Намагниченность насыщения соединений

Фиг. 21. Изменение намагниченности насыщения соединений Со5(РЗЭ) в зависимости от температуры [81].

Рис. 29.51. Зависимость намагниченности насыщения соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерение проводилось на поликристаллических образцах в поле напряженностью 11 ООО э

Рис. 2-6. Температурная зависимость намагниченности насыщения соединений

Рис. 29.34 Зависимость намагниченности насыщения Стз соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м (11 кЭ)

Достижение таких значений магнитной энергии становится возможным при условии использования одноосных ферромагнитных соединений с намагниченностью насыщения более 2,44 Тл . Среди классических ферромагнетиков такой намагниченностью насыщения при климатических температурах обладают сплавы Fe- o (2,45 Тл), при температурах жидкого гелия редкоземельные металлы ТЬ (3,27), Но (3,75), Dy (3,70), Ег (3,42), Тт (2,72 Тл). [c.510]

Фиг. 25. Зависимость намагниченности насыщения Og (на 1 г) от температуры для некоторых соединений Nis(P39) [82].

Намагниченность насыщения и точка Кюри некоторых бинарных соединений [c.526]

Из рис. 2.6 видно, что при измерении ЛЛД поля Н , намагничивающего сварное соединение и подмагничивающего ленту, наблюдается подобие насыщения намагниченности ленты в каждой точке исследования. При этом в области основного металла насыщение ленты происходит практически в одних и тех же внешних намагничивающих полях, равных для каждого образца 250 А/см, а в точках, лежащих на усилении шва, для каждого образца имеется определенное значение намагниченности насыщения, зависящее от размеров усиления сварного шва (рис. 2.7). [c.68]

Вторую — важную группу представляют ферромагнитные неметаллические соединения со свойствами полупроводников ферриты. Они имеют значительно более высокое (на 6 порядков) электросопротивление и меньшую намагниченность насыщения, чем кремнистые стали и пермаллой. Это позволяет уменьшить потери на вихревые токи и применять ферриты для сердечников и дросселей катушек радиотехнической и электротехнической аппаратуры, работающей в широком диапазоне частот. [c.417]

Высокие значения намагниченности насыщения материала являются необходимым условием для достижения высокой остаточной индукции постоянных магнитов из этого материала и высокой плотности магнитной энергии, запасаемой в магнитном материале при намагничивании [см. (1-1)]. Намагниченность насыщения новых магнитотвердых материалов, разработанных за последнее десятилетие, — интерметаллических соединений— К-Со, достигает 1,1 —1,6 Тл (11 —16 кГс). Таким образом, для этих соединений теоретический предел энергетического произведения (БЯ),,,,,,. составляет 2,8Х Х10->—5,1-105 Дж/мз (30—64 МГс-Э), [c.45]

Ферромагнетики отличаются большими положительными значениями магнитной восприимчивости (до Ю ), нелинейной и неоднозначной зависимостью восприимчивости и намагниченности от напряженности магнитного поля (явление магнитного гистерезиса). К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и гадолиний (последний ниже 18 °С), сплавы и соединения этих металлов, сплавы и соединения хрома и марганца с другими неферромагнитными элементами, а также некоторые редкоземельные металлы при температурах ниже О °С. Ферромагнетики очень существенно намагничиваются даже в слабых полях и сильно втягиваются в неоднородное магнитное поле. Магнитные свойства ферромагнетиков связаны с существованием доменной структуры (см. раздел 6.4.1). Ферромагнитные тела состоят из областей, самопроизвольно намагниченных до насыщения, называемых доменами. Векторы намагниченности доменов ориентированы так, что в окружающем пространстве их намагниченность не обнаруживается в отсутствие внешнего магнитного поля. [c.83]

Влияние давления до 3000 атм на точку Кюри и температурную зави- симость намагниченности насыщения соединения Au4Mn изучалось в [71], влияние давления до 4000 атм при температурах от комнатной до 90°К —в [81]. [c.75]

Pile. 2-4. Намагниченность насыщения соединений R- o при комнатной температуре. [c.54]

Рис. 29.35. Зависимость намагниченности насыщения Os соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м для 02Z и ZnjZ и 1430 кА/м — для 1I2Z [5]

Ni + +, Zn+ + или Mg+ , то ось с остается осью легкого намагничивания, если же оно заполнено ионом Со" , то ось легкого намагничивания перпендикулярна оси с. Из таких соединений также могут быть получены твердые растворы различных видов. Если часть Ni или Со, содержащихся соответственно в ферритах BaNiaFejeOa или Ba oaFei Oay замещать цинком, то намагниченность насыщения возрастает, как у ферритов типа шпинели. [c.190]

