаленной с 1280 , в зависимости от температуры и продолжительности изотермической выдержки

Рис. 29.2. Зависимость удельной намагниченности насыщения Oj для некоторых простых ферритов-шпинелей от температуры [5]

Рис. 29.4. Зависимость относительной намагниченности насыщенных а /а от приведенной температуры Т/Тс для литиевых ферритов-хромитов Lio.s Fe2,5 r Oi [70]

Рис. 29.10. Зависимость намагниченности насыщения A s, ширины линии ФМР ли (10 ГГц) при температуре 293 К п температуры Кюри Гс литиевых ферритов состава L io,5-i/jZn Fes,,5-1/204 от л [61]

Рис. 29.34 Зависимость намагниченности насыщения Стз соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м (11 кЭ)

Прибор даёт возможность получить 5-диа-грамму и изучить зависимость намагниченности насыщения от температуры нагрева образца. [c.178]

Рис. 164. Зависимость намагниченности насыщения от температуры для фазового превращения из ферромагнитной в неферромагнитную фазу

Ферро- и ферримагнитные вещества (в том числе и минералы) обладают рядом особенностей, отличающих их от диа- и парамагнетиков (приложения П1 и П2). К ним относятся зависимость намагниченности и магнитной восприимчивости от напряженности внешнего магнитного поля и от предшествующего магнитного состояния (гистерезис) достижение магнитного насыщения в сильных магнитных полях наличие областей самопроизвольного намагничивания доменов), имеющих собственную намагниченность почти до насыщения даже в отсутствии внешнего поля зависимость магнитных характеристик от температуры и существование особой температуры — точки Кюри, выше которой вещество теряет перечисленные особенности и становится парамагнетиком. [c.160]

Фиг. 25. Зависимость намагниченности насыщения Og (на 1 г) от температуры для некоторых соединений Nis(P39) [82].

При построении зависимости намагниченности насыщения от температуры получим кривую а — Г, подобную показанной на фиг. 27. Если одновременно имеются две фазы с различной намагниченностью насыщения и разными точками Кюри, результирующая кривая а — Т будет аналогична кривой на фиг. 28. Предварительное изучение однофазных сплавов исследуемой -системы, выявившее изменение а и с температурой, позволяет [c.315]

Зависимость намагниченности насыщения и точки Кюри ферромагнитных фаз от состава известна для многих твердых растворов различных металлов в никеле и железе. В никеле уменьшение насыщения и снижение точки Кюри с увеличением концентрации примеси происходит линейно и определено для многих веществ для железа положение более сложно изменения обычно нелинейные. Однако значения насыщения и температуры Кюри известны для многих твердых растворов двух магнитных металлов или немагнитных веществ в магнитных эти значения можно найти в стандартных справочниках по магнетизму и магнитным материалам (например, [6, 10]). [c.316]

Аналогичный подход применим к зависимостям намагниченности насыщения от температуры для двухфазных сплавов если одна из фаз является ферромагнитной, а другая — неферромагнитной, то насыщение при намагничивании при данной температуре пропорционально количеству имеющейся в сплаве ферромагнитной фазы, в то время как температура Кюри этой фазы (т. е. температура, при которой ферромагнетизм быстро падает до нуля) остается постоянной. Если обе фазы ферромагнитны, то наблюдаемая намагниченность насыщения является суммой величин, вкладываемых отдельными фазами в долях, пропорциональ- [c.116]

Выше магнитного насыщения второй член в (26.2) постоянен, и тогда зависимость е(В) переходит в прямую линию. Ее наклон дает Ro. Продолжив прямую линию до В = О, получим отрезок на оси ординат, равный Rs Ms, где Ms —намагниченность насыщения образца. Отсюда определяют Rs Обычно Rs > Ro и сильно зависит от температуры. С повышением температуры коэффициент Холла Rs возрастает, достигая максимума в точке Кюри, а затем снижается. В парамагнитной области температур эффект Холла определяется соотношением [c.468]

Рис. 29.51. Зависимость намагниченности насыщения соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерение проводилось на поликристаллических образцах в поле напряженностью 11 ООО э

Рис. 29.12. Зависимость намагниченности насыщения при комнатной температуре и температуры Кюри никелевого феррита состава Nil e 2,vAi2i 04 от х. (Образцы были тщательно отожжены [61].)