Соединения с коллективизированными 5/-элект-ронами (для них, как правило, d ), в ряде случаев они содержат наряду с актинидами переходные d-металлы. Для этих магнетиков характерна малая по сравнению с рассчитанной в приближении локализованных магн. моментов величина намагниченности насыщения, подавление ферромагнетизма при наложении умеренного всестороннего давления, большая величина коэф. электронной теплоёмкости, отклонения от Кюри — Вейсса закона для парамагн. восприимчивости и т. д. Примеры зонных актинидных магнетиков интерметаллические соединения типа АпМ (где Ап — U, Np, Pu М-иероходнон металл группы железа), UPt, NpRuj, NpOSa и т. д. [c.40]

ГО состояния использован сплав, обогащенный за счет неодима железом. Согласно диаграмме состояния, полному затвердеванию сплавов этого состава предшествует перитектическая реакция с участием железа, поэтому в результате быстрого охлаждения или последующей кристаллизации из аморфного состояния получается смесь нанокристалличес-ких частиц соединения Nd2Fej4B и железа. Удивительным является тот факт, что при наличии изотропной поликристаллической структуры у полученного порошка и у магнитов из него отношение остаточной намагниченности к намагниченности насыщения больше 0,5, что не должно быть у одноосного ферромагнетика. В настоящее время существует несколько гипотез, объясняющих эту аномалию. Одна из них предполагает, что происходит подмагничивание частиц магнитомягкого железа как миниатюрными магнитиками частицами магнитотвердого соединения [c.528]

Появление соединения Nd2Fe,4B резко расширило поиск новых материалов для постоянных магнитов не только в виде различных композиций РЗМ—переходные металлы, но и в виде фаз внедрения на базе этих соединений. В настоящее время уже исследовано большое количество различных фаз внедрения, что позволяет сделать общие выводы. Углерод в данных соединениях является аналогом бора, но, как правило, снижает магнитные характеристики соединения, уменьшая намагниченность насыщения и поле анизотропии. Водород тоже снижает магнитные характеристики материалов. Поэтому большое внимание сейчас уделяется соединениям с азотом. Здесь следует остановиться на одной особенности соединений с азотом. Атомы азота, имея несферическую форму электронных оболочек, очень существенно влияют на магнитную кристаллическую анизотропию соединений. Этот факт важен для соединений РЗМ с железом, так как в этих соединениях чаще всего реализуется плоская анизотропия, т. е. направления легкого намагничивания лежат в плоскости, в результате чего такой материал не представляется перспективным для изготовления постоянных магнитов. Введение в соединение азота приюдит к юзникновению одноосной магнитной кри- [c.533]

К, намагниченность насыщения 1,0 Тл. Магнитная кристаллическая анизотропия носит плоскостной характер. Введение азота до соотношения Sm2Fej7N3 g (5 колеблется от 0,2 до 0,4) сохраняет кристаллическую решетку, увеличивая ее тетрагональность, повышает температуру Кюри до 753 К и намагниченность насыщения до 1,5 Тл. Кроме того, увеличение тетрагональности решетки приводит к появлению одноосной магнитной кристаллической анизотропии с полем анизотропии приблизительно 80 кЭ. Таким образом, получаемый нитрид уже является перспективным материалом для изготовления из него постоянных магнитов. Из литературы известна следующая технология получения постоянных магнитов из этого соединения [4]. Порошок соединения 5т2ре(7 насыщают газообразным азотом при температуре 620...650°С под давлением около 100 кПа. При этом идет следующая реакция азотирования [c.534]

На фиг. 21 показано изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Со5(РЗЭ) по данным Несбитта и др. [81]. На фиг. 22 приведены значения магнитного момента этих соединений при 1,4° К в зависимости от величины эффективного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов. За исключением неодима, празеодима и самария (церий проявляет себя как четырехвалентный элемент см. выше), имеется хорошее согласие менаду наблюдаемыми и вычисленными значениями магнитных моментов в предположении антиферромагнитного взаимодействия подрешеток кобальта и РЗЭ. Предполагается также, что магнитный момент, связанный с rf-электронами кобальта, равен - -1,7 магнетона Бора, т. е. имеет ту же величину, что и в металле. Таким образом, полная намагни- [c.253]