Обычный метод исследования заключается в определении намагниченности насыщения в зависимости от температуры вплоть до температуры, при которой ферромагнетизм исчезает. Есл1И сплав привести отжигом в равновесное состояние, а затем закалить, то данные магнитных измерений дадут сведения о структуре сплава при температуре закалки при условии, что во время измерений не происходит структурных изменений. [c.304]

Другим методом является снятие кривой о—Т (где а—намагниченность насыщения) для данного сплава в условиях, обеспечиваюших достижение равновесия при каждой температуре перед снятием показания. В этом случае непосредственно определяется температура фазового превращения данного сплава и метод оказывается аналогичным нанесению кривой элект ропроводности в зависимости от температуры. [c.305]

На фиг. 21 показано изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Со5(РЗЭ) по данным Несбитта и др. [81]. На фиг. 22 приведены значения магнитного момента этих соединений при 1,4° К в зависимости от величины эффективного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов. За исключением неодима, празеодима и самария (церий проявляет себя как четырехвалентный элемент см. выше), имеется хорошее согласие менаду наблюдаемыми и вычисленными значениями магнитных моментов в предположении антиферромагнитного взаимодействия подрешеток кобальта и РЗЭ. Предполагается также, что магнитный момент, связанный с rf-электронами кобальта, равен - -1,7 магнетона Бора, т. е. имеет ту же величину, что и в металле. Таким образом, полная намагни- [c.253]

Изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Ni5(P39) показано на фиг. 25 (Несбитт [82]). Зависимость магнитных моментов этих соединений при температуре 1,4° К от величины эффективного магнитного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов приведена на фиг. 26. Сплошной линией показана зависимость, вычисленная на основе представлений об антиферромагнитном обменном взаимодействии подрешеток никеля и редкоземельного элемента. Из приведенного графика следует, что измеренные значения не сог- [c.256]

Найтовский сдвиг 100, 123, 131, 139, 245, 246 аномальный 132 Намагниченность насыщения 286 зависимость от температуры 284 [c.325]

Таблица 29.4. Зависимость намагниченности насыщения и фактора спектроскопического расщепления g для поликристаллического феррита СОд yZpg зРе204 от температуры

Рис. 29.11. Зависимость намагниченности насыщения, ширины линии ФМР АН (10 ГГц) при температуре 293 К и температуры Кюри Тс литиевого феррита состава Lio,3+i//2 Fe2,5-3 //2 TiyO (с добавками ионов Мп и Bi) от у [61]

Рис. 29.35. Зависимость намагниченности насыщения Os соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м для 02Z и ZnjZ и 1430 кА/м — для 1I2Z [5]

Рис. 29.39. Зависимость намагниченности насыщения Ms, константы анизотропии Ki и поля анизотропии для BaFei20i9 от температуры

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Основные физические рвойства электротехнической стали следующие температура Кюри 0 = 768° С, намагниченность насыщения при 20° С = 2,15 тл (21 580 гс), плотность 7,874 г/см , константа магнитной кристаллической. анизотропии /С = 4,2-10 джУм (4,2-10 эрг/см ), константа магнитострикции может изменяться от 5-10 до —5-10 . Удельное электросопротивление р и магнитная проницаемость .i зависят от содержания в стали примесей, которое может изменяться в зависимости от способа ее получения и условий термической обработки. [c.132]

Рис. 133. Изменение намагниченности насыщения и температуры Кюри в марганцевоцинковых ферритах в зависимости от их состава

У парамагнетиков также i > < 1, но положительная. Они намагничиваются в направлении поля и втягиваются в области с максимальным Н. На рис. 11.1. а показана зависимость намагниченности /щ от Я для диа-и парамагнетиков. В обоих случаях Я, что свидетельствует о независимости V. от я. Однако у парамагнетиков такая зависимость наблюдается лишь в относительно слабых полях н при высоких температурах в сильных полях и при низких температурах (Я) асимптотически приближается к предельному значению Jсоответствуюш,ему магнитному насыщению парамагнетиков (рис. 11.1, 6). Кроме того, х у парамагнитных тел зависит от температуры [c.286]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

В интервале температур 450—600 К отжиговая зависимость %(300, Т) (см. рис. 3.14) практически постоянна. Следовательно, состояние суперпарамагнитной примеси, т. е. число и размер частиц, при нагреве в этом температурном интервале и последующем охлаждении не меняется. Для температурной зависимости %(Т) это подтверждается результатами расчета (рис. 3.15, кривые 1 и 2), из которого следует, что растворение железа при 450— 600 К пренебрежимо мало. Наблюдаемый после отжига при температурах от 650 до 975 К рост восприимчивости х(300, Т) (см. рис. 3.14) примерно на 110 эме/г частично связан с увеличением размеров суперпарамагнитных частиц в охлажденной до 300 К меди и соответственно с ростом вклада от примеси при 300 К. Однако этим можно объяснить повышение х(300, Т) лишь на величину примерно 2-10 эме/г. Остальное повышение восприимчивости связано с другими факторами, например, с меньшей намагниченностью насыщения Л/, наночастиц в сравнении с массивным кристаллом или выделением большего количества ферромагнитной фазы при охлаждении. Согласно [176], понижение восприимчивости в интервале 1000—1225 К наблюдается лишь при большой скорости охлаждения образца, т. е. при закалке высокотемпературного состояния, когда вся ферромагнитная примесь растворена в меди. Если охлаждение после отжига проводить медленно, то примесь железа успевает выделиться в ферромагнитную фазу и наблюдаемое на рис. 3.14 уменьшение восприимчивости х(300, Т) после максимума отсутствует. [c.108]

Величина эффекта незначительна, поскольку при температурах ниже температуры Кюри намагниченность I близка к намагниченности насыщения. Как следует из термодинамики ферромагнетизма, величина магнетокалорического эффекта АГ линейно уве.личивается с ростом намагничивающего поля. При температуре Кюри величина ДГ имеет максимальное значение и для чистого железа КТх2°. На рис. 17.69 приведены температурные зависимости магнетокалорического эффекта для Ре (кривые 1, 2, 3 измерены в магнитных полях 160, 398 и 637 кА/м соответственно). Интересно, что вблизи температуры Кюри КТ изменяется пропорционально квадрату истинной намагниченности. Исторически это явилось экспериментальным доказательством существования областей спонтанной намагниченности. В настоящее время магнетокалорический эффект используют для получения сверхнизких температур достигнутое значение температуры удалось понизить от 0,3 (откачка паров Не ) до 10 К. [c.318]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии Ki постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина Ki сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

В интервале температур 450-600 К отжиговая зависимость х(300,Г) (рис. 3.14) практически постоянна. Это означает, что состояние сунернарамагнитной примеси, т.е. число и размер частиц, при нагреве в этом температурном интервале и последующем охлаждении не меняется. Для температурной зависимости х(Г) это подтверждается результатами расчета (рис. 3.15, кривые 1 и 2), из которого следует, что растворение железа при 450-600 К пренебрежимо мало. Наблюдаемый после отжига при температурах от 650 до 975 К рост восприимчивости %(300,Г) (рис. 3.14) примерно на 1 10 эме/г частично связан с увеличением размеров сунернарамагнитных частиц в охлажденной до 300 К меди и, соотвественно, с увеличением вклада от иримеси при 300 К. Однако этим можно объяснить рост %(300,Г) лишь приблизительно на величину 2 10 эме/г. Остальное повышение восприимчивости связано с другими факторами, например, с меньшей намагниченностью насыщения Mg наночастиц в сравнении с массивным кристаллом или выделением большего количества ферромагнитной фазы при охлаждении. [c.122]

Зависимость намагниченности насыщения, температуры компенсации н точки Кюри феррита-фаната 0<1з [Рег д5су] Fe Oij от содержания S [128] [c.579]

Рис. 29.52. Зависимость намагниченности насыщения 0 соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью И ООО здля 02Z и Zn2Z и в поле напряженностью 18 ООО э для U2Z [5]

Рис. 29.57. Зависимость намагниченности насыщения М,, константы анизотропии i i и поля анизотропии Для BaFeizOio от температуры

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...