Изменение намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда соединений Ni5(P39) показано на фиг. 25 (Несбитт [82]). Зависимость магнитных моментов этих соединений при температуре 1,4° К от величины эффективного магнитного момента трехвалентных атомов редкоземельных элементов приведена на фиг. 26. Сплошной линией показана зависимость, вычисленная на основе представлений об антиферромагнитном обменном взаимодействии подрешеток никеля и редкоземельного элемента. Из приведенного графика следует, что измеренные значения не сог- [c.256]

Рис. 29.52. Зависимость намагниченности насыщения 0 соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью И ООО здля 02Z и Zn2Z и в поле напряженностью 18 ООО э для U2Z [5]

Ферромагнитный образец цилиндрической формы (см. рис. 145), находящийся между полюсами электромагнита анизометра под углом фо к направлению магнитных силовых линий электромагнита при включении поля, будет стремиться повернуться и встать вдоль направления магнитных силовых линий- Эта сила, воздействующая на образец, зависит в основном от количества ферромагнитной фазы, имеющейся в образце, и от величины намагниченности насыщения этой фазы при условии постоянства магнитного поля и объема образца. Величина угла фо между осью образца и направлением магнитных силовых линий выбирается в определенных пределах. Этот угол во время измерения меняется незначительно. Об изменении намагниченности насыщения образца судят по величине отклонения светового зайчика на шкале, отнесенной примерно на 2 л от зеркала, жестко соединенного с образцом. Величина отклонения светового зайчика пропорциональна количеству ферромагнитной фазы и величине ее намагниченности насыщения. Регистрируя положение зайчика (визуально или на фотобумаге) в процессе нагрева или охлаждения, можно судить о фазовых превращениях, происходящих в исследуемом образце. Необходимо учесть, что величина магнитного поля электромагнита должна быть достаточной для достижения образцом магнитного насыщения, в противном случае из-за действия размагничивающего фактора ферромагнитных фаз прямолинейной зависимости между величиной Ая1 s и содержанием ферромагнитной фазы не будет. [c.199]

Рис. 2-5. Температурная зависимость намагниченности насыщения интерметаллических соединений НСо5.

Если в соединении НСод Со частично замещен медью, сплав уже после выплавки имеет высокие значения Нем, которые удается дополнительно повысить в процессе последующего отжига. Так, при исследовании соединений типа 5тСо5 л Сиж было показано, что в области составов, соответствующих значениям 1,5 л = 2, Н м литого сплава может превышать 800 кА/м, возрастая до 2300 кА/м после низкотемпературного отжига. Это наибольшее значение Нем из когда-либо достигавшихся на монолитных образцах с намагниченностью насыщения свыше 0,6 Тл при комнатной температуре. [c.96]

Н1-д К ссСо5, получающиеся при частичном замещении легкого РЗМ в соединении РСоб тяжелым (К —0(1, ТЬ, Оу, Ег) (рис. 2-6) [2-17, 2-100]. При таком замещении, однако, с ростом х уменьшается абсолютная величина намагниченности насыщения и магнитной энергии сплава. Тем не менее подбором величины х удается получить магниты с высокой температурной стабильностью и удовлетворительными магнитными параметрами. В табл. 2-12 приведены свойства таких магнитов и средние значения ав для различных интервалов температур [2-110]. [c.110]

Ферромагнетизм обнаруживают кристаллы только девяти химических элементов 3(1-металлы (Ре, N1, Со) и 4 -металлы (Од, Ву, ТЬ, Но, Ег, Тт). Однако имеется огромное число ферромагнитных сплавов и химических соединений. Перечисленные выше металлы имеют различную кристаллическую структуру и отличаются значениями намагниченности насыщения. Общий признак для всех ферромагнетиков -недостроенные (1- и -электронные подуровни атомов. Такие атомы имеют нескомпенсированный магнитный момент. Наличие спонтан- [c.278]

Величину намагниченности насыщения можно определить баллистическим методом путем внесения ооразца в поле электромагнита (рис. 41). При этом между полюсами электромагнита на жестком каркасе помещают катушку БК, соединенную с баллистическим гальванометром БГ. После [c.174]

На рис. 123, а даны по Грум-Гржимайло [35] кривые электросопротивления и гальваномагнитного эффекта сплавов Ре—Сг в функции концентрации хрома. В то время как на кривой электросопротивления точки изломов, отвечающие концентрациям хрома, при которых образуются сверхструк-гуры, не резки, на кривой гальваномагнитного эффекта они весьма четко выявляются. Подобную же картину имеем на рис. 123.6, где приведены кривые гальваномагнитного эффекта и намагниченности насыщения для сплавов Ре—Со. Для эт х сплавов гальваномагнитный эффект также очень сильно реагирует на образование сверхструктуриых соединений и фазовые превращения, тогда как на намагниченности насыщения это сказывается в меньшей степени. Измерения гальваномагнитного эффекта использовались в качестве чувствитель- [c.225]

Соединение Плот- ность, г/см Температура Кюри, " С Намагп и-ченность насыщения лрн 20 С, Тл Константа анизотропии, МДж/м Намагниченность поля анизотропии Wg, МА/м [c.84]

С М. непосредственно связан Д -эффект — зависимость модуля упругости Е изотропных (поликристал-лич. или аморфных) ферро-, ферри- и антиферромагнетиков от величины магн. поля. В отсутствие внеш. магн. поля, когда векторы Мд доменов свободны , механич. напряжение, наложенное на образец, вызывает обычно упругое удлинение Ед и удлинение 8 ,1 магнито-стрикционной природы, т. е. — о/(Ед 4- ё ), где — модуль упругости упорядоченного магнетика в размагниченном состоянии. Наложение сильного магн. поля, закрепляя все векторы Мд и вызывая магнитострикцию насыщения Яд, сводит к нулю е 1 т. е. модуль д магнетика, намагниченного до технического насыщения, равен — модулю при отсутствии М. Макс. Д -эф-фект кЕ Е , = ( "д — Е )1Ед. Расчёты показывают, что АЕ Е = ЛЯ /с д/Л/ , где -/о — нач. восприимчивость данного процесса намагничивания, А я 1 (численная константа), Т, о., макс. Дй -эффект велик в материалах с большой магнитострикцией, малой магнито-кристаллич. анизотропией, малыми внутр. напряжениями, Напр., у отожжённого N1 .Е/Ец 19—22%. У соединений с большой Яд (ТЬо аОуо.тЕва и иГе ) обнаружен Д.Б-эффект, достигающий 160%, [c.131]

В к. м. магнитного поля, может замыкаться через этот генератор, и поэтому возбуждение является независимым. В этом случае К. м. может быть переведена из двигательного режима работы в генераторный путем приложения к ее валу извне механич. усилия при соответствующем кроме того положении щеток. Путем смещения щеток можно добиться также того, чтобы генераторная работа протекала при отсутствии реактивного тока в линии, т. е. при os = 1. В этом случае генератор будет самовозбужден, так как ток, необходимый для создания его магнитного поля, будетциркулировать лишь в нем самом. Питающая сеть может быть при этих условиях отсоединена от всех других источников энергии кроме данной К. м., которая сможет питать ее самостоятельно. В виду наличия в машинах остаточного поля нет необходимости приключать К. м. предварительно к сети, питаемой другой машиной, так как она может само возбуждаться и самостоятельно. Величина напряжения, к-рое при этом установится, определится, также как и в генераторе постоянного тока, пересечением кривой намагничения машины и нек-рой прямой, уклон к-рой зависит от величины активных сопротивлений всей цепи машины и способа соединения и положения обмоток (фиг. 40). Такое самовозбуждение переменным током мыслимо однако лишь в машинах, обладающих вращающимся полем. В каждый момент поле должно где-то существовать, так как если оно исчезнет, то вновь может не возникнуть совсем. Последовательный однофазный двигатель работать генератором переменного тока при обычной схеме его соединения поэтому не может. Что же касается шунтовых К. м., как многофазных, так и однофазных, то самовозбуждение их, при соответствующем положении щеток и скорости вращения, в случае соединения с ними некоторой сети с определенной, фиксированной каким-либо генератором частотой,,будет происходить с той же частотой и проявится лишь в отсутствии в сети тока, намагничивающего коллекторный генератор. При отсоединении синхронной машины, питающей сеть, частота эта почти не изменится. Иначе будет обстоять дело при последовательной многофазной или репульсионной машине в качестве генератора. Здесь возможно самовозбуждение машины с частотой совершенно отличной от частоты сети, к к-рой приключена машина. Частота самовозбуждения, вследствие большего по сравнению с активным реактивного сопротивления контура, на который замкнут генератор, обычно бывает значительно ниже частоты сети, ибо она определяется лишь параметрами тогоконтура, на к-рый генератор замкнут. Сеть представит для этих токов низкой частоты весьма малое сопротивление, в виду чего токи при отсутствии насыщения К. м. могут быть очень велики и испортить коллекторный генератор. В этих [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